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# マクスウェルの方程式
マクスウェルの方程式（マクスウェルのほうていしき、英: Maxwell's equations、マクスウェル方程式とも）は、電磁場を記述する古典電磁気学の基礎方程式。マイケル・ファラデーが幾何学的考察から見出した電磁力に関する法則を、1864年にジェームズ・クラーク・マクスウェルによって数学的形式として整理した。
日本語ではマクスウェルの名前の表記揺れによりマックスウェルの方程式とも表記される。また、マクスウェル-ヘルツの電磁方程式、電磁方程式などとも呼ばれる。
それまでの知られていた法則がマクスウェルの方程式として整理されたことから、電場と磁場の統一（電磁場）、光が電磁波であることなどが導かれた。
また、アインシュタインは特殊相対性理論の起源はマクスウェルの電磁場方程式である旨を明言している。
マクスウェルが導出した当初の方程式はベクトルの各成分をあたかも互いに独立な量であるかのように別々の文字で表して書かれており、現代の洗練された形式ではなかった。ヘヴィサイドは1884年にベクトル解析の記法を用いて書き直した。現在ではヘヴィサイトによる形により知られている。また、ヘヴィサイトは電磁ポテンシャルを消去出来ることも示したが、その意義は直ちには認めらなかった。
ベクトル記法が一般化し始めるのは 1890年代半ばであって、ヘルツの論文ではまだそれを使っていない。いずれにせよ、このベクトル解析の記法の採用は場における様々な対称性を一目で見ることを可能にし、物理現象の理解に大いに役立った。
真空中の電磁気学に限れば、マクスウェルの方程式の一般解は、ジェフィメンコ方程式として与えられる。
電磁気学の単位系は国際単位系のほかガウス単位系などがあり、マクスウェルの方程式における係数は単位系によって異なる。以下では原則として国際単位系を用いる。

## 4つの方程式
（微分形による）マクスウェルの方程式は、以下の4つの連立偏微分方程式である。記号「{\displaystyle \nabla }」はナブラ演算子、記号「{\displaystyle \nabla \cdot }」、「{\displaystyle \nabla \times }」はそれぞれベクトル場の発散 (div) と回転 (rot) である。
{\displaystyle {\begin{cases}{\begin{aligned}\nabla \cdot {\boldsymbol {B}}(t,{\boldsymbol {r}})&=0\\\nabla \times {\boldsymbol {E}}(t,{\boldsymbol {r}})&=-{\dfrac {\partial {\boldsymbol {B}}(t,{\boldsymbol {r}})}{\partial t}}\\\nabla \cdot {\boldsymbol {D}}(t,{\boldsymbol {r}})&=\rho (t,{\boldsymbol {x}})\\\nabla \times {\boldsymbol {H}}(t,{\boldsymbol {r}})&={\boldsymbol {j}}(t,{\boldsymbol {r}})+{\dfrac {\partial {\boldsymbol {D}}(t,{\boldsymbol {r}})}{\partial t}}\end{aligned}}\end{cases}}}
また、一般の媒質の構成方程式は(E-B対応では)以下である。
{\displaystyle {\begin{aligned}{\boldsymbol {D}}&=\varepsilon _{0}{\boldsymbol {E}}+{\boldsymbol {P}}\\{\boldsymbol {H}}&=\mu _{0}^{-1}{\boldsymbol {B}}-{\boldsymbol {M}}\end{aligned}}}
ここで{\displaystyle t}は時刻, {\displaystyle {\boldsymbol {r}}}は位置ベクトル, {\displaystyle {\boldsymbol {E}}}は電場の強度、{\displaystyle {\boldsymbol {D}}}は電束密度、{\displaystyle {\boldsymbol {B}}}は磁束密度、{\displaystyle {\boldsymbol {H}}}は磁場の強度、{\displaystyle {\boldsymbol {P}}}は分極、{\displaystyle {\boldsymbol {M}}}は磁化を表す。また、{\displaystyle \varepsilon _{0}}は真空の誘電率、{\displaystyle \mu _{0}}は真空の透磁率、{\displaystyle \rho }は電荷密度、{\displaystyle {\boldsymbol {j}}}は電流密度を表す。真空中では{\displaystyle {\boldsymbol {P}}={\boldsymbol {M}}={\boldsymbol {0}}}となる。
次に、4つの個々の方程式（成分表示で8つの式、テンソル表示で2つの式）について説明する。

### 磁束保存の式
{\displaystyle \nabla \cdot {\boldsymbol {B}}=0}（微分形の磁束保存の式）
積分形で表すと次の式になる。
{\displaystyle \oint _{S}{\boldsymbol {B}}\cdot \mathrm {d} {\boldsymbol {S}}=0}
ここでdS は、閉曲面 S 上の面素ベクトルである。
構造的に見て磁力線が閉曲線でなければならないことを意味する。この式は電場の積分形と同様に、閉曲面上を積分したときにのみ意味がある。
これらの式は、磁気単極子（モノポール）が存在しないことを前提としており、もし磁気単極子が発見されたならば、上の式は次のように変更されなければならない。
{\displaystyle \nabla \cdot {\boldsymbol {B}}=\rho _{\mathrm {m} }}
ここで ρm は磁気単極子の磁荷密度である。

### ファラデー-マクスウェルの式
{\displaystyle \nabla \times {\boldsymbol {E}}=-{\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial t}}}（微分形のファラデー-マクスウェルの式）
この式を積分形で表すと次の式になる。
{\displaystyle \oint _{C}{\boldsymbol {E}}\cdot \mathrm {d} {\boldsymbol {l}}=-{\frac {\mathrm {d} \phi }{\mathrm {d} t}}}
ただし、
{\displaystyle \phi =\int _{S}{\boldsymbol {B}}\cdot \mathrm {d} {\boldsymbol {S}}}
ここで、（向きのついた）閉曲線を C 、C を縁とする曲面を S とし、{\displaystyle \phi } は曲面 S を通過する磁束、V は経路 C に沿った(誘導)起電力である。ファラデー-マクスウェルの式の積分形で時間微分を積分の外に置く場合には、経路 C と曲面 S は時間変化しないものとする。よって、導体が動く場合についてはこの式の対象ではない。式中の負号については、しばしば磁場の増減に対する起電力は磁場源となる電流が減増する向きといった説明がなされる。

### マクスウェル-ガウスの式
{\displaystyle \nabla \cdot {\boldsymbol {D}}=\rho }（微分形のマクスウェル-ガウスの式）
上の式は、電束が電荷の存在するところで増減（発生・消滅）し、それ以外のところでは保存されることを示す。
積分形で表すと次の式になる。
{\displaystyle \oint _{S}{\boldsymbol {D}}\cdot \mathrm {d} {\boldsymbol {S}}=Q_{\rm {encl}}}
ここで dS は、閉曲面 S 上の面素ベクトルであり、Qencl は閉曲面 S で囲まれた領域内の電荷である。この積分形は、閉曲面上を積分したときにのみ意味があり、ガウスの法則としてよく知られている。

### アンペール-マクスウェルの式
{\displaystyle \nabla \times {\boldsymbol {H}}={\boldsymbol {j}}+{\frac {\partial {\boldsymbol {D}}}{\partial t}}}（微分形のアンペール-マクスウェルの式）
積分形は次のようになる。
{\displaystyle \oint _{C}{\boldsymbol {H}}\cdot \mathrm {d} {\boldsymbol {l}}=\int _{S}{\boldsymbol {j}}+{\frac {\partial {\boldsymbol {D}}}{\partial t}}\cdot \mathrm {d} {\boldsymbol {S}}}
C は曲面 S の縁となる閉曲線である。
右辺の第2項は変位電流項と呼ばれる。工学上は、変位電流は媒質が普通の金属ならばまず無視できる。電場の変動の角周波数 ω が電気伝導度 σ と誘電率 ε の比より十分小さければよい。普通の金属の電気伝導度は σ 〜 107 S/m 程度で、誘電率は真空とさほど変わらない ε 〜 10−11 F/mから
{\displaystyle \omega \ll {\frac {\sigma }{\varepsilon }}\ \sim \ 10^{18}\ {\text{s}}^{-1}}
となり、ω がTHz単位でも条件を満たしている。
変位電流が無視できるような電流を準定常電流という。

## それぞれの式の解釈
磁束保存の式
磁力線はどこかを起点とすることも終点とすることもできない、すなわち磁気単極子（モノポール）が存在しないことを示している。磁場のガウスの法則。
ファラデー-マクスウェルの式
磁場の時間変化があるところには巻いた電場があることを示している。導線の動きがない場合のファラデーの電磁誘導の法則に相当する。

ガウス-マクスウェルの式
電場の源は電荷であり、電荷の無いところでの電束保存を示している。電場のガウスの法則。
アンペール-マクスウェルの式
電流または変位電流の周りには磁場が巻いていることを示す。
この式は、電流によって磁場が生じるというアンペールの法則に変位電流を加えたものである。

マクスウェルの方程式は、次の2つの組に分類されることが多い。

### 力場に関する方程式
第1の組は、
である。この式は電磁場の拘束条件を与える式である（ビアンキ恒等式）。
この式は {\displaystyle {\boldsymbol {E}},~{\boldsymbol {B}}} を電磁ポテンシャル {\displaystyle \phi ,~{\boldsymbol {A}}}により、
と表せば恒等的に満たすように出来る。
マクスウェル自身の原著論文『電磁場の動力学的理論』（1865年）や原著教科書『電気磁気論』（1873年）では上記のように表されていたが、1890年になってヘルツが改めて理論構成を考察し、上記2式から電磁ポテンシャルを消去し(1a), (1b) を基本方程式とすることを要請した。このヘルツによる電磁ポテンシャルを消去した形をマクスウェルの方程式と見なすのが現在の主流となっている。この見かたでは (0a) と (0b) は電磁場の定義式と見なされる。
また、電磁場はローレンツ力
{\displaystyle \rho {\boldsymbol {E}}+{\boldsymbol {j}}\times {\boldsymbol {B}}}
により電荷、電流の分布を変動させる。

### 源場に関する方程式
第2の組は、
である。電荷、電流の分布が電磁場の源となっていることを表す式である（電磁場の運動方程式）。
電磁場の微分（左辺）が電荷、電流の分布（右辺）によって書かれており、電荷、電流の分布を与えると電磁場の形が分かる方程式になっている。
この式から、電荷、電流の分布には電気量保存則（連続の方程式）
{\displaystyle {\frac {\partial \rho }{\partial t}}+\nabla \cdot {\boldsymbol {j}}=0}
が成り立つことが導かれる。

それぞれの組は時間微分を片側に移し、
{\displaystyle {\begin{aligned}{\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial t}}&=-\nabla \times {\boldsymbol {E}}\ ,&\nabla \cdot {\boldsymbol {B}}&=0\\{\frac {\partial {\boldsymbol {D}}}{\partial t}}&=\nabla \times {\boldsymbol {H}}-{\boldsymbol {j}}\ ,&\nabla \cdot {\boldsymbol {D}}&=\rho \end{aligned}}}
と変形すれば、時間発展の方程式とその初期条件と見ることができる。

## 媒質の構成方程式
媒質の構成方程式は、それぞれ別の方法で定義された源場（{\displaystyle {\boldsymbol {D}},~{\boldsymbol {H}}}）と力場（{\displaystyle {\boldsymbol {E}},~{\boldsymbol {B}}}）を関連付ける方程式である。

### 一般の媒質中
電荷密度と電流密度が作る場である {\displaystyle {\boldsymbol {D}},~{\boldsymbol {H}}} と、電荷密度と電流密度に力を及ぼす場である {\displaystyle {\boldsymbol {E}},~{\boldsymbol {B}}} は分極 {\displaystyle {\boldsymbol {P}}} と磁化 {\displaystyle {\boldsymbol {M}}} を介して以下のように関連付けられる。
{\displaystyle {\begin{aligned}{\boldsymbol {D}}&=\varepsilon _{0}{\boldsymbol {E}}+{\boldsymbol {P}}\\{\boldsymbol {H}}&=\mu _{0}^{-1}{\boldsymbol {B}}-{\boldsymbol {M}}\end{aligned}}}
真空中では{\displaystyle {\boldsymbol {P}}={\boldsymbol {M}}={\boldsymbol {0}}}となる。
E-H対応の場合は磁気に関する構成方程式が{\displaystyle {\boldsymbol {B}}=\mu _{0}{\boldsymbol {H}}+{\boldsymbol {P}}_{\mathrm {m} }}となる。{\displaystyle {\boldsymbol {P}}_{\mathrm {m} }}は磁気分極（または単に磁化）と呼ばれ、{\displaystyle {\boldsymbol {M}}}とは違う次元をもつ。

構成方程式による源場（{\displaystyle {\boldsymbol {D}},~{\boldsymbol {H}}}）と力場（{\displaystyle {\boldsymbol {E}},~{\boldsymbol {B}}}）の関係を使ってマクスウェル方程式の源場に関する式を力場で表すと
{\displaystyle {\begin{cases}\nabla \cdot {\boldsymbol {E}}={\dfrac {1}{\varepsilon _{0}}}(\rho -\nabla \cdot {\boldsymbol {P}})\\\nabla \times {\boldsymbol {B}}-\mu _{0}\varepsilon _{0}{\dfrac {\partial {\boldsymbol {E}}}{\partial t}}=\mu _{0}\left({\boldsymbol {j}}+{\dfrac {\partial {\boldsymbol {P}}}{\partial t}}+\nabla \times {\boldsymbol {M}}\right)\end{cases}}}
となる。さらに分極電荷密度、分極電流密度、磁化電流密度を
{\displaystyle {\begin{aligned}\rho _{P}&=-\nabla \cdot {\boldsymbol {P}}\\{\boldsymbol {j}}_{P}&={\frac {\partial {\boldsymbol {P}}}{\partial t}}\\{\boldsymbol {j}}_{M}&=\nabla \times {\boldsymbol {M}}\end{aligned}}}
として導入すれば、方程式は以下のように書ける。
{\displaystyle {\begin{cases}\nabla \cdot {\boldsymbol {E}}={\dfrac {1}{\varepsilon _{0}}}(\rho +\rho _{P})\\\nabla \times {\boldsymbol {B}}-\mu _{0}\varepsilon _{0}{\dfrac {\partial {\boldsymbol {E}}}{\partial t}}=\mu _{0}\left({\boldsymbol {j}}+{\boldsymbol {j}}_{P}+{\boldsymbol {j}}_{M}\right)\end{cases}}}

### 線型媒質中
誘電体に生じる分極は媒質によって異なり、結晶のような方向性がある場合では一般に {\displaystyle {\boldsymbol {P}}} の向きと {\displaystyle {\boldsymbol {E}}} の向きは異なるが、等方性のある物質で電場があまり強くない場合は分極は電場に比例し、
{\displaystyle {\boldsymbol {P}}=\chi _{\mathrm {e} }{\boldsymbol {E}}}
となる。{\displaystyle \chi _{\mathrm {e} }} は電気感受率である。
また、磁性体に生じる磁化も強磁性でない物質で磁場があまり強くない場合は分極は磁場に比例し、
{\displaystyle {\boldsymbol {M}}=\chi _{\mathrm {m} }{\boldsymbol {H}}}
となる。{\displaystyle \chi _{\mathrm {m} }} は磁化率である。
このとき、構成方程式は
{\displaystyle {\begin{aligned}&{\boldsymbol {D}}=(\varepsilon _{0}+\chi _{\mathrm {e} }){\boldsymbol {E}}\\&\mu _{0}(1+\chi _{\mathrm {m} }){\boldsymbol {H}}={\boldsymbol {B}}\end{aligned}}}
ここで
{\displaystyle \varepsilon =\varepsilon _{0}+\chi _{\mathrm {e} },\quad \mu =\mu _{0}(1+\chi _{\mathrm {m} })}
とすると
{\displaystyle {\begin{aligned}{\boldsymbol {D}}&=\varepsilon {\boldsymbol {E}}\\{\boldsymbol {H}}&=\mu ^{-1}{\boldsymbol {B}}\end{aligned}}}
と表せる。ここで {\displaystyle \varepsilon ,~\mu } はそれぞれその媒質の誘電率と透磁率であり、媒質の性質を特徴付ける物性値である。これらは等方的な媒質ではスカラーであるが、一般にはテンソルとなる。

### 真空中
媒質が存在しない真空中（自由空間中）においては、{\displaystyle {\boldsymbol {P}}={\boldsymbol {M}}={\boldsymbol {0}}} となり、真空の構成方程式は
{\displaystyle {\begin{aligned}{\boldsymbol {D}}&=\varepsilon _{0}{\boldsymbol {E}}\\{\boldsymbol {H}}&=\mu _{0}^{-1}{\boldsymbol {B}}\end{aligned}}}
となる。また、光速度 {\displaystyle c_{0}} と真空のインピーダンス {\displaystyle Z_{0}} を用いて以下のようにまとめられる。
{\displaystyle {\begin{bmatrix}{\boldsymbol {E}}\\c_{0}{\boldsymbol {B}}\end{bmatrix}}=Z_{0}{\begin{bmatrix}c_{0}{\boldsymbol {D}}\\{\boldsymbol {H}}\end{bmatrix}}}

## ローレンツゲージでのマクスウェルの方程式
以下のローレンツ条件
{\displaystyle \nabla \cdot {\boldsymbol {A}}+{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial \phi }{\partial t}}=0}
における電磁ポテンシャル（ベクトルポテンシャル {\displaystyle {\boldsymbol {A}}} とスカラーポテンシャル {\displaystyle \phi }）を用いて、マクスウェル方程式は以下の2組の方程式として表すことができる。
{\displaystyle {\begin{cases}\left(\triangle -{\dfrac {1}{c^{2}}}{\dfrac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\right)\phi &=-{\dfrac {\rho }{\varepsilon _{0}}}\\\left(\triangle -{\dfrac {1}{c^{2}}}{\dfrac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\right){\boldsymbol {A}}&=-\mu _{0}{\boldsymbol {j}}\end{cases}}}
いずれの式も左辺は線形演算子のダランベルシアン□が作用しており、右辺は片やスカラー値の、片やベクトル値の連続関数である。ベクトルについては各々の成分について適用して考えることでスカラーの場合と同様に考えることができる。線形微分方程式に対してはグリーン関数法を考えることで解くことができる。すなわち、
{\displaystyle \left(\Delta -{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\right)G({\boldsymbol {x}},t)=-\delta ({\boldsymbol {x}},t)}
の解となる関数（グリーン関数）{\displaystyle G({\boldsymbol {x}},t)}を求めることで一般に
{\displaystyle \left(\Delta -{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\right)f({\boldsymbol {x}},t)=-\rho ({\boldsymbol {x}},t)}
なる方程式に対して
{\displaystyle f({\boldsymbol {x}},t)=\int \mathrm {d} ^{3}x'\mathrm {d} t'\ G({\boldsymbol {x}}-{\boldsymbol {x}}',t-t')\rho ({\boldsymbol {x}}',t')}
として求めることができる。このときのグリーン関数は先進グリーン関数と遅延グリーン関数の2つを得るが、物理的に意味のある遅延グリーン関数を採用することで遅延ポテンシャルを得ることができる。
遅延ポテンシャルを元に電場や磁場を計算するのが一般に運動している物体についての電磁場を検討する際に楽な方法であり、結果としてジェフィメンコ方程式を得ることになる。

## 電磁波の波動方程式
マクスウェルの方程式から、電磁波の伝播についての記述を得ることができる。真空または電荷分布がない絶縁体では、電場と磁場が次の波動方程式
{\displaystyle \nabla ^{2}{\boldsymbol {E}}-\mu \varepsilon {\frac {\partial ^{2}{\boldsymbol {E}}}{\partial t^{2}}}=0}
{\displaystyle \nabla ^{2}{\boldsymbol {H}}-\mu \varepsilon {\frac {\partial ^{2}{\boldsymbol {H}}}{\partial t^{2}}}=0}
を満たすことがマクスウェル方程式から示される。これは電磁場が媒質中を速さ
{\displaystyle v={\frac {1}{\sqrt {\mu \varepsilon }}}}
で伝搬する波動であることを意味する。媒質の屈折率
{\displaystyle n={\sqrt {\frac {\mu \varepsilon }{\mu _{0}\varepsilon _{0}}}}=c{\sqrt {\mu \varepsilon }}}
を導入すれば、{\displaystyle v}は
{\displaystyle v={\frac {c}{n}}}
とも表される。
ここで、真空の誘電率と真空の透磁率の各値から導かれる定数 {\displaystyle c} の値が光速度の値とほとんど一致することから、マクスウェルは光は電磁波ではないかという予測を行った。その予測は1888年にハインリヒ・ヘルツによって実証された。ヘルツはマクスウェルの方程式の研究に貢献したので、マクスウェルの方程式はマクスウェル-ヘルツの（電磁）方程式と呼ばれることもある。

## マクスウェルの方程式と特殊相対性理論
19世紀後半を通じて物理学者の大半は、マクスウェルの方程式において光速度が全ての観測者に対して不変になるという予測と、ニュートン力学の運動法則がガリレイ変換に対して不変を保つことが矛盾することから、これらの方程式は電磁場の近似的なものに過ぎないと考えた。しかし、1905年にアインシュタインが特殊相対性理論を提出したことによって、マクスウェルの方程式が正確で、ニュートン力学の方を修正すべきだったことが明確になった。これらの電磁場の方程式は、特殊相対性理論と密接な関係にあり、ローレンツ変換に対する不変性（共変性）を満たす。磁場の方程式は、光速度に比べて小さい速度では、相対論的変換による電場の方程式の変形に結び付けられる。
電場と磁場による表現では、共変性が見にくいため、4元ポテンシャル Aμ を考える。
{\displaystyle A^{\mu }=(\phi /c,{\boldsymbol {A}}),~A_{\mu }=\eta _{\mu \nu }A^{\nu }=(\phi /c,-{\boldsymbol {A}})}
但し、重複するギリシャ文字に対してはアインシュタインの縮約記法に従って和をとるものとし、計量テンソルは ημν = diag(1, −1, −1, −1) で与えるものとする。また、各ギリシャ文字は 0,1,2,3 の値を取り、0は時間成分、1,2,3は空間成分を表すものとする。特に時空の座標については (x0, x1, x2, x3) = (ct, x, y, z) である。
電磁ポテンシャルから構成される電磁場テンソル
{\displaystyle F_{\mu \nu }\equiv \partial _{\mu }A_{\nu }-\partial _{\nu }A_{\mu }=-F_{\nu \mu }}（0a,0bに対応）
を導入する。電場、磁場との対応関係は
{\displaystyle (F_{01},F_{02},F_{03})=(E_{1}/c,E_{2}/c,E_{3}/c),~(F_{32},F_{13},F_{21})=(B_{1},B_{2},B_{3})}
となる。
このとき、マクスウェル方程式はローレンツ変換に対しての共変性が明確な形式で、次のような2つの方程式にまとめられる。
{\displaystyle \partial _{\rho }F_{\mu \nu }+\partial _{\mu }F_{\nu \rho }+\partial _{\nu }F_{\rho \mu }=0}（1a,1bに対応）
{\displaystyle \partial _{\mu }F^{\mu \nu }=\mu _{0}j^{\nu }}（2a,2bに対応）
但し、jμ は4元電流密度
{\displaystyle j^{\mu }=(c\rho ,{\boldsymbol {j}})}
である。このとき、電荷の保存則は
{\displaystyle \partial _{\mu }j^{\mu }=0}（3に対応）
と表される。なお、4元ポテンシャルで表現すると、マクスウェル方程式は次の一つの方程式にまとめられる。
{\displaystyle \Box A^{\mu }-\partial ^{\mu }\partial _{\nu }A^{\nu }=\mu _{0}j^{\mu }}
ここで、□はダランベルシアンである。

## 微分形式による表現
マクスウェルの方程式は多様体理論における微分形式によって簡明に表現することができる。
まず電磁ポテンシャル Aμ により、1次微分形式
{\displaystyle A=A_{\mu }\mathrm {d} x^{\mu }=\phi \,\mathrm {d} t-A_{x}\,\mathrm {d} x-A_{y}\,\mathrm {d} y-A_{z}\,\mathrm {d} z}
を導入する。これに外微分を作用させることで2次微分形式
{\displaystyle {\begin{aligned}F&\equiv \mathrm {d} A={\tfrac {1}{2}}(\partial _{\mu }A_{\nu }-\partial _{\nu }A_{\mu })\,\mathrm {d} x^{\mu }\wedge \mathrm {d} x^{\nu }\\&={\tfrac {1}{2}}F_{\mu \nu }\,\mathrm {d} x^{\mu }\wedge \mathrm {d} x^{\nu }\\&=E_{x}\,\mathrm {d} t\wedge \mathrm {d} x+E_{y}\,\mathrm {d} t\wedge \mathrm {d} y+E_{z}\,\mathrm {d} t\wedge \mathrm {d} z-B_{x}\,\mathrm {d} y\wedge \mathrm {d} z-B_{y}\,\mathrm {d} z\wedge \mathrm {d} x-B_{z}\,\mathrm {d} x\wedge \mathrm {d} y\end{aligned}}}
が定義される。
さらに F のホッジ双対として 2次微分形式
{\displaystyle {\begin{aligned}H&\equiv {\tfrac {1}{\mu _{0}}}F^{*}={\tfrac {1}{4\mu _{0}}}\epsilon _{\mu \nu \rho \sigma }F^{\mu \nu }\mathrm {d} x^{\rho }\wedge \mathrm {d} x^{\sigma }\\&={\tfrac {1}{2}}H_{\mu \nu }\,\mathrm {d} x^{\mu }\wedge \mathrm {d} x^{\nu }\\&=H_{x}\,c\mathrm {d} t\wedge \mathrm {d} x+H_{y}\,c\mathrm {d} t\wedge \mathrm {d} y+H_{z}\,c\mathrm {d} t\wedge \mathrm {d} z+D_{x}c\,\mathrm {d} y\wedge \mathrm {d} z+D_{y}c\,\mathrm {d} z\wedge \mathrm {d} x+D_{z}c\,\mathrm {d} x\wedge \mathrm {d} y\end{aligned}}}
が定義される。
4元電流密度により1次微分形式
{\displaystyle J=j_{\mu }\mathrm {d} x^{\mu }=\rho c^{2}\mathrm {d} t-j_{x}\mathrm {d} x-j_{y}\mathrm {d} y-j_{z}\mathrm {d} z}
を導入し、これのホッジ双対により3次微分形式
{\displaystyle {\begin{aligned}J^{*}&={\tfrac {1}{3!}}\epsilon _{\mu \nu \rho \sigma }j^{\mu }\mathrm {d} x^{\nu }\wedge \mathrm {d} x^{\rho }\wedge \mathrm {d} x^{\sigma }\\&=\rho c\,\mathrm {d} x\wedge \mathrm {d} y\wedge \mathrm {d} z-j_{x}\,c\mathrm {d} t\wedge \mathrm {d} y\wedge \mathrm {d} z-j_{y}\,c\mathrm {d} t\wedge \mathrm {d} z\wedge \mathrm {d} x-j_{z}\,c\mathrm {d} t\wedge \mathrm {d} x\wedge \mathrm {d} y\end{aligned}}}
を定義すれば、外微分の作用により運動方程式(2a,2b)に対応して
{\displaystyle \mathrm {d} H=J^{*}}
となる。
外微分の性質 ddξ=0 から(1a,1b)に対応する
{\displaystyle \mathrm {d} F=\mathrm {dd} A=0}
と、連続の方程式に対応する
{\displaystyle \mathrm {d} J^{*}=\mathrm {dd} H=0}
が得られる。

title: マクスウェルの方程式

wikitext:
{{混同|マクスウェルの関係式}}
{{脚注の不足|date=2022年7月}}
'''マクスウェルの方程式'''（マクスウェルのほうていしき、{{lang-en-short|Maxwell's equations}}、マクスウェル方程式とも）は、[[電磁場]]を記述する古典[[電磁気学]]の[[基礎方程式]]。[[マイケル・ファラデー]]が幾何学的考察から見出した[[電磁相互作用|電磁力]]に関する法則を、[[1864年]]に[[ジェームズ・クラーク・マクスウェル]]によって数学的形式として整理した<ref>{{Harvtxt|Maxwell|1865}}</ref>。

日本語ではマクスウェルの名前の表記揺れにより'''マックスウェルの方程式'''とも表記される。また、'''マクスウェル-ヘルツの電磁方程式'''、'''電磁方程式'''などとも呼ばれる。

それまでの知られていた法則がマクスウェルの方程式として整理されたことから、電場と磁場の統一（[[電磁場]]）、[[光]]が[[電磁波]]であることなどが導かれた。

また、[[アルベルト・アインシュタイン|アインシュタイン]]は特殊相対性理論の起源はマクスウェルの電磁場方程式である旨を明言している。

マクスウェルが導出した当初の方程式はベクトルの各成分をあたかも互いに独立な量であるかのように別々の文字で表して書かれており、現代の洗練された形式ではなかった。[[オリヴァー・ヘヴィサイド|ヘヴィサイド]]は[[1884年]]に[[ベクトル解析]]の記法を用いて書き直した。現在ではヘヴィサイトによる形により知られている。また、ヘヴィサイトは電磁ポテンシャルを消去出来ることも示したが、その意義は直ちには認めらなかった。

ベクトル記法が一般化し始めるのは 1890年代半ばであって、ヘルツの論文ではまだそれを使っていない。いずれにせよ、このベクトル解析の記法の採用は[[場]]における様々な対称性を一目で見ることを可能にし、物理現象の理解に大いに役立った<ref>{{Harvtxt|広重|1968|loc=§10.6-8}}</ref>。

真空中の電磁気学に限れば、マクスウェルの方程式の一般解は、[[ジェフィメンコ方程式]]として与えられる。

[[電磁気学の単位系]]は[[国際単位系]]のほか[[ガウス単位系]]などがあり、マクスウェルの方程式における係数は単位系によって異なる。以下では原則として国際単位系を用いる。

==  4つの方程式 ==
[[File:Maxwell's equations.svg|thumb|right|マクスウェルの方程式の図示]]
（微分形による）マクスウェルの方程式は、以下の4つの連立[[偏微分方程式]]である。記号「<math>\nabla</math>」はナブラ演算子、記号「<math>\nabla\cdot</math>」、「<math>\nabla\times</math>」はそれぞれベクトル場の[[発散_(ベクトル解析)|発散 (div)]] と[[回転_(ベクトル解析)|回転 (rot)]] である。
:<math>\begin{cases}\begin{align}
\nabla\cdot\boldsymbol{B}(t,\boldsymbol{r})&=0\\
\nabla\times\boldsymbol{E}(t,\boldsymbol{r})&=-\dfrac{\partial\boldsymbol{B}(t,\boldsymbol{r})}{\partial t}\\
\nabla\cdot\boldsymbol{D}(t,\boldsymbol{r})&=\rho(t,\boldsymbol{x})\\
\nabla\times\boldsymbol{H}(t,\boldsymbol{r})&=\boldsymbol{j}(t,\boldsymbol{r})+\dfrac{\partial\boldsymbol{D}(t,\boldsymbol{r})}{\partial t}
\end{align}\end{cases}</math>
また、一般の媒質の[[材料の構成式#電磁場の構成式|構成方程式]]は(E-B対応では)以下である。
:<math>\begin{align}
\boldsymbol{D} &= \varepsilon_0 \boldsymbol{E} + \boldsymbol{P}\\
\boldsymbol{H} &= \mu_0^{-1} \boldsymbol{B} - \boldsymbol{M}
\end{align}</math>
ここで<math>t</math>は時刻, <math>\boldsymbol{r}</math>は位置ベクトル, <math>\boldsymbol{E}</math>は[[電場|電場の強度]]、<math>\boldsymbol{D}</math>は[[電束密度]]、<math>\boldsymbol{B}</math>は[[磁束密度]]、<math>\boldsymbol{H}</math>は[[磁場|磁場の強度]]、<math>\boldsymbol{P}</math>は[[誘電分極|分極]]、<math>\boldsymbol{M}</math>は[[磁化]]を表す。また、<math>\varepsilon_0</math>は[[真空の誘電率]]、<math>\mu_0</math>は[[真空の透磁率]]、<math>\rho</math>は[[電荷密度]]、<math>\boldsymbol{j}</math>は[[電流密度]]を表す。真空中では<math>\boldsymbol{P}=\boldsymbol{M}=\boldsymbol{0}</math>となる。

次に、4つの個々の方程式（成分表示で8つの式、テンソル表示で2つの式）について説明する。

=== 磁束保存の式 ===

:<math>\nabla\cdot\boldsymbol{B}=0</math>（微分形の[[磁束]]保存の式）

積分形で表すと次の式になる。
:<math>\oint_S\boldsymbol{B}\cdot\mathrm{d}\boldsymbol{S}=0</math>
ここで{{Math|d'''''S'''''}} は、閉曲面 S 上の面素ベクトルである。
構造的に見て[[磁力線]]が[[曲線|閉曲線]]でなければならないことを意味する。この式は電場の積分形と同様に、[[線積分|閉曲面上を積分した]]ときにのみ意味がある。

これらの式は、[[磁気単極子]]（モノポール）が存在しないことを前提としており、もし磁気単極子が発見されたならば、上の式は次のように変更されなければならない。
:<math>\nabla\cdot\boldsymbol{B}=\rho_\mathrm{m}</math>
ここで {{Math|''ρ''m}} は磁気単極子の[[磁荷密度]]である。

{{see also|ガウスの法則 (磁場)}}

=== ファラデー-マクスウェルの式 ===

:<math>\nabla\times\boldsymbol{E}=-\frac{\partial\boldsymbol{B}}{\partial t}</math>（微分形のファラデー-マクスウェルの式）

この式を積分形で表すと次の式になる。
:<math>\oint_C\boldsymbol{E}\cdot\mathrm{d}\boldsymbol{l}=-\frac{\mathrm{d}\phi}{\mathrm{d}t}</math>
ただし、
:<math>\phi=\int_{S}\boldsymbol{B}\cdot\mathrm{d}\boldsymbol{S}</math>
ここで、（向きのついた）閉曲線を {{Mvar|C}} 、{{Mvar|C}} を縁とする曲面を {{Mvar|S}} とし、<math>\phi</math> は曲面 {{Mvar|S}} を通過する磁束、{{Mvar|V}} は経路 {{Mvar|C}} に沿った(誘導)[[起電力]]である。ファラデー-マクスウェルの式の積分形で時間微分を積分の外に置く場合には、経路 {{Mvar|C}} と曲面 {{Mvar|S}} は時間変化しないものとする。よって、導体が動く場合についてはこの式の対象ではない{{efn2|「ファラデーの電磁誘導の法則」は導線が動くケースに適用されることがある。}}。式中の負号については、しばしば磁場の増減に対する起電力は磁場源となる電流が減増する向きといった説明がなされる。

=== マクスウェル-ガウスの式 ===

:<math>\nabla\cdot\boldsymbol{D}=\rho</math>（微分形のマクスウェル-ガウスの式）
上の式は、[[電束]]が電荷の存在するところで増減（発生・消滅）し、それ以外のところでは保存されることを示す。

積分形で表すと次の式になる。
:<math>\oint_S\boldsymbol{D}\cdot\mathrm{d}\boldsymbol{S}=Q_{\rm encl}</math>
ここで {{Math|d'''''S'''''}} は、閉曲面 S 上の面素ベクトルであり、{{Math|''Q''encl}} は閉曲面 S で囲まれた領域内の電荷である。この積分形は、閉曲面上を積分したときにのみ意味があり、[[ガウスの法則]]としてよく知られている。

=== アンペール-マクスウェルの式 ===

:<math>\nabla\times\boldsymbol{H}=\boldsymbol{j}+\frac{\partial\boldsymbol{D}}{\partial t}</math>（微分形のアンペール-マクスウェルの式）

積分形は次のようになる。
:<math>\oint_C\boldsymbol{H}\cdot\mathrm{d}\boldsymbol{l}=\int_S\boldsymbol{j}+\frac{\partial\boldsymbol{D}}{\partial t}\cdot\mathrm{d}\boldsymbol{S}</math>
{{Mvar|C}} は曲面 S の縁となる閉曲線である。

右辺の第2項は[[変位電流]]項と呼ばれる。工学上は、変位電流は媒質が普通の金属ならばまず無視できる。電場の変動の角周波数 {{mvar|ω}} が電気伝導度 {{mvar|σ}} と誘電率 {{mvar|ε}} の比より十分小さければよい。普通の金属の電気伝導度は {{mvar|σ}} 〜 {{val|e=7|u=S/m}} 程度で、誘電率は真空とさほど変わらない {{mvar|ε}} 〜 {{val|e=-11|u=F/m}}から
:<math>\omega\ll\frac{\sigma}{\varepsilon}\ \sim \ 10^{18}\ \text{s}^{-1}</math>
となり、{{mvar|ω}} がTHz単位でも条件を満たしている。

変位電流が無視できるような電流を準定常電流という。

== それぞれの式の解釈 ==
;磁束保存の式
: 磁力線はどこかを起点とすることも終点とすることもできない、すなわち[[磁気単極子]]（モノポール）が存在しないことを示している。[[ガウスの法則 (磁場)|磁場のガウスの法則]]。
;ファラデー-マクスウェルの式
: 磁場の時間変化があるところには巻いた電場があることを示している。導線の動きがない場合の[[ファラデーの電磁誘導の法則]]に相当する。
:
;ガウス-マクスウェルの式
: 電場の源は電荷であり、電荷の無いところでの電束保存を示している。電場の[[ガウスの法則]]。
;アンペール-マクスウェルの式
: [[電流]]または[[変位電流]]の周りには[[磁場]]が巻いていることを示す。
: この式は、電流によって磁場が生じるという[[アンペールの法則]]に[[変位電流]]を加えたものである。
:

マクスウェルの方程式は、次の2つの組に分類されることが多い。

=== 力場に関する方程式 ===
第1の組は、
{{Numblk|:|<math>\nabla\cdot\boldsymbol{B}=0</math>|{{EquationRef|1a}}}}
{{Numblk|:|<math>\nabla\times\boldsymbol{E}=-\frac{\partial\boldsymbol{B}}{\partial t}</math>|{{EquationRef|1b}}}}
である。この式は電磁場の拘束条件を与える式である（[[ビアンキ恒等式]]）。

この式は <math>\boldsymbol{E},~\boldsymbol{B}</math> を[[電磁ポテンシャル]] <math>\phi,~\boldsymbol{A}</math>により、
{{Numblk|:|<math>\boldsymbol{E}=-\nabla\phi-\frac{\partial\boldsymbol{A}}{\partial t}</math>|{{EquationRef|0a}}}}
{{Numblk|:|<math>\boldsymbol{B}=\nabla\times\boldsymbol{A}</math>|{{EquationRef|0b}}}}
と表せば恒等的に満たすように出来る。

マクスウェル自身の原著論文『[[電磁場の動力学的理論]]』（1865年）や原著教科書『[[電気磁気論]]』（1873年）では上記のように表されていたが、1890年になって[[ハインリヒ・ヘルツ|ヘルツ]]が改めて理論構成を考察し、上記2式から[[電磁ポテンシャル]]を消去し{{EquationNote|1a|(1a)}}, {{EquationNote|1b|(1b)}} を基本方程式とすることを要請した。このヘルツによる電磁ポテンシャルを消去した形をマクスウェルの方程式と見なすのが現在の主流となっている。この見かたでは {{EquationNote|0a|(0a)}} と {{EquationNote|0b|(0b)}} は電磁場の定義式と見なされる。

また、電磁場は[[ローレンツ力]]
:<math>\rho\boldsymbol{E}+\boldsymbol{j}\times\boldsymbol{B}</math>
により電荷、電流の分布を変動させる。

=== 源場に関する方程式 ===
第2の組は、
{{Numblk|:|<math>\nabla\cdot\boldsymbol{D}=\rho</math>|{{EquationRef|2a}}}}
{{Numblk|:|<math>\nabla\times\boldsymbol{H}=\boldsymbol{j}+\frac{\partial\boldsymbol{D}}{\partial t}</math>|{{EquationRef|2b}}}}
である。電荷、電流の分布が電磁場の源となっていることを表す式である（電磁場の[[運動方程式]]）。
電磁場の微分（左辺）が電荷、電流の分布（右辺）によって書かれており、電荷、電流の分布を与えると電磁場の形が分かる方程式になっている。

この式から、電荷、電流の分布には[[電気量]]保存則（[[連続の方程式]]）
:<math>\frac{\partial\rho}{\partial t}+\nabla\cdot\boldsymbol{j}=0</math>
が成り立つことが導かれる。

それぞれの組は時間微分を片側に移し、
:<math>\begin{align}
\frac{\partial\boldsymbol{B}}{\partial t} &= -\nabla\times\boldsymbol{E}\ ,&\nabla\cdot\boldsymbol{B} &= 0\\
\frac{\partial\boldsymbol{D}}{\partial t} &= \nabla\times\boldsymbol{H}-\boldsymbol{j}\ ,&\nabla\cdot\boldsymbol{D} &= \rho
\end{align}</math>
と変形すれば、時間発展の方程式とその初期条件と見ることができる。

== 媒質の構成方程式 ==
媒質の[[構成方程式]]は、それぞれ別の方法で定義された源場（<math>\boldsymbol{D},~\boldsymbol{H}</math>）と力場（<math>\boldsymbol{E},~\boldsymbol{B}</math>）を関連付ける方程式である<ref>[[#『新SI単位と電磁気学』佐藤文隆、北野正雄 2018]] p.65</ref>。

=== 一般の媒質中 ===
電荷密度と電流密度が作る場である <math>\boldsymbol{D},~\boldsymbol{H}</math> と、電荷密度と電流密度に力を及ぼす場である <math>\boldsymbol{E},~\boldsymbol{B}</math> は[[誘電分極|分極]] <math>\boldsymbol{P}</math> と[[磁化]] <math>\boldsymbol{M}</math> を介して以下のように関連付けられる。
:<math>\begin{align}
\boldsymbol{D} &= \varepsilon_0 \boldsymbol{E} + \boldsymbol{P}\\
\boldsymbol{H} &= \mu_0^{-1} \boldsymbol{B} - \boldsymbol{M}
\end{align}</math>
真空中では<math>\boldsymbol{P}=\boldsymbol{M}=\boldsymbol{0}</math>となる。

E-H対応の場合は磁気に関する構成方程式が<math>\boldsymbol{B} = \mu_0 \boldsymbol{H} + \boldsymbol{P}_\mathrm{m}</math>となる<ref>[https://teamcoil.sp.u-tokai.ac.jp/lectures/EM1/E-H/index.html E-H対応の電磁気学] 東海大学理学部物理学科 遠藤研究室</ref>。<math>\boldsymbol{P}_\mathrm{m}</math>は[[磁気分極]]（または単に磁化）と呼ばれ、<math>\boldsymbol{M}</math>とは違う次元をもつ。
{{see also|E-B対応とE-H対応}}

構成方程式による源場（<math>\boldsymbol{D},~\boldsymbol{H}</math>）と力場（<math>\boldsymbol{E},~\boldsymbol{B}</math>）の関係を使ってマクスウェル方程式の源場に関する式を力場で表すと
:<math>\begin{cases}
\nabla\cdot\boldsymbol{E}=\dfrac{1}{\varepsilon_0}(\rho -\nabla\cdot\boldsymbol{P})\\
\nabla\times\boldsymbol{B}-\mu_0\varepsilon_0\dfrac{\partial\boldsymbol{E}}{\partial t}=\mu_0\left(\boldsymbol{j}+\dfrac{\partial\boldsymbol{P}}{\partial t}+\nabla\times\boldsymbol{M}\right)
\end{cases}</math>
となる。さらに分極電荷密度、分極電流密度、磁化電流密度を
:<math>\begin{align}
\rho_P &= -\nabla\cdot\boldsymbol{P}\\
\boldsymbol{j}_P &= \frac{\partial\boldsymbol{P}}{\partial t}\\
\boldsymbol{j}_M &= \nabla\times\boldsymbol{M}
\end{align}</math>
として導入すれば、方程式は以下のように書ける。
:<math>\begin{cases}
\nabla\cdot\boldsymbol{E}=\dfrac{1}{\varepsilon_0}(\rho +\rho_P)\\
\nabla\times\boldsymbol{B}-\mu_0\varepsilon_0\dfrac{\partial\boldsymbol{E}}{\partial t}=\mu_0\left(\boldsymbol{j}+\boldsymbol{j}_P+\boldsymbol{j}_M\right)
\end{cases}</math>

=== 線型媒質中 ===
誘電体に生じる分極は媒質によって異なり、結晶のような方向性がある場合では一般に <math>\boldsymbol{P}</math> の向きと <math>\boldsymbol{E}</math> の向きは異なるが、等方性のある物質で電場があまり強くない場合は分極は電場に比例し、
:<math>\boldsymbol{P}=\chi_\mathrm{e}\boldsymbol{E}</math>
となる。<math>\chi_\mathrm{e}</math> は[[電気感受率]]である。

また、磁性体に生じる磁化も強磁性でない物質で磁場があまり強くない場合は分極は磁場に比例し、
:<math>\boldsymbol{M}=\chi_\mathrm{m}\boldsymbol{H}</math>
となる。<math>\chi_\mathrm{m}</math> は[[磁化率]]である。

このとき、構成方程式は
:<math>\begin{align}
&\boldsymbol{D} = (\varepsilon_0+\chi_\mathrm{e})\boldsymbol{E}\\
&\mu_0(1+\chi_\mathrm{m})\boldsymbol{H} = \boldsymbol{B}
\end{align}</math>
ここで
:<math>\varepsilon=\varepsilon_0+\chi_\mathrm{e},\quad \mu=\mu_0(1+\chi_\mathrm{m})</math>
とすると
:<math>\begin{align}
\boldsymbol{D} &= \varepsilon \boldsymbol{E}\\
\boldsymbol{H} &= \mu^{-1} \boldsymbol{B}
\end{align}</math>
と表せる。ここで <math>\varepsilon,~\mu</math> はそれぞれその媒質の[[誘電率]]と[[透磁率]]であり、媒質の性質を特徴付ける[[物性値]]である。これらは等方的な媒質では[[スカラー (物理学)|スカラー]]であるが、一般には[[テンソル]]となる。

=== 真空中 ===
媒質が存在しない真空中（自由空間中）においては、<math>\boldsymbol{P}=\boldsymbol{M}=\boldsymbol{0}</math> となり、真空の構成方程式は
:<math>\begin{align}
\boldsymbol{D}&=\varepsilon_0\boldsymbol{E}\\
\boldsymbol{H}&=\mu_0^{-1}\boldsymbol{B}
\end{align}</math>
となる。また、[[真空中の光速度|光速度]] <math>c_0</math> と[[真空のインピーダンス]] <math>Z_0</math> を用いて以下のようにまとめられる。
:<math>\begin{bmatrix}
\boldsymbol{E} \\
c_0\boldsymbol{B}
\end{bmatrix}= Z_0 \begin{bmatrix}
c_0\boldsymbol{D} \\
\boldsymbol{H}
\end{bmatrix}
</math>

== ローレンツゲージでのマクスウェルの方程式 ==
{{Main|電磁ポテンシャル}}
以下の[[ローレンツ条件]]
:<math>\nabla \cdot \boldsymbol{A}+\frac{1}{c^2}\frac{\partial\phi}{\partial t}=0</math>
における電磁ポテンシャル（ベクトルポテンシャル <math>\boldsymbol{A}</math> とスカラーポテンシャル <math>\phi</math>）を用いて、マクスウェル方程式{{efn2|name=真空中}}は以下の2組の方程式として表すことができる。
:<math>\begin{cases}
\left(\triangle-\dfrac{1}{c^2}\dfrac{\partial^{2}}{\partial t^2}\right)\phi&=-\dfrac{\rho}{\varepsilon_0}\\
\left(\triangle-\dfrac{1}{c^2}\dfrac{\partial^{2}}{\partial t^2}\right)\boldsymbol{A}&=-\mu_0\boldsymbol{j}
\end{cases}</math>
いずれの式も左辺は線形演算子の[[ダランベール演算子|ダランベルシアン]]□が作用しており、右辺は片やスカラー値の、片やベクトル値の連続関数である。ベクトルについては各々の成分について適用して考えることでスカラーの場合と同様に考えることができる。線形微分方程式に対してはグリーン関数法を考えることで解くことができる。すなわち、

<math>\left(\Delta-\frac{1}{c^{2}}\frac{\partial^{2}}{\partial t^{2}}\right)G(\boldsymbol{x},t)=-\delta(\boldsymbol{x},t)</math>

の解となる関数（グリーン関数）<math>G(\boldsymbol{x},t)</math>を求めることで一般に

<math>\left(\Delta-\frac{1}{c^{2}}\frac{\partial^{2}}{\partial t^{2}}\right)f(\boldsymbol{x},t)=-\rho(\boldsymbol{x},t)</math>

なる方程式に対して

<math>f(\boldsymbol{x},t)=\int \mathrm{d}^{3}x' \mathrm{d}t'\ G(\boldsymbol{x}-\boldsymbol{x}',t-t')\rho(\boldsymbol{x}',t')</math>

として求めることができる。このときのグリーン関数は先進グリーン関数と遅延グリーン関数の2つを得るが、物理的に意味のある[[遅延グリーン関数]]を採用することで遅延ポテンシャルを得ることができる。

遅延ポテンシャルを元に電場や磁場を計算するのが一般に運動している物体についての電磁場を検討する際に楽な方法であり、結果として[[ジェフィメンコ方程式]]を得ることになる。

== 電磁波の波動方程式 ==
マクスウェルの方程式から、電磁波の伝播についての記述を得ることができる<ref>{{Harvtxt|Jackson|2002|loc=第7章}}</ref>。[[真空]]または電荷分布がない[[絶縁体]]では、電場と磁場が次の[[波動方程式]]
:<math> \nabla^2 \boldsymbol{E}-\mu \varepsilon \frac{\partial^2\boldsymbol{E}}{\partial t^2}=0</math>
:<math> \nabla^2 \boldsymbol{H}-\mu \varepsilon \frac{\partial^2\boldsymbol{H}}{\partial t^2}=0</math>
を満たすことがマクスウェル方程式から示される。これは電磁場が[[媒質]]中を速さ
:<math>v=\frac{1}{\sqrt{\mu \varepsilon}}</math>
で伝搬する[[波動]]であることを意味する。媒質の[[屈折率]]
:<math>n=\sqrt{\frac{\mu \varepsilon}{\mu_0 \varepsilon_0}}=c\sqrt{\mu \varepsilon}</math>
を導入すれば、<math>v</math>は
:<math>v=\frac{c}n</math>
とも表される。
{{For2|導出の詳しい過程|b:電磁波の式の導出|正確な[[ウィキペディア|Wikipedia]]の[[Help:ページの編集#マークアップ|マークアップ]]での表示|利用者:知識熊/sandbox/電磁波の波動方程式の導出}}

ここで、[[真空の誘電率]]と[[真空の透磁率]]の各値から導かれる定数 <math>c</math> の値が[[光速|光速度]]の値とほとんど一致する<ref>{{Cite book|和書|author=C・ロヴェッリ|authorlink=カルロ・ロヴェッリ|year=2019|title=すごい物理学講義|publisher=河出文庫|page=78}}</ref>ことから、マクスウェルは[[光]]は電磁波ではないかという予測を行った。その予測は[[1888年]]に[[ハインリヒ・ヘルツ]]によって実証された。ヘルツはマクスウェルの方程式の研究に貢献したので、マクスウェルの方程式は'''マクスウェル-ヘルツの（電磁）方程式'''と呼ばれることもある。

== マクスウェルの方程式と特殊相対性理論 ==
[[19世紀]]後半を通じて物理学者の大半は、マクスウェルの方程式において[[光速度]]が全ての観測者に対して不変になるという予測と、[[ニュートン力学]]の運動法則が[[ガリレイ変換]]に対して不変を保つことが矛盾することから、これらの方程式は電磁場の近似的なものに過ぎないと考えた。しかし、1905年にアインシュタインが[[特殊相対性理論]]を提出したことによって、マクスウェルの方程式が正確で、ニュートン力学の方を修正すべきだったことが明確になった。これらの電磁場の方程式は、特殊相対性理論と密接な関係にあり、[[ローレンツ変換]]に対する不変性（共変性）を満たす。磁場の方程式は、光速度に比べて小さい速度では、相対論的変換による電場の方程式の変形に結び付けられる。

電場と磁場による表現では、共変性が見にくいため、'''[[電磁ポテンシャル|4元ポテンシャル]]''' {{Mvar|Aμ}} を考える。
{{Indent|<math>A^\mu=(\phi/c,\boldsymbol{A}),~A_\mu=\eta_{\mu\nu}A^\nu=(\phi/c,-\boldsymbol{A})</math>}}
但し、重複するギリシャ文字に対しては[[アインシュタインの縮約記法]]に従って和をとるものとし、[[計量テンソル]]は {{Math|''ημν'' {{=}} [[対角行列|diag]](1, −1, −1, −1)}} で与えるものとする。また、各ギリシャ文字は 0,1,2,3 の値を取り、0は時間成分、1,2,3は空間成分を表すものとする。特に時空の座標については {{Math|(''x''0, ''x''1, ''x''2, ''x''3) {{=}} (''ct'', ''x'', ''y'', ''z'')}} である。

電磁ポテンシャルから構成される'''[[電磁場テンソル]]'''
{{Indent|<math>F_{\mu\nu}\equiv\partial_\mu A_\nu-\partial_\nu A_\mu=-F_{\nu\mu}</math>（{{EquationNote|0a}},{{EquationNote|0b}}に対応）}}
を導入する。電場、磁場との対応関係は
{{Indent|<math>(F_{01},F_{02},F_{03})=(E_1/c, E_2/c, E_3/c),~(F_{32},F_{13},F_{21})=(B_1,B_2,B_3)</math>}}
となる。

このとき、マクスウェル方程式{{efn2|name=真空中|真空中のマクスウェル方程式。}}はローレンツ変換に対しての共変性が明確な形式で、次のような2つの方程式にまとめられる。
{{Indent|<math>\partial_\rho F_{\mu\nu}+\partial_\mu F_{\nu\rho}+\partial_\nu F_{\rho\mu}=0</math>（{{EquationNote|1a}},{{EquationNote|1b}}に対応）}}
{{Indent|<math>\partial_{\mu}F^{\mu\nu}=\mu_0 j^\nu</math>（{{EquationNote|2a}},{{EquationNote|2b}}に対応）}}
但し、{{Mvar|jμ}} は'''[[電荷・電流密度|4元電流密度]]'''
{{Indent|<math>j^\mu=(c\rho,\boldsymbol{j})</math>}}
である。このとき、電荷の保存則は
{{Indent|<math>\partial_\mu j^\mu=0</math>（3に対応）}}
と表される。なお、4元ポテンシャルで表現すると、マクスウェル方程式は次の一つの方程式にまとめられる。
{{Indent|<math>\Box A^\mu -\partial^\mu\partial_\nu A^\nu=\mu_0 j^\mu</math>}}
ここで、□は[[ダランベルシアン]]である。

{{see also|古典電磁気学の共変定式}}

== 微分形式による表現 ==
{{See also|p-形式電磁気学}}
マクスウェルの方程式は[[多様体]]理論における[[微分形式]]によって簡明に表現することができる<ref>{{Harvtxt|Flanders|1989|loc=§4.6}}</ref>。

まず電磁ポテンシャル {{Mvar|A{{sup|μ}}}} により、1次微分形式
{{Indent|<math>A=A_\mu \mathrm{d}x^\mu=\phi\,\mathrm{d}t-A_x\,\mathrm{d}x-A_y\,\mathrm{d}y-A_z\,\mathrm{d}z</math>}}
を導入する。これに[[微分形式#外微分|外微分]]を作用させることで2次微分形式
{{Indent|<math>\begin{align}F&\equiv \mathrm{d}A=\tfrac{1}{2}(\partial_\mu A_\nu-\partial_\nu A_\mu)\,\mathrm{d}x^\mu\wedge \mathrm{d}x^\nu\\
&=\tfrac{1}{2}F_{\mu\nu}\, \mathrm{d}x^\mu\wedge \mathrm{d}x^\nu\\
&=E_x\,\mathrm{d}t\wedge \mathrm{d}x+E_y\,\mathrm{d}t\wedge \mathrm{d}y+E_z\,\mathrm{d}t\wedge \mathrm{d}z-B_x\,\mathrm{d}y\wedge \mathrm{d}z-B_y\,\mathrm{d}z\wedge \mathrm{d}x-B_z\,\mathrm{d}x\wedge \mathrm{d}y\end{align}</math>}}
が定義される。
さらに F の[[ホッジ双対]]として 2次微分形式
{{Indent|<math>\begin{align}H&\equiv \tfrac{1}{\mu_0}F^*=\tfrac{1}{4\mu_0}\epsilon_{\mu\nu\rho\sigma}F^{\mu\nu}\mathrm{d}x^\rho\wedge \mathrm{d}x^\sigma\\
&=\tfrac{1}{2}H_{\mu\nu}\,\mathrm{d}x^\mu\wedge \mathrm{d}x^\nu\\
&=H_x\,c\mathrm{d}t\wedge \mathrm{d}x+H_y\,c\mathrm{d}t\wedge \mathrm{d}y+H_z\,c\mathrm{d}t\wedge \mathrm{d}z+D_xc\,\mathrm{d}y\wedge \mathrm{d}z+D_yc\,\mathrm{d}z\wedge \mathrm{d}x+D_zc\,\mathrm{d}x\wedge \mathrm{d}y\end{align}</math>}}
が定義される。

4元電流密度により1次微分形式
{{Indent|<math>J=j_\mu \mathrm{d}x^\mu=\rho c^2\mathrm{d}t-j_x \mathrm{d}x-j_y \mathrm{d}y-j_z \mathrm{d}z</math>}}
を導入し、これのホッジ双対により3次微分形式
{{Indent|<math>\begin{align}J^*&=\tfrac{1}{3!}\epsilon_{\mu\nu\rho\sigma}j^\mu \mathrm{d}x^\nu\wedge \mathrm{d}x^\rho\wedge \mathrm{d}x^\sigma\\
&=\rho c\,\mathrm{d}x \wedge \mathrm{d}y\wedge \mathrm{d}z-j_x\,c\mathrm{d}t \wedge \mathrm{d}y\wedge \mathrm{d}z-j_y\,c\mathrm{d}t\wedge \mathrm{d}z\wedge \mathrm{d}x-j_z\,c\mathrm{d}t\wedge \mathrm{d}x\wedge \mathrm{d}y\end{align}</math>}}
を定義すれば、外微分の作用により運動方程式({{EquationNote|2a}},{{EquationNote|2b}})に対応して
{{Indent|<math>\mathrm{d}H=J^*</math>}}
となる。

外微分の性質 ddξ=0 から({{EquationNote|1a}},{{EquationNote|1b}})に対応する
{{Indent|<math>\mathrm{d}F=\mathrm{dd}A=0</math>}}
と、連続の方程式に対応する
{{Indent|<math>\mathrm{d}J^*=\mathrm{dd}H=0</math>}}
が得られる。

== 脚注 ==
{{脚注ヘルプ}}
===注釈===
{{Notelist2}}
===出典===
{{Reflist}}

== 参考文献 ==
=== 原論文 ===
* {{Cite journal
 |first=J. C.
 |last=Maxwell
 |authorlink=ジェームズ・クラーク・マクスウェル
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 |journal=[[フィロソフィカル・トランザクションズ|Phil. Trans. R. Soc.]]
 |publisher=Royal Society
 |location=London
 |volume=155
 |pages=459-512
 |url=http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/1/19/A_Dynamical_Theory_of_the_Electromagnetic_Field.pdf
 |format=[[Portable Document Format|PDF]]
 |date=1865-1-1
 |doi=10.1098/rstl.1865.0008
 |jstor=108892
 |ref=harv
}}

=== 書籍 ===
* {{Cite book|和書
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 |id={{全国書誌番号|68001733}}
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 |isbn=978-4489011610
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 |last=砂川
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 |authorlink=砂川重信
 |title=理論電磁気学
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 |date=2002-07
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*{{Cite book
 |first=Harley
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 |title=Differential Forms with Applications to the Physical Sciences
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}}
* {{Cite book|和書
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 |title=新SI単位と電磁気学
 |publisher=[[岩波書店]]
 |date=2018-06-19
 |isbn=9784000612616
 |ref=『新SI単位と電磁気学』佐藤文隆、北野正雄 2018
}}
== 関連項目 ==
*数学関係
**[[ガウスの定理]]
**[[ストークスの定理]]
*物理学関係
**[[電場]]、[[磁束密度]]、[[電束密度]]、[[磁場]]
**[[電荷の保存則|電荷保存の法則]]
**[[先進波]]、[[光学]]
**[[アハラノフ＝ボーム効果]]

== 外部リンク ==
* {{Kotobank|2=日本大百科全書(ニッポニカ)}}

{{Physics-footer}}
{{電磁気学}}
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[[Category:ジェームズ・クラーク・マクスウェル]]
[[Category:人名を冠した数式]]


text:
# 夢空間スポーツ
『夢空間スポーツ』（ゆめくうかんスポーツ）とは、福岡放送で1999年（平成11年）10月から毎週日曜日 16:55 - 17:25に放送されているスポーツ情報番組。略称「夢スポ」。ハイビジョン制作。

## 概要
九州、とりわけ福岡県の1週間のスポーツ情報を取り上げている番組で、福岡ソフトバンクホークス関連の情報とアビスパ福岡関連の情報を中心に構成されている。福岡ソフトバンクホークスの前身・福岡ダイエーホークスがリーグ初優勝した直後の1999年10月に、ホークス専門番組『JUMP UP ホークス』とアビスパ専門番組『Go! Go! アビスパ』を統合してスタートした。以来、対象となるスポーツを順次拡張している。
近年リニューアルを繰り返しており、2010年春以降は番組上では完全に『夢スポ』として進行しているが、提供読みについては正式タイトルのままである。
日曜日がホークス戦中継の場合、試合継続時は番組の枠を使って放送され、その際はスタジオとのクロストークあり（但し早終了時のみ）。また日本テレビ系列で15:00からスポーツ中継放送時または24時間テレビ放送時は番組は休止となる。（スポーツ中継時は直後の後座番組放送時のみの対応となる）

## ターゲットとする競技・チーム
- プロ野球（福岡ソフトバンクホークス）
- Jリーグ（アビスパ福岡、ギラヴァンツ北九州、サガン鳥栖）
初代MC・信川竜太が博多の森のスタジアムDJであるため、サッカーはどうしてもアビスパ偏重だった。信川降板後にはサッカー枠も縮小気味である。
2014年までの数年間は、サガンがJ1昇格したことやFBSがスカパー!向けサガンのホームゲームの中継の制作を担当していることで、アビスパよりもサガンを取り上げることが多くなっていたが、2015年よりFBSがアビスパのホームゲームの中継の制作を担当することになったため、以前の状況に戻っている。
- ジャパンラグビートップリーグ（コカ・コーラウエストレッドスパークス、九州電力キューデンヴォルテクス、福岡サニックスブルース）
- プロバスケットボールB.LEAGUE（ライジングゼファーフクオカ）
- プロボクシング（不定期）
- その他のスポーツは郷土勢の活躍やエリア内で行われた大きな大会を取り上げる程度である。

## 主なコーナー

### シーズン中
- それ行け！宗リン!（川﨑宗則の近況を伝えるコーナー）
  - この番組から「宗リン」（ムネリン）という愛称は生まれていて、本人にとっても飛躍のきっかけとなった番組での縁起の良いコーナー。
- ボクシングコーナー
- 夢スポスクランブル（エリアスポーツのフラッシュニュース）

### 主なオフシーズン中のコーナー
- 選手との釣り対決（主に城島健司との対決がメイン）
- 1年間のシーズンを選手が振り返る（小料理屋などで）
- キャンプ情報

### ママチャリグランプリ
- 毎年夏にオートポリスで行われるママチャリグランプリなる大会に『チーム夢スポ』として参加していて、その時の奮闘ぶりを放映している。
- 司会者は勿論、福岡にゆかりのあるスポーツ選手も出場している。
- 2005年は初めて2チームでのエントリーになった。
- 2006年は前年参加の日下部基栄が妊娠を番組で告白し、出場回避。3人を補充して1チームで参加した。

#### 今までの主な参加者
- 日下部基栄（元柔道選手。シドニー五輪銅メダリスト、アテネ五輪出場）
- 服部浩紀（元アビスパ選手・現ザスパクサツ群馬監督）
- 福田良（レーシングドライバー）
- 坊西浩嗣（元ホークス選手・野球解説者）
- 児玉育則（番組ナレーター）
- 大之伸くま（プロボクサー）
- 巻加理奈（オムロンハンドボール部。ロアッソ熊本所属サッカー選手巻誠一郎の妹）

## 過去のコーナー
- 男・田口の俺の部屋にようこそ（田口昌徳によるキャンプレポート）……2004年まで
- 走れ！マーくん（馬原孝浩の近況を伝えるコーナー）……2004年途中まで
- 毅と渚の一週間（和田毅と新垣渚の近況を伝えるコーナー）……2003年のみ
- 信川竜太の熱血アビスパ（スタジアムDJでもあった信川による解説）
- 気分はJoh×2
  - 城島健司の近況を伝えるコーナー。夢スポの前身、「JUMP UP ホークス」の時代（1997年）から名を変えつつやっている。
  - 城島が一時期怪我して出られなかった時は、当時控えキャッチャーだった坊西浩嗣がメインの気分はBoh×2に。
  - 城島のシアトル・マリナーズ移籍後も続いており、山田アナが現地取材をすることも。
  - 2007年5月6日には山田が日本テレビニューヨーク支局から生中継した。
  - 城島の阪神タイガース入りにより終了。

## 出演者
表記がない人物は出演当時も含む、FBSアナウンサー。
司会
- 中谷萌
石川の産休に伴う降板で、2020年6月7日に就任。
- ブルーリバー（お笑いコンビ）

コメンテーター（週替わりで一人出演）
- 摂津正（FBS野球解説者）
- 中払大介（元サッカー選手）
- 若菜嘉晴（FBSほか野球解説者。元福岡ダイエーコーチ）
- 服部浩紀（FBSサッカー解説者。元アビスパ選手）
- 越本隆志（元プロボクサー、FUKUOKAジム会長。スケジュールの合間を見て出演し、近況などを語ることあり）
- 日下部基栄（元福岡県警警察官。シドニー五輪柔道女子57kg以下級銅メダリスト）

ナレーター
- 児玉育則（チーム夢スポ企画などで顔出しもあり）

### 過去の出演者
- 信川竜太（初代司会、ラジオDJ）
番組開始から10年近く務め、番組の“顔”であったが、FBSのリストラにより2009年3月29日を最後に降板。なおこの前後から、それまで報道部契約キャスターに任せていた夜間土日のスポットニュース読みも、アナウンサーが務めるようになっている。
- 池田史（初代司会）
- CAORI（司会、元タレント。元ホークス投手岡本克道夫人）
結婚を機に降板。そのきっかけはこの番組だった。
- 高橋慶彦（野球解説者）
2002年から2004年途中までほぼ毎週コメンテーターとして出演していたが、千葉ロッテマリーンズの巡回コーチに急遽就任したため降板している。
- 加藤和子（司会、元ローカルタレント）
現在はホークス専門の雑誌「月刊ホークス」でライターとして活躍している。この番組の司会をしている時にも対談企画などで月刊ホークスには登場している。
- 佐藤ゆかり（オペレーター、ローカルタレント）
川﨑宗則選手の愛称「ムネリン」を流行らせたのは、実は佐藤。「それ行け!ムネリン」は当初佐藤が生でナレーションを担当し、自主トレーニングの現場に押しかけたこともあった。
- 山田真由美（司会）
- 林さやか（司会、2008年2月から8か月間。ローカルタレント、モデル）
- 仲谷亜希子（司会、2008年10月から2013年3月まで。）
- 財津ひろみ（2010年3月、仲谷の特番収録参加に伴い代役司会を務めた）
- 松井礼明
当初リポーター起用。信川降板で2009年4月5日から司会に。2015年3月30日からこれまで金曜のみ担当だった「めんたいワイド」の古賀ゆきひと卒業に伴う全曜日司会就任の為、3月22日で降板。
- 川崎優（2013年3月～2015年12月。モデル）
- 石川愛（川崎優降板で2016年1月10日 - 2020年5月31日）産休に伴い降板。
- 福岡竜馬（2015年4月〜2024年3月）後に人事異動により、2024年7月よりスポーツ部へ異動。

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title: 夢空間スポーツ

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『'''夢空間スポーツ'''』（ゆめくうかんスポーツ）とは、[[福岡放送]]で[[1999年]]（[[平成]]11年）[[10月]]から毎週[[日曜日]] 16:55 - 17:25に放送されている[[スポーツ]][[情報番組]]<ref>{{Cite web|和書|url=https://minpo.online/article/longrunning-ichiran.html|title=長寿番組の秘訣（番外編）|publisher=民放online（日本民間放送連盟）|date=2023-08-07|accessdate=2025-06-15}}</ref>。略称「'''夢スポ'''」。[[ハイビジョン]]制作。

== 概要 ==
[[九州]]、とりわけ[[福岡県]]の1週間の[[スポーツ]]情報を取り上げている番組で、[[福岡ソフトバンクホークス]]関連の情報と[[アビスパ福岡]]関連の情報を中心に構成されている。福岡ソフトバンクホークスの前身・福岡ダイエーホークスがリーグ初優勝した直後の1999年10月に、ホークス専門番組『[[JUMP UP ホークス]]』とアビスパ専門番組『[[Go! Go! アビスパ]]』を統合してスタートした。以来、対象となるスポーツを順次拡張している。

{{いつ範囲|近年|date=2014年3月26日 (水) 14:30 (UTC)}}リニューアルを繰り返しており、2010年春以降は番組上では完全に『夢スポ』として進行しているが、提供読みについては正式タイトルのままである。

日曜日がホークス戦中継の場合、試合継続時は番組の枠を使って放送され、その際はスタジオとのクロストークあり（但し早終了時のみ）。また[[日本テレビ放送網|日本テレビ]]系列で15:00からスポーツ中継放送時または[[24時間テレビ 「愛は地球を救う」|24時間テレビ]]放送時は番組は休止となる。（スポーツ中継時は直後の後座番組放送時のみの対応となる）

== ターゲットとする競技・チーム ==
*プロ野球（[[福岡ソフトバンクホークス]]）
*[[日本プロサッカーリーグ|Jリーグ]]（[[アビスパ福岡]]、[[ギラヴァンツ北九州]]、[[サガン鳥栖]]）
*:初代MC・[[信川竜太]]が[[東平尾公園博多の森球技場|博多の森]]のスタジアムDJであるため、サッカーはどうしてもアビスパ偏重だった。信川降板後にはサッカー枠も縮小気味である。
*:2014年までの数年間は、サガンがJ1昇格したことやFBSがスカパー!向けサガンのホームゲームの中継の制作を担当していることで、アビスパよりもサガンを取り上げることが多くなっていたが、2015年よりFBSがアビスパのホームゲームの中継の制作を担当することになったため、以前の状況に戻っている。
*[[ジャパンラグビートップリーグ]]（[[コカ・コーラウエストレッドスパークス]]、[[九州電力キューデンヴォルテクス]]、[[福岡サニックスブルース]]）
*プロバスケットボール[[ジャパン・プロフェッショナル・バスケットボールリーグ|B.LEAGUE]]（[[ライジングゼファーフクオカ]]）
*プロボクシング（不定期）
*その他のスポーツは郷土勢の活躍やエリア内で行われた大きな大会を取り上げる程度である。

== 主なコーナー ==
===シーズン中===
*それ行け！宗リン!（[[川﨑宗則]]の近況を伝えるコーナー）
**この番組から「宗リン」（ムネリン）という愛称は生まれていて、本人にとっても飛躍のきっかけとなった番組での縁起の良いコーナー。
*ボクシングコーナー
*夢スポスクランブル（エリアスポーツのフラッシュニュース）

===主なオフシーズン中のコーナー===
*選手との釣り対決（主に城島健司との対決がメイン）
*1年間のシーズンを選手が振り返る（小料理屋などで）
*キャンプ情報

===ママチャリグランプリ===
*毎年夏に[[オートポリス]]で行われる'''[[軽快車|ママチャリ]]グランプリ'''なる大会に『'''チーム夢スポ'''』として参加していて、その時の奮闘ぶりを放映している。
*司会者は勿論、福岡にゆかりのあるスポーツ選手も出場している。
*2005年は初めて2チームでのエントリーになった。
*2006年は前年参加の日下部基栄が妊娠を番組で告白し、出場回避。3人を補充して1チームで参加した。

====今までの主な参加者====
*[[日下部基栄]]（元柔道選手。シドニー五輪銅メダリスト、アテネ五輪出場）
*[[服部浩紀]]（元アビスパ選手・現[[ザスパクサツ群馬]]監督）
*[[福田良]]（レーシングドライバー）
*[[坊西浩嗣]]（元ホークス選手・野球解説者）
*[[児玉育則]]（番組ナレーター）
*[[大之伸くま]]（プロボクサー）
*[[巻加理奈]]（[[オムロンハンドボール部]]。[[ロアッソ熊本]]所属サッカー選手[[巻誠一郎]]の妹）

== 過去のコーナー ==
*男・田口の俺の部屋にようこそ（[[田口昌徳]]によるキャンプレポート）……2004年まで
*走れ！マーくん（[[馬原孝浩]]の近況を伝えるコーナー）……2004年途中まで
*毅と渚の一週間（[[和田毅]]と[[新垣渚]]の近況を伝えるコーナー）……2003年のみ
*信川竜太の熱血アビスパ（スタジアムDJでもあった信川による解説）
*気分はJoh×2
**[[城島健司]]の近況を伝えるコーナー。夢スポの前身、「[[JUMP UP ホークス]]」の時代（1997年）から名を変えつつやっている。
**城島が一時期怪我して出られなかった時は、当時控えキャッチャーだった[[坊西浩嗣]]がメインの'''気分はBoh×2'''に。
**城島の[[シアトル・マリナーズ]]移籍後も続いており、山田アナが現地取材をすることも。
**[[2007年]]5月6日には山田が[[日本テレビ放送網|日本テレビ]]ニューヨーク支局から生中継した。
**城島の阪神タイガース入りにより終了。

== 出演者 ==
表記がない人物は出演当時も含む、FBSアナウンサー。
;司会
:*[[中谷萌]]
:*:石川の産休に伴う降板で、[[2020年]][[6月7日]]に就任。
:*[[ブルーリバー]]（[[お笑いコンビ]]）
;コメンテーター（週替わりで一人出演）
:*[[摂津正]]（FBS野球解説者）
:*[[中払大介]]（元サッカー選手）
:*[[若菜嘉晴]]（FBSほか野球解説者。元福岡ダイエーコーチ）
:*[[服部浩紀]]（FBSサッカー解説者。元アビスパ選手）
:*[[越本隆志]]（元[[プロボクサー]]、[[福岡ボクシングジム|FUKUOKAジム]]会長。スケジュールの合間を見て出演し、近況などを語ることあり）
:*[[日下部基栄]]（元[[福岡県警察|福岡県警]][[警察官]]。シドニー五輪柔道女子57kg以下級銅メダリスト）
;ナレーター
:*[[児玉育則]]（チーム夢スポ企画などで顔出しもあり）

=== 過去の出演者 ===
{{節スタブ}}
*[[信川竜太]]（初代司会、ラジオDJ）
*:番組開始から10年近く務め、番組の“顔”であったが、FBSのリストラにより[[2009年]][[3月29日]]を最後に降板。なおこの前後から、それまで報道部契約キャスターに任せていた夜間土日のスポットニュース読みも、アナウンサーが務めるようになっている。
*[[池田史]]（初代司会）
*[[CAORI]]（司会、元タレント。元ホークス投手[[岡本克道]]夫人）
*:結婚を機に降板。そのきっかけはこの番組だった。
*[[高橋慶彦]]（野球解説者）
*:[[2002年]]から[[2004年]]途中までほぼ毎週コメンテーターとして出演していたが、[[千葉ロッテマリーンズ]]の巡回コーチに急遽就任したため降板している。
*加藤和子（司会、元ローカルタレント）
*:現在はホークス専門の雑誌「[[月刊ホークス]]」でライターとして活躍している。この番組の司会をしている時にも対談企画などで月刊ホークスには登場している。
*佐藤ゆかり（オペレーター、ローカルタレント）
*:川﨑宗則選手の愛称「ムネリン」を流行らせたのは、実は佐藤。「それ行け!ムネリン」は当初佐藤が生でナレーションを担当し、自主トレーニングの現場に押しかけたこともあった。
*[[山田真由美 (アナウンサー)|山田真由美]]（司会）
*[[林さやか]]（司会、2008年2月から8か月間。ローカルタレント、モデル）
*[[仲谷亜希子]]（司会、2008年10月から2013年3月まで。）
*[[財津ひろみ]]（2010年3月、仲谷の特番収録参加に伴い代役司会を務めた）
*[[松井礼明]]
*:当初リポーター起用。信川降板で[[2009年]][[4月5日]]から司会に。2015年3月30日からこれまで金曜のみ担当だった「[[めんたいワイド]]」の[[古賀ゆきひと]]卒業に伴う全曜日司会就任の為、3月22日で降板。
*川崎優（2013年3月～2015年12月。モデル）
*[[石川愛]]（川崎優降板で2016年1月10日 - 2020年5月31日）産休に伴い降板。
*[[福岡竜馬]]（2015年4月〜2024年3月）後に人事異動により、2024年7月よりスポーツ部へ異動。

== 脚注 ==
{{脚注ヘルプ}}
=== 注釈 ===
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=== 出典 ===
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== 外部リンク ==
* [https://www.fbs.co.jp/yume/ 夢空間スポーツ]
* {{Twitter|yumespo|夢スポ}}

{{Tv-stub}}
{{DEFAULTSORT:ゆめくうかんすほおつ}}
[[Category:1999年のテレビ番組 (日本)]]
[[Category:福岡放送の情報・ワイドショー番組]]
[[Category:九州・沖縄地方のテレビのスポーツ番組]]
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[[Category:福岡ソフトバンクホークス関連のテレビ番組]]
[[Category:Jリーグ関連のテレビ番組]]
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[[Category:サガン鳥栖|番ゆめくうかんすほおつ]]
[[Category:ライジングゼファーフクオカ|番ゆめくうかんすほおつ]]


text:
# バラエティ番組
- バラエティ番組
- バラエティー番組

バラエティ番組（バラエティばんぐみ）は、トーク・報道・ドキュメント・コント・コメディ・歌・クイズ・ゲーム・ものまね・教養・ドッキリ・グルメ・ロケ・映像・恋愛・雑学・奇術・心霊・お色気・視聴者参加型の企画などのいくつかの種類の娯楽を組み合わせたテレビ・ラジオ番組のジャンルである。
元来はバラエティショー（en: variety show）を放送メディアに移植したものであり、台本の存在するシチュエーションコメディと、ライブの2種類のバラエティ番組が存在する。用語そのものは日本産の造語。

## 種類

### コント番組
1960年代から1980年代まではバラエティ番組やお笑い番組のフォーマットといえば『天才・たけしの元気が出るテレビ!!』等の一部の例外を除き、基本的に「コント番組」若しくはコント主体の音楽バラエティ番組が主流であり、1980年代頃までは各局の看板番組や人気番組はコント番組も多く、芸人の出世番組も大半がコント番組であった。特に1988年～1989年にはフジテレビだけでも『ドリフ大爆笑』『オレたちひょうきん族』『とんねるずのみなさんのおかげです』『志村けんのだいじょうぶだぁ』『邦ちゃんのやまだかつてないテレビ』『夢で逢えたら』など、多数のコント番組が放送されていた。
1990年代の企画物バラエティの隆盛でコント番組は衰退する一方で、1998年から始まった『笑う犬』シリーズが人気になると、コント番組あるいはコントコーナーが存在する番組が再び増加した時期もあった。とくに2005年には、お笑いブームの影響もあり『ワンナイR&R』『ココリコミラクルタイプ』『リチャードホール』『はねるのトびら』『サラリーマンNEO』『落下女』『ミンナのテレビ』『歌笑HOTヒット10』と各局でコント番組が放送されていた。しかしその後、ゴールデンタイム進出を果たした『はねるのトびら』は2006年頃からコントが激減し、同年に『ワンナイ』は打ち切られ再びコント番組が衰退することとなった。

### ドキュメントバラエティ・企画物
1990年代に入ると元祖チャレンジ系バラエティの『1or8』や、「ドキュメントバラエティ」と呼ばれるフォーマットの『電波少年』など、ロケ主体のバラエティ番組がヒットするようになった。その後も各局で『めちゃ2イケてるッ!』、『ウリナリ』、『生ダラ』、『鉄腕!DASH!!』、『学校へ行こう!』『ぷらちなロンドンブーツ』『いきなり黄金伝説』といったチャレンジ企画やドキュメント企画が中心の番組がブームとなり、1990年代後半から2000年代前半に人気のピークを迎えた。

### 素人参加番組
前述のドキュメントバラエティやリアリティーショー全盛期の2000年前後には各局で『学校へ行こう!』『ガチンコ!』『あいのり』『シザーズリーグ』など素人出演番組がブームとなっており、特に『シザーズリーグ』出演者は「カリスマ美容師」と言われる社会現象的人気を博し、『学校へ行こう!』に出演した素人は芸能人並みの人気を得る状態にまでなっていたが、こうした素人ブームは、2004年頃の『エンタの神様』や『はねるのトびら』『笑いの金メダル』などのヒットで、プロのお笑い芸人による「お笑いブーム」と入れ替わる形で衰退していった。また、やらせ問題が生じやすいジャンルでもある。

#### 恋愛番組
1990年代末から恋愛リアリティ番組などの恋愛バラエティ番組が増加している。代表的な番組は『恋のから騒ぎ』『あいのり』『キスイヤ』、初期の『ロンドンハーツ』『紳助社長のプロデュース大作戦』『もてもてナインティナイン』『ナイナイのお見合い大作戦！』『テラスハウス』『恋んトス』など。こうした恋愛番組は、芸能人以外にも素人が出演することが非常に多い。

#### 「日本スゴイ」系番組
2010年代に増えたジャンル。外国人に日本を礼賛させる。NHK『COOL JAPAN〜発掘!かっこいいニッポン〜』を先駆けとし、テレビ東京を中心に増加した。タイトルに「ニッポン」をつけることが多い。背景としては低予算で視聴率が取れる点、高齢者の承認欲求が満たされる点があるとされる。
その逆パターンとして外国人観光客（特に中国人観光客）排斥を訴えるものも増えている。理由として外国人観光客はすぐ帰るためBPO案件になりにくく、ほぼリスクなしで視聴者の溜飲を下げる悪役に仕立てやすい点があるとされる。
戦前の娯楽産業にも同様の現象があり、背景には「プロパガンダをしたい」当局と、「時局で儲けたい」企業と、「戦争の熱狂を楽しみたい」消費者という三者の利益共同体があったとされる。

### 討論番組
もともと『朝まで生テレビ!』など時事番組で多いジャンルだが、1990年代後半にバラエティ色の強い『ここがヘンだよ日本人』がヒットし、以降、各局で『真剣10代しゃべり場』『ジェネジャン』『中居正広の家族会議を開こう!』などが放送され、2000年代前半には討論番組がテレビ界でブームとなった。こうした討論番組は、劇団員が素人として出演するケースが多かった。ワイドショー、時事番組との境界は曖昧である。

### トーク番組
21世紀の景気低迷、リーマンショック以降の広告収入の減少やテレビ離れに加え、規制強化やネット炎上の恐れによって従来の総合バラエティ番組がやりにくくなっていた。これに対して1990年代後半から『踊る!さんま御殿!!』『ダウンタウンDX』、2000年代から始まった『行列のできる法律相談所』『アメトーク』『すべらない話』『しゃべくり007』といったギャラ以外安上がりなトーク番組がお笑い・バラエティ番組の主流となり、2009年には「雛壇芸人」が流行語大賞にノミネートされている。

## 傾向
1960年代までは視聴率が40〜50%を記録するバラエティ番組が日常的に存在していた。だが、時代の移り変わりと同時にテレビ番組の視聴率は年々全体的に低下しており（詳しくはテレビ離れを参照）、2020年代の現在ではゴールデンタイムの番組でも一桁が多くなっており、10%を取れば高視聴率扱いされることさえある。
2000年代後半から2020年代の現在にかけてトーク番組がバラエティ番組の主流になっており、その原因は製作費を抑えることができることや、スポンサーへのクレームが比較的少ないと考えられるためである。2016年に『SMAP×SMAP』が終了してからはゴールデンタイム・プライムタイムでのコント番組のレギュラー放送は民放からはほとんど消滅している。またSMAP×SMAPは音楽コーナーも存在していたため、テレビ黎明期から続いていた伝統的な音楽バラエティ番組も衰退に追い込まれたといえる。
番組名のみを引き継ぎ、何の説明もなしに番組の内容が変わっていることも2000年代以降増えている。例として『行列のできる法律相談所』は当初法律を取り上げる番組だったが、しばらくして法律に全く関係のない話題で芸人やタレントをいじる雛壇のトークが主体とおり、正式タイトルが『行列のできる相談所』となった。『ロンドンハーツ』も当初は素人の恋愛系の企画主体だったものが現在では女性タレントや芸人いじりの雛壇トークやドッキリ企画がメインとなっているほか、『Qさま!!』も当初とは全く違うクイズ番組となっていることが挙げられる。

### ワイプ
VTRと出演者のコメントを交互に配置する番組において増えた演出方式である。VTRの端（主に右上や右下）にそのVTRを見るタレントの顔を写すようになった。正式にはPinPと呼ぶ（Picture in Picture）。現在ではワイプの無い番組を探す方が難しくなっている。
吉川圭三は日本テレビ『世界まる見え!テレビ特捜部』の演出を担当していた番組初期、ひとつの紹介VTRを長い尺で放送しようとしたが、当時の上司が長過ぎるから編集で切って短くならないのかと言われ、短くしてしまうとこの内容がキチンと伝わりにくくなると思い、編集しない代わりに何とか対処出来ないかと考えたあげくVTR中に見てる出演者の顔をリアクションワイプとして要所に加える事で長い尺のVTRでも視聴者が飽きずに見てもらえるだろうと苦肉の策として使用したと述べている（ワイプの功罪の功）。ただ21世紀以降で使用されている常時ワイプは自分が仕方なく使った意図とは違うものと述べている（ワイプの功罪の罪）。

### テロップ
1990年代前半から増え始めた演出。『進め!電波少年』が元祖とされる説 と、『探偵!ナイトスクープ』が元祖とされる説 があるが、後者では『電波少年』が放送を開始する約4年前の1988年6月18日放送分で初めてコメントフォローテロップが使用されたとの記録があり、客観的な史実から見れば明らかに『探偵!ナイトスクープ』のほうが元祖である。宝くじを買う理由を道行く人にインタビューする際、ある老人が「難民に寄付する」と言ったところ泣き声になって聞き取りにくかったためテロップを出したのが始まりであり、『電波少年』ではプライムタイムの放送にもかかわらず低予算で組まれていた番組のためロケの模様を市販ビデオカメラ（民生用）で撮影する場合に、音声をうまく収音できなかったため、苦肉の策としてテロップを積極的に活用したものとされている。
『おすぎのピリ辛』（『朝日新聞』連載）では、少し前まではテロップは「うっとうしいからやめよう」という事にテレビ業界はなっていたが、小さくしたり消したりすると途端に視聴率が下がったため、余計にテロップが表示されるようになったと語られている。また、この現状について、「バラエティ番組の『突っ込みテロップ』は、誰かが突っ込みを入れてやらないと面白くならないようなことを、既に収録の時点でやってしまう。これはすごくおせっかいで、出演者をバカにしている」と語っている。
ビートたけしがフジテレビの特別番組『たけしの日本教育白書』(2007年10月27日放送) の「責任」というテーマ回で「テレビの責任」について討論中、テロップの話題が出た時に「画面にテロップを出す事は耳の不自由な人にとっては配慮として良い面がある。ただお笑いの本質は、配慮しない事で笑いが生まれる。それを配慮しちゃってるから笑うに笑えない状況になっている。普通に見てる側としては醒めてしまう」と語った。
また後年たけしは、自著の中で「間抜けなテロップ」と表して、視聴者の頭も悪くなるよ。VTRを部分的に省略して、理由や説明もなく必要な情報だけ書いてある、スーパーのチラシみたい。ろくに言葉を聞いてない。耳を傾けないで目だけで情報を追ってる。だからあのバカバカしいテロップばかりになる。あのテロップがテレビから’’間’’を奪っている。お笑い番組もテロップがいっぱい出るようになった。テロップで「(笑)」って冷静に考えればおかしいだろ。相当間抜けだよ。笑いどころがわからない奴のために「ここ笑うところですよ」って教えてやってるつもりなのか。だとしたら余計なお世話だ。
テレビ見て、文字で確認してからじゃないと笑えない。だとしたら今の人は相当頭が悪いね。と述べている。
2000年代頃は各局のバラエティ番組でテロップが多用されており、出演者のほぼ全ての発言にテロップを出している時期もあったが、2020年代の現在ではテロップの使用は一時期よりは減少しており、出演者のオチやボケ・ツッコミの際に出されることが多い。
なお、日本と韓国、台湾などの東アジアのバラエティ番組では頻繁にテロップを表示しているが、韓国はコメントフォローテロップが頻繁に使用される。

### 効果音
こちらは1980年代後半〜1990年代前半に登場した手法。現在はテロップと一緒に登場することが多くなっている。
台湾、中国、香港なと中華圏のバラエティ番組では効果音が頻繁に流れる。これは撮影後に編集して加えたものではなく、鍵盤老師（中国では 音楽老師）と呼ばれる効果音専門の人がエレクトーンを使い、現場の雰囲気に合うように曲を入れたり効果音を付けたりしている。
なお日韓同様、テロップと一緒に効果音を鳴らすことも少なくない。

### BGM
1970年代から始まった手法。当初は『8時だョ!全員集合』などでよく見られる生演奏が主流だったが、1980年代からは『オレたちひょうきん族』を筆頭に、フュージョンや洋楽などの既存の楽曲や映画、ドラマ、アニメのサウンドトラックアルバムに収録された音楽などを後から付け加える事が多く見られるようになった。最近ではテーマに沿ったBGMが使用されることが多く、過去に使われたBGMが復活する例も少なくない。

### CM中のチャンネル替え対策
21世紀に入ってから民放で一般的になった手法。出演者がクイズや質問への答えなど話題の要点を語るシーンを意図的に直前カットしたり伏字やモザイクにしたりして、視聴者の興味を喚起した状態にした上でCMに切り替える。これにより、CM中に（ザッピング）他チャンネルに替えられる恐れが減少し、継続的に番組を視聴してもらえると共に、スポンサーにとってもCMをきちんと観てもらえる効果がある。一方でCM前のテロップとCM後の内容が全く違っていることも多く、逆にクレームが入ることも多い。

## 観客の演出
2000年代に入ると笑ったら手を叩く演出が多くなり、視聴率だけではなく番組に対する好奇心を与えるようになってきた。元々はヨーロッパから来た演出で、日本では1980年代後半からであるが、当時はごくわずかな番組に限られていた。
しかし、2000年にレギュラー放送を開始した『いきなり!黄金伝説』を皮切りに徐々にこの演出が採用される様になり、程無くラフトラックとしても使われる様になった。この演出傾向の増加は「笑いに堪えるのに限界があるため、手を叩く若者（主に女性）が増えてきた」からでもある。締める際はひき笑いや笑いで締めているが、放送局や番組によって「する」或いは「しない」など完全に統一でない。

## 批判
日経ビジネス2006年1月30日号の中で、大橋巨泉は「バラエティーと称する、わけの分からないものは日本にしか存在しない。外国では台本がきちんとあるシチュエーションコメディーと、ライブだけ」「今のバラエティーは芸能界の内幕ネタばかりで芸能人が使い捨ての状態になっている」と批判している。
元NHKのプロデューサーである立元幸治の著作『誰がテレビをつまらなくしたのか』では、「テレビ番組がつまらなくなった原因は、多くはプロデューサーにある」としており、「海外ではテレビ番組の国際市から売れている番組を購入したり、一流のプロデューサーを使ったり大金を投じて番組を作る。比べて日本はコネで入社した三流プロデューサーが思いつきで番組を作っている。彼らのほとんどは年収1,000万以上の高給取り。さらに、お笑い芸人やタレントらには1回の出演で数百万から数千万の給料をあげているにもかかわらず、クイズやバラエティの景品は金をかけない安っぽいものがほとんど。そしてその芸能人共は大金をもらっている癖に安っぽい景品や食事で一喜一憂し、一般視聴者と同レベルの生活を演じている。完全に視聴者の事をバカにしている」と切り捨てている。
2009年11月、放送倫理・番組向上機構は「最近のテレビ・バラエティー番組に関する意見」を発表した。「バラエティ番組がこれまで人々をタブーから解放し、より自由で、風通しのよい社会を作ることに貢献してきた事実を高く評価するがゆえに、一方でバラエティ番組がその自由で斬新な表現という特性をより発揮するように製作者を励ますことのできる方法はないものか」を考えた末、意見書のバラエティ化を図って面白おかしく提言を行った。具体的には「下ネタ」「イジメや差別」「内輪話や仲間内のバカ騒ぎ」「製作の手の内がバレバレのもの」「生きることの基本を粗末に扱うこと」が視聴者から嫌われていると分析し「バラエティーは、テレビと視聴者と世の中のあいだにどんなコミュニケーション空間を築いている」のかと問いかけ、「委員会はバラエティー番組制作者が視聴者一人ひとりの現実にしっかり目をむけていただきたいと考える。そこから新しいバラエティーを作り上げてほしい、と期待する」とした。また「この四半世紀のあいだに行政当局によって行われた「注意」「厳重注意」「警告」は30余件に及ぶと見られるが、そのうち20余件、じつに7割近くが広い意味でのバラエティー番組に対してであった」とし、「バラエティー番組が頻繁に公権力の干渉を受けるような隙を作っている現実」に自覚的かと問いかけた。また日本民間放送連盟の「放送基準」の不備を指摘し、放送倫理に則り「可能であれば、放送番組一般を対象とした放送基準とは別に、バラエティー番組についての実効的な指針というようなものを作ることが適切な場合もあるだろう」とした。
これに対して日本民間放送連盟は2010年3月、「バラエティー向上委員会」というイベントを開催した。集まった製作者からは、BPOの意見書はうっとうしい（50人中22人）、視聴者が不勉強（37人）、不当な現場介入という反発の意見が寄せられた。例えば、罰ゲームのリスクに対しては「要するに、番組全体には文脈がある。ちゃんと見てくださる視聴者ばかりなら、それほどリスクは大きくないと思う」とし、最近の番組は昔と比べて面白くないという意見に対しては、「個々の番組のクオリティーは編集のテクニックや演出方法などで確実に以前より上がっていると思う」「テレビの限界を考えすぎた萎縮」が原因だと反論した。BPOの意見に対しては、不快で「面白くない番組は視聴率が落ちて終わる」ので「BPOがそんなに言わなくても自然淘汰されるから大丈夫ですよって、思います」とした。日本民間放送連盟は2010年10月に「最近のテレビ・バラエティー番組に関する意見」を受けての民放連の取り組み」を発表し、「意見書においてご提言のあった「バラエティー番組に関する実効的指針の作成」については、民放連で作成することは会員各社の表現の幅を狭めることにつながりかねないと判断して、行わないことといたしました」と回答した。またフジテレビは「私たちのフジテレビバラエティ宣言」を発表し、2010年3月27日（土曜日）10:40 - 11:40に「悪いのはみんな萩本欽一である」という番組を関東ローカルで放送した。
茂木健一郎はブログで「日本のアニメは最近はめざましく素晴らしく、日本の地上波テレビ（特に民放のバラエティ番組）は惨憺たるありさまだ。なぜ、これだけクオリティの違うものができるのか不思議だ」「民放のバラエティ番組がダメになった理由の一つは、馴れ合い、ゆるさで席巻しているお笑いの文化のせいだろう。社会的な批評性を伴わないゆるい笑いは一つのあり方だが、それがモノカルチャーになるときつい」「もう一つ、最近の日本のテレビ番組でどうしても理解できないのは、画面や音の『汚さ』。なぜ字幕やテロップを多用して画面を『汚す』のか、芸人たちのつまらぬ間の手や笑い声を強調するのか、全くよくわからない」と批判している。
2010年代には、従来型の「バカ」なバラエティ番組がクレームを受けて無くなって、そうしたものはユーチューバーに流出していることが指摘されている。

## 視聴率
バラエティ番組の30年間【1クールの視聴率ランキング】
1990～2020年に放送されたレギュラー番組の視聴率を示す。
| 順位 | 番組名                              | 視聴率（％） | 平均視聴率 最高記録クール | 放送局     |
| ---- | ----------------------------------- | ------------ | ------------------------- | ---------- |
| 1    | マジカル頭脳パワー!!                | 28.18        | 1996年1月～3月            | 日本テレビ |
| 2    | SMAP×SMAP                           | 27.23        | 2001年1月～3月            | フジテレビ |
| 3    | 進ぬ!電波少年                       | 26.55        | 1998年7月～9月            | 日本テレビ |
| 4    | 伊東家の食卓                        | 26.18        | 2000年1月～3月            | 日本テレビ |
| 5    | 投稿!特ホウ王国                     | 25.69        | 1995年1月～3月            | 日本テレビ |
| 6    | とんねるずの生でダラダラいかせて!!  | 24.59        | 1994年1月～3月            | 日本テレビ |
| 7    | トリビアの泉 〜素晴らしきムダ知識〜 | 24.53        | 2003年7月～9月            | フジテレビ |
| 8    | 関口宏の東京フレンドパークII        | 24.12        | 1996年1月～3月            | TBSテレビ  |
| 9    | 速報!歌の大辞テン                   | 23.85        | 2000年1月～3月            | 日本テレビ |
| 10   | 平成教育委員会                      | 23.83        | 1993年1月～3月            | フジテレビ |
| 11   | 愛する二人別れる二人                | 23.68        | 1999年10月～12月          | フジテレビ |
| 12   | とんねるずのみなさんのおかげです    | 22.75        | 1993年1月～3月            | フジテレビ |
| 13   | さんまのSUPERからくりTV             | 22.68        | 1998年1月～3月            | TBSテレビ  |
| 14   | クイズ世界はSHOW by ショーバイ!!    | 22.65        | 1992年1月～3月            | 日本テレビ |
| 15   | 嗚呼!バラ色の珍生!!                 | 22.46        | 1997年1月～3月            | 日本テレビ |
| 16   | 踊る!さんま御殿!!                   | 21.79        | 2003年1月～3月            | 日本テレビ |
| 17   | 志村けんのだいじょうぶだぁ          | 21.76        | 1990年1月～3月            | フジテレビ |
| 18   | 世界まる見え!テレビ特捜部           | 21.75        | 2000年1月～3月            | 日本テレビ |
| 19   | クイズ!年の差なんて                 | 21.50        | 1992年1月～3月            | フジテレビ |
| 20   | ネプリーグ                          | 21.42        | 2009年10月～12月          | フジテレビ |
| 21   | 加トちゃんケンちゃんごきげんテレビ  | 21.28        | 1990年1月～3月            | TBSテレビ  |
| 22   | THE夜もヒッパレ                     | 21.24        | 1996年1月～3月            | 日本テレビ |
| 23   | 笑点                                | 20.91        | 2009年10月～12月          | 日本テレビ |
| 24   | 行列のできる法律相談所              | 20.66        | 2008年4月～6月            | 日本テレビ |
| 25   | ウッチャンナンチャンのウリナリ!!    | 20.65        | 1999年1月～3月            | 日本テレビ |
| 26   | 世界の果てまでイッテQ!              | 20.48        | 2015年1月～3月            | 日本テレビ |
| 27   | 特命リサーチ200X                    | 20.32        | 1999年1月～3月            | 日本テレビ |
| 28   | ポツンと一軒家                      | 20.23        | 2020年4月～6月            | テレビ朝日 |
| 29   | ザ!鉄腕!DASH!!                      | 20.09        | 2001年10月～12月          | 日本テレビ |
| 30   | ガチンコ!                           | 20.01        | 2001年1月～3月            | TBSテレビ  |

title: バラエティ番組

wikitext:
{{複数の問題
| 出典の明記 = 2017-5
| 国際化 = 2023-8
| 脚注の不足 = 2024年8月
| 独自研究 = 2024年8月
}}{{表記揺れ案内
|表記1 = バラエティ番組
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}}'''バラエティ番組'''（バラエティばんぐみ）は、[[会話|トーク]]・[[報道]]・[[ドキュメント]]・[[コント]]・[[コメディ]]・[[歌]]・[[クイズ]]・[[ゲーム]]・[[物真似|ものまね]]・[[教養番組|教養]]・[[ドッキリ]]・[[食通|グルメ]]・[[ロケーション撮影|ロケ]]・映像・[[恋愛]]・[[雑学]]・[[奇術]]・[[心霊]]・[[色気|お色気]]・[[視聴者]]参加型の企画などのいくつかの種類の[[娯楽]]を組み合わせた[[テレビ番組|テレビ]]・[[ラジオ番組]]の[[ジャンル]]である。

元来は'''バラエティショー'''（en: [[:en:variety show|{{Lang|en|variety show}}]]）を放送メディアに移植したものであり、台本の存在するシチュエーションコメディと、ライブの2種類のバラエティ番組が存在する。用語そのものは日本産の造語。

== 種類 ==
=== コント番組 ===
1960年代から1980年代まではバラエティ番組や[[お笑い番組]]の[[フォーマット]]といえば『[[天才・たけしの元気が出るテレビ!!]]』等の一部の例外を除き、基本的に「[[コント|コント番組]]」若しくはコント主体の音楽バラエティ番組が主流であり、1980年代頃までは各局の看板番組や人気番組はコント番組も多く、芸人の[[出世]]番組も大半がコント番組であった。特に1988年～1989年にはフジテレビだけでも『[[ドリフ大爆笑]]』『[[オレたちひょうきん族]]』『[[とんねるずのみなさんのおかげです]]』『[[志村けんのだいじょうぶだぁ]]』『[[邦ちゃんのやまだかつてないテレビ]]』『[[夢で逢えたら (テレビ番組)|夢で逢えたら]]』など、多数のコント番組が放送されていた。

1990年代の企画物バラエティの隆盛でコント番組は衰退する一方で、1998年から始まった『[[笑う犬]]』シリーズが人気になると、コント番組あるいはコントコーナーが存在する番組が再び増加した時期もあった。とくに[[2005年のテレビ (日本)|2005年]]には、[[お笑いブーム]]の影響もあり『[[ワンナイR&R]]』『[[ココリコミラクルタイプ]]』『[[リチャードホール]]』『[[はねるのトびら]]』『[[サラリーマンNEO]]』『[[落下女]]』『[[ミンナのテレビ]]』『[[歌笑HOTヒット10]]』と各局でコント番組が放送されていた。しかしその後、[[ゴールデンタイム]]進出を果たした『はねるのトびら』は2006年頃からコントが激減し、同年に『ワンナイ』は打ち切られ再びコント番組が衰退することとなった。

=== ドキュメントバラエティ・企画物 ===
1990年代に入ると元祖チャレンジ系バラエティの『[[1or8]]』や、「[[ドキュメントバラエティ]]」と呼ばれるフォーマットの『[[電波少年]]』など、ロケ主体のバラエティ番組がヒットするようになった。その後も各局で『[[めちゃ×2イケてるッ!|めちゃ2イケてるッ!]]』、『[[ウリナリ]]』、『[[生ダラ]]』、『[[鉄腕!DASH!!]]』、『[[学校へ行こう! (バラエティー番組)|学校へ行こう!]]』『[[ぷらちなロンドンブーツ]]』『[[いきなり黄金伝説]]』といったチャレンジ企画やドキュメント企画が中心の番組が[[流行|ブーム]]となり、1990年代後半から2000年代前半に人気のピークを迎えた。

=== 素人参加番組 ===
前述のドキュメントバラエティや[[リアリティーショー]]全盛期の2000年前後には各局で『[[学校へ行こう! (バラエティー番組)|学校へ行こう!]]』『[[ガチンコ!]]』『[[あいのり]]』『[[シザーズリーグ]]』など[[素人]]出演番組がブームとなっており、特に『シザーズリーグ』出演者は「カリスマ[[美容師]]」と言われる[[社会現象]]的人気を博し、『学校へ行こう!』に出演した素人は芸能人並みの人気を得る状態にまでなっていたが、こうした素人ブームは、2004年頃の『[[エンタの神様]]』や『[[はねるのトびら]]』『[[笑いの金メダル]]』などのヒットで、プロの[[お笑い芸人]]による「[[お笑いブーム]]」と入れ替わる形で衰退していった。また、[[やらせ]]問題が生じやすいジャンルでもある。

==== 恋愛番組 ====
1990年代末から恋愛リアリティ番組などの[[恋愛バラエティ番組]]が増加している。代表的な番組は『[[恋のから騒ぎ]]』『[[あいのり]]』『[[キスイヤ]]』、初期の『[[ロンドンハーツ]]』『[[紳助社長のプロデュース大作戦!|紳助社長のプロデュース大作戦]]』『[[もてもてナインティナイン]]』『[[ナイナイのお見合い大作戦!|ナイナイのお見合い大作戦！]]』『[[テラスハウス (テレビ番組)|テラスハウス]]』『[[恋んトス]]』など。こうした恋愛番組は、[[芸能人]]以外にも[[素人]]が出演することが非常に多い。

==== 「日本スゴイ」系番組 ====
2010年代に増えたジャンル。外国人に日本を礼賛させる<ref name="kourei">[https://gendai.media/articles/-/51763?page=3 「いいね！」が欲しい若者と「日本スゴイ」系番組に夢中の高齢者（熊代 亨） | 現代ビジネス | 講談社（3/5）]</ref><ref>[https://www.mag2.com/p/news/226290 なぜ最近、外国人から見た「日本スゴイ」番組ばかり増えたのか？ - まぐまぐニュース！]</ref>。NHK『[[COOL JAPAN〜発掘!かっこいいニッポン〜]]』を先駆けとし、[[テレビ東京]]を中心に増加した。タイトルに「ニッポン」をつけることが多い<ref name="michi">藤本 篤志 [https://michi.sociarise.co.jp/learn-overseas/praise-of-japan/#toc4 日本礼賛-本当にみんな日本が好きなのか？ | MICHI]</ref>。背景としては低予算で視聴率が取れる点<ref name="michi"/>、高齢者の承認欲求が満たされる点があるとされる<ref name="kourei"/>。

その逆パターンとして外国人観光客（特に中国人観光客）排斥を訴えるものも増えている。理由として外国人観光客はすぐ帰るため[[放送倫理・番組向上機構 |BPO]]案件になりにくく、ほぼリスクなしで視聴者の溜飲を下げる悪役に仕立てやすい点があるとされる<ref>[https://www.itmedia.co.jp/business/articles/2502/19/news067_3.html 「外国人観光客＝悪」の構図は本当か？　ニセコの現実と報道の落とし穴：スピン経済の歩き方（3/8 ページ） - ITmedia ビジネスオンライン]</ref>。

戦前の娯楽産業にも同様の現象があり、背景には「プロパガンダをしたい」当局と、「時局で儲けたい」企業と、「戦争の熱狂を楽しみたい」消費者という三者の利益共同体があったとされる<ref>[https://gendai.media/articles/-/149847?page=2 「日本スゴイ！」「いや、戦前回帰だ！」を繰り返す議論は「無意味」だと断言する理由（辻田 真佐憲） - 2ページ目 | 現代新書 | 講談社]</ref>。

=== 討論番組 ===
{{seealso|討論番組}}
もともと『[[朝まで生テレビ!]]』など時事番組で多いジャンルだが、1990年代後半にバラエティ色の強い『[[ここがヘンだよ日本人]]』がヒットし、以降、各局で『[[真剣10代しゃべり場]]』『[[ジェネジャン]]』『[[中居正広の家族会議を開こう!]]』などが放送され、2000年代前半には[[討論番組]]がテレビ界でブームとなった。こうした討論番組は、[[劇団員]]が素人として出演するケースが多かった。ワイドショー、時事番組との境界は曖昧である。

=== トーク番組 ===
{{seealso|トーク番組}}
[[21世紀]]の景気低迷、[[リーマンショック]]以降の[[広告収入]]の減少や[[テレビ離れ]]に加え、規制強化やネット[[炎上 (ネット用語)|炎上]]の恐れによって従来の総合バラエティ番組がやりにくくなっていた<ref name="mechaike">{{Cite news |和書 |url=https://news.mynavi.jp/article/20171109-mecha_minaoka/ |title=業界ノリ･内輪ウケ･瞬発力･バカ…すべてを封じられた『めちゃイケ』『みなさん』終焉の必然  |newspaper=マイナビニュース |date=2017-11-09 |author=木村隆志 |accessdate=2023-03-23}}</ref>。これに対して1990年代後半から『[[踊る!さんま御殿!!]]』『[[ダウンタウンDX]]』、2000年代から始まった『[[行列のできる法律相談所]]』『[[雨上がり決死隊のトーク番組アメトーーク!|アメトーク]]』『[[人志松本のすべらない話|すべらない話]]』『[[しゃべくり007]]』といったギャラ以外安上がりな[[トーク番組]]がお笑い・バラエティ番組の主流となり、2009年には「[[雛壇芸人]]」が[[流行語大賞]]にノミネートされている。

== 傾向 ==
[[1960年代]]までは[[視聴率]]が40〜50%を記録するバラエティ番組が日常的に存在していた。だが、時代の移り変わりと同時にテレビ番組の視聴率は年々全体的に低下しており（詳しくは[[テレビ離れ]]を参照）、2020年代の現在ではゴールデンタイムの番組でも一桁が多くなっており、10%を取れば高視聴率扱いされることさえある。

2000年代後半から2020年代の現在にかけてトーク番組がバラエティ番組の主流になっており、その原因は製作費を抑えることができることや、[[スポンサー]]へのクレームが比較的少ないと考えられるためである。2016年に『[[SMAP×SMAP]]』が終了してからは[[ゴールデンタイム]]・[[プライムタイム]]でのコント番組のレギュラー放送は[[民放]]からはほとんど消滅している。またSMAP×SMAPは音楽コーナーも存在していたため、テレビ黎明期から続いていた伝統的な音楽バラエティ番組も衰退に追い込まれたといえる。

番組名のみを引き継ぎ、何の説明もなしに番組の内容が変わっていることも2000年代以降増えている。例として『[[行列のできる法律相談所]]』は当初[[法律]]を取り上げる番組だったが、しばらくして法律に全く関係のない話題で芸人やタレントをいじる雛壇のトークが主体とおり、正式タイトルが『行列のできる相談所』となった。『ロンドンハーツ』も当初は[[素人]]の[[恋愛]]系の企画主体だったものが現在では女性タレントや芸人いじりの雛壇トークや[[ドッキリ]]企画がメインとなっているほか、『[[クイズプレゼンバラエティー Qさま!!|Qさま!!]]』も当初とは全く違う[[クイズ番組]]となっていることが挙げられる。

=== ワイプ ===
{{main|ワイプ画面}}
[[File:Japanese TV program (entertainment) 2020-04-28.jpg|thumb|ワイプとテロップの例]]
VTRと出演者のコメントを交互に配置する番組において増えた演出方式である。VTRの端（主に右上や右下）にそのVTRを見る[[タレント]]の顔を写すようになった。正式にはPinPと呼ぶ（Picture in Picture）。現在ではワイプの無い番組を探す方が難しくなっている。

[[吉川圭三]]は[[日本テレビ放送網|日本テレビ]]『[[世界まる見え!テレビ特捜部]]』の演出を担当していた番組初期、ひとつの紹介VTRを長い尺で放送しようとしたが、当時の上司が長過ぎるから編集で切って短くならないのかと言われ、短くしてしまうとこの内容がキチンと伝わりにくくなると思い、編集しない代わりに何とか対処出来ないかと考えたあげくVTR中に見てる出演者の顔をリアクションワイプとして要所に加える事で長い尺のVTRでも視聴者が飽きずに見てもらえるだろうと苦肉の策として使用したと述べている（ワイプの功罪の功）。ただ21世紀以降で使用されている常時ワイプは自分が仕方なく使った意図とは違うものと述べている（ワイプの功罪の罪）。

=== テロップ ===
[[1990年代]]前半から増え始めた演出。『[[進め!電波少年]]』が元祖とされる説<ref>{{Cite book |和書 |author=[[ひろゆき]] |title=僕が2ちゃんねるを捨てた理由 |series=扶桑社新書 54 |publisher=扶桑社 |year=2009}} - 巻末の[[土屋敏男]]との対談。</ref> と、『[[探偵!ナイトスクープ]]』が元祖とされる説<ref>{{Cite book |和書 |author=[[松本修 (プロデューサー)|松本修]] |title=探偵!ナイトスクープ : アホの遺伝子 |page=139 |publisher=ポプラ社 |year=2005}}</ref> があるが、後者では『電波少年』が放送を開始する約4年前の[[1988年]][[6月18日]]放送分で初めてコメントフォローテロップが使用されたとの記録があり、客観的な史実から見れば明らかに『探偵!ナイトスクープ』のほうが元祖である。[[宝くじ]]を買う理由を道行く人にインタビューする際、ある老人が「難民に寄付する」と言ったところ泣き声になって聞き取りにくかったためテロップを出したのが始まりであり、『電波少年』では[[プライムタイム]]の放送にもかかわらず低予算で組まれていた番組のため[[ロケーション撮影|ロケ]]の模様を市販ビデオカメラ（[[民生用]]）で撮影する場合に、音声をうまく収音できなかったため、苦肉の策としてテロップを積極的に活用したものとされている<ref>{{Cite journal |和書 |title=TVの現場はどうなっている!? : テロップ編 |author=谷スグル（民放プロデューサー） |journal=[[日刊ゲンダイ]] |date=2010-03-03}}</ref>。

『おすぎのピリ辛』（『[[朝日新聞]]』連載）では、少し前まではテロップは「うっとうしいからやめよう」という事にテレビ業界はなっていたが、小さくしたり消したりすると途端に視聴率が下がったため、余計にテロップが表示されるようになったと語られている。また、この現状について、「バラエティ番組の『突っ込みテロップ』は、誰かが突っ込みを入れてやらないと面白くならないようなことを、既に収録の時点でやってしまう。これはすごくおせっかいで、出演者をバカにしている」と語っている。

[[ビートたけし]]が[[フジテレビジョン|フジテレビ]]の[[特別番組]]『[[たけしの日本教育白書]]』(2007年10月27日放送) の「責任」というテーマ回で「テレビの責任」について討論中、テロップの話題が出た時に「画面にテロップを出す事は耳の不自由な人にとっては配慮として良い面がある。ただお笑いの本質は、配慮しない事で笑いが生まれる。それを配慮しちゃってるから笑うに笑えない状況になっている。普通に見てる側としては醒めてしまう」と語った。
また後年たけしは、自著の中で「間抜けなテロップ」と表して、視聴者の頭も悪くなるよ。VTRを部分的に省略して、理由や説明もなく必要な情報だけ書いてある、スーパーのチラシみたい。ろくに言葉を聞いてない。耳を傾けないで目だけで情報を追ってる。だからあのバカバカしいテロップばかりになる。あのテロップがテレビから’’間’’を奪っている。お笑い番組もテロップがいっぱい出るようになった。テロップで「(笑)」って冷静に考えればおかしいだろ。相当間抜けだよ。笑いどころがわからない奴のために「ここ笑うところですよ」って教えてやってるつもりなのか。だとしたら余計なお世話だ。
テレビ見て、文字で確認してからじゃないと笑えない。だとしたら今の人は相当頭が悪いね。と述べている<ref>ビートたけし「間抜けの構造」 2012 新潮社 p.86</ref>。

2000年代頃は各局のバラエティ番組でテロップが多用されており、出演者のほぼ全ての発言にテロップを出している時期もあったが、2020年代の現在ではテロップの使用は一時期よりは減少しており、出演者の[[オチ]]やボケ・[[漫才#ボケとツッコミ|ツッコミ]]の際に出されることが多い。

なお、[[日本]]と[[大韓民国|韓国]]、[[台湾]]などの[[東アジア]]のバラエティ番組では頻繁にテロップを表示しているが、韓国はコメントフォローテロップが頻繁に使用される。

=== 効果音 ===
こちらは[[1980年代]]後半〜1990年代前半に登場した手法。現在はテロップと一緒に登場することが多くなっている。

[[台湾]]、[[中華人民共和国|中国]]、[[香港]]なと[[中華圏]]のバラエティ番組では[[効果音]]が頻繁に流れる。これは撮影後に編集して加えたものではなく、'''鍵盤老師'''（中国では 音楽老師）と呼ばれる効果音専門の人が[[エレクトーン]]を使い、現場の雰囲気に合うように曲を入れたり効果音を付けたりしている。

なお日韓同様、テロップと一緒に効果音を鳴らすことも少なくない。

=== BGM ===
[[1970年代]]から始まった手法。当初は『[[8時だョ!全員集合]]』などでよく見られる生演奏が主流だったが、1980年代からは『[[オレたちひょうきん族]]』を筆頭に、[[フュージョン (音楽)|フュージョン]]や[[洋楽]]などの既存の楽曲や[[映画]]、[[テレビドラマ|ドラマ]]、[[テレビアニメ|アニメ]]の[[サウンドトラック|サウンドトラックアルバム]]に収録された音楽などを後から付け加える事が多く見られるようになった。{{いつ範囲|最近|date=2016年3月}}ではテーマに沿ったBGMが使用されることが多く、過去に使われたBGMが復活する例も少なくない。

=== CM中のチャンネル替え対策 ===
[[21世紀]]に入ってから[[民間放送|民放]]で一般的になった手法。出演者がクイズや質問への答えなど話題の要点を語るシーンを意図的に直前カットしたり[[伏字]]や[[モザイク処理|モザイク]]にしたりして、視聴者の興味を喚起した状態にした上でCMに切り替える。これにより、CM中に（[[ザッピング]]）他チャンネルに替えられる恐れが減少し、継続的に番組を視聴してもらえると共に、スポンサーにとってもCMをきちんと観てもらえる効果がある。一方でCM前のテロップとCM後の内容が全く違っていることも多く、逆にクレームが入ることも多い。

== 観客の演出==
[[2000年代]]に入ると笑ったら手を叩く演出が多くなり、視聴率だけではなく番組に対する好奇心を与えるようになってきた。元々は[[ヨーロッパ]]から来た演出で、日本では1980年代後半からであるが、当時はごくわずかな番組に限られていた。
しかし、[[2000年]]にレギュラー放送を開始した『[[いきなり!黄金伝説]]』を皮切りに徐々にこの演出が採用される様になり、程無く[[ラフトラック]]としても使われる様になった。この演出傾向の増加は「笑いに堪えるのに限界があるため、手を叩く若者（主に女性）が増えてきた」からでもある。締める際はひき笑いや笑いで締めているが、放送局や番組によって「する」或いは「しない」など完全に統一でない。

== 日本のバラエティ番組 ==
{{Main|日本のバラエティ番組一覧}}

== 批判 ==
[[日経ビジネス]][[2006年]][[1月30日]]号の中で、[[大橋巨泉]]は「バラエティーと称する、わけの分からないものは日本にしか存在しない。外国では台本がきちんとあるシチュエーションコメディーと、ライブだけ」「今のバラエティーは芸能界の内幕ネタばかりで芸能人が使い捨ての状態になっている」と批判している{{sfn|日経ビジネス編集部|2006}}。

元[[日本放送協会|NHK]]の[[プロデューサー]]である[[立元幸治]]の著作『誰がテレビをつまらなくしたのか』{{sfn|立元幸治|2016}}では、「テレビ番組がつまらなくなった原因は、多くはプロデューサーにある」としており、「海外ではテレビ番組の国際市から売れている番組を購入したり、一流のプロデューサーを使ったり大金を投じて番組を作る。比べて日本はコネで入社した三流プロデューサーが思いつきで番組を作っている。彼らのほとんどは年収1,000万以上の高給取り。さらに、お笑い芸人やタレントらには1回の出演で数百万から数千万の給料をあげているにもかかわらず、クイズやバラエティの景品は金をかけない安っぽいものがほとんど。そしてその芸能人共は大金をもらっている癖に安っぽい景品や食事で一喜一憂し、一般視聴者と同レベルの生活を演じている。完全に視聴者の事をバカにしている」と切り捨てている。

[[2009年]]11月、[[放送倫理・番組向上機構]]は「最近のテレビ・バラエティー番組に関する意見」を発表した{{sfn|放送倫理検証委員会|2009}}。「バラエティ番組がこれまで人々をタブーから解放し、より自由で、風通しのよい社会を作ることに貢献してきた事実を高く評価するがゆえに、一方でバラエティ番組がその自由で斬新な表現という特性をより発揮するように製作者を励ますことのできる方法はないものか」{{sfn|放送倫理検証委員会|2009|p=2}}を考えた末、意見書のバラエティ化を図って面白おかしく提言を行った。具体的には「[[下ネタ]]」「イジメや差別」「内輪話や仲間内のバカ騒ぎ」「製作の手の内がバレバレのもの」「生きることの基本を粗末に扱うこと」が視聴者から嫌われていると分析し{{sfn|放送倫理検証委員会|2009|loc=III バラエティーが「嫌われる」5つの瞬間}}「バラエティーは、テレビと視聴者と世の中のあいだにどんなコミュニケーション空間を築いている」{{sfn|放送倫理検証委員会|2009|loc=V バラエティーが成り立つ公共空間}}のかと問いかけ、「委員会はバラエティー番組制作者が視聴者一人ひとりの現実にしっかり目をむけていただきたいと考える。そこから新しいバラエティーを作り上げてほしい、と期待する」{{sfn|放送倫理検証委員会|2009|loc=V バラエティーが成り立つ公共空間}}とした。また「この四半世紀のあいだに行政当局によって行われた「注意」「厳重注意」「警告」は30余件に及ぶと見られるが、そのうち20余件、じつに7割近くが広い意味でのバラエティー番組に対してであった」{{sfn|放送倫理検証委員会|2009|loc=I はじめに――バラエティーを検証しても意味がない？}}とし、「バラエティー番組が頻繁に公権力の干渉を受けるような隙を作っている現実」に自覚的か{{sfn|放送倫理検証委員会|2009|loc=I はじめに――バラエティーを検証しても意味がない？}}と問いかけた。また日本民間放送連盟の「放送基準」の不備を指摘し{{sfn|放送倫理検証委員会|2009|loc=II バラエティーを考えるということは、大変なのだ}}、放送倫理に則り「可能であれば、放送番組一般を対象とした放送基準とは別に、バラエティー番組についての実効的な指針というようなものを作ることが適切な場合もあるだろう」{{sfn|放送倫理検証委員会|2009|loc=VII おわりに――バラエティーに新しい力と魅力を}}とした。

これに対して[[日本民間放送連盟]]は2010年3月、「バラエティー向上委員会」というイベントを開催した。集まった製作者からは、BPOの意見書はうっとうしい（50人中22人）、視聴者が不勉強（37人）、不当な現場介入という反発の意見が寄せられた{{sfn|朝日新聞|2010}}。例えば、罰ゲームのリスクに対しては「要するに、番組全体には文脈がある。ちゃんと見てくださる視聴者ばかりなら、それほどリスクは大きくないと思う」とし、最近の番組は昔と比べて面白くないという意見に対しては、「個々の番組のクオリティーは編集のテクニックや演出方法などで確実に以前より上がっていると思う」「テレビの限界を考えすぎた萎縮」が原因だと反論した。BPOの意見に対しては、不快で「面白くない番組は視聴率が落ちて終わる」ので「BPOがそんなに言わなくても自然淘汰されるから大丈夫ですよって、思います」とした{{sfn|日本民間放送連盟|2010}}。日本民間放送連盟は2010年10月に「最近のテレビ・バラエティー番組に関する意見」を受けての民放連の取り組み」を発表し、「意見書においてご提言のあった「バラエティー番組に関する実効的指針の作成」については、民放連で作成することは会員各社の表現の幅を狭めることにつながりかねないと判断して、行わないことといたしました」{{sfn|日本民間放送連盟|2009}}と回答した。また[[フジテレビジョン|フジテレビ]]は「私たちのフジテレビバラエティ宣言」を発表し、2010年3月27日（土曜日）10:40 - 11:40に「悪いのはみんな[[萩本欽一]]である」という番組を関東ローカルで放送した{{sfn|日本民間放送連盟|2009}}。

[[茂木健一郎]]はブログで「日本のアニメは最近はめざましく素晴らしく、日本の地上波テレビ（特に民放のバラエティ番組）は惨憺たるありさまだ。なぜ、これだけクオリティの違うものができるのか不思議だ」「民放のバラエティ番組がダメになった理由の一つは、馴れ合い、ゆるさで席巻しているお笑いの文化のせいだろう。社会的な批評性を伴わないゆるい笑いは一つのあり方だが、それがモノカルチャーになるときつい」「もう一つ、最近の日本のテレビ番組でどうしても理解できないのは、画面や音の『汚さ』。なぜ字幕やテロップを多用して画面を『汚す』のか、芸人たちのつまらぬ間の手や笑い声を強調するのか、全くよくわからない」と批判している{{sfn|茂木健一郎|2016}}。

2010年代には、従来型の「バカ」なバラエティ番組がクレームを受けて無くなって、そうしたものは[[ユーチューバー]]に流出していることが指摘されている<ref name="mechaike" />。

==視聴率==
{{色}}
{{出典の明記| date = 2024年8月| section = 1}}
;バラエティ番組の30年間【1クールの視聴率ランキング】
1990～2020年に放送されたレギュラー番組の視聴率<ref group="注">1クール（3か月）の平均視聴率。</ref>を示す。
{| class="sortable wikitable" style="font-size:small"
|+バラエティ番組・1990～2020年の視聴率ランキング
!順位 !! 番組名 !! 視聴率（％） !! 平均視聴率
最高記録クール !! 放送局
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!1
|style="background:#7CC7E8; color:black"|[[マジカル頭脳パワー!!]]||style="background:#7CC7E8; color:black"|28.18||style="background:#7CC7E8; color:black"|1996年1月～3月||style="background:#7CC7E8; color:black"|[[日本テレビ]]
|-
!2
|style="background:pink; color:black"|[[SMAP×SMAP]]||style="background:pink; color:black"|27.23||style="background:pink; color:black"|2001年1月～3月||style="background:pink; color:black"|[[フジテレビ]]
|-
!3
|style="background:#7CC7E8; color:black"|[[進ぬ!電波少年]]||style="background:#7CC7E8; color:black"|26.55||style="background:#7CC7E8; color:black"|1998年7月～9月||style="background:#7CC7E8; color:black"|日本テレビ
|-
!4
|style="background:#7CC7E8; color:black"|[[伊東家の食卓]]||style="background:#7CC7E8; color:black"|26.18||style="background:#7CC7E8; color:black"|2000年1月～3月||style="background:#7CC7E8; color:black"|日本テレビ
|-
!5
|style="background:#7CC7E8; color:black"|[[投稿!特ホウ王国]]||style="background:#7CC7E8; color:black"|25.69||style="background:#7CC7E8; color:black"|1995年1月～3月||style="background:#7CC7E8; color:black"|日本テレビ
|-
!6
|style="background:#7CC7E8; color:black"|[[とんねるずの生でダラダラいかせて!!]]||style="background:#7CC7E8; color:black"|24.59||style="background:#7CC7E8; color:black"|1994年1月～3月||style="background:#7CC7E8; color:black"|日本テレビ
|-
!7
|style="background:pink; color:black"|[[トリビアの泉 〜素晴らしきムダ知識〜]]||style="background:pink; color:black"|24.53||style="background:pink; color:black"|2003年7月～9月||style="background:pink; color:black"|フジテレビ
|-
!8
|style="background:yellow; color:black"|[[関口宏の東京フレンドパークII]]||style="background:yellow; color:black"|24.12||style="background:yellow; color:black"|1996年1月～3月||style="background:yellow; color:black"|[[TBSテレビ]]
|-
!9
|style="background:#7CC7E8; color:black"|[[速報!歌の大辞テン]]||style="background:#7CC7E8; color:black"|23.85||style="background:#7CC7E8; color:black"|2000年1月～3月||style="background:#7CC7E8; color:black"|日本テレビ
|-
!10
|style="background:pink; color:black"|[[平成教育委員会]]||style="background:pink; color:black"|23.83||style="background:pink; color:black"|1993年1月～3月||style="background:pink; color:black"|フジテレビ
|-
!11
|style="background:pink; color:black"|[[愛する二人別れる二人]]||style="background:pink; color:black"|23.68||style="background:pink; color:black"|1999年10月～12月||style="background:pink; color:black"|フジテレビ
|-
!12
|style="background:pink; color:black"|[[とんねるずのみなさんのおかげです]]||style="background:pink; color:black"|22.75||style="background:pink; color:black"|1993年1月～3月||style="background:pink; color:black"|フジテレビ
|-
!13
|style="background:yellow; color:black"|[[さんまのSUPERからくりTV]]||style="background:yellow; color:black"|22.68||style="background:yellow; color:black"|1998年1月～3月||style="background:yellow; color:black"|TBSテレビ
|-
!14
|style="background:#7CC7E8; color:black"|[[クイズ世界はSHOW by ショーバイ!!]]||style="background:#7CC7E8; color:black"|22.65||style="background:#7CC7E8; color:black"|1992年1月～3月||style="background:#7CC7E8; color:black"|日本テレビ
|-
!15
|style="background:#7CC7E8; color:black"|[[嗚呼!バラ色の珍生!!]]||style="background:#7CC7E8; color:black"|22.46||style="background:#7CC7E8; color:black"|1997年1月～3月||style="background:#7CC7E8; color:black"|日本テレビ
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!16
|style="background:#7CC7E8; color:black"|[[踊る!さんま御殿!!]]||style="background:#7CC7E8; color:black"|21.79||style="background:#7CC7E8; color:black"|2003年1月～3月||style="background:#7CC7E8; color:black"|日本テレビ
|-
!17
|style="background:pink; color:black"|[[志村けんのだいじょうぶだぁ]]||style="background:pink; color:black"|21.76||style="background:pink; color:black"|1990年1月～3月||style="background:pink; color:black"|フジテレビ
|-
!18
|style="background:#7CC7E8; color:black"|[[世界まる見え!テレビ特捜部]]||style="background:#7CC7E8; color:black"|21.75||style="background:#7CC7E8; color:black"|2000年1月～3月||style="background:#7CC7E8; color:black"|日本テレビ
|-
!19
|style="background:pink; color:black"|[[クイズ!年の差なんて]]||style="background:pink; color:black"|21.50||style="background:pink; color:black"|1992年1月～3月||style="background:pink; color:black"|フジテレビ
|-
!20
|style="background:pink; color:black"|[[ネプリーグ]]||style="background:pink; color:black"|21.42||style="background:pink; color:black"|2009年10月～12月||style="background:pink; color:black"|フジテレビ
|-
!21
|style="background:yellow; color:black"|[[加トちゃんケンちゃんごきげんテレビ]]||style="background:yellow; color:black"|21.28||style="background:yellow; color:black"|1990年1月～3月||style="background:yellow; color:black"|TBSテレビ
|-
!22
|style="background:#7CC7E8; color:black"|[[THE夜もヒッパレ]]||style="background:#7CC7E8; color:black"|21.24||style="background:#7CC7E8; color:black"|1996年1月～3月||style="background:#7CC7E8; color:black"|日本テレビ
|-
!23
|style="background:#7CC7E8; color:black"|[[笑点]]||style="background:#7CC7E8; color:black"|20.91||style="background:#7CC7E8; color:black"|2009年10月～12月||style="background:#7CC7E8; color:black"|日本テレビ
|-
!24
|style="background:#7CC7E8; color:black"|[[行列のできる法律相談所]]||style="background:#7CC7E8; color:black"|20.66||style="background:#7CC7E8; color:black"|2008年4月～6月||style="background:#7CC7E8; color:black"|日本テレビ
|-
!25
|style="background:#7CC7E8; color:black"|[[ウッチャンナンチャンのウリナリ!!]]||style="background:#7CC7E8; color:black"|20.65||style="background:#7CC7E8; color:black"|1999年1月～3月||style="background:#7CC7E8; color:black"|日本テレビ
|-
!26
|style="background:#7CC7E8; color:black"|[[世界の果てまでイッテQ!]]||style="background:#7CC7E8; color:black"|20.48||style="background:#7CC7E8; color:black"|2015年1月～3月||style="background:#7CC7E8; color:black"|日本テレビ
|-
!27
|style="background:#7CC7E8; color:black"|[[特命リサーチ200X]]||style="background:#7CC7E8; color:black"|20.32||style="background:#7CC7E8; color:black"|1999年1月～3月||style="background:#7CC7E8; color:black"|日本テレビ
|-
!28
|style="background:lightgreen; color::black"|[[ポツンと一軒家]]||style="background:lightgreen; color:black"|20.23||style="background:lightgreen; color:black"|2020年4月～6月||style="background:lightgreen; color:black"|[[テレビ朝日]]
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!29
|style="background:#7CC7E8; color:black"|[[ザ!鉄腕!DASH!!]]||style="background:#7CC7E8; color:black"|20.09||style="background:#7CC7E8; color:black"|2001年10月～12月||style="background:#7CC7E8; color:black"|日本テレビ
|-
!30
|style="background:yellow; color:black"|[[ガチンコ!]]||style="background:yellow; color:black"|20.01||style="background:yellow; color:black"|2001年1月～3月||style="background:yellow; color:black"|TBSテレビ
|}

== 脚注 ==
{{脚注ヘルプ}}
=== 注釈 ===
{{Reflist|group="注"}}
=== 出典 ===
{{Reflist|2}}

== 参考文献 ==

* {{Cite web|和書| url = https://www.asahi.com/showbiz/tv_radio/TKY201003160281.html | title = 民放側が本音の議論　バラエティー番組　ＢＰＯ意見書巡り | date = 2010-03-16 | publisher = 朝日新聞 |accessdate=2010-03-16 |ref={{sfnref|朝日新聞|2010}} }}
* {{Cite book |和書 |author=立元幸治 |title=誰がテレビをつまらなくしたのか |publisher=[[PHP研究所]] |year=2016 |ref={{sfnref|立元幸治|2016}} }}
* {{Cite web|和書|url=http://business.nikkeibp.co.jp/free/tvwars/interview/20060127005218.shtml |website=NBonlineプレミアム |title=金持ち、勝ち組、インテリはテレビなんか見なくなった : 大橋巨泉氏 |work=TV WARS |publisher=[[日経BP]] |date=2006-01-27 |author=日経ビジネス編集部 |archiveurl=https://web.archive.org/web/20060702015949/http://business.nikkeibp.co.jp/free/tvwars/interview/20060127005218.shtml |archivedate=2006-07-02 |accessdate=2023-03-22 |ref={{sfnref|日経ビジネス編集部|2006}} }}
* {{Cite journal |和書  |journal=[[月間民放]] |date=2010-05 |work=特集 |title=バラエティーなう |author=日本民間放送連盟 |ref={{sfnref|日本民間放送連盟|2010}} }}
* {{Cite web|和書|url=http://www.bpo.gr.jp/wordpress/wp-content/themes/codex/pdf/kensyo/determination/2009/07/taiou/0.pdf |format=PDF |title=「最近のテレビ・バラエティー番組に関する意見」を受けての民放連の取り組み |author=日本民間放送連盟 |date=2010-10 |accessdate=2023-03-23 |ref={{sfnref|日本民間放送連盟|2010}} }}
* {{Cite web|和書| author = 放送倫理検証委員会 | url = http://www.bpo.gr.jp/?p=2814#d_01 | title = 最近のテレビ・バラエティー番組に関する意見 | date = 2009-11-17 | publisher = 放送倫理・番組向上機構 |accessdate=2013-01-27 |ref={{sfnref|放送倫理検証委員会|2009}} }}
* {{Cite web|和書|url=https://web.archive.org/web/20170214183831/http://lineblog.me/mogikenichiro/archives/2016-11.html?p=11 |title=日本のアニメ＞＞＞日本の地上波テレビ（特に民放のバラエティ） |author=茂木健一郎 |work=オフィシャルブログ |publisher=LINE |date=2016-11-26 |accessdate=2023-03-23 |ref={{sfnref|茂木健一郎|2016}} }}

== 関連項目 ==
{{Commonscat}}
{{Div col}}
*[[日本お笑い史]]
*[[テレビ番組一覧]]
*[[音楽番組]]
*[[クイズ番組]]
*[[トーク番組]]
*[[ゲーム番組]]
*[[ゴールデンタイム]]
*[[プライムタイム]]
*[[深夜番組]]
*[[お笑いタレント]]
*[[バラエティーアイドル]]
*[[低俗番組]]
*[[有害番組]]
*[[放送倫理・番組向上機構]]
*[[ハガキ職人]]
*[[やらせ]]
*[[恋愛バラエティ番組]]
*[[エログロナンセンス]]
*[[リアリティ番組]]
*[[お色気番組]]
{{Div col end}}

== 外部リンク ==
*[https://www2.nhk.or.jp/archives/articles/?id=C0010543 番組エピソード　公開バラエティー番組の足跡をたどる] - NHKアーカイブス

{{Normdaten}}

{{DEFAULTSORT:はらえていはんくみ}}
[[Category:バラエティ番組|*]]
[[Category:テレビ用語]]
[[Category:芸能用語]]


text:
# 自衛隊前駅 (北海道拓殖鉄道)
自衛隊前駅（じえいたいまええき）は、かつて北海道河東郡鹿追町笹川にあった北海道拓殖鉄道の駅である。同鉄道の廃止に伴い廃駅となった。

## 概要
陸上自衛隊鹿追駐屯地（1957年（昭和32年）12月10日開設）向け簡易駅。

## 歴史
- 1960年（昭和35年） - 当停留場（簡易駅）開設。旅客駅[2][3]。
- 1968年（昭和43年）
  - 2月10日 - 屈足 - 瓜幕間休止に伴い営業休止。
  - 10月1日 - 北海道拓殖鉄道廃止に伴い廃駅。

## 駅周辺
周囲は畑作地帯。
- 陸上自衛隊鹿追駐屯地
- 国道274号

## 隣の駅
北海道拓殖鉄道
北海道拓殖鉄道線
北笹川駅 - 自衛隊前駅 - 瓜幕駅

title: 自衛隊前駅 (北海道拓殖鉄道)

wikitext:
{{駅情報
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|駅名       = 自衛隊前駅
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|電報略号   =
|駅番号     =
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|所属路線   = 北海道拓殖鉄道線
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|廃止年月日 = [[1968年]]（昭和43年）[[10月1日]]
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|乗換       =
|備考       = 路線廃止による廃駅
}}

'''自衛隊前駅'''（じえいたいまええき）は、かつて[[北海道]][[河東郡]][[鹿追町]]笹川にあった[[北海道拓殖鉄道]]の[[鉄道駅|駅]]である。同鉄道の[[廃線|廃止]]に伴い[[廃駅]]となった。

== 概要 ==
[[陸上自衛隊]][[鹿追駐屯地]]（1957年（昭和32年）12月10日開設）向け簡易駅<ref>なお当駅の存在に関しては、鹿追町70年史 P747 に「拓殖鉄道 鹿追から自衛隊前ゆき」の切符の写真が掲載されている。</ref>。

== 歴史 ==
* [[1960年]]（昭和35年） - 当停留場（簡易駅）開設。旅客駅<ref>「私鉄の廃線跡を歩く Ⅰ」寺田裕一著 JTBパブリッシング P163。</ref><ref>1963年（昭和38年）測量 国土地理院 5千分の1国土基本図 13-NB-14に掲載。</ref>。
* [[1968年]]（昭和43年）
** [[2月10日]] - 屈足 - 瓜幕間休止に伴い営業休止。
** [[10月1日]] - 北海道拓殖鉄道廃止に伴い廃駅。

== 駅周辺 ==
周囲は畑作地帯。
* 陸上自衛隊鹿追駐屯地
* [[国道274号]]

== 隣の駅 ==
; 北海道拓殖鉄道
: 北海道拓殖鉄道線
:: [[北笹川駅]] - '''自衛隊前駅''' - [[瓜幕駅]]

== 脚注 ==
{{脚注ヘルプ}}
{{Reflist}}

== 関連項目 ==
* [[日本の鉄道駅一覧]]

{{北海道拓殖鉄道}}

{{Eki-stub}}
{{DEFAULTSORT:しえいたいまえたくてつ}}
[[Category:鹿追町の廃駅]]
[[Category:日本の鉄道駅 し|えいたいまえたくてつ]]
[[Category:北海道拓殖鉄道の鉄道駅]]
[[Category:1960年開業の鉄道駅]]
[[Category:1968年廃止の鉄道駅]]

title: 自衛隊前駅

所属事業者: 北海道拓殖鉄道

所属路線: 北海道拓殖鉄道線

キロ程: 25.1 km（新得起点）

駅構造: 地上駅

開業年月日: 1960年（昭和35年）

備考: 路線廃止による廃駅


text:
# 赤猪岩神社
赤猪岩神社（あかいいわじんじゃ）は、鳥取県西伯郡南部町にある神社。旧社格は無格社。

## 祭神
主祭神
- 大国主神

配祀神
- 刺国若比売命（サシクニワカヒメ）
- 素戔嗚尊(スサノオノミコト)
- 稲田姫命（イナダヒメミコト）

## 歴史
『古事記』上巻、『先代旧事本紀』第4巻 地祇本紀での因幡の白兎の神話の続きの説話の舞台となった場所にある。この神社の前身である赤猪神社の創立年代は不明であるが、この神社の地が話の舞台であるとされている。大正6年（1917年）現在地に創建された久清神社と、南部町内にある要害山山頂にあった赤猪神社が、大正9年（1920年）に合祀され現在の赤猪岩神社となった。

## 大国主神の神話
その神話のあらすじは、大穴牟遅神（オオナムヂ、後の大国主）のたくさんの兄神たち（八十神）は、白兎の予言通り八上比売（ヤガミヒメ）と結婚した大穴牟遅神を憎み、殺してしまおうと企んで大穴牟遅神を伯耆の手間山本（手前の山麓）へ連れて行った。そして「珍しい赤い猪を山の上から追い立てるので下で捕まえろ。そうしなければ殺す」と言いつけておいて、山の麓で待たせている大穴牟遅神へ目掛けて、兄神たちは火で真っ赤に焼いた岩を山の上から落とした。転がり落ちてくる真っ赤な岩を猪として受け止めようとしたため大穴牟遅神の身体がたちまちその赤く焼けた岩膚にこびりついて、焼き潰されて絶命してしまう。これを知った大穴牟遅神の母・刺国若比売は嘆き悲しみ、高天原に上り神産巣日之命（カミムスビ）に救いを求めたところ、赤貝の神・𧏛貝比売（キサガヒヒメ）と蛤の神・蛤貝比売（ウムギヒメ）の2柱の女神が地上に遣わされた。𧏛貝比売が貝殻で大穴牟遅神の体を岩からはがし、蛤貝比売が母乳と清水井の水で練った薬を大穴牟遅神の体に塗りつけた。すると大穴牟遅神は大火傷が忽ち治り元の麗しい姿となって息を吹き返した。

## 境内
大穴牟遅神を焼き潰し殺したとされる岩が境内に祀られている。また蛤貝比売が薬を練るために水を汲んだ清水井と言い伝えられている泉が、赤猪岩神社から徒歩30分の所に存在する。

## 現地情報
所在地
- 鳥取県西伯郡南部町寺内232

交通アクセス
- 最寄駅：JR山陰本線米子駅下車後、車で約25分

title: 赤猪岩神社

wikitext:
{{出典の明記|date=2025年5月}}
{{神社
|名称    = 赤猪岩神社
|画像    = [[File:Akaiiwa-Jinja 02.jpg|250px]]
拝殿
|所在地  = [[鳥取県]][[西伯郡]][[南部町 (鳥取県)|南部町]]寺内232
|祭神    = [[大国主神]]
[[刺国若比売|刺国若比売命]]
[[素戔嗚尊]]
[[稲田姫命]]
|神体    =
|社格    = 旧[[無格社]]
|創建    = 不明
|本殿    =
|別名    =
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|例祭    =
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|ISO = JP-31
|緯度度 =  35 |緯度分 = 21 |緯度秒 = 55.0
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|ラベル位置 = left
|地図 = Japan Tottori
}}
'''赤猪岩神社'''（あかいいわじんじゃ）は、[[鳥取県]][[西伯郡]][[南部町 (鳥取県)|南部町]]にある[[神社]]。[[旧社格]]は[[無格社]]。

== 祭神 ==
; 主祭神
* [[大国主神]]

; 配祀神
* [[刺国若比売|刺国若比売命]]（サシクニワカヒメ）
* [[素戔嗚尊]](スサノオノミコト)
* [[稲田姫命]]（イナダヒメミコト）

== 歴史 ==
『[[古事記]]』上巻<ref>[http://www.kojiki.org/seikai/jokan/jokan.htm 国宝 真福寺本古事記原文]{{リンク切れ|date=2025年5月}}</ref>、『[[先代旧事本紀]]』第4巻 地祇本紀<ref>[http://miko.org/~uraki/kuon/furu/text/sendaikuji/sendaikuji04.htm 先代舊事本紀卷第四 地祇本紀]{{信頼性要検証|date=2025年5月}}</ref>での[[因幡の白兎]]の神話の[[大国主の神話#八十神の迫害|続きの説話]]の舞台となった場所にある。この神社の前身である赤猪神社の創立年代は不明であるが、この神社の地が話の舞台であるとされている。[[大正]]6年（[[1917年]]）現在地に創建された久清神社と、南部町内にある[[要害山]]山頂にあった赤猪神社が、大正9年（[[1920年]]）に合祀され現在の赤猪岩神社となった。

== 大国主神の神話 ==
その神話のあらすじは、大穴牟遅神（オオナムヂ、後の大国主）のたくさんの兄神たち（[[八十神]]）は、白兎の予言通り[[八上比売]]（ヤガミヒメ）と結婚した大穴牟遅神を憎み、殺してしまおうと企んで大穴牟遅神を[[伯耆]]の手間山本（手前の山麓）へ連れて行った。そして「珍しい赤い猪を山の上から追い立てるので下で捕まえろ。そうしなければ殺す」と言いつけておいて、山の麓で待たせている大穴牟遅神へ目掛けて、兄神たちは火で真っ赤に焼いた岩を山の上から落とした。転がり落ちてくる真っ赤な岩を猪として受け止めようとしたため大穴牟遅神の身体がたちまちその赤く焼けた岩膚にこびりついて、焼き潰されて絶命してしまう。これを知った大穴牟遅神の母・[[刺国若比売]]は嘆き悲しみ、[[高天原]]に上り神産巣日之命（[[カミムスビ]]）に救いを求めたところ、[[キサガイヒメ・ウムギヒメ|赤貝の神・𧏛貝比売（キサガヒヒメ）と蛤の神・蛤貝比売（ウムギヒメ）]]の2柱の女神が地上に遣わされた。𧏛<ref>「𧏛」の字は{討の下に虫}である。</ref>貝比売が貝殻で大穴牟遅神の体を岩からはがし、蛤貝比売が母乳と清水井の水で練った薬を大穴牟遅神の体に塗りつけた。すると大穴牟遅神は大火傷が忽ち治り元の麗しい姿となって息を吹き返した。

== 境内 ==
大穴牟遅神を焼き潰し殺したとされる岩が境内<ref>岩は土中深く埋められているとされ、実際に見られるのはその上を幾重にも蓋いでいるという大石とその周りを巡らされている柵ならび注連縄である。</ref>に祀られている。また蛤貝比売が薬を練るために水を汲んだ清水井と言い伝えられている泉が、赤猪岩神社から徒歩30分の所に存在する。

== 現地情報 ==
;所在地
*[[鳥取県]][[西伯郡]][[南部町 (鳥取県)|南部町]]寺内232

;交通アクセス
* 最寄駅：JR[[山陰本線]][[米子駅]]下車後、車で約25分

== 脚注 ==

=== 出典 ===
{{脚注ヘルプ}}
{{Reflist}}

== 外部リンク ==
* [https://www.town.nanbu.tottori.jp/akaiiwa/ 南部町役場 赤猪岩神社]

{{Shinto-stub}}
{{神道 横}}
{{DEFAULTSORT:あかいいわしんしや}}
[[Category:鳥取県の神社]]
[[Category:鳥取県の旧無格社]]
[[Category:鳥取県南部町の建築物]]
[[Category:鳥取県南部町の歴史]]

title: 赤猪岩神社

所在地: 鳥取県西伯郡南部町寺内232

主祭神: 大国主神 · 刺国若比売命 · 素戔嗚尊 · 稲田姫命

社格等: 旧無格社

創建: 不明

地図: 赤猪岩神社


text:
# ブレット・カーン
ブレット・カーン（Brett Kern 1986年2月17日- ）はニューヨーク州グランドアイランド出身の元アメリカンフットボール選手。ポジションはパンター。

## 経歴
トレド大学での2007年に、全米2位の平均46.5ヤードを記録、ミッドアメリカン・カンファレンスの最優秀スペシャルチーム選手に選ばれた。同年にはレイ・ガイ賞のファイナリスト3人の1人に残った。こうした活躍で、カレッジフットボールのオールスターゲーム、East-West Shrine Game のメンバーに選ばれた。

### デンバー・ブロンコス
2008年、デンバー・ブロンコスとドラフト外フリーエージェントで契約し、サム・パウレスクとの競争に勝って正パンターとなった。1年目の2008年、46回のパントで新人新記録となる平均46.74ヤードを記録した。第12週のオークランド・レイダース戦ではジョニー・リー・ヒギンズに89ヤードのリターンTDを許した。2009年10月、チャージャーズとのマンデーナイトフットボールでダレン・スプロールズに77ヤードのリターンTDをされた後、ブロンコスからウェーバーされた。その時点でNFL10位の平均46.1ヤードを蹴っていたが、ネットではNFL27位の34.5ヤードにとどまり、27回のパント中リーグ最多の6回のタッチバックを重ねており、敵陣20ヤード以内に蹴りこんだのは9回であった。

### テネシー・タイタンズ
その後テネシー・タイタンズからクレームされて、レジー・ホッジズの代わりに正パンターとなった。タイタンズでは37回のパントのうち18回を20ヤード以内に蹴りこんだ。
2010年、ネットでAFC5位で自己ベストの39.1ヤードを記録、2011年2月、タイタンズと契約延長を果たした。
2012年の第15週、ニューヨーク・ジェッツ戦で、ミスパントにより自陣25ヤード地点から相手に攻撃権を与えた。この年自己ベストの71ヤードのパントを蹴っている。
2015年3月、タイタンズと5年1500万ドルの契約を結んだ。
2016年シーズンは77回のパントで3,402ネットヤード、平均44.18ヤードであった。
2017年10月8日のマイアミ・ドルフィンズ 戦では、キャリアハイとなる10回のパントを蹴りフランチャイズレコードとなる549ネットヤード・平均54.9ヤードを記録した。
2017年12月19日、カーンは初めてプロボウルに選出された。
このシーズンは、75回のパントで3,728ネットヤードを記録した。フランチャイズレコードとなる平均49.71ヤードをマークした。この年は、オールプロのセカンドチームに選出された。
タイタンズは2017年シーズン、9勝7敗を記録し、プレーオフの5番シードを獲得した。ワイルドカードゲームのカンザスシティ・チーフス戦で自身プレーオフ初出場を果たした。
2018年12月18日に2年連続プロボウルに選出された。この年は74回のパントで、そのうち39回が20ヤード内に蹴り込んだ。
2019年3月7日に4年 $1255万でタイタンズと契約延長した。12月17日に3年連続でプロボウルに選出された。
このシーズンはリーグトップとなる敵陣20ヤード内のパントを37回記録し、オールプロに選出された。
2020年、第8週のシンシナティ・ベンガルズ戦で手首を負傷し同年11月7日、故障者リスト入りした。11月28日にアクティブロースターに復帰したが新型コロナウィルスに感染したため12月29日にリザーブリスト入り、翌年1月2日にアクティブロースターに復帰した。
2021年10月12日に新型コロナウィルスのリザーブリスト入りし、10月22日にアクティブロースターに復帰した。この年チームは12勝5敗でAFC第1シードでプレーオフに出場した。プレーオフ初戦のシンシナティ・ベンガルズに敗れてシーズンを終えた。この試合で彼は4回のパントを蹴っている。
2022年、ドラフト外で入団した新人ライアン・ストーンハウスとのポジション争いに敗れて、8月29日にタイタンズから解雇された。

### フィラデルフィア・イーグルス
2022年12月13日、第14週のニューヨーク・ジャイアンツ戦で正パンターのアリン・シポスが負傷したフィラデルフィア・イーグルスとプラクティス・スクワッド契約を結んだ。2023年1月7日にアクティブ・ロースター入りした。
2023年6月1日に現役引退を表明した。

## 人物
父親のカル・カーンは、アマチュア野球チーム・ナイアガラ・パワーのオーナーである。

title: ブレット・カーン

wikitext:
{{Infobox NFLplayer
|選手名=ブレット・カーン
|欧文表記=Brett Kern
|写真ファイル名=Brett Kern 2018 08-09.jpg
|写真サイズ=300
|キャプション=テネシー・タイタンズ時代(2018年)
|引退選手背番号=
|ポジション=[[パンター (アメリカンフットボール)|パンター]]
|生年月日={{生年月日と年齢|1986|2|17}}
|没年月日=<!--{{死亡年月日と没年齢||||||}}-->
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}}
'''ブレット・カーン'''（Brett Kern [[1986年]][[2月17日]]- ）は[[ニューヨーク州]][[グランドアイランド (ニューヨーク州)|グランドアイランド]]出身の元[[アメリカンフットボール]]選手。ポジションは[[パンター (アメリカンフットボール)|パンター]]。

== 経歴 ==
[[トレド大学]]での2007年に、[[カレッジフットボール|全米]]2位の平均46.5ヤードを記録、[[ミッドアメリカン・カンファレンス]]の最優秀[[スペシャルチーム]]選手に選ばれた。同年には[[レイ・ガイ]]賞のファイナリスト3人の1人に残った<ref>{{cite web|url=http://toledo.scout.com/2/703411.html |title=Brett Kern Named Ray Guy Award Finalist |publisher=ROCKET DIGEST.COM |author=Brian Nowicki |date=2007-11-19 |accessdate=2013-05-01 }}</ref>。こうした活躍で、[[カレッジフットボール]]のオールスターゲーム、East-West Shrine Game のメンバーに選ばれた<ref>{{cite web|url=http://toledo.scout.com/2/718828.html |title=Three Rockets Invited to All-Star Games |publisher=ROCKET DIGEST.COM |date=2008-01-10 |accessdate=2013-05-01 }}</ref>。

=== デンバー・ブロンコス ===
2008年、[[デンバー・ブロンコス]]とドラフト外フリーエージェントで契約し、[[サム・パウレスク]]との競争<ref>{{cite web|url=http://www.nfl.com/news/story/09000d5d80a1380e/printable/kern-paulescu-in-battle-for-punting-job-with-broncos |title=Kern, Paulescu in battle for punting job with Broncos |publisher=nfl.com |date=2008-08-17 |accessdate=2013-05-01 }}</ref>に勝って正パンターとなった。1年目の[[2008年のNFL|2008年]]、46回のパントで新人新記録となる平均46.74ヤードを記録した<ref>{{Cite web|和書|url=http://www.nfljapan.com/feature/history/nfl_indiv_punt.html |title=個人別レコード パント |publisher=NFL JAPAN |accessdate=2013-05-01 }}</ref>。第12週の[[ラスベガス・レイダース|オークランド・レイダース]]戦では[[ジョニー・リー・ヒギンズ]]に89ヤードのリターンTDを許した<ref>{{cite web|url=http://articles.philly.com/2008-11-24/sports/25256326_1_jamarcus-russell-johnnie-lee-higgins-ashley-lelie |title=Raiders' Lelie haunts Broncos |publisher=philly.com |date=2008-11-24 |accessdate=2013-05-01 }}</ref>。[[2009年のNFL|2009年]]10月、チャージャーズとの[[マンデーナイトフットボール]]で[[ダレン・スプロールズ]]に77ヤードのリターンTDをされた後、ブロンコスから[[ウェーバー公示|ウェーバー]]された<ref>{{cite web|url=http://www.examiner.com/article/mitch-berger-replaces-brett-kern-as-broncos-punter-holder |title=Mitch Berger replaces Brett Kern as Broncos punter, holder |publisher=examiner.com |author=Greg Henry |date=2009-10-26 |accessdate=2013-05-01 }}</ref>。その時点でNFL10位の平均46.1ヤードを蹴っていたが、ネットではNFL27位の34.5ヤードにとどまり、27回のパント中リーグ最多の6回のタッチバックを重ねており<ref>{{cite web|url=http://blogs.denverpost.com/broncos/2009/10/26/berger-new-broncos-punter/ |title=Kern waived; Berger new Broncos punter |publisher=[[デンバー・ポスト]] |author=Miki Klis |date=2009-10-26 |accessdate=2013-05-01 }}</ref>、敵陣20ヤード以内に蹴りこんだのは9回であった。

=== テネシー・タイタンズ ===
その後[[テネシー・タイタンズ]]からクレームされて<ref name="extension"/>、[[レジー・ホッジズ]]の代わりに正パンターとなった。タイタンズでは37回のパントのうち18回を20ヤード以内に蹴りこんだ<ref name="extension"/>。

[[2010年のNFL|2010年]]、ネットで[[アメリカン・フットボール・カンファレンス|AFC]]5位で自己ベストの39.1ヤードを記録、2011年2月、タイタンズと契約延長を果たした<ref name="extension">{{cite web|url=http://www.titansonline.com/news/article-1/Titans-Sign-Punter-Brett-Kern-To-Contract-Extension/55d31318-8fd3-419e-b257-4256205cc3ad |title=Titans Sign Punter Brett Kern To Contract Extension |publisher=titansonline.com |date=2011-02-25 |accessdate=2013-05-01 }}</ref>。

[[2012年のNFL|2012年]]の第15週、[[ニューヨーク・ジェッツ]]戦で、ミスパントにより自陣25ヤード地点から相手に攻撃権を与えた<ref>{{Cite web|和書|url=http://www.afnjapan.com/nfl/15526/ |title=ジェッツ黒星でPO戦線脱落、ドルフィンズに望み |publisher=アメフトNewsJapan |date=2012-12-17 |accessdate=2013-05-01 }}</ref>。この年自己ベストの71ヤードのパントを蹴っている<ref>{{cite web|url=http://bleacherreport.com/articles/1444318-br-nfl-1000-punters#/articles/1444318-br-nfl-1000-punters/page/20 |title=B/R NFL 1000 2013: Top 32 Punter |publisher=bleacherreport.com |author=Matt Miller |date=2013-03-11 |accessdate=2013-05-01 }}</ref>。

[[2015年のNFL|2015年]]3月、タイタンズと5年1500万ドルの契約を結んだ<ref>{{cite web|url=http://www.nfl.com/news/story/0ap3000000477236/article/titans-brett-kern-agree-on-multiyear-contract |title=Titans, Brett Kern agree on multiyear contract |publisher=nfl.com |author=Dan Hanzus |date=2015-03-08 |accessdate=2016-08-22 }}</ref>。

[[2016年のNFL|2016年]]シーズンは77回のパントで3,402ネットヤード、平均44.18ヤードであった<ref>{{Cite web |url=https://www.pro-football-reference.com/players/K/KernBr20/gamelog/2016 |title=Brett Kern 2016 Game Log |website=Pro-Football-Reference.com |language=en |access-date=January 6, 2018}}</ref>。

[[2017年のNFL|2017年]]10月8日の[[マイアミ・ドルフィンズ ]]戦では、キャリアハイとなる10回のパントを蹴りフランチャイズレコードとなる549ネットヤード・平均54.9ヤードを記録した<ref>{{Cite web|url=https://www.pro-football-reference.com/boxscores/201710080mia.htm|title=Tennessee Titans at Miami Dolphins - October 8th, 2017|website=Pro-Football-Reference.com|language=en |access-date=January 6, 2018}}</ref>。

2017年12月19日、カーンは初めてプロボウルに選出された<ref>{{cite web|title=NFL announces 2018 Pro Bowl rosters|url=http://www.nfl.com/news/story/0ap3000000895772/article/nfl-announces-2018-pro-bowl-rosters|website=NFL.com|date=December 19, 2017|accessdate=December 23, 2017}}</ref>。
このシーズンは、75回のパントで3,728ネットヤードを記録した。フランチャイズレコードとなる平均49.71ヤードをマークした<ref>{{Cite web |url=https://www.pro-football-reference.com/players/K/KernBr20/gamelog/2017 |title=Brett Kern 2017 Game Log |website=Pro-Football-Reference.com |language=en |access-date=January 6, 2018}}</ref>。この年は、オールプロのセカンドチームに選出された<ref>{{cite web | url=http://www.nfl.com/news/story/0ap3000000903015/article/allpro-team-antonio-brown-a-unanimous-selection | title=2017 All-Pro Team | date=January 5, 2018 | accessdate=Jan 5, 2018 | newspaper=[[Associated Press]] }}</ref>。

タイタンズは2017年シーズン、9勝7敗を記録し、プレーオフの5番シードを獲得した<ref>{{Cite web |url=https://www.pro-football-reference.com/teams/oti/2017.htm |title=2017 Tennessee Titans Statistics & Players |website=Pro-Football-Reference.com |language=en |access-date=January 8, 2018}}</ref><ref>{{Cite web |url=https://www.pro-football-reference.com/years/2017 |title=2017 NFL Standings & Team Stats |website=Pro-Football-Reference.com |language=en |access-date=January 8, 2018}}</ref>。ワイルドカードゲームの[[カンザスシティ・チーフス]]戦で自身プレーオフ初出場を果たした。<ref>{{Cite web |url=https://www.pro-football-reference.com/boxscores/201801060kan.htm |title=Wild Card - Tennessee Titans at Kansas City Chiefs - January 6th, 2018 |website=Pro-Football-Reference.com |language=en |access-date=January 8, 2018}}</ref>

[[2018年のNFL|2018年]]12月18日に2年連続[[プロボウル]]に選出された<ref>{{Cite web |url=https://www.titansonline.com/news/three-titans-jurrell-casey-taylor-lewan-and-brett-kern-selected-to-pro-bowl-team |title=Three Titans - Jurrel Casey, Taylor Lewan, and Brett Kern - Selected to Pro Bowl Team |last=Wyatt |first=Jim |date=December 18, 2018 |website=TitansOnline.com |access-date=January 20, 2019}}</ref>。この年は74回のパントで、そのうち39回が20ヤード内に蹴り込んだ。<ref>{{Cite web |url=https://www.pro-football-reference.com/players/K/KernBr20/gamelog/2018/ |title=Brett Kern 2018 Game Log |website=Pro-Football-Reference.com |language=en |access-date=2019-11-22}}</ref>

[[2019年のNFL|2019年]]3月7日に4年 $1255万でタイタンズと契約延長した<ref>{{Cite web |url=https://www.musiccitymiracles.com/2019/3/7/18255355/nfl-tennessee-titans-give-punter-brett-kern-four-year-extension-free-agency-2019 |title=Titans give punter Brett Kern four year extension |last=Lambert |first=Terry A. |date=March 7, 2019 |website=MusicCityMiracles.com|accessdate=2019-11-22}}</ref>。12月17日に3年連続で[[プロボウル]]に選出された<ref>{{cite web |url=https://www.tennessean.com/story/sports/nfl/titans/2019/12/17/derrick-henry-brett-kern-titans-pro-bowl/2681124001/ |title=Titans' Derrick Henry, Brett Kern named to 2020 Pro Bowl |date=December 17, 2019|agency=The Tennessean |website=www.tennesseean.com |access-date=January 3, 2020}}</ref>。
このシーズンはリーグトップとなる敵陣20ヤード内のパントを37回記録し、オールプロに選出された<ref>{{cite web |url=https://titanswire.usatoday.com/2020/01/03/titans-brett-kern-derrick-henry-named-all-pros/ |title=Titans P Brett Kern, RB Derrick Henry named All-Pros |date=January 3, 2020|agency=Titans Wire |website=www.titanswire.usatoday.com |access-date=January 3, 2020}}</ref>。

[[2020年のNFL|2020年]]、第8週の[[シンシナティ・ベンガルズ]]戦で手首を負傷し同年11月7日、故障者リスト入りした。11月28日にアクティブロースターに復帰したが新型コロナウィルスに感染したため12月29日にリザーブリスト入り、翌年1月2日にアクティブロースターに復帰した。

[[2021年のNFL|2021年]]10月12日に新型コロナウィルスのリザーブリスト入りし、10月22日にアクティブロースターに復帰した。この年チームは12勝5敗でAFC第1シードでプレーオフに出場した。プレーオフ初戦の[[シンシナティ・ベンガルズ]]に敗れてシーズンを終えた。この試合で彼は4回のパントを蹴っている。

2022年、ドラフト外で入団した新人[[ライアン・ストーンハウス]]とのポジション争いに敗れて、8月29日にタイタンズから解雇された<ref>{{cite web|url=https://www.tennesseetitans.com/news/titans-part-ways-with-veteran-punter-brett-kern |title=Titans Part Ways With Veteran Punter Brett Kern |publisher=テネシー・タイタンズ |author=Jim Wyatt |date=2022-08-29 |accessdate=2022-12-16 }}</ref>。

=== フィラデルフィア・イーグルス ===
2022年12月13日、第14週の[[ニューヨーク・ジャイアンツ]]戦で正パンターの[[アリン・シポス]]が負傷した[[フィラデルフィア・イーグルス]]と[[プラクティス・スクワッド]]契約を結んだ。2023年1月7日にアクティブ・ロースター入りした<ref>{{Cite web |title=Eagles activate C.J. Gardner Johnson, Robert Quinn from Injured Reserve; sign Brett Kern to the active roster |url=https://www.philadelphiaeagles.com/news/eagles-activate-cj-gardner-johnson-robert-quinn-injured-reserve-sign-brett-kern |website=www.philadelphiaeagles.com |access-date=2023-06-02 |language=en-US |date=2023-01-07}}</ref>。

2023年6月1日に現役引退を表明した<ref>{{Cite web |title=Brett Kern retires after 15 seasons |url=https://profootballtalk.nbcsports.com/2023/06/01/brett-kern-retires-after-15-seasons/ |website=ProFootballTalk |date=2023-06-01 |access-date=2023-06-02 |language=en-US |first=Josh |last=Alper}}</ref>。

== 人物 ==
父親の{{仮リンク|カル・カーン|en|Cal Kern}}は、アマチュア野球チーム・[[ナイアガラ・パワー]]のオーナーである。

== 脚注 ==
{{脚注ヘルプ}}
{{Reflist}}

== 外部リンク ==
* {{NFLstats |nfl= KER326640|espn= 11555|pfr= KernBr20|dbf= |sportsline= 1615898}}
* [http://www.titansonline.com/team/roster/Brett-Kern/a177d51d-07bf-4d5e-a21b-408672c7f069 Tennessee Titans bio] {{en icon}}

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[[Category:1986年生]]
[[Category:存命人物]]

title: 基本情報

ポジション: パンター

出身地: アメリカ合衆国 · ニューヨーク州グランドアイランド

title: 経歴

大学: トレド大学

初出場チーム: デンバー・ブロンコス

title: 所属歴

デンバー・ブロンコス

テネシー・タイタンズ

フィラデルフィア・イーグルス

title: オールプロ選出（1回）

title: プロボウル選出（3回）

title: NFL 通算成績

最長: 79ヤード

NFL 通算成績: Player stats at PFR


text:
# 石渡利康
石渡 利康（いしわたり としやす、1936年 - ）は、日本の国際法学者、翻訳家。日本大学名誉教授。

## 略歴
東京生まれ。早稲田大学大学院修士課程修了。デンマークのコペンハーゲン大学、スウェーデンのウプサラ大学に学ぶ。東海大学助教授、日本大学国際関係学部ならびに大学院国際関係研究科教授。1999年「北極圏地域研究」で博士（国際関係）。専門は、国際法・北欧法。
専門以外に、北欧流の性教育の著作や翻訳、『小さなバイキングビッケ』の原作の翻訳なども行った。

## 著書
- 『高校生の知恵』（勝利出版） 1970
- 『愛と性の思想』（中央図書、シリーズ・人間を考える） 1971
- 『フィーリングラブ』（勝利出版） 1971
- 『ソクラテスなんて関係ない Joy of Sex & Life』（ビクトリー出版） 1975
- 『日本の性記録 教室では学べない愛のテキスト』（双葉ブックス） 1976
- 『男の子大解剖 女の子よむべからず!!』（二見書房、ミニ・サラ） 1981
- 『女の子大解剖 男の子よむべからず!!』（二見書房、ミニ・サラ） 1981
- 『DしないでCを楽しむ法 正しい避妊学』（ひかりのくに） 1984
- 『北欧共同体の研究 北欧統合の機能的法構造』（高文堂出版社） 1986
- 『北欧の少数民族社会 その法的地位の研究』（高文堂出版社） 1986
- 『性権と人間存在』（高文堂出版社） 1987
- 『アイスランド法の発展と理念』（高文堂出版社、北欧法双書） 1988
- 『サーメ権の法的構造』（高文堂出版社、北欧法双書） 1988
- 『新結婚の医学 愛を高め、性の悩みに答える』（婦人生活社、女性の医学シリーズ） 1988
- 『北欧国際関係の法的諸相』（高文堂出版社、北欧法双書） 1989
- 『北欧安全保障の研究 フィンランド、スウェーデン、ノルウェー、アイスランド、デンマークの安全保障と軍備管理』（高文堂出版社） 1990
- 『スヴァールバルの法的地位』（高文堂出版社、北欧法双書） 1991
- 『北欧協力における意思決定』（高文堂出版社、北欧法双書） 1991
- 『オーランド島:自治と中立』（高文堂出版社、北欧法双書） 1992
- 『フィンランドの中立政策』（高文堂出版社、北欧法双書） 1992
- 『北欧・バルト国際協力』（高文堂出版社、北欧法双書） 1993
- 『北欧の自然環境享受権』（高文堂出版社、北欧法双書） 1995
- 『北極圏地域研究』（高文堂出版社、北欧法双書） 1995

### 共編著
- 『アップルブック What is sex』（ビーバン・クリスチーナ共著、永岡書店） 1980
- 『新段階のヨーロッパ統合』（松本博一共編著、高文堂出版社） 1996

## 翻訳
- 『愛のABZ デンマーク版セックス事典』（インゲ&ステン・ヘゲラー、ビーバン・クリスチーナ共訳、芸文社） 1970
- 『インゲとステンにたずねなさい』（インゲ&ステン・ヘゲラー、ビーバン・クリスチーナ共訳、大光社） 1970
- 『パイナップルでやせよう 北欧式美身法のすすめ』（インゲ&ステン・ヘゲラー、徳間書店） 1970
- 『ペーター君とマリアンネちゃん 性教育の本』（ステン・ヘゲラー、共訳、大光社） 1970
- 『チビっ子猛語録』（S・ハンセン等、共訳、二見書房） 1972
- 『性・愛』（インゲ&ステン・ヘゲラー、ビーバン・クリスチーナ共訳、立風書房） 1973
- 「バイキングのビッケ」シリーズ（ルーネル・ヨンソン、評論社、児童図書館・文学の部屋）
  1. 『ビッケと赤目のバイキング』 1974
  2. 『ビッケと空とぶバイキング船』 1974
  3. 『ビッケと弓矢の贈りもの』 1974
  4. 『ビッケと木馬の大戦車』 1974
  5. 『ビッケのとっておき大作戦』 2012
- 『ファロス シンボルの世界史』（トーキル・ヴァンゴーア、講談社） 1974
- 『性の世界記録 この偉大なる人類の実績』（G・L・サイモンズ、光文社、カッパ・ブックス） 1975
- 「探偵キム」シリーズ（イエンス・K・ホルム、評論社、児童図書館・文学の部屋）、のちてのり文庫
  1. 『探偵キムと仲間たち』 1975
  2. 『探偵キムと盗まれた宝』 1976
  3. 『探偵キムと消えた警官』 1976
  4. 『探偵キムと作られた幽霊』 1976
  5. 『探偵キムと崖屋敷の秘密』 1976
  6. 『探偵キムと海べの足跡』 1976
  7. 『探偵キムと青いオウム』 1976
  8. 『探偵キムと港祭り事件』 1977
  9. 『探偵キムと二人のスパイ』 1977
  10. 『探偵キムと宝石のありか』 1977
- 『北欧と新ヨーロッパ』（アンネシュ・ビヤットネス、高文堂出版社、北欧法双書） 1992
- 『なぜ女は女が嫌いなのか もっと上手につきあう知恵』（シェア・ハイト、祥伝社） 1999
- 『オーガズム・パワー 真実の告白 / ハイト・リポート』（シェア・ハイト、祥伝社黄金文庫） 2000
- 『女はなぜ出世できないか / ハイト・リポート』（シェア・ハイト、東洋経済新報社） 2001

## 参考
- 石渡利康博士略歴及び主たる業績 (石渡利康博士古稀記念号) 国際関係研究 2006-03

title: 石渡利康

wikitext:
{{Portal 文学}}
'''石渡 利康'''（いしわたり としやす、[[1936年]] - ）は、[[日本]]の国際[[法学者]]、[[翻訳家]]。[[日本大学]]名誉教授。

== 略歴 ==
[[東京府|東京]]生まれ。[[早稲田大学]][[大学院]][[修士課程]]修了。[[コペンハーゲン大学|デンマークのコペンハーゲン大学]]、[[ウプサラ大学|スウェーデンのウプサラ大学]]に学ぶ。[[東海大学]]助教授、[[日本大学国際関係学部・大学院国際関係研究科|日本大学国際関係学部]]ならびに大学院国際関係研究科教授。1999年「[[北極圏]]地域研究」で[[博士]]（[[国際関係]]）<ref>{{Cite web|和書|url=https://ndlonline.ndl.go.jp/#!/detail/R300000001-I000000346049-00|title=博士論文『北極圏地域研究』|author=国立国会図書館|accessdate=2023-04-06}}</ref>。専門は、[[国際法]]・[[スカンディナビア法|北欧法]]。

専門以外に、[[北欧]]流の[[性教育]]の著作や翻訳、『[[小さなバイキングビッケ]]』の原作の翻訳なども行った。

== 著書 ==
*『高校生の知恵』（[[勝利出版]]） 1970
*『愛と性の思想』（[[中央図書]]、シリーズ・人間を考える） 1971
*『フィーリングラブ』（勝利出版） 1971
*『[[ソクラテス]]なんて関係ない Joy of Sex & Life』（[[ビクトリー出版]]） 1975
*『日本の性記録 教室では学べない愛のテキスト』（双葉ブックス） 1976
*『男の子大解剖 女の子よむべからず!!』（[[二見書房]]、ミニ・サラ） 1981
*『女の子大解剖 男の子よむべからず!!』（二見書房、ミニ・サラ） 1981
*『DしないでCを楽しむ法 正しい[[避妊]]学』（ひかりのくに） 1984
*『北欧共同体の研究 北欧統合の機能的法構造』（[[高文堂出版社]]） 1986
*『北欧の[[少数民族]]社会 その法的地位の研究』（高文堂出版社） 1986
*『性権と人間存在』（高文堂出版社） 1987
*『[[アイスランド]]法の発展と理念』（高文堂出版社、北欧法双書） 1988
*『[[サーミ人|サーメ]]権の法的構造』（高文堂出版社、北欧法双書） 1988
*『新結婚の医学 愛を高め、性の悩みに答える』（[[婦人生活社]]、女性の医学シリーズ） 1988
*『北欧国際関係の法的諸相』（高文堂出版社、北欧法双書） 1989
*『北欧安全保障の研究 [[フィンランド]]、[[スウェーデン]]、[[ノルウェー]]、[[アイスランド]]、[[デンマーク]]の[[安全保障]]と軍備管理』（高文堂出版社） 1990
*『[[スヴァールバル諸島|スヴァールバル]]の法的地位』（高文堂出版社、北欧法双書） 1991
*『北欧協力における意思決定』（高文堂出版社、北欧法双書） 1991
*『[[オーランド諸島|オーランド島]]:[[自治領|自治]]と[[中立]]』（高文堂出版社、北欧法双書） 1992
*『フィンランドの中立政策』（高文堂出版社、北欧法双書） 1992
*『北欧・[[バルト三国|バルト]]国際協力』（高文堂出版社、北欧法双書） 1993
*『北欧の自然環境享受権』（高文堂出版社、北欧法双書） 1995
*『北極圏地域研究』（高文堂出版社、北欧法双書） 1995

=== 共編著 ===
*『アップルブック What is sex』（ビーバン・クリスチーナ共著、[[永岡書店]]） 1980
*『新段階のヨーロッパ統合』（[[松本博一]]共編著、高文堂出版社） 1996

==翻訳==
*『愛のABZ デンマーク版セックス事典』（インゲ&ステン・ヘゲラー、ビーバン・クリスチーナ共訳、[[芸文社]]） 1970
*『インゲとステンにたずねなさい』（インゲ&ステン・ヘゲラー、ビーバン・クリスチーナ共訳、[[大光社]]） 1970
*『[[パイナップル]]でやせよう 北欧式美身法のすすめ』（インゲ&ステン・ヘゲラー、[[徳間書店]]） 1970
*『ペーター君とマリアンネちゃん 性教育の本』（ステン・ヘゲラー、共訳、大光社） 1970
*『[[チビっ子猛語録]]』（S・ハンセン等、共訳、二見書房） 1972
*『性・愛』（インゲ&ステン・ヘゲラー、ビーバン・クリスチーナ共訳、[[立風書房]]） 1973
*「[[ヴァイキング|バイキング]]のビッケ」シリーズ（[[ルーネル・ヨンソン]]、[[評論社]]、児童図書館・文学の部屋）
*#『ビッケと赤目のバイキング』 1974
*#『ビッケと空とぶバイキング船』 1974
*#『ビッケと弓矢の贈りもの』 1974
*#『ビッケと木馬の大戦車』 1974
*#『ビッケのとっておき大作戦』 2012
*『[[ファルス (性)|ファロス]] シンボルの世界史』（トーキル・ヴァンゴーア、[[講談社]]） 1974
*『性の世界記録 この偉大なる人類の実績』（G・L・サイモンズ、[[光文社]]、[[カッパ・ブックス]]） 1975
*「探偵キム」シリーズ（イエンス・K・ホルム、評論社、児童図書館・文学の部屋）、のち[[てのり文庫]]
*#『探偵キムと仲間たち』 1975
*#『探偵キムと盗まれた宝』 1976
*#『探偵キムと消えた警官』 1976
*#『探偵キムと作られた幽霊』 1976
*#『探偵キムと崖屋敷の秘密』 1976
*#『探偵キムと海べの足跡』 1976
*#『探偵キムと青いオウム』 1976
*#『探偵キムと港祭り事件』 1977
*#『探偵キムと二人のスパイ』 1977
*#『探偵キムと宝石のありか』 1977
*『北欧と新ヨーロッパ』（アンネシュ・ビヤットネス、高文堂出版社、北欧法双書） 1992
*『なぜ女は女が嫌いなのか もっと上手につきあう知恵』（[[シェア・ハイト]]、[[祥伝社]]） 1999
*『[[オーガズム]]・パワー 真実の告白 / ハイト・リポート』（シェア・ハイト、祥伝社黄金文庫） 2000
*『女はなぜ出世できないか / ハイト・リポート』（シェア・ハイト、[[東洋経済新報社]]） 2001

== 脚注 ==
{{Reflist}}

== 参考 ==
* [http://bookweb.kinokuniya.co.jp/htm/4566013847.html]
* 石渡利康博士略歴及び主たる業績 (石渡利康博士古稀記念号) 国際関係研究 2006-03

{{Normdaten}}

{{デフォルトソート:いしわたり としやす}}
[[Category:20世紀日本の法学者]]
[[Category:日本の国際法学者]]
[[Category:20世紀日本の評論家]]
[[Category:20世紀日本の翻訳家]]
[[Category:北欧文学者]]
[[Category:日本の児童文学研究者]]
[[Category:性教育者]]
[[Category:東海大学の教員]]
[[Category:日本大学の教員]]
[[Category:早稲田大学出身の人物]]
[[Category:コペンハーゲン大学出身の人物]]
[[Category:ウプサラ大学出身の人物]]
[[Category:博士（国際関係学）取得者]]
[[Category:東京都出身の人物]]
[[Category:1936年生]]
[[Category:存命人物]]


text:
# ミナミシマフクロウ
ミナミシマフクロウ（南島梟、学名:Ketupa zeylonensis）は、フクロウ目フクロウ科に分類される鳥類の一種。ワシミミズク属　Bubo に含めて Bubo zeylonensis とする説もある。 かつては海外に紹介され始めたばかりのシマフクロウを本種の亜種としていた。

## 分布
- 南アジア-東南アジア、中東

## 形態
全長56センチ。胸から腹にかけては赤褐色で、翼と背中、尾羽は茶褐色に白の斑が入る。虹彩は金色。頭部に羽角と呼ばれる耳のような羽を持つ。近縁のシマフクロウと似た外見をしているため、飼育などで日本国内にいる個体がシマフクロウと間違われることもある。

## 生態
湖沼や河川に隣接した森林に生息する。
食性は動物食で、魚類、カエル、カニなどを捕食する。夕方から活動を開始し、狩りを行う。
繁殖期はインドのものは2月から5月にかけて、東南アジアのものは12月から5月にかけてで、土手の穴や樹洞などに営巣し、白色無班の卵を1個ないし2個産む。
啼き声は雌雄ともに「ボーボー」または「ブーブー」と低い声で、雄-雌-雄と啼き交わす。

## 和名について
かつてはカッショクウオミミズク（褐色魚木菟）と呼ばれることも多く、シマフクロウ保護の第一人者で知られる山本純郎などもこの名称を用いていたが、現在ではシマフクロウと近縁であることから呼ばれる「ミナミシマフクロウ」と呼ばれることが一般的である（ただし、山本の著書でも「ミナミシマフクロウ」の名は紹介されている）。また、これに伴い、かつて「ウオミミズク属」と呼ばれたKetupa属も「シマフクロウ属」とされるようになった。

title: ミナミシマフクロウ

wikitext:
{{生物分類表
|省略=鳥綱
|名称 = ミナミシマフクロウ
|status=LC
|画像=[[ファイル:Brown Fish Owl; Ketupa zeylonensis.jpg|250px]]
|画像キャプション =
|目 = [[フクロウ目]] [[w:Owl|Strigiformes]]
|科 = [[フクロウ科]] [[w:Strigidae|Strigidae]]
|属 = シマフクロウ属　''[[w:Ketupa|Ketupa]]''
|種 = '''ミナミシマフクロウ'''
''K. zeylonensis''
|学名 = ''Ketupa zeylonensis''
(Gmelin, [[1788年|1788]])
|和名 =ミナミシマフクロウ
|別名 =カッショクウオミミズク
|英名 = [[:en:Brown Fish-owl|Brown Fish-owl]]
}}
[[File:Ketupa zeylonensis MHNT.ZOO.2010.11.157.5.jpg|thumb|''Ketupa zeylonensis'']]

'''ミナミシマフクロウ'''（南島梟、学名:''Ketupa zeylonensis''）は、[[フクロウ目]][[フクロウ科]]に分類される[[鳥類]]の一種。ワシミミズク属　''Bubo'' に含めて ''Bubo zeylonensis'' とする説もある。 かつては海外に紹介され始めたばかりの[[シマフクロウ]]を本種の亜種としていた。

== 分布 ==
*[[南アジア]]-[[東南アジア]]、[[中東]]

== 形態 ==
全長56センチ。胸から腹にかけては赤褐色で、翼と背中、尾羽は茶褐色に白の斑が入る。[[虹彩]]は金色。頭部に羽角と呼ばれる耳のような羽を持つ。近縁の[[シマフクロウ]]と似た外見をしているため、飼育などで日本国内にいる個体がシマフクロウと間違われることもある。

== 生態 ==
[[湖沼]]や[[河川]]に隣接した[[森林]]に生息する。
食性は動物食で、[[魚類]]、[[カエル]]、[[カニ]]などを捕食する。夕方から活動を開始し、狩りを行う。
繁殖期はインドのものは2月から5月にかけて、東南アジアのものは12月から5月にかけてで、土手の穴や樹洞などに営巣し、白色無班の卵を1個ないし2個産む。
啼き声は雌雄ともに「ボーボー」または「ブーブー」と低い声で、雄-雌-雄と啼き交わす。

== 和名について ==
かつては'''カッショクウオミミズク'''（褐色魚木菟）と呼ばれることも多く、シマフクロウ保護の第一人者で知られる[[山本純郎]]などもこの名称を用いていたが、現在ではシマフクロウと近縁であることから呼ばれる「ミナミシマフクロウ」と呼ばれることが一般的である（ただし、山本の著書でも「ミナミシマフクロウ」の名は紹介されている）。また、これに伴い、かつて「ウオミミズク属」と呼ばれたKetupa属も「シマフクロウ属」とされるようになった。

== 参考文献 ==
*上田恵介監修　『小学館の図鑑NEO 鳥』　[[小学館]]、2002年、137頁。
*山本純郎著　『シマフクロウ』　[[北海道新聞社]]、2999年、10-12頁、166-169頁。ISBN 4-89453-045-7

{{DEFAULTSORT:みなみしまふくろう}}
[[Category:フクロウ目]]
{{Bird-stub}}

title: ミナミシマフクロウ

ドメイン: : · 真核生物 Eukaryota

界: : · 動物界 Animalia

門: : · 脊索動物門 Chordata

亜門: : · 脊椎動物亜門 Vertebrata

綱: : · 鳥綱 Aves

目: : · フクロウ目 Strigiformes

科: : · フクロウ科 Strigidae

属: : · シマフクロウ属 Ketupa

種: : · ミナミシマフクロウ · K. zeylonensis