text:
# Писаница на Еловом мысе
Пи́саница на Ело́вом мы́се (Писаница Елового мыса) — скалы с наскальными рисунками, расположенные в Уральских горах на Еловом мысе на реке Исети в окрестностях Екатеринбурга, в 4,5 километрах к северу от деревни Палкино, между грунтовой дорогой, идущей от посёлка Северка к станции Гать, и правобережьем проточного озера Мелкого. Еловый мыс более чем на полкилометра вдаётся в торфяное болото. Скала с рисунками лежит на северо-восточной оконечности Елового мыса, в густом лесу. Административно находится в Железнодорожном районе Екатеринбурга.

## Описание скалы
Еловый мыс полностью покрыт смешанным лесом. Несмотря на название, елей на нём не очень много. Имеется около десятка скальных выходов. Из-за густого леса с тропы заметны далеко не все из них. Скалы невысокие, но живописные. Наиболее интересна последняя, самая удаленная от дороги скала. Её высота примерно семь метров. Выделяется большим двухметровым каменным козырьком, нависающим над болотом. Скала сложена из крупнозернистых серых гранитов, матрацевидной формы выветривания. Её северная и западная стороны отвесны, южная и восточная более пологи. Писаница нанесена на ближайшую к Мелкому озеру скалу, высота которой достигает 7 метров.

## Описание рисунков
Плоскость с рисунками находится на северной стороне, под 2-метровым скальным козырьком на высоте около 1 метра от подножия скалы. Изображения очень плохой сохранности, цвет краски бледно-красный. Помимо нескольких неясных пятен краски, наиболее чётко видны 4 фигуры, расположенные в два яруса.
На верхнем ярусе можно увидеть профильное изображение птицы высотой 32 см. Фигура нанесена линией толщиной 1,5—2 см. Изображение предельно схематично, но при этом достаточно реалистично. Смотрящая влево голова птицы и шея переданы одной линией. Туловище немного непропорциональное, прямоугольное, слегка наклонено вперёд. Выше двумя параллельными горизонтальными линиями переданы крылья.
Левее этой фигуры изображён ромб с опущенным на верхний угол отрезком. Высота рисунка 33 см.
Немного левее и ниже сохранились рисунки ещё двух птиц, высотой 31 и 29 см, эти фигуры нанесены в той же манере, что и первая. По соотношению пропорций головы и туловища, а также длинной шее, можно предположить, что фигуры изображают лебедей.
Композиция писаницы на Еловом мысе, скорее всего, имеет охотничье-магическое значение и не выпадает из круга сюжетов, традиционных для Урала. Рисунки имеют схожесть с изображениями на керамических сосудах гамаюнской культуры и могут быть датированы началом бронзового века.
К особенности этого памятника можно отнести северную ориентацию плоскости с рисунками. Судя по одинаковой сохранности фигур писаницы, можно говорить об их одновременном нанесении.
- Зарисовка изображений
- Скала, вид с юго-запада
- Под этим козырьком находятся древние изображения
- Скала, вид с севера
- Фото изображений
- Фото изображений, верхний ярус
- Фото изображений, нижний ярус

## Современное состояние памятника
Писаница на Еловом мысе была обнаружена весной 1979 года. Окрестности памятника известны многочисленными археологическими памятниками эпох Неолита, Бронзового и Железного веков. Эта местность привлекала исследователей с конца XIX века, здесь проводили раскопки Н. А. Рыжников (1897—1901), Ю. П. Аргентовский (1906), Е. М. Берс (1950-е). Поэтому достаточно позднее открытие рисунков удивительно и объясняется лишь расположением рисунков на северной стороне скалы, их слабой освещённостью и труднодоступностью местности. И в наше время памятник расположен в буреломном, заболоченном лесу. Однако это место часто посещается людьми, около скалы оборудовано костровище. Писаница привлекает любознательных людей, любителей краеведческих прогулок, посещается во время школьных походов. Для большей контрастности рисунки кем-то были подведены карандашом.
Левее рисунков кто-то нанёс масляной краской и углём буквы и цифры. Рисунки, сделанные древними людьми природной краской — охрой, выдержали тысячелетия, но не могут противостоять современному вандализму.

title: Писаница на Еловом мысе

wikitext:
{{Значения|Писаница}}
{{Вершина
 |Название                = Писаница на Еловом мысе
  |Национальное название  =
 |Изображение             = AKUR_ME2.jpg
  |Подпись изображения    =
 |Вставка = {{Культурное наследие народов РФ|мини=1}}
 |Координаты              = 56/54/52/N/60/24/31/E
  |CoordScale             = 30000
    |НП = Екатеринбург
 |Расположение            =
 |Горная система          = Средний Урал
  |Хребет или массив                 =
  |Высота                 = 7
  |Источник высоты        =
  |Первое восхождение     =
 |Позиционная карта     = Россия
 |Страна     = Россия
  |Регион     = Свердловская область
}}
'''Пи́саница на Ело́вом мы́се''' ('''Писаница Елового мыса''') — скалы с наскальными рисунками, расположенные в [[Уральские горы|Уральских горах]] на [[Еловый мыс|Еловом мысе]] на реке [[Исеть|Исети]] в окрестностях [[Екатеринбург]]а, в 4,5 километрах к северу от деревни [[Палкино (Екатеринбург)|Палкино]], между грунтовой дорогой, идущей от посёлка [[Северка (Екатеринбург)|Северка]] к станции [[Гать (Свердловская область)|Гать]], и правобережьем проточного озера [[Мелкое (озеро, Екатеринбург)|Мелкого]]. [[Еловый мыс]] более чем на полкилометра вдаётся в торфяное болото. Скала с рисунками лежит на северо-восточной оконечности Елового мыса, в густом лесу. Административно находится в [[Железнодорожный район Екатеринбурга|Железнодорожном районе]] Екатеринбурга.

== Описание скалы ==
[[Еловый мыс]] полностью покрыт смешанным лесом. Несмотря на название, елей на нём не очень много. Имеется около десятка скальных выходов. Из-за густого леса с тропы заметны далеко не все из них. Скалы невысокие, но живописные. Наиболее интересна последняя, самая удаленная от дороги скала. Её высота примерно семь метров. Выделяется большим двухметровым каменным козырьком, нависающим над болотом. Скала сложена из крупнозернистых серых гранитов, матрацевидной формы выветривания. Её северная и западная стороны отвесны, южная и восточная более пологи. Писаница нанесена на ближайшую к [[Мелкое (озеро, Екатеринбург)|Мелкому озеру]] скалу, высота которой достигает 7 метров.

== Описание рисунков ==
Плоскость с рисунками находится на северной стороне, под 2-метровым скальным козырьком на высоте около 1 метра от подножия скалы. Изображения очень плохой сохранности, цвет краски бледно-красный. Помимо нескольких неясных пятен краски, наиболее чётко видны 4 фигуры, расположенные в два яруса.

На верхнем ярусе можно увидеть профильное изображение птицы высотой 32 см. Фигура нанесена линией толщиной 1,5—2 см. Изображение предельно схематично, но при этом достаточно реалистично. Смотрящая влево голова птицы и шея переданы одной линией. Туловище немного непропорциональное, прямоугольное, слегка наклонено вперёд. Выше двумя параллельными горизонтальными линиями переданы крылья.

Левее этой фигуры изображён ромб с опущенным на верхний угол отрезком. Высота рисунка 33 см.

Немного левее и ниже сохранились рисунки ещё двух птиц, высотой 31 и 29 см, эти фигуры нанесены в той же манере, что и первая. По соотношению пропорций головы и туловища, а также длинной шее, можно предположить, что фигуры изображают лебедей.

Композиция писаницы на Еловом мысе, скорее всего, имеет охотничье-магическое значение и не выпадает из круга сюжетов, традиционных для Урала. Рисунки имеют схожесть с изображениями на керамических сосудах гамаюнской культуры и могут быть датированы началом бронзового века.

К особенности этого памятника можно отнести северную ориентацию плоскости с рисунками. Судя по одинаковой сохранности фигур писаницы, можно говорить об их одновременном нанесении.

<gallery>
Файл: AKUR_ME1.jpg| Зарисовка изображений
Файл: AKUR_ME2.jpg| Скала, вид с юго-запада
Файл: AKUR_ME3.jpg| Под этим козырьком находятся древние изображения
Файл: AKUR_ME4.jpg| Скала, вид с севера
Файл: AKUR_ME5.jpg| Фото изображений
Файл: AKUR_ME6.jpg| Фото изображений, верхний ярус
Файл: AKUR_ME7.jpg| Фото изображений, нижний ярус
</gallery>

== Современное состояние памятника ==
Писаница на Еловом мысе была обнаружена весной 1979 года. Окрестности памятника известны многочисленными археологическими памятниками эпох Неолита, Бронзового и Железного веков. Эта местность привлекала исследователей с конца XIX века, здесь проводили раскопки Н. А. Рыжников (1897—1901), Ю. П. Аргентовский (1906), Е. М. Берс (1950-е). Поэтому достаточно позднее открытие рисунков удивительно и объясняется лишь расположением рисунков на северной стороне скалы, их слабой освещённостью и труднодоступностью местности. И в наше время памятник расположен в буреломном, заболоченном лесу. Однако это место часто посещается людьми, около скалы оборудовано костровище. Писаница привлекает любознательных людей, любителей краеведческих прогулок, посещается во время школьных походов. Для большей контрастности рисунки кем-то были подведены карандашом.

Левее рисунков кто-то нанёс масляной краской и углём буквы и цифры. Рисунки, сделанные древними людьми природной краской — охрой, выдержали тысячелетия, но не могут противостоять современному вандализму.

== Литература ==
* ''Берс Е. М.'' Археологические памятники Свердловска и его окрестностей. Свердловск, 1963
* ''Петрин В. Т.'' Писаница из окрестностей Свердловска.//Советская археология. № 3, 1985. С. 119—123
* ''Широков В. Н.'' Древнее наскальное искусство.// Екатеринбург: энциклопедия. Екатеринбург. 2002. С. 169—171
* ''Щетинин О. И.'' Каменные останцы. Банк культурной информации. Екатеринбург, 2004.

== См. также ==
* [[Петроглифы]]
* [[Уральские писаницы]]
* [[Северская писаница]]
* [[Шайтанская писаница]]
* [[Еловый мыс]]

{{нет сносок|дата=2022-10-27}}

[[Категория:Скалы Свердловской области]]
[[Категория:Петроглифы Азии]]
[[Категория:Уральский неолит]]
[[Категория:Достопримечательности Екатеринбурга]]
[[Категория:Археологические объекты Свердловской области]]

title: Высшая точка

Абсолютная высота: 7 м

title: Расположение

Расположение: Писаница на Еловом мысе

Расположение: Объект культурного наследия народов РФ федерального значения. Рег. № 661640702740006 (ЕГРОКН). Объект № 6600527000 (БД Викигида)

Страна: - Россия

Субъект РФ: Свердловская область

Населённый пункт: Екатеринбург

Горная система: Средний Урал


text:
# Уравнение Кеплера
Уравне́ние Ке́плера описывает движение тела по эллиптической орбите в задаче двух тел и имеет вид:
{\displaystyle E-e\,\sin E=M}
где {\displaystyle E} — эксцентрическая аномалия, {\displaystyle e} — эксцентриситет орбиты, а {\displaystyle M} — средняя аномалия.
Впервые это уравнение вывел Хабаш аль-Хасиб в IX веке. Но в Европе оно получило распространение благодаря Иоганну Кеплеру, который вывел в его в «Новой астрономии» в 1609 году. Уравнение играет значительную роль в небесной механике.

## Варианты уравнения Кеплера
Уравнение Кеплера в классической форме описывает движение только по эллиптическим орбитам, то есть при {\displaystyle 0\leq e<1}. Движение по гиперболическим орбитам {\displaystyle (e>1)} подчиняется гиперболическому уравнению Кеплера, сходному по форме с классическим. Движение по прямой линии {\displaystyle (e=-1)} описывается радиальным уравнением Кеплера. Наконец, для описания движения по параболической орбите {\displaystyle (e=1)} используют уравнение Баркера. При {\displaystyle e<0} орбит не существует.

## Задача, приводящая к уравнению Кеплера
Рассмотрим движение тела по орбите в поле другого тела. Найдем зависимость положения тела на орбите от времени. Из II закона Кеплера следует, что
{\displaystyle r^{2}{\frac {d\vartheta }{dt}}={\rm {const}}={\sqrt {\mu a\left(1-e^{2}\right)}}}.
Здесь {\displaystyle r} — расстояние от тела до гравитирующего центра, {\displaystyle \vartheta } — истинная аномалия — угол между направлениями на перицентр орбиты и на тело, {\displaystyle \mu =GM_{0}} — произведение постоянной тяготения на массу гравитирующего тела, {\displaystyle a} — большая полуось орбиты. Отсюда можно получить зависимость времени движения по орбите от истинной аномалии:
{\displaystyle t-t_{0}={\frac {1}{\sqrt {\mu a\left(1-e^{2}\right)}}}\int \limits _{0}^{\vartheta }r^{2}d\vartheta }.
Здесь {\displaystyle t_{0}} — время прохождения через перицентр.
Дальнейшее решение задачи зависит от типа орбиты, по которой движется тело.

### Эллиптическая орбита
Уравнение эллипса в полярных координатах имеет вид
{\displaystyle r={\frac {a(1-e^{2})}{1+e\cos {\vartheta }}}}
Тогда уравнение для времени приобретает вид
{\displaystyle t-t_{0}={\frac {\left(a\left(1-e^{2}\right)\right)^{3/2}}{\sqrt {\mu }}}\int \limits _{0}^{\vartheta }{\frac {d\vartheta }{(1+e\cos {\vartheta })^{2}}}}
Для того, чтобы взять интеграл вводят следующую подстановку:
{\displaystyle \operatorname {tg} {\frac {\vartheta }{2}}={\sqrt {\frac {1+e}{1-e}}}\cdot \operatorname {tg} {\frac {E}{2}}}
Величина E называется эксцентрической аномалией. Благодаря такой подстановке интеграл легко берется. Получается следующее уравнение:
{\displaystyle t-t_{0}={\sqrt {\frac {a^{3}}{\mu }}}\left(E-e\sin E\right)}
Величина {\displaystyle {\sqrt {\frac {\mu }{a^{3}}}}} является средней угловой скоростью движения тела по орбите. В небесной механике для этой величины используется термин среднее движение. Произведение среднего движения на время называется средней аномалией M. Эта величина представляет собой угол, на которой повернулся бы радиус-вектор тела, если бы оно двигалось по круговой орбите с радиусом, равным большой полуоси орбиты тела.
Таким образом получаем уравнение Кеплера для эллиптического движения:
{\displaystyle E-e\sin E=M}

### Гиперболическая орбита
Уравнение гиперболы в полярных координатах имеет тот же вид, что и уравнение эллипса. Значит, интеграл получается такой же по виду. Однако, использовать эксцентрическую аномалию в данном случае нельзя. Воспользуемся параметрическим представлением гиперболы: {\displaystyle x=-a\,\mathrm {ch} \,H}, {\displaystyle y=a{\sqrt {e^{2}-1}}\,\mathrm {sh} \,H}. Тогда уравнение для гиперболы принимает вид
{\displaystyle r=a\left(e\,\mathrm {ch} \,H-1\right)},
а связь между {\displaystyle \vartheta } и {\displaystyle H}
{\displaystyle \mathrm {tg} \,{\frac {\vartheta }{2}}={\sqrt {\frac {e+1}{e-1}}}\,\mathrm {th} \,{\frac {H}{2}}}.
Благодаря такой подстановке интеграл приобретает ту же форму, что и в случае с эллиптической орбитой. После произведения преобразований получаем гиперболическое уравнение Кеплера:
{\displaystyle M=e\,\mathrm {sh} \,H-H}
Величина {\displaystyle H} называется гиперболической эксцентрической аномалией.
Поскольку {\displaystyle \mathrm {sh} \,H=-i\sin {iH}}, то последнее уравнение можно преобразовать следующим образом:
{\displaystyle M=-ei\sin {iH}-H=i\left(iH-e\sin {iH}\right)=i\left(E-e\sin E\right)}.
Отсюда видно, что {\displaystyle E=iH}.

### Параболическая орбита
Уравнение параболы в полярных координатах имеет вид
{\displaystyle r={\frac {2\,r_{\pi }}{1+\cos \vartheta }}}
где {\displaystyle r_{\pi }} — расстояние до перицентра. Второй закон Кеплера для случая движения по параболической траектории
{\displaystyle r^{2}\,{\frac {d\vartheta }{dt}}={\rm {const}}={\sqrt {2\,\mu \,r_{\pi }}}}
Откуда получаем интеграл, определяющий время движения
{\displaystyle t-t_{0}=2\,r_{\pi }\,{\sqrt {\frac {2\,r_{\pi }}{\mu }}}\int \limits _{0}^{\vartheta }{\frac {d\vartheta }{(1+\cos \vartheta )^{2}}}}
Вводим универсальную тригонометрическую замену
{\displaystyle z={\rm {tg}}\,{\frac {\vartheta }{2}},\quad \vartheta =2\,{\rm {arctg}}\,z,\quad d\vartheta ={\frac {2\,dz}{1+z^{2}}},\quad \cos \vartheta ={\frac {1-z^{2}}{1+z^{2}}}}
и преобразуем интеграл
{\displaystyle t-t_{0}=4\,r_{\pi }\,{\sqrt {\frac {2\,r_{\pi }}{\mu }}}\int \limits _{0}^{{\rm {tg\,}}{\frac {\vartheta }{2}}}{\frac {\cfrac {dz}{1+z^{2}}}{\left(1+{\cfrac {1-z^{2}}{1+z^{2}}}\right)^{2}}}=r_{\pi }\,{\sqrt {\frac {2\,r_{\pi }}{\mu }}}\int \limits _{0}^{{\rm {tg\,}}{\frac {\vartheta }{2}}}(1+z^{2})\,dz=r_{\pi }\,{\sqrt {\frac {2\,r_{\pi }}{\mu }}}\left.\left(z+{\frac {z^{3}}{3}}\right)\right|_{0}^{{\rm {tg\,}}{\frac {\vartheta }{2}}}}
получаем окончательно
{\displaystyle t-t_{0}=r_{\pi }\,{\sqrt {\frac {2\,r_{\pi }}{\mu }}}\left({\rm {tg\,}}{\frac {\vartheta }{2}}+{\frac {1}{3}}{\rm {tg^{3}\,}}{\frac {\vartheta }{2}}\right)}
Последнее соотношение известно в небесной механике как уравнение Баркера.

### Радиальная орбита
Радиальной называется орбита, представляющая собой прямую линию, проходящую
через притягивающий центр. В этом случае вектор скорости направлен вдоль
траектории и трансверсальная составляющая отсутствует, значит
{\displaystyle v={\frac {dr}{dt}}}
Связь между положением тела на орбите и временем найдем из энергетических
соображений
{\displaystyle {\frac {m\,v^{2}}{2}}-{\frac {m\,\mu }{r}}={\rm {const}}}
{\displaystyle v^{2}={\frac {2\mu }{r}}+h}
— интеграл энергии. Отсюда имеем дифференциальное уравнение
{\displaystyle {\frac {dr}{dt}}=\pm {\sqrt {{\frac {2\mu }{r}}+h}}}
Разделяя переменные в этом уравнении, приходим к интегралу
{\displaystyle \mp \left(t_{1}-t_{0}\right)=\int \limits _{r_{0}}^{r_{1}}{\frac {dr}{\sqrt {{\cfrac {2\mu }{r}}+h}}}}
способ вычисления которого определяется знаком константы {\displaystyle h}. Выделяют три
случая
- {\displaystyle h<0} прямолинейно-эллиптическая орбита

Соответствует случаю, когда полная механическая энергия тела отрицательна, и
удалившись на некоторое максимальное расстояние от притягивающего центра, оно
начнет двигаться в обратную сторону. Это аналогично движению по эллиптической
орбите. Для вычисления интеграла введем замену
{\displaystyle {\frac {2\,\mu }{r}}={\frac {-h}{\sin ^{2}u}},\quad u_{0}={\rm {arcsin}}{\sqrt {\frac {-h\,r_{0}}{2\,\mu }}},\quad u_{1}={\rm {arcsin}}{\sqrt {\frac {-h\,r_{1}}{2\,\mu }}},\quad dr={\frac {4\,\mu }{-h}}\sin u\cos u\,du}
вычисляем интеграл
{\displaystyle \mp \left(t_{1}-t_{0}\right)={\frac {4\,\mu }{-h{\sqrt {-h}}}}\int \limits _{u_{0}}^{u_{1}}\sin ^{2}u\,du={\frac {2\,\mu }{-h{\sqrt {-h}}}}\int \limits _{u_{0}}^{u_{1}}\left(1-\cos {2u}\right)\,du={\frac {\mu }{-h{\sqrt {-h}}}}\left.\left(2\,u-\sin 2u\right)\right|_{u_{0}}^{u_{1}}}
Полагая {\displaystyle E=2\,u}, запишем результат
{\displaystyle \mp \left(t_{1}-t_{0}\right)={\frac {\mu }{-h{\sqrt {-h}}}}\left(E_{1}-E_{0}-\sin E_{1}+\sin E_{0}\right)}
приняв в качестве (недостижимого в реальности) условного перицентра
{\displaystyle r_{0}=0}, и направление начальной скорости от притягивающего центра, получим
так называемое радиальное уравнение Кеплера, связывающее расстояние от
притягивающего центра со временем движения
{\displaystyle t_{1}-t_{0}={\frac {\mu }{-h{\sqrt {-h}}}}\left(E-\sin E\right)}
где {\displaystyle E=2\arcsin {\sqrt {\frac {-h\,r}{2\,\mu }}}}.
- {\displaystyle h=0} прямолинейно-параболическая орбита

Запущенное радиально тело удалится на бесконечность от притягивающего центра, имея на бесконечности скорость равную нулю. Соответствует случаю движения с параболической скоростью. Самый простой случай, ибо не требует замены в интеграле
{\displaystyle \mp \left(t_{1}-t_{0}\right)=\int \limits _{r_{0}}^{r_{1}}{\frac {dr}{\sqrt {\cfrac {2\mu }{r}}}}={\frac {1}{3}}{\sqrt {\frac {2}{\mu }}}\left(r_{1}{\sqrt {r_{1}}}-r_{0}{\sqrt {r_{0}}}\right)}
Принимая начальные условия первого случая, получаем явный закон движения
{\displaystyle r(t)=\left[3{\sqrt {\frac {\mu }{2}}}\left(t_{1}-t_{0}\right)\right]^{\frac {2}{3}}}
- {\displaystyle h>0} прямолинейно-гиперболическая орбита

Соответствует уходу от притягивающего центра на бесконечность. На бесконечности тело будет иметь скорость, {\displaystyle v_{\infty }={\sqrt {h}}}. Вводим замену
{\displaystyle {\frac {2\,\mu }{r}}={\frac {h}{{\rm {sh}}^{2}u}},\quad u_{0}={\rm {arcsh}}{\sqrt {\frac {h\,r_{0}}{2\,\mu }}},\quad u_{1}={\rm {arcsh}}{\sqrt {\frac {h\,r_{1}}{2\,\mu }}},\quad dr={\frac {4\,\mu }{h}}\,{\rm {sh}}u\,{\rm {ch}}u\,du}
и вычисляем интеграл
{\displaystyle \mp \left(t_{1}-t_{0}\right)={\frac {4\,\mu }{h{\sqrt {h}}}}\int \limits _{u_{0}}^{u_{1}}{\rm {sh}}^{2}u\,du={\frac {2\,\mu }{h{\sqrt {h}}}}\int \limits _{u_{0}}^{u_{1}}\left({\rm {ch}}{2u}-1\right)\,du={\frac {\mu }{h{\sqrt {h}}}}\left.\left({\rm {sh}}2u-2\,u\right)\right|_{u_{0}}^{u_{1}}}
Полагая {\displaystyle H=2\,u}, получаем
{\displaystyle \mp \left(t_{1}-t_{0}\right)={\frac {\mu }{h{\sqrt {h}}}}\left({\rm {sh}}\,H_{1}-{\rm {sh}}\,H_{0}-H_{1}+H_{0}\right)}
Полагая начальные условия аналогичными первому случаю, имеем гиперболическое
радиальное уравнение Кеплера
{\displaystyle t_{1}-t_{0}={\frac {\mu }{h{\sqrt {h}}}}\left({\rm {sh}}H-H\right)}
где {\displaystyle H=2\,{\rm {arcsh}}{\sqrt {\frac {h\,r}{2\,\mu }}}}

## Решение уравнения Кеплера
Решение уравнения Кеплера в эллиптическом и гиперболическом случаях существует и единственно при любых вещественных M. Для круговой орбиты ({\displaystyle e=0}) уравнение Кеплера принимает тривиальный вид {\displaystyle M=E}. В общем виде Уравнение Кеплера трансцендентное. Оно не решается в алгебраических функциях. Однако, его решение можно найти различными способами с помощью сходящихся рядов. Общее решение уравнения Кеплера можно записать с помощью рядов Фурье:
{\displaystyle E=M+2\cdot \sum _{n=1}^{n}{\frac {1}{n}}J_{n}\left(n\,e\,\right)\cdot \sin {nM}},
где
{\displaystyle J_{m}\left(x\right)={\frac {1}{\pi }}\int \limits _{0}^{\pi }\cos \left(mE-x\sin {E}\right)dE}
— функция Бесселя.
Этот ряд сходится, когда величина {\displaystyle e} не превышает значения предела Лапласа.

### Приближённые методы
Среди численных методов решения уравнения Кеплера часто используются метод неподвижной точки («метод простой итерации») и метод Ньютона. Для эллиптического случая в методе неподвижной точки за начальное значение E0 можно взять M, а последовательные приближения имеют следующий вид:
{\displaystyle E_{n+1}=e\,\sin E_{n}+M}
В гиперболическом случае метод неподвижной точки подобным образом использовать нельзя, однако этот метод даёт возможность вывести для такого случая другую формулу приближений (с гиперболическим арксинусом):
{\displaystyle H_{n+1}=\operatorname {Arsh} {\frac {H_{n}+M}{e}}}

wikiname: ruwiki

title: Уравнение Кеплера

in_language: ru

wikitext:
[[Файл:Аномалии.gif|thumb|right|Анимация, иллюстрирующая истинную аномалию, эксцентрическую аномалию, среднюю аномалию и решение уравнения Кеплера (в правом верхнем углу), эксцентриситет — 0,6.]]
'''Уравне́ние Ке́плера''' описывает движение тела по эллиптической орбите в [[Задача двух тел|задаче двух тел]] и имеет вид:
: <math>E- e \, \sin E = M</math>
где <math>E</math> — [[эксцентрическая аномалия]], <math>e</math> — [[эксцентриситет орбиты]], а <math>M</math> — [[средняя аномалия]].

Впервые это уравнение вывел [[Хабаш аль-Хасиб]] в IX веке<ref>{{Cite book |last=Colwell |first=Peter |url=https://books.google.com/books?id=ynjvAAAAMAAJ&q=What+we+call+Kepler%27s+Equation+and+Kepler%27s+method+of+solving+it+appeared+in |title=Solving Kepler's Equation Over Three Centuries |date=1993 |publisher=Willmann-Bell |isbn=978-0-943396-40-8 |pages=4 |language=en}}</ref><ref>{{Cite journal |last=Dutka |first=J. |date=1997-07-01 |title=A note on "Kepler's equation". |url=https://ui.adsabs.harvard.edu/abs/1997AHES...51...59D |journal=Archive for History of Exact Sciences |volume=51 |issue=1 |pages=59–65|doi=10.1007/BF00376451 |bibcode=1997AHES...51...59D |s2cid=122568981 }}</ref><ref>{{Cite book |last=North |first=John |url=https://books.google.com/books?id=qq8Luhs7rTUC&dq=al+hasib+Kepler%27s+equation&pg=PA357 |title=Cosmos: An Illustrated History of Astronomy and Cosmology |date=2008-07-15 |publisher=University of Chicago Press |isbn=978-0-226-59441-5 |language=en}}</ref><ref>{{Cite book |last=Livingston |first=John W. |url=https://books.google.com/books?id=clcPEAAAQBAJ&dq=al+hasib+Kepler%27s+equation&pg=PA163 |title=The Rise of Science in Islam and the West: From Shared Heritage to Parting of The Ways, 8th to 19th Centuries |date=2017-12-14 |publisher=Routledge |isbn=978-1-351-58926-0 |language=en}}</ref>. Но в Европе оно получило распространение благодаря [[Кеплер, Иоганн|Иоганну Кеплеру]], который вывел в его в «[[Новая астрономия (книга)|Новой астрономии]]» в [[1609 год]]у<ref>{{cite book |last=Kepler |first=Johannes |date=1609 |title=Astronomia Nova Aitiologētos, Seu Physica Coelestis, tradita commentariis De Motibus Stellæ Martis, Ex observationibus G. V. Tychonis Brahe |chapter=LX. Methodus, ex hac Physica, hoc est genuina & verissima hypothesi, extruendi utramque partem æquationis, & distantias genuinas: quorum utrumque simul per vicariam fieri hactenus non potuit. argumentum falsæ hypotheseos|language=la|pages=299–300|chapter-url=http://www.e-rara.ch/zut/content/pageview/162861}}</ref><ref>{{cite book |last=Aaboe |first=Asger |date=2001 |title=Episodes from the Early History of Astronomy |publisher=Springer |pages=146–147 |url=https://books.google.com/books?id=yK8Tp0izorMC&pg=PA146 |isbn=978-0-387-95136-2}}</ref>. Уравнение играет значительную роль в [[Небесная механика|небесной механике]].

== Варианты уравнения Кеплера ==
Уравнение Кеплера в классической форме описывает движение только по эллиптическим орбитам, то есть при <math>0 \le e < 1</math>. Движение по [[Гипербола (математика)|гиперболическим]] орбитам <math>(e > 1)</math> подчиняется ''гиперболическому уравнению Кеплера'', сходному по форме с классическим. Движение по прямой линии <math>(e = -1)</math> описывается ''радиальным уравнением Кеплера''. Наконец, для описания движения по [[парабола|параболической]] орбите <math>(e = 1)</math> используют [[уравнение Баркера]]. При <math>e < 0</math> орбит не существует.

== Задача, приводящая к уравнению Кеплера ==
Рассмотрим движение тела по орбите в поле другого тела. Найдем зависимость положения тела на орбите от времени. Из [[Законы Кеплера|II закона Кеплера]] следует, что
: <math> r^2 \frac{d\vartheta}{dt} = {\rm const} = \sqrt{\mu a \left(1-e^2\right)}</math>.
Здесь <math>r</math> — расстояние от тела до гравитирующего центра, <math>\vartheta</math> — [[истинная аномалия]] — угол между направлениями на перицентр орбиты и на тело, <math>\mu = G M_0</math> — произведение [[постоянная тяготения|постоянной тяготения]] на массу гравитирующего тела, <math>a</math> — большая полуось орбиты. Отсюда можно получить зависимость времени движения по орбите от истинной аномалии:
: <math>t - t_0 = \frac{1}{\sqrt{\mu a \left(1 - e^2\right)}} \int\limits_0^\vartheta r^2 d\vartheta</math>.
Здесь <math>t_0</math> — время прохождения через перицентр.

Дальнейшее решение задачи зависит от типа орбиты, по которой движется тело.

=== Эллиптическая орбита ===
Уравнение эллипса в полярных координатах имеет вид
: <math>r = \frac{a(1-e^2)}{1+e\cos{\vartheta}}</math>
Тогда уравнение для времени приобретает вид
: <math>t - t_0 = \frac{\left(a\left(1-e^2\right)\right)^{3/2}}{\sqrt{\mu}} \int\limits_0^\vartheta \frac{d\vartheta}{(1 + e\cos{\vartheta})^2}</math>
Для того, чтобы взять интеграл вводят следующую подстановку:
: <math>\operatorname{tg}\frac {\vartheta} {2} = \sqrt{\frac {1+e} {1-e}}\cdot\operatorname{tg}\frac {E} {2}</math>
Величина E называется [[эксцентрическая аномалия|эксцентрической аномалией]]. Благодаря такой подстановке интеграл легко берется. Получается следующее уравнение:
: <math>t - t_0 = \sqrt{\frac{a^3}{\mu}}\left(E - e\sin E\right)</math>
Величина <math>\sqrt{\frac{\mu}{a^3}}</math> является средней угловой скоростью движения тела по орбите. В небесной механике для этой величины используется термин ''среднее движение.'' Произведение среднего движения на время называется [[средняя аномалия|средней аномалией]] M. Эта величина представляет собой угол, на которой повернулся бы радиус-вектор тела, если бы оно двигалось по круговой орбите с радиусом, равным большой полуоси орбиты тела.

Таким образом получаем уравнение Кеплера для эллиптического движения:
: <math>E-e\sin E = M</math>

=== Гиперболическая орбита ===
Уравнение гиперболы в полярных координатах имеет тот же вид, что и уравнение эллипса. Значит, интеграл получается такой же по виду. Однако, использовать эксцентрическую аномалию в данном случае нельзя. Воспользуемся параметрическим представлением гиперболы: <math>x = -a\,\mathrm{ch}\,H</math>, <math>y = a \sqrt{e^2 -1}\,\mathrm{sh}\,H</math>. Тогда уравнение для гиперболы принимает вид
: <math>r = a \left(e\,\mathrm{ch}\,H - 1\right)</math>,
а связь между <math>\vartheta</math> и <math>H</math>
: <math>\mathrm{tg}\,\frac{\vartheta}{2} = \sqrt{\frac{e +1}{e -1}}\,\mathrm{th}\,\frac{H}{2}</math>.
Благодаря такой подстановке интеграл приобретает ту же форму, что и в случае с эллиптической орбитой. После произведения преобразований получаем гиперболическое уравнение Кеплера:
: <math>M = e\,\mathrm{sh}\,H - H</math>

Величина <math>H</math> называется ''гиперболической эксцентрической аномалией''.
Поскольку <math>\mathrm{sh}\,H = -i\sin{iH}</math>, то последнее уравнение можно преобразовать следующим образом:
: <math>M = -ei\sin{iH} -H = i\left(iH - e\sin{iH}\right) = i\left(E-e\sin E\right)</math>.
Отсюда видно, что <math>E = i H</math>.

=== Параболическая орбита ===
Уравнение параболы в полярных координатах имеет вид

<math>r = \frac{2\,r_{\pi}}{1+\cos \vartheta}</math>

где <math>r_{\pi}</math> — расстояние до перицентра. Второй закон Кеплера для случая движения по параболической траектории

<math>r^2 \, \frac{d\vartheta}{dt} = {\rm const} = \sqrt{2\, \mu \, r_{\pi}}</math>

Откуда получаем интеграл, определяющий время движения

<math>t - t_0 = 2 \, r_{\pi} \, \sqrt{\frac{2\,r_{\pi}}{\mu}} \int\limits_{0}^{\vartheta} \frac{d\vartheta}{(1+\cos\vartheta)^2}</math>

Вводим универсальную тригонометрическую замену

<math>z = {\rm tg} \, \frac{\vartheta}{2}, \quad \vartheta = 2 \, {\rm arctg} \, z, \quad d\vartheta = \frac{2 \, dz}{1 + z^2}, \quad \cos\vartheta = \frac{1-z^2}{1+z^2}</math>

и преобразуем интеграл

<math>t - t_0 = 4 \, r_{\pi} \, \sqrt{\frac{2\,r_{\pi}}{\mu}} \int\limits_{0}^{{\rm tg \,}\frac{\vartheta}{2}} \frac{\cfrac{dz}{1+z^2}}{\left(1+\cfrac{1-z^2}{1+z^2}\right)^2} = r_{\pi} \, \sqrt{\frac{2\,r_{\pi}}{\mu}} \int\limits_{0}^{{\rm tg \,}\frac{\vartheta}{2}} (1 + z^2) \, dz =  r_{\pi} \, \sqrt{\frac{2\,r_{\pi}}{\mu}} \left. \left(z + \frac{z^3}{3} \right) \right|_0^{{\rm tg \,}\frac{\vartheta}{2}}</math>

получаем окончательно

<math>t - t_0 = r_{\pi} \, \sqrt{\frac{2\,r_{\pi}}{\mu}} \left({\rm tg \,}\frac{\vartheta}{2} + \frac{1}{3}{\rm tg^3 \,}\frac{\vartheta}{2} \right)</math>

Последнее соотношение известно в небесной механике как [[уравнение Баркера]].

=== Радиальная орбита ===
Радиальной называется орбита, представляющая собой прямую линию, проходящую
через притягивающий центр. В этом случае вектор скорости направлен вдоль
траектории и трансверсальная составляющая отсутствует{{sfn|Лукьянов, Ширмин|2009|с=70—71}}, значит

<math>
v = \frac{dr}{dt}
</math>

Связь между положением тела на орбите и временем найдем из энергетических
соображений

<math>
\frac{m \, v^2}{2} - \frac{m \, \mu}{r} = {\rm const}
</math>

<math>
v^2 = \frac{2\mu}{r} + h
</math>

— интеграл энергии. Отсюда имеем дифференциальное уравнение

<math>
\frac{dr}{dt} = \pm \sqrt{\frac{2\mu}{r} + h}
</math>

Разделяя переменные в этом уравнении, приходим к интегралу

<math>
\mp \left(t_1 - t_0\right) = \int\limits_{r_0}^{r_1}
\frac{dr}{\sqrt{\cfrac{2\mu}{r} + h}}
</math>

способ вычисления которого определяется знаком константы <math>h</math>. Выделяют три
случая

* <math>h < 0</math> прямолинейно-эллиптическая орбита

Соответствует случаю, когда полная механическая энергия тела отрицательна, и
удалившись на некоторое максимальное расстояние от притягивающего центра, оно
начнет двигаться в обратную сторону. Это аналогично движению по эллиптической
орбите. Для вычисления интеграла введем замену

<math>
\frac{2\,\mu}{r} = \frac{-h}{\sin^2 u}, \quad u_0 = {\rm arcsin}
\sqrt{\frac{-h\,r_0}{2\,\mu}}, \quad u_1 = {\rm arcsin}
\sqrt{\frac{-h\,r_1}{2\,\mu}}, \quad dr = \frac{4\,\mu}{-h} \sin u \cos u \,du
</math>

вычисляем интеграл

<math>
\mp \left(t_1 - t_0\right) = \frac{4\,\mu}{-h\sqrt{-h}}
\int\limits_{u_0}^{u_1} \sin^2 u \, du = \frac{2\,\mu}{-h\sqrt{-h}}
\int\limits_{u_0}^{u_1}
\left(1 - \cos{2u} \right) \, du
 =\frac{\mu}{-h\sqrt{-h}} \left.
\left(2\, u - \sin 2u \right) \right|_{u_0}^{u_1}
</math>

Полагая <math>E = 2\,u</math>, запишем результат

<math>
\mp \left(t_1 - t_0\right) = \frac{\mu}{-h\sqrt{-h}} \left(E_1 - E_0
- \sin E_1 + \sin E_0 \right)
</math>

приняв в качестве (недостижимого в реальности) условного перицентра
<math>r_0 = 0</math>, и направление начальной скорости от притягивающего центра, получим
так называемое радиальное уравнение Кеплера, связывающее расстояние от
притягивающего центра со временем движения

<math>
t_1 - t_0 = \frac{\mu}{-h\sqrt{-h}} \left(E - \sin E\right)
</math>

где <math>E = 2 \arcsin \sqrt{\frac{-h\,r}{2\,\mu}}</math>.

* <math>h = 0</math> прямолинейно-параболическая орбита

Запущенное радиально тело удалится на бесконечность от притягивающего центра, имея на бесконечности скорость равную нулю. Соответствует случаю движения с параболической скоростью. Самый простой случай, ибо не требует замены в интеграле

<math>
\mp \left(t_1 - t_0\right) = \int\limits_{r_0}^{r_1}
\frac{dr}{\sqrt{\cfrac{2\mu}{r}}} = \frac{1}{3} \sqrt{\frac{2}{\mu}} \left(
r_1 \sqrt{r_1} - r_0 \sqrt{r_0}\right)
</math>

Принимая начальные условия первого случая, получаем явный закон движения

<math>
r(t) = \left[3 \sqrt{\frac{\mu}{2}} \left(t_1 - t_0 \right)
\right]^{\frac{2}{3}}
</math>

* <math>h > 0</math> прямолинейно-гиперболическая орбита

Соответствует уходу от притягивающего центра на бесконечность. На бесконечности тело будет иметь скорость, <math>v_{\infty} = \sqrt{h}</math>. Вводим замену

<math>
\frac{2\,\mu}{r} = \frac{h}{{\rm sh}^2 u}, \quad u_0 = {\rm arcsh}
\sqrt{\frac{h\,r_0}{2\,\mu}}, \quad u_1 = {\rm arcsh}
\sqrt{\frac{h\,r_1}{2\,\mu}}, \quad dr = \frac{4\,\mu}{h} \, {\rm sh}  u \, {\rm ch} u \,du
</math>

и вычисляем интеграл

<math>
\mp \left(t_1 - t_0\right) = \frac{4\,\mu}{h\sqrt{h}}
\int\limits_{u_0}^{u_1} {\rm sh}^2 u \, du = \frac{2\,\mu}{h\sqrt{h}}
\int\limits_{u_0}^{u_1}
\left({\rm ch}{2u} - 1 \right) \, du = \frac{\mu}{h\sqrt{h}} \left.
\left({\rm sh} 2u - 2\,u \right) \right|_{u_0}^{u_1}
</math>

Полагая <math>H = 2\,u</math>, получаем

<math>
\mp \left(t_1 - t_0\right) = \frac{\mu}{h\sqrt{h}} \left({\rm sh} \, H_1 - {\rm sh} \, H_0 - H_1 + H_0 \right)
</math>

Полагая начальные условия аналогичными первому случаю, имеем гиперболическое
радиальное уравнение Кеплера

<math>
t_1 - t_0 = \frac{\mu}{h\sqrt{h}} \left({\rm sh} H  - H\right)
</math>

где <math>H = 2 \, {\rm arcsh} \sqrt{\frac{h\,r}{2\,\mu}}</math>

== Решение уравнения Кеплера ==
Решение уравнения Кеплера в эллиптическом и гиперболическом случаях существует и единственно при любых вещественных M<ref name="Balk">{{книга|автор=Балк М. Б.|часть=Решение уравнения Кеплера|заглавие=Элементы динамики космического полета|серия=Механика космического полета|место={{М}}|издательство=[[Наука (издательство)|Наука]]|год=1965|страницы=111—118|страниц=340}}</ref>. Для круговой орбиты (<math>e=0</math>) уравнение Кеплера принимает тривиальный вид <math>M=E</math>. В общем виде Уравнение Кеплера [[трансцендентное уравнение|трансцендентное]]. Оно не решается в алгебраических функциях. Однако, его решение можно найти различными способами с помощью сходящихся [[Ряд (математика)|рядов]]. Общее решение уравнения Кеплера можно записать с помощью [[ряд Фурье|рядов Фурье]]:
: <math>E = M + 2\cdot\sum_{n=1}^{n} \frac{1}{n}J_n\left(n\, e \, \right)\cdot\sin{nM}</math>,
где
: <math>J_m\left(x\right) = \frac{1}{\pi}\int\limits_0^\pi \cos\left(mE - x\sin{E}\right) dE</math>
— [[функция Бесселя]].

Этот ряд сходится, когда величина <math>e</math> не превышает значения [[предел Лапласа|предела Лапласа]].

=== Приближённые методы ===
Среди [[Численное решение уравнений|численных методов решения уравнения]] Кеплера часто используются метод неподвижной точки («метод простой итерации») и [[метод Ньютона]]<ref>{{книга|автор=Балк М. Б., Демин В.Г., Куницын А.Л.|часть=Решение уравнения Кеплера|заглавие=Сборник задач по небесной механике и космодинамике|место={{М}}|издательство=[[Наука (издательство)|Наука]]|год=1972|страницы=63|страниц=336}}</ref>. Для эллиптического случая в методе неподвижной точки за начальное значение E0 можно взять M, а последовательные приближения имеют следующий вид<ref name="Balk"/>:
: <math>E_{n+1}=e \, \sin E_n+M</math>

В гиперболическом случае метод неподвижной точки подобным образом использовать нельзя, однако этот метод даёт возможность вывести для такого случая другую формулу приближений (с гиперболическим арксинусом)<ref name="Balk"/>:
: <math>H_{n+1}=\operatorname{Ar sh}\frac{H_n+M}{e}</math>

== Примечания ==
{{примечания}}

== Литература ==
* {{книга
|автор =  [[Охоцимский, Дмитрий Евгеньевич|Д. Е. Охоцимский]], Ю. Г. Сихарулидзе.
|заглавие =Основы механики космического полета
|место = Москва
|издательство = «Наука»
|год = 1990
}}
* {{книга
|автор = В. Е. Жаров
|заглавие = Сферическая астрономия
|ссылка = https://archive.org/details/isbn_5850991689
|место = Фрязино
|год =  2006
|isbn = ISBN 5-85099-168-9
|страницы = [https://archive.org/details/isbn_5850991689/page/n477 480]
}}
* {{книга
|автор = Г. М. Фихтенгольц
|заглавие =  Курс дифференциального и интегрального исчисления. Том 3
}}
* {{книга
|ref= Лукьянов, Ширмин
|автор = Лукьянов Л.Г., Ширмин Г. И.
|заглавие = Лекции по небесной механике
|место = Алматы
|год = 2009
|страницы = 276
}}
{{ВС}}
{{Небесная механика}}
{{Иоганн Кеплер}}

[[Категория:Иоганн Кеплер]]
[[Категория:Небесная механика]]


text:
# Джармен (посёлок станции)
Джарме́н — посёлок станции в Амурском районе Хабаровского края. Входит в состав Литовского сельского поселения.

## География
Посёлок находится на железнодорожной линии Волочаевка II — Комсомольск-на-Амуре между левым берегом реки Тунгуска и посёлком Партизанские Сопки.

## Население
| 2002 | 2010 | 2011 | 2012 | 2021 |
| ---- | ---- | ---- | ---- | ---- |
| 27   | ↘6   | →6   | →6   | ↘0   |

### Известные жители и уроженцы
- Учаев, Анатолий Васильевич (род. в 1939) — народный художник РСФСР (1988), первые годы жизни провёл в Джармене.

title: Джармен (посёлок станции)

wikitext:
{{значения|тип=топоним|Джармен}}
{{НП+Россия
 | статус                   = Посёлок станции
 | русское название         = Джармен
 | оригинальное название    =
 | герб                     =
 | флаг                     =
 | lat_deg                  = 48 |lat_min = 42 |lat_sec = 50
 | lon_deg                  = 134 |lon_min = 39 |lon_sec = 54
 | регион                   = Хабаровский край
 | регион в таблице         = Хабаровский край
 | вид района               = Муниципальный район
 | район                    = Амурский район
 | район в таблице          = Амурский район{{!}}Амурский
 | вид поселения            = Сельское поселение
 | поселение                = Литовское сельское поселение
 | поселение в таблице      = Литовское сельское поселение{{!}}Литовское
 | внутреннее деление       =
 | вид главы                =
 | глава                    =
 | дата основания           =
 | первое упоминание        =
 | прежние имена            =
 | статус с                 =
 | площадь                  =
 | высота центра НП         =
 | климат                   =
 | население                = {{ Население| Джармен (посёлок при станции)|тс}}
 | год переписи             = {{ Население| Джармен (посёлок при станции)|г}}
 | плотность                =
 | агломерация              =
 | национальный состав      =
 | конфессиональный состав  =
 | этнохороним              =
 | почтовый индекс          = 682620
 | телефонный код           = 42142
 | цифровой идентификатор   =
 | сайт                     =
}}

'''Джарме́н''' — посёлок станции в [[Амурский район|Амурском районе]] [[Хабаровский край|Хабаровского края]]. Входит в состав [[Литовское сельское поселение|Литовского сельского поселения]].

== География ==
Посёлок находится на [[Железнодорожная линия Комсомольск-на-Амуре — Дежнёвка|железнодорожной линии Волочаевка II — Комсомольск-на-Амуре]] между левым берегом реки [[Тунгуска (приток Амура)|Тунгуска]] и посёлком [[Партизанские Сопки (посёлок при станции)|Партизанские Сопки]].

== Население ==
{{ Население | Джармен (посёлок при станции) }}
{{ Население | Джармен (посёлок при станции) | график }}

=== Известные жители и уроженцы ===
* [[Учаев, Анатолий Васильевич]] (род. в 1939) — народный художник РСФСР (1988), первые годы жизни провёл в Джармене.

== Примечания ==
{{примечания}}

== Ссылки ==
* {{cite web |author = |url = http://khabarovsk.news-city.info/docs/sistemsd/dok_ieygdo.htm |url-status = dead |title = Реестр административно-территориальных единиц Хабаровского края |lang = |archive-url = https://web.archive.org/web/20130929093555/http://khabarovsk.news-city.info/docs/sistemsd/dok_ieygdo.htm |archive-date = 2013-09-29}}

{{khabar-kr-geo-stub}}
{{Населённые пункты Амурского района}}

[[Категория:Населённые пункты Амурского района]]

title: Джармен

Страна: Россия

Субъект Федерации: Хабаровский край

Муниципальный район: Амурский

Сельское поселение: Литовское

title: История и география

title: Население

Население: ↘0 человек (2021)

title: Цифровые идентификаторы

Цифровые идентификаторы: Джармен МоскваХабаровскАмурск Джармен


text:
# Call of Duty: Vanguard
Call of Duty: Vanguard (с англ. — «Зов долга: Передовая») — компьютерная игра в жанре шутера от первого лица, восемнадцатая в серии Call of Duty. Релиз игры состоялся 5 ноября 2021 года для Windows, PlayStation 4, PlayStation 5, Xbox One и Xbox Series X/S.

## Игровой процесс

### Кампания
Сюжет Call of Duty: Vanguard разворачивается во время Второй мировой войны. В игре представлены четыре театра военных действий: Западный фронт во Франции, Восточный фронт в Сталинграде, Тихоокеанский театр и военная кампания в Северной Африке.

### Мультиплеер
На старте игры доступно 20 карт: 16 для классического формата 6 на 6 и 4 для режима Champion’s Hill. С выходом 1 сезона контент из Vanguard будет интегрирован в Call of Duty: Warzone.

### Зомби
За разработку зомби-режима отвечала студия Treyarch. Действия режима происходит незадолго до событий карты Die Maschine из Call of Duty: Black Ops Cold War.

## Сюжет

### Пролог
1945 год. На фоне продвижения сил Антигитлеровской коалиции по Германии международная разведгруппа оперативников «Авангард» проникает на немецкий поезд, доставляющий технику Вермахта в Гамбургский порт для переправки в неизвестное убежище. Группа оперативников даёт бой нацистам, разыскивая свою главную цель — унтерштурмфюрера Германа Фрайзингера. Большая часть отряда занимается саботажем отправки техники и личного состава, пока один из её членов — Уэйд Джексон — ищет самолёт для эвакуации отряда. Оперативники выводят из строя подлодку, на которой должен был эвакуироваться сам Фрайзингер, когда на её борту происходит взрыв, от которого все они теряют сознание. Бойцы приходят в себя уже в плену у нацистов, а их допрос возглавляет лично Фрайзингер. Кингсли — командир отряда — хамит Фрайзингеру, и тот в отместку жестоко убивает одного из членов отряда — Новака. Всех оперативников, кроме Уэйда (чьё местонахождение неизвестно), доставляют в штаб Гестапо в Берлине.
Фрайзингер понимает, что целью отряда был он сам, хотя и старался своими действиями не привлекать внимания иностранной разведки, поэтому расследовать их деятельность поручает своему заместителю — гауптштурмфюреру Янику Рихтеру. Сам же Рихтер поочерёдно допрашивает всех пленных членов отряда, кроме Уэбба, расстрелянного им же за отказ пленных сотрудничать с ним. По ходу повествования Гестапо ловит и доставляет на допрос пленённого Уэйда, которого Рихтер тоже допрашивает, составляя общую картину ситуации.

### История Кингсли
Первым Рихтер допрашивает командира отряда — Артура Кингсли, британского десантника. Кингсли рассказывает Рихтеру о своём боевом крещении во время операции «Тонга», во время которой познакомился с Уэббом и был завербован УСО в спецотряд для устранения Фрайзингера. Рихтер приходит к выводу, что операцию организовало Британское командование, но не улавливает их связи с остальными ведомствами Коалиции, поэтому продолжает допрос. Кингсли обещает Рихтеру жестоко отомстить за убийство Уэбба.

### История Полины
Следующей на очереди оказывается Полина Петрова — лейтенант Советской армии, снайпер в отряде Кингсли и народная героиня Сталинграда по прозвищу «Леди Соловей». В своём рассказе Полина поясняет, что начинала службу в армии в августе 1942-го как медсестра-доброволец в Сталинградском полевом госпитале ещё до того, как в город пришла армия Вермахта. Однако после первой атаки от рук нацистов погибает её отец — отставной советский снайпер. Вооружившись его памятной винтовкой, Полина спасает от нацистов своего брата — Михаила — и воодушевляет разрозненные силы красноармейцев оказать захватчикам отпор до прибытия основных сил.
Январь 1943-го. Полина, ставшая народной героиней Сталинградского гарнизона, вместе с Михаилом пытаются выследить и убить оберстгруппенфюрера Лео Штайнера — высокопоставленного полевого офицера Рейха, убившего их отца. Они выслеживают Лео, но попытка убийства срывается, и на их с братом позицию обрушиваются крупные пехотные соединения нацистов. Прикрывая сестру, Михаил жертвует собой. Полина в одиночку добирается до ставки Штайнера и, перебив всю его охрану, загоняет его самого в угол. Штайнер пытается откупиться от неё, выдав имя Фрайзингера как ведущего инициатора атаки на Сталинград, но Полина всё же убивает его, пообещав разобраться и с его начальством.

### История Уэйда
После поимки «недостающего элемента мозаики», Рихтер приступает к допросу Уэйда Джексона — пилота ВМФ США, участвовавшего в битве с японцами при Мидуэйе. Год спустя, в 1943-м, самолёт Уэйда и его бортмеханика Матео Эрнандес был сбит японцами над Бугенвилем. Выживая в джунглях, Уэйд и Матео пытаются выбраться с острова, но оказались пойманы японцами. От казни обоих спасает подкрепление в лице сержанта Букера и его 93-й пехотной дивизии. Заручившись помощью пилотов, люди Букера штурмуют укреплённый холм на острове и захватывают аэродром, с которого Уэйд и Матео угоняют трофейный A6M Zero, с помощью которого уничтожают вторую позицию японцев и окончательно изгоняют их с острова.

### История Лукаса
Очередь допроса переходит к последнему члену отряда — Лукасу Риггсу, подрывнику из 20-й пехотной бригады Австралийского экспедиционного корпуса, расквартированного под Тобруком. В 1941-м под командованием майора Хэммса их отряд организовывает засаду на танковую колонну нацистов, но из-за некомпетентности самого Хэммса операция оказывается под угрозой срыва: небольшому отряду немцев удаётся выбраться из засады и отступить. Преследуя их, Лукас и его напарник Дэс Вилмот раскрывают местонахождение перевалочной базы Вермахта в пустыне. С большим трудом их отряду удаётся вывести базу из строя, но Лукас и Дэс получают выговор от Хэммса за самовольные действия. Полтора года спустя, в 1942-м, крупная танковая колонна британцев попадает в немецкую засаду под Эль-Аламейном. Лукас и Дэс поочерёдно выводят из строя нацистскую миномётную батарею и укрепления с зенитками, но сами оказываются прижаты приближающимся подкреплением Вермахта. Прибывшая вовремя авиация уничтожает немецкие танки, однако Дэс умирает от полученных ран, а его с Лукасом подвиг Хэммс приписывает себе. Лукас публично избивает Хэммса, из-за чего оказывается арестован за нарушение субординации.

### Эпилог
На фоне новостей о самоубийстве Гитлера и повышенной секретности операций Фрайзингера, Рихтер приходит к выводу, что Фрайзингер задумал осуществить мятеж и выйти из-под командования Вермахта, чтобы сбежать из Германии и оставить своё бывшее командование на растерзание Коалиции. Рихтер решает действовать на опережение и освободить пленных разведчиков, чтобы гарантировать себе амнистию, однако его убивает Кингсли, таким образом сдержав своё обещание. Вооружившись, отряд преследует Фрайзингера по всему Берлину в разгар его штурма советскими войсками и настигает его на аэродроме, где тот пытается угнать самолёт с уже загруженными на него секретными файлами Вермахта. Кингсли и Полина убивают Фрайзингера и вместе с Уэйдом и Лукасом угоняют его самолёт, намереваясь передать выкраденные файлы британскому командованию. Однако, Кингсли намекает, что их работа ещё не закончена.

## Оценки и награды
| Сводный рейтинг       | Сводный рейтинг | Сводный рейтинг | Сводный рейтинг   | Сводный рейтинг | Сводный рейтинг |
| Издание               | Оценка          | Оценка          | Оценка            | Оценка          | Оценка          |
| Издание               | PC              | PS4             | PS5               | Xbox One        | Xbox Series X/S |
| --------------------- | --------------- | --------------- | ----------------- | --------------- | --------------- |
| Metacritic            | 72/100          | N/A             | 73/100            | N/A             | 74/100          |
| Иноязычные издания    |                 |                 |                   |                 |                 |
| Издание               | Оценка          | Оценка          | Оценка            | Оценка          | Оценка          |
| Издание               | PC              | PS4             | PS5               | Xbox One        | Xbox Series X/S |
| Destructoid           | N/A             | 8,5             | N/A               | N/A             | N/A             |
| Game Informer         | 8/10            | N/A             | N/A               | N/A             | N/A             |
| GameRevolution        | 6/10            | N/A             | N/A               | N/A             | N/A             |
| GameSpot              | N/A             | N/A             | 7/10              | N/A             | N/A             |
| GamesRadar+           | N/A             | N/A             | [ 11 ]            | N/A             | N/A             |
| GameStar              | 82/100          | N/A             | N/A               | N/A             | N/A             |
| IGN                   | N/A             | N/A             | SP: 7/10 MP: 7/10 | N/A             | N/A             |
| Jeuxvideo.com         | N/A             | N/A             | 14/20             | N/A             | N/A             |
| PC Gamer (US)         | 60/100          | N/A             | N/A               | N/A             | N/A             |
| The Guardian          | [ 17 ]          | N/A             | N/A               | N/A             | N/A             |
| VG247                 | [ 18 ]          | N/A             | N/A               | N/A             | N/A             |
| XboxAddict            | N/A             | N/A             | N/A               | N/A             | 85 %            |
| Forbes                | 9/10            | N/A             | N/A               | N/A             | N/A             |
| Русскоязычные издания |                 |                 |                   |                 |                 |
| Издание               | Оценка          | Оценка          | Оценка            | Оценка          | Оценка          |
| Издание               | PC              | PS4             | PS5               | Xbox One        | Xbox Series X/S |
| Riot Pixels           | 63 %            | N/A             | N/A               | N/A             | N/A             |

### Оценки
Call of Duty: Vanguard получила «смешанные отзывы» от критиков на платформах ПК, PlayStation 5 и Xbox Series X/S, согласно сайту-агрегатору Metacritic.

### Награды
| Год  | Награда                       | Категория                                                  | Результат | Ист.          |
| ---- | ----------------------------- | ---------------------------------------------------------- | --------- | ------------- |
| 2022 | Visual Effects Society Awards | Выдающиеся визуальные эффекты в проекте в реальном времени | Победа    | [ 22 ] [ 23 ] |
| 2022 | D.I.C.E. Awards               | Онлайн-игра года                                           | Номинация | [ 24 ]        |
| 2022 | D.I.C.E. Awards               | Выдающееся достижение в области анимации                   | Номинация | [ 24 ]        |
| 2022 | D.I.C.E. Awards               | Выдающееся достижение в художественном оформлении          | Номинация | [ 24 ]        |
| 2022 | British Academy Games Awards  | Лучшая анимация                                            | Номинация | [ 25 ] [ 26 ] |
| 2022 | British Academy Games Awards  | Награда за достижения в области звука                      | Номинация | [ 25 ] [ 26 ] |
| 2022 | British Academy Games Awards  | Лучший мультиплеер                                         | Номинация | [ 25 ] [ 26 ] |
| 2022 | British Academy Games Awards  | Лучший исполнитель роли второго плана (Лора Бэйли)         | Номинация | [ 25 ] [ 26 ] |
| 2023 | Grammy Awards                 | Лучший саундтрек к видеоиграм и другим интерактивным медиа | Номинация | [ 27 ]        |

title: Call of Duty: Vanguard

wikitext:
{{Значения|Vanguard}}
{{Компьютерная игра
| заголовок = Call of Duty: Vanguard
| изображение = Call of Duty Vanguard logo.svg
| подпись = Логотип игры
| разработчик =
* [[Sledgehammer Games]]
* [[Treyarch]] (режим Зомби)
{{Collapsible list |title=Дополнительный:|
* [[Raven Software]]
* [[Beenox]]
* [[High Moon Studios]]
}}
| издатель = [[Activision]]
| серия = [[Call of Duty]]
| дата анонса = 19 августа 2021
| дата выпуска = 5 ноября 2021
| платформы =
* [[Windows]]
* [[PlayStation 4]]
* [[PlayStation 5]]
* [[Xbox One]]
* [[Xbox Series X/S]]
| движок = [[IW Engine]] 8.0 (модифицированный)
| жанр = [[шутер от первого лица]]
| режимы =
* [[Однопользовательская игра|однопользовательский]]
* [[Многопользовательская игра|многопользовательский]]
* [[Кооперативная игра (компьютерные игры)|кооперативный]]
* [[Королевская битва (жанр компьютерных игр)|королевская битва]]
| носители =
* [[Blu-ray Disc]],
* [[цифровая дистрибуция]]
| управление = [[Компьютерная клавиатура|клавиатура]] и [[Компьютерная мышь|мышь]], [[геймпад]]
| сайт = [https://www.callofduty.com/ru/vanguard Официальный сайт]
| композитор = [[Маккрири, Беар|Беар Маккрири]]
}}
'''''Call of Duty: Vanguard''''' ({{tr-en|Зов долга: Передовая}}) — [[компьютерная игра]] в жанре [[Шутер от первого лица|шутера от первого лица]], восемнадцатая в серии ''[[Call of Duty]]''. Релиз игры состоялся 5 ноября 2021 года для [[Windows]], [[PlayStation 4]], [[PlayStation 5]], [[Xbox One]] и [[Xbox Series X/S]].

== Игровой процесс ==

=== Кампания ===
Сюжет ''Call of Duty: Vanguard'' разворачивается во время [[Вторая мировая война|Второй мировой войны]]. В игре представлены четыре театра военных действий: [[Франция во Второй мировой войне|Западный фронт во Франции]], [[Сталинградская битва|Восточный фронт в Сталинграде]], [[Тихоокеанский театр военных действий Второй мировой войны|Тихоокеанский театр]] и [[Североафриканская кампания|военная кампания в Северной Африке]]<ref>{{Cite web |lang=en |url=https://www.vg247.com/call-of-duty-vanguard-release-date-reveal-trailer-cross-play. |title=Call of Duty: Vanguard out November 5 with cross-play, check out the reveal trailer |publisher=VG247 |access-date=2020-08-19 |url-status=dead }}</ref>.

=== Мультиплеер ===
На старте игры доступно 20 карт: 16 для классического формата 6 на 6 и 4 для режима Champion’s Hill<ref>{{Cite web |lang=ru |url=https://www.callofduty.com/ru/blog/2021/08/Announcing-Call-of-Duty-Vanguard. |title=ПРЕДСТАВЛЯЕМ CALL OF DUTY®: VANGUARD |publisher=Activision |access-date=2020-08-20 |archive-date=2021-08-20 |archive-url=https://web.archive.org/web/20210820171431/https://www.callofduty.com/ru/blog/2021/08/Announcing-Call-of-Duty-Vanguard. |url-status=live }}</ref>. С выходом 1 сезона контент из ''Vanguard'' будет интегрирован в ''[[Call of Duty: Warzone]]''.

=== Зомби ===
За разработку зомби-режима отвечала студия [[Treyarch]]<ref>{{Cite web |lang=en |url=https://charlieintel.com/cod-vanguard-zombies-mode-developed-by-treyarch-continues-cold-war-story/124323/ |title=CoD: Vanguard Zombies mode developed by Treyarch; continues Cold War story |publisher=Charlie Intel |access-date=2020-08-19 |archive-date=2021-08-19 |archive-url=https://web.archive.org/web/20210819194029/https://charlieintel.com/cod-vanguard-zombies-mode-developed-by-treyarch-continues-cold-war-story/124323/ |url-status=live }}</ref>. Действия режима происходит незадолго до событий карты Die Maschine из ''[[Call of Duty: Black Ops Cold War]]''.

== Сюжет ==

=== Пролог ===
1945 год. На фоне продвижения сил [[Антигитлеровская коалиция|Антигитлеровской коалиции]] по Германии международная разведгруппа оперативников «Авангард» проникает на немецкий поезд, доставляющий технику Вермахта в [[Порт Гамбурга|Гамбургский порт]] для переправки в неизвестное убежище. Группа оперативников даёт бой нацистам, разыскивая свою главную цель — [[унтерштурмфюрер]]а Германа Фрайзингера. Большая часть отряда занимается саботажем отправки техники и личного состава, пока один из её членов — Уэйд Джексон — ищет самолёт для эвакуации отряда. Оперативники выводят из строя подлодку, на которой должен был эвакуироваться сам Фрайзингер, когда на её борту происходит взрыв, от которого все они теряют сознание. Бойцы приходят в себя уже в плену у нацистов, а их допрос возглавляет лично Фрайзингер. Кингсли — командир отряда — хамит Фрайзингеру, и тот в отместку жестоко убивает одного из членов отряда — Новака. Всех оперативников, кроме Уэйда (чьё местонахождение неизвестно), доставляют в штаб [[Гестапо]] в [[Берлин]]е.

Фрайзингер понимает, что целью отряда был он сам, хотя и старался своими действиями не привлекать внимания иностранной разведки, поэтому расследовать их деятельность поручает своему заместителю — [[гауптштурмфюрер]]у Янику Рихтеру. Сам же Рихтер поочерёдно допрашивает всех пленных членов отряда, кроме Уэбба, расстрелянного им же за отказ пленных сотрудничать с ним. По ходу повествования Гестапо ловит и доставляет на допрос пленённого Уэйда, которого Рихтер тоже допрашивает, составляя общую картину ситуации.

=== История Кингсли ===
Первым Рихтер допрашивает командира отряда — Артура Кингсли, британского десантника. Кингсли рассказывает Рихтеру о своём боевом крещении во время [[Операция «Тонга»|операции «Тонга»]], во время которой познакомился с Уэббом и был завербован [[Управление специальных операций Великобритании|УСО]] в спецотряд для устранения Фрайзингера. Рихтер приходит к выводу, что операцию организовало Британское командование, но не улавливает их связи с остальными ведомствами Коалиции, поэтому продолжает допрос. Кингсли обещает Рихтеру жестоко отомстить за убийство Уэбба.

=== История Полины ===
Следующей на очереди оказывается Полина Петрова — лейтенант Советской армии, снайпер в отряде Кингсли и народная героиня Сталинграда по прозвищу «Леди Соловей». В своём рассказе Полина поясняет, что начинала службу в армии в августе 1942-го как медсестра-доброволец в Сталинградском полевом госпитале ещё до того, как в город пришла армия Вермахта. Однако после первой атаки от рук нацистов погибает её отец — отставной советский снайпер. Вооружившись его памятной винтовкой, Полина спасает от нацистов своего брата — Михаила — и воодушевляет разрозненные силы красноармейцев оказать захватчикам отпор до прибытия основных сил.

Январь 1943-го. Полина, ставшая народной героиней Сталинградского гарнизона, вместе с Михаилом пытаются выследить и убить оберстгруппенфюрера Лео Штайнера — высокопоставленного полевого офицера Рейха, убившего их отца. Они выслеживают Лео, но попытка убийства срывается, и на их с братом позицию обрушиваются крупные пехотные соединения нацистов. Прикрывая сестру, Михаил жертвует собой. Полина в одиночку добирается до ставки Штайнера и, перебив всю его охрану, загоняет его самого в угол. Штайнер пытается откупиться от неё, выдав имя Фрайзингера как ведущего инициатора атаки на Сталинград, но Полина всё же убивает его, пообещав разобраться и с его начальством.

=== История Уэйда ===
После поимки «недостающего элемента мозаики», Рихтер приступает к допросу Уэйда Джексона — пилота [[Военно-морские силы США|ВМФ США]], участвовавшего в [[Битва за Мидуэй|битве с японцами при Мидуэйе]]. Год спустя, в 1943-м, самолёт Уэйда и его бортмеханика Матео Эрнандес был сбит японцами над [[Бугенвиль (остров)|Бугенвилем]]. Выживая в джунглях, Уэйд и Матео пытаются выбраться с острова, но оказались пойманы японцами. От казни обоих спасает подкрепление в лице сержанта Букера и его [[93-я пехотная дивизия (США)|93-й пехотной дивизии]]. Заручившись помощью пилотов, люди Букера штурмуют укреплённый холм на острове и захватывают аэродром, с которого Уэйд и Матео угоняют трофейный [[Mitsubishi A6M Zero|A6M Zero]], с помощью которого уничтожают вторую позицию японцев и окончательно изгоняют их с острова.

=== История Лукаса ===
Очередь допроса переходит к последнему члену отряда — Лукасу Риггсу, подрывнику из 20-й пехотной бригады Австралийского экспедиционного корпуса, расквартированного под [[Тобрук]]ом. В 1941-м под командованием майора Хэммса их отряд организовывает засаду на танковую колонну нацистов, но из-за некомпетентности самого Хэммса операция оказывается под угрозой срыва: небольшому отряду немцев удаётся выбраться из засады и отступить. Преследуя их, Лукас и его напарник Дэс Вилмот раскрывают местонахождение перевалочной базы Вермахта в пустыне. С большим трудом их отряду удаётся вывести базу из строя, но Лукас и Дэс получают выговор от Хэммса за самовольные действия. Полтора года спустя, в 1942-м, крупная танковая колонна британцев попадает в немецкую засаду под [[Эль-Аламейн]]ом. Лукас и Дэс поочерёдно выводят из строя нацистскую миномётную батарею и укрепления с зенитками, но сами оказываются прижаты приближающимся подкреплением Вермахта. Прибывшая вовремя авиация уничтожает немецкие танки, однако Дэс умирает от полученных ран, а его с Лукасом подвиг Хэммс приписывает себе. Лукас публично избивает Хэммса, из-за чего оказывается арестован за нарушение субординации.

=== Эпилог ===
На фоне новостей о самоубийстве Гитлера и повышенной секретности операций Фрайзингера, Рихтер приходит к выводу, что Фрайзингер задумал осуществить мятеж и выйти из-под командования Вермахта, чтобы сбежать из Германии и оставить своё бывшее командование на растерзание Коалиции. Рихтер решает действовать на опережение и освободить пленных разведчиков, чтобы гарантировать себе амнистию, однако его убивает Кингсли, таким образом сдержав своё обещание. Вооружившись, отряд преследует Фрайзингера по всему Берлину в разгар его штурма советскими войсками и настигает его на аэродроме, где тот пытается угнать самолёт с уже загруженными на него секретными файлами Вермахта. Кингсли и Полина убивают Фрайзингера и вместе с Уэйдом и Лукасом угоняют его самолёт, намереваясь передать выкраденные файлы британскому командованию. Однако, Кингсли намекает, что их работа ещё не закончена.

== Оценки и награды ==
{{Оценки игры
|PC = y
|PS4 = y
|PS5 = y
|XONE = y
|XSXS = y
|na = y
| MC_PC = 72/100<ref name="MCPC" />
| MC_PS4 = {{abbr|N/A|недостаточно отзывов для формирования оценки|0}}
| MC_PS5 = 73/100<ref name="MCPS5" />
| MC_XONE = {{abbr|N/A|недостаточно отзывов для формирования оценки|0}}
| MC_XSXS = 74/100<ref name="MCXSXS" />
| Destruct_PS4 = 8,5<ref>{{Cite web |lang=en |url=https://www.destructoid.com/reviews/review-call-of-duty-vanguard-ps4-version/ |first=Noelle |last=Warner |date=2021-11-10|title=Review: Call of Duty: Vanguard |website=[[Destructoid]] |access-date=2023-05-10 |archive-date=2023-02-08 |archive-url=https://web.archive.org/web/20230208153937/https://www.destructoid.com/reviews/review-call-of-duty-vanguard-ps4-version/ |url-status=live }}</ref>
| GI_PC = 8/10<ref>{{Cite web |lang=en |url=https://www.gameinformer.com/review/call-of-duty-vanguard/call-of-duty-vanguard-review-a-tumultuous-trinity |first=Daniel |last=Tack |date=2021-11-04|title=Call of Duty: Vanguard Review |publisher=[[Game Informer]] |access-date=2023-05-10 |archive-date=2023-02-07 |archive-url=https://web.archive.org/web/20230207021249/https://www.gameinformer.com/review/call-of-duty-vanguard/call-of-duty-vanguard-review-a-tumultuous-trinity |url-status=live }}</ref>
| GSpot_PS5 = 7/10<ref>{{Cite web |lang=en |url=https://www.gamespot.com/reviews/call-of-duty-vanguard-review-personnel-problems/1900-6417780/?ServiceType=twitter&UniqueID=2254DD02-3DC9-11EC-9138-18A896E8478F&PostType=image&TheTime=2021-11-04T23%3A44%3A21&ftag=ftag%3DGSS-05-10aab8e |first=Phil |last=Hornshaw |date=2021-11-10|title=Call Of Duty: Vanguard Review — Personnel Problems |website=[[GameSpot]] |access-date=2023-05-10 |archive-date=2023-02-08 |archive-url=https://web.archive.org/web/20230208182520/https://www.gamespot.com/reviews/call-of-duty-vanguard-review-personnel-problems/1900-6417780/?ServiceType=twitter&UniqueID=2254DD02-3DC9-11EC-9138-18A896E8478F&PostType=image&TheTime=2021-11-04T23%3A44%3A21&ftag=ftag%3DGSS-05-10aab8e |url-status=live }}</ref>
| GRadar_PS5 = {{рейтинг|4|5}}<ref>{{Cite web |lang=en |url=https://www.gamesradar.com/call-of-duty-vanguard-review/ |first=Leon |last=Hurley |date=2021-11-08|title=Call of Duty: Vanguard review: "a solid installment with a satisfying story and great multiplayer" |website=[[GamesRadar]] |access-date=2023-05-10 |archive-date=2021-12-02 |archive-url=https://web.archive.org/web/20211202023824/https://www.gamesradar.com/call-of-duty-vanguard-review/ |url-status=live }}</ref>
| GameRev_PC = 6/10<ref>{{Cite web |lang=en |url=https://www.gamerevolution.com/review/697837-call-of-duty-vanguard-review-pc-ps5-ps4-xbox-series-x-one-worth-buying |first=Mack |last=Ashworth |date=2021-11-19|title=Call of Duty: Vanguard Review: ‘One of the weakest games in the series’ |website=[[GameRevolution]] |access-date=2023-05-10 |archive-date=2022-08-10 |archive-url=https://web.archive.org/web/20220810232147/https://www.gamerevolution.com/review/697837-call-of-duty-vanguard-review-pc-ps5-ps4-xbox-series-x-one-worth-buying |url-status=live }}</ref>
| GStar_PC = 82/100<ref>{{Cite web |lang=de |url=https://www.gamestar.de/artikel/call-of-duty-vanguard-test,3374952.html |first1=Philipp |first2=Stephanie |first3=Christian |last1=Elsner |last2=Schlottag |last3=Just |date=2021-11-12|title=CoD Vanguard im Test mit Wertung: Was taugen Story, Multiplayer & Koop? |website=[[GameStar]] |access-date=2023-05-10 |archive-date=2021-12-07 |archive-url=https://web.archive.org/web/20211207055246/https://www.gamestar.de/artikel/call-of-duty-vanguard-test,3374952.html |url-status=live }}</ref>
| IGN_PS5 = {{abbr|SP|одиночная игра|0}}: 7/10<ref>{{Cite web |lang=en |url=https://www.ign.com/articles/call-of-duty-vanguard-single-player-campaign-review |first=Simon |last=Cardy |date=2021-11-10|title=Call of Duty: Vanguard - Single-Player Campaign Review |website=[[IGN]] |access-date=2023-05-10 |archive-date=2022-03-16 |archive-url=https://web.archive.org/web/20220316142144/https://www.ign.com/articles/call-of-duty-vanguard-single-player-campaign-review |url-status=live }}</ref>
{{abbr|MP|многопользовательская игра|0}}: 7/10<ref>{{Cite web |lang=en |url=https://www.ign.com/articles/call-of-duty-vanguard-multiplayer-review |first=Seth |last=Macy |date=2021-11-10|title=Call of Duty: Vanguard Multiplayer Review |website=IGN |access-date=2023-05-10 |archive-date=2023-02-25 |archive-url=https://web.archive.org/web/20230225172359/https://www.ign.com/articles/call-of-duty-vanguard-multiplayer-review |url-status=live }}</ref>
| JXV_PS5 = 14/20<ref>{{Cite web |lang=fr |url=https://www.jeuxvideo.com/test/1484488/call-of-duty-vanguard-meilleur-que-black-ops-cold-war.htm |date=2021-11-05|title=Call of Duty Vanguard : Meilleur que Black Ops Cold War ? |website=[[Jeuxvideo.com]] |access-date=2023-05-10 |archive-date=2021-12-02 |archive-url=https://web.archive.org/web/20211202050754/https://www.jeuxvideo.com/test/1484488/call-of-duty-vanguard-meilleur-que-black-ops-cold-war.htm |url-status=live }}</ref>
| TG_PC = {{рейтинг|3|5}}<ref>{{Cite web |lang=en |url=https://www.theguardian.com/games/2021/nov/10/call-of-duty-vanguard-review-nostalgic-warfare-that-takes-us-back-to-the-start |first=Keith |last=Stuart |date=2021-11-10|title=Call of Duty: Vanguard review – nostalgic warfare that takes us back to the start |publisher=[[The Guardian]] |access-date=2023-05-10 |archive-date=2023-06-04 |archive-url=https://web.archive.org/web/20230604212839/https://www.theguardian.com/games/2021/nov/10/call-of-duty-vanguard-review-nostalgic-warfare-that-takes-us-back-to-the-start |url-status=live }}</ref>
| PCGUS_PC = 60/100<ref>{{Cite web |lang=en-us |url=https://www.pcgamer.com/call-of-duty-vanguard-review/ |first=Rick |last=Lane |date=2021-11-09|title=Call of Duty: Vanguard Review |publisher=[[PC Gamer]] |access-date=2023-05-10 |archive-date=2021-11-20 |archive-url=https://web.archive.org/web/20211120032727/https://www.pcgamer.com/call-of-duty-vanguard-review/ |url-status=live }}</ref>
| VG247_PC = {{рейтинг|3|5}}<ref>{{Cite web |lang=en |url=https://www.vg247.com/call-of-duty-vanguard-review |first=Sherif |last=Saed |date=2021-11-10|title=Call of Duty: Vanguard review - a lot better than expected, but nothing you haven't seen before |website=[[VG247]] |access-date=2023-05-10 |archive-date=2022-12-11 |archive-url=https://web.archive.org/web/20221211174904/https://www.vg247.com/call-of-duty-vanguard-review |url-status=live }}</ref>
| XA_XSXS = 85 %<ref>{{Cite web |lang=en |url=https://www.xboxaddict.com/Staff-Review/14591/Call-of-Duty:-Vanguard.html |first=Peggy |last=Doyle |date=2021-11-04|title=Staff Review of Call of Duty: Vanguard (Xbox One) |access-date=2023-05-10 |archive-date=2021-11-09 |archive-url=https://web.archive.org/web/20211109182213/https://www.xboxaddict.com/Staff-Review/14591/Call-of-Duty:-Vanguard.html |url-status=live }}</ref>
| rev1 = ''[[Forbes]]''
| rev1_PC = 9/10<ref>{{Cite web |lang=en |url=https://www.forbes.com/sites/erikkain/2021/11/12/call-of-duty-vanguard-review-multiplayer-campaign-zombies-champion-hill/?sh=3924a245365a |first=Erik |last=Kain |date=2021-11-12|title=‘Call Of Duty: Vanguard’ Review: The Good, The Bad, And The Zombies |publisher=[[Forbes]]}}</ref>
| RP_PC = 63 %<ref>{{Cite web |lang=ru |url=https://riotpixels.com/call-of-duty-vanguard-review/ |first=Филипп |last=Вольнов |date=2021-11-17|title=Рецензия на Call of Duty: Vanguard |website=[[Riot Pixels]] |access-date=2023-05-10 |archive-date=2021-12-07 |archive-url=https://web.archive.org/web/20211207075730/https://riotpixels.com/call-of-duty-vanguard-review/ |url-status=live }}</ref>
}}

=== Оценки ===
{{дополнить раздел|дата=2023-05-10}}
''Call of Duty: Vanguard'' получила «смешанные отзывы» от критиков на платформах ПК<ref name="MCPC">{{Cite web |lang=en |url=https://www.metacritic.com/game/pc/call-of-duty-vanguard |title=Call of Duty: Vanguard for PC Reviews |website=[[Metacritic]] |access-date=2023-05-10 |archive-date=2022-01-05 |archive-url=https://web.archive.org/web/20220105042907/https://www.metacritic.com/game/pc/call-of-duty-vanguard |url-status=live }}</ref>, PlayStation 5<ref name="MCPS5">{{Cite web |lang=en |url=https://www.metacritic.com/game/playstation-5/call-of-duty-vanguard |title=Call of Duty: Vanguard for PlayStation 5 Reviews |website=Metacritic |access-date=2023-05-10 |archive-date=2022-01-05 |archive-url=https://web.archive.org/web/20220105042904/https://www.metacritic.com/game/playstation-5/call-of-duty-vanguard |url-status=live }}</ref> и Xbox Series X/S<ref name="MCXSXS">{{Cite web |lang=en |url=https://www.metacritic.com/game/xbox-series-x/call-of-duty-vanguard |title=Call of Duty: Vanguard for Xbox Series X Reviews |website=Metacritic |access-date=2023-05-10 |archive-date=2022-01-05 |archive-url=https://web.archive.org/web/20220105042900/https://www.metacritic.com/game/xbox-series-x/call-of-duty-vanguard |url-status=live }}</ref>, согласно [[агрегатор рецензий|сайту-агрегатору]] [[Metacritic]].

=== Награды ===
{| class="wikitable sortable"
|-
! Год !! Награда !! Категория !! Результат !! Ист.
|-
| rowspan="8"| 2022
| [[Общество специалистов по визуальным эффектам|Visual Effects Society Awards]]
| Выдающиеся визуальные эффекты в проекте в реальном времени
| {{won}}
| rowspan="1" style="text-align:center;" |<ref>{{Cite web |url=https://variety.com/2022/artisans/awards/visual-effects-society-awards-nominations-dune-encanto-1235156134/ |title='Dune' and 'Encanto' Lead Visual Effects Society Nominations |lang=en |first=Jazz |last=Tangcay |website=[[Variety]] |date=2022-01-18 |archive-url=https://web.archive.org/web/20220118193039/https://variety.com/2022/artisans/awards/visual-effects-society-awards-nominations-dune-encanto-1235156134/ |archive-date=2022-01-18 |access-date=2025-03-14 |url-status=live}}</ref><ref>{{Cite web |url=https://deadline.com/2022/03/ves-awards-2022-winners-list-visual-effects-society-1234972962/ |title=VES Awards: 'Dune' & 'Encanto' Lead With Four Wins Each; 'Foundation' Tops TV – Full Winners List |lang=en |first=Eric |last=Pederson |website=[[Deadline Hollywood]] |date=2022-03-08 |archive-url=https://web.archive.org/web/20220309174446/https://deadline.com/2022/03/ves-awards-2022-winners-list-visual-effects-society-1234972962/ |archive-date=2022-03-09 |access-date=2025-03-14 |url-status=live}}</ref>
|-
| rowspan="3"| [[D.I.C.E. Awards 2022|D.I.C.E. Awards]]
| Онлайн-игра года
| {{nom}}
| rowspan="3" style="text-align:center;" |<ref>{{Cite web |url=https://www.gamespot.com/articles/ratchet-clank-leads-2022-dice-awards-with-9-nominations/1100-6499612/ |title=Ratchet & Clank Leads 2022 DICE Awards With 9 Nominations |lang=en |first=Jason |last=Fanelli |website=[[GameSpot]] |date=2022-01-13 |archive-url=https://web.archive.org/web/20220113175719/https://www.gamespot.com/articles/ratchet-clank-leads-2022-dice-awards-with-9-nominations/1100-6499612/ |archive-date=2022-01-13 |access-date=2025-03-14 |url-status=live}}</ref>
|-
| Выдающееся достижение в области анимации
| {{nom}}
|-
| Выдающееся достижение в художественном оформлении
| {{nom}}
|-
| rowspan="4"| [[Премия Британской Академии в области видеоигр|British Academy Games Awards]]
| Лучшая анимация
| {{nom}}
| rowspan="4" style="text-align:center;" |<ref>{{Cite web |url=https://www.ign.com/articles/bafta-games-awards-2022-nominations-announced |title=BAFTA Games Awards 2022 Nominations Announced |lang=en |first=Matt |last=Purslow |website=[[IGN]] |date=2022-03-03 |archive-url=https://web.archive.org/web/20220414204320/https://www.ign.com/articles/bafta-games-awards-2022-nominations-announced |archive-date=2022-04-14 |access-date=2025-03-14 |url-status=live}}</ref><ref>{{Cite web |url=https://www.hollywoodreporter.com/business/digital/bafta-games-awards-2022-performance-nominees-1235112673/ |title=BAFTA Games Awards: Performance Nominations Unveiled |lang=en |first=Alex |last=Reitman |website=[[The Hollywood Reporter]] |date=2022-03-16 |archive-url=https://web.archive.org/web/20220317184003/https://www.hollywoodreporter.com/business/digital/bafta-games-awards-2022-performance-nominees-1235112673/ |archive-date=2022-03-17 |access-date=2025-03-14 |url-status=live}}</ref>
|-
| Награда за достижения в области звука
| {{nom}}
|-
| Лучший мультиплеер
| {{nom}}
|-
| Лучший исполнитель роли второго плана ([[Бэйли, Лора (актриса)|Лора Бэйли]])
| {{nom}}
|-
| 2023
| rowspan="1" | [[65-я церемония «Грэмми»|Grammy Awards]]
| Лучший саундтрек к видеоиграм и другим интерактивным медиа
| {{nom}}
| rowspan="1" style="text-align:center;" |<ref>{{Cite web |url=https://www.ign.com/articles/grammy-awards-nominate-aliens-fireteam-elite-marvels-guardians-of-the-galaxy-for-best-soundtrack |title=Grammy Awards Nominate Aliens: Fireteam Elite, Marvel's Guardians of the Galaxy for Best Soundtrack |lang=en |first=Ryan |last=Leston |website=[[IGN]] |date=2022-11-15 |archive-url=https://web.archive.org/web/20221116001614/https://www.ign.com/articles/grammy-awards-nominate-aliens-fireteam-elite-marvels-guardians-of-the-galaxy-for-best-soundtrack |archive-date=2022-11-16 |access-date=2025-03-14 |url-status=live}}</ref>
|}

== Примечания ==
{{примечания}}
{{Внешние ссылки}}
{{Call of Duty}}

[[Категория:Call of Duty]]
[[Категория:Компьютерные игры 2021 года]]
[[Категория:Компьютерные игры, разработанные Sledgehammer Games]]
[[Категория:Компьютерные игры, разработанные Treyarch]]
[[Категория:Компьютерные игры, изданные Activision]]
[[Категория:Компьютерные игры, разработанные в США]]
[[Категория:Игры для Windows]]
[[Категория:Игры для PlayStation 4]]
[[Категория:Игры для PlayStation 5]]
[[Категория:Игры для Xbox One]]
[[Категория:Игры для Xbox Series X/S]]
[[Категория:Компьютерные игры с зомби]]
[[Категория:Сталинградская битва в культуре]]
[[Категория:Игры на движке IW Engine]]
[[Категория:Многопользовательские и однопользовательские игры]]
[[Категория:Компьютерные игры с поддержкой кроссплатформенной игры]]

title: Call of Duty: Vanguard

Разработчики: - Sledgehammer Games - Treyarch (режим Зомби) Дополнительный: - Raven Software - Beenox - High Moon Studios

Издатель: Activision

Часть серии: Call of Duty

Дата анонса: 19 августа 2021

Дата выпуска: 5 ноября 2021

Лицензия: проприетарная

Жанр: шутер от первого лица

title: Создатели

Композитор: Беар Маккрири

title: Технические данные

Платформы: - Windows - PlayStation 4 - PlayStation 5 - Xbox One - Xbox Series X/S

Движок: IW Engine 8.0 (модифицированный)

Режимы игры: - однопользовательский - многопользовательский - кооперативный - королевская битва

Языки: английский, немецкий, французский, испанский, бразильский португальский, итальянский, польский, русский, корейский, китайский и японский

Носители: - Blu-ray Disc, - цифровая дистрибуция

Управление: клавиатура и мышь, геймпад