text:
# Migliori prestazioni europee nei 15 km
La lista delle migliori prestazioni europee nei 15 km, aggiornata periodicamente dalla World Athletics, raccoglie i migliori risultati di tutti i tempi degli atleti europei nella specialità dei 15 km.

## Maschili
Statistiche aggiornate al 20 febbraio 2023.
|    | Tempo  | Atleta              | Luogo             | Data             |
| -- | ------ | ------------------- | ----------------- | ---------------- |
| 1. | 42'29" | Bashir Abdi         | 's-Heerenberg     | 1º dicembre 2019 |
| 2. | 42'39" | Jon Brown           | Tampa             | 26 febbraio 1994 |
| 3. | 42'47" | John Treacy         | Portland          | 26 giugno 1988   |
| 4. | 42'51" | Adam Draczyński     | Strzelce Opolskie | 19 dicembre 2009 |
| 5. | 42'52" | Willem van Hoof     | Hasselt           | 15 ottobre 2006  |
| 6. | 42'55" | Mike McLeod         | Tampa             | 11 febbraio 1984 |
| 7. | 42'59" | Simon Debognies     | Nimega            | 20 novembre 2022 |
| 8. | 43'01" | Günther Weidlinger  | Melbourne         | 29 novembre 2009 |
| 9. | 43'04" | Peter Daenens       | Tampa             | 9 febbraio 1985  |
| 9. | 43'04" | Markus Ryffel       | Tampa             | 13 febbraio 1988 |
| 9. | 43'04" | Polat Kemboi Arıkan | Istanbul          | 11 novembre 2018 |

## Femminili
Statistiche aggiornate al 20 febbraio 2023.
|     | Tempo  | Atleta                 | Luogo    | Data             |
| --- | ------ | ---------------------- | -------- | ---------------- |
| 1.  | 46'59" | Lornah Kiplagat        | Udine    | 14 ottobre 2007  |
| 2.  | 47'17" | Ingrid Kristiansen     | Monaco   | 21 novembre 1987 |
| 3.  | 47'38" | Lonah Chemtai Salpeter | Valencia | 2 giugno 2018    |
| 4.  | 47'40" | Eilish McColgan        | Nimega   | 20 novembre 2022 |
| 5.  | 47'41" | Susan Krumins          | Nimega   | 18 novembre 2018 |
| 6.  | 47'43" | Liz McColgan           | Tampa    | 13 febbraio 1988 |
| 7.  | 47'47" | Hanna Klein            | Nimega   | 20 novembre 2022 |
| 8.  | 47'52" | Grete Waitz            | Tampa    | 11 febbraio 1984 |
| 9.  | 47'57" | Diane Van Es           | Nimega   | 20 novembre 2022 |
| 10. | 48'17" | Wendy Sly              | Tampa    | 9 febbraio 1985  |

title: Migliori prestazioni europee nei 15 km

wikitext:
La lista delle '''migliori prestazioni europee nei 15 km''', aggiornata periodicamente dalla [[World Athletics]], raccoglie i migliori risultati di tutti i tempi degli [[Atleta (atletica leggera)|atleti]] [[Europa|europei]] nella specialità dei 15 km.

== Maschili ==
[[File:2018 European Athletics Championships Day 2 (22).jpg|thumb|[[Bashir Abdi]], primatista europeo dei 15 km su strada]]
''Statistiche aggiornate al 20 febbraio 2023.''<ref>{{cita web|lingua=en|url=https://www.worldathletics.org/records/all-time-toplists/road-running/15-kilometres/outdoor/men/senior?regionType=area&region=europe&drop=regular&fiftyPercentRule=regular&page=1&bestResultsOnly=true|titolo=All time Top lists - 15 kilometres men|accesso=20 febbraio 2023}}</ref>
{{Tabella primati di atletica leggera
|Tipo = T
<!-- Dati relativi all'atleta nº 1 -->
|Indicatore 1 = 1.
|Valore 1 = 42'29"
|Bandiera 1 = BEL
|Atleta 1 = Bashir Abdi
|Link atleta 1 =
|Bandiera luogo 1 = NLD
|Luogo 1 = 's-Heerenberg
|Link luogo 1 =
|Giornomese 1 = 1º dicembre
|Anno 1 = 2019
<!-- Dati relativi all'atleta nº 2 -->
|Indicatore 2 = 2.
|Valore 2 = 42'39"
|Bandiera 2 = GBR
|Atleta 2 = Jon Brown
|Link atleta 2 =
|Bandiera luogo 2 = USA
|Luogo 2 = Tampa
|Link luogo 2 =
|Giornomese 2 = 26 febbraio
|Anno 2 = 1994
<!-- Dati relativi all'atleta nº 3 -->
|Indicatore 3 = 3.
|Valore 3 = 42'47"
|Bandiera 3 = IRL
|Atleta 3 = John Treacy
|Link atleta 3 =
|Bandiera luogo 3 = USA
|Luogo 3 = Portland
|Link luogo 3 = Portland (Oregon)
|Giornomese 3 = 26 giugno
|Anno 3 = 1988
<!-- Dati relativi all'atleta nº 4 -->
|Indicatore 4 = 4.
|Valore 4 = 42'51"
|Bandiera 4 = POL
|Atleta 4 = Adam Draczyński
|Link atleta 4 =
|Bandiera luogo 4 = POL
|Luogo 4 = Strzelce Opolskie
|Link luogo 4 =
|Giornomese 4 = 19 dicembre
|Anno 4 = 2009
<!-- Dati relativi all'atleta nº 5 -->
|Indicatore 5 = 5.
|Valore 5 = 42'52"
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|Atleta 5 = Willem van Hoof
|Link atleta 5 =
|Bandiera luogo 5 = BEL
|Luogo 5 = Hasselt
|Link luogo 5 =
|Giornomese 5 = 15 ottobre
|Anno 5 = 2006
<!-- Dati relativi all'atleta nº 6 -->
|Indicatore 6 = 6.
|Valore 6 = 42'55"
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|Atleta 6 = Mike McLeod
|Link atleta 6 =
|Bandiera luogo 6 = USA
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|Link luogo 6 =
|Giornomese 6 = 11 febbraio
|Anno 6 = 1984
<!-- Dati relativi all'atleta nº 7 -->
|Indicatore 7 = 7.
|Valore 7 = 42'59"
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|Atleta 7 = Simon Debognies
|Link atleta 7 =
|Bandiera luogo 7 = NLD
|Luogo 7 = Nimega
|Link luogo 7 =
|Giornomese 7 = 20 novembre
|Anno 7 = 2022
<!-- Dati relativi all'atleta nº 8 -->
|Indicatore 8 = 8.
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|Atleta 8 = Günther Weidlinger
|Link atleta 8 =
|Bandiera luogo 8 = AUS
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|Link luogo 8 =
|Giornomese 8 = 29 novembre
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<!-- Dati relativi all'atleta nº 9 -->
|Indicatore 9 = 9.
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|Atleta 9 = Peter Daenens
|Link atleta 9 =
|Bandiera luogo 9 = USA
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|Link luogo 9 =
|Giornomese 9 = 9 febbraio
|Anno 9 = 1985
<!-- Dati relativi all'atleta nº 10 -->
|Indicatore 10 = 9.
|Valore 10 = 43'04"
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|Atleta 10 = Markus Ryffel
|Link atleta 10 =
|Bandiera luogo 10 = USA
|Luogo 10 = Tampa
|Link luogo 10 =
|Giornomese 10 = 13 febbraio
|Anno 10 = 1988
<!-- Dati relativi all'atleta nº 11 -->
|Indicatore 11 = 9.
|Valore 11 = 43'04"
|Bandiera 11 = TUR
|Atleta 11 = Polat Kemboi Arıkan
|Link atleta 11 =
|Bandiera luogo 11 = TUR
|Luogo 11 = Istanbul
|Link luogo 11 =
|Giornomese 11 = 11 novembre
|Anno 11 = 2018
}}

== Femminili ==
[[File:Lornah Kiplagat-b.jpg|thumb|[[Lornah Kiplagat]], primatista europea dei 15 km su strada]]
''Statistiche aggiornate al 20 febbraio 2023.''<ref>{{cita web|lingua=en|url=https://www.worldathletics.org/records/all-time-toplists/road-running/15-kilometres/outdoor/women/senior?regionType=area&region=europe&drop=regular&fiftyPercentRule=regular&page=1&bestResultsOnly=true|titolo=All time Top lists - 15 kilometres women|accesso=20 febbraio 2023}}</ref>
{{Tabella primati di atletica leggera
|Tipo = T
<!-- Dati relativi all'atleta nº 1 -->
|Indicatore 1 = 1.
|Valore 1 = 46'59"
|Bandiera 1 = NLD
|Atleta 1 = Lornah Kiplagat
|Link atleta 1 =
|Bandiera luogo 1 = ITA
|Luogo 1 = Udine
|Link luogo 1 =
|Giornomese 1 = 14 ottobre
|Anno 1 = 2007
<!-- Dati relativi all'atleta nº 2 -->
|Indicatore 2 = 2.
|Valore 2 = 47'17"
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|Atleta 2 = Ingrid Kristiansen
|Link atleta 2 =
|Bandiera luogo 2 = MCO
|Luogo 2 = Monaco
|Link luogo 2 = Principato di Monaco
|Giornomese 2 = 21 novembre
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<!-- Dati relativi all'atleta nº 3 -->
|Indicatore 3 = 3.
|Valore 3 = 47'38"
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|Atleta 3 = Lonah Chemtai Salpeter
|Link atleta 3 =
|Bandiera luogo 3 = ESP
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|Giornomese 3 = 2 giugno
|Anno 3 = 2018
<!-- Dati relativi all'atleta nº 4 -->
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|Atleta 4 = Eilish McColgan
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|Bandiera luogo 4 = NLD
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|Link luogo 4 =
|Giornomese 4 = 20 novembre
|Anno 4 = 2022
<!-- Dati relativi all'atleta nº 5 -->
|Indicatore 5 = 5.
|Valore 5 = 47'41"
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|Atleta 5 = Susan Krumins
|Link atleta 5 =
|Bandiera luogo 5 = NLD
|Luogo 5 = Nimega
|Link luogo 5 =
|Giornomese 5 = 18 novembre
|Anno 5 = 2018
<!-- Dati relativi all'atleta nº 6 -->
|Indicatore 6 = 6.
|Valore 6 = 47'43"
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|Atleta 6 = Liz McColgan
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|Bandiera luogo 6 = USA
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|Link luogo 6 =
|Giornomese 6 = 13 febbraio
|Anno 6 = 1988
<!-- Dati relativi all'atleta nº 7 -->
|Indicatore 7 = 7.
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|Atleta 7 = Hanna Klein
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|Bandiera luogo 7 = NLD
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|Giornomese 7 = 20 novembre
|Anno 7 = 2022
<!-- Dati relativi all'atleta nº 8 -->
|Indicatore 8 = 8.
|Valore 8 = 47'52"
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|Atleta 8 = Grete Waitz
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|Bandiera luogo 8 = USA
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|Giornomese 8 = 11 febbraio
|Anno 8 = 1984
<!-- Dati relativi all'atleta nº 9 -->
|Indicatore 9 = 9.
|Valore 9 = 47'57"
|Bandiera 9 = NLD
|Atleta 9 = Diane Van Es
|Link atleta 9 =
|Bandiera luogo 9 = NLD
|Luogo 9 = Nimega
|Link luogo 9 =
|Giornomese 9 = 20 novembre
|Anno 9 = 2022
<!-- Dati relativi all'atleta nº 10 -->
|Indicatore 10 = 10.
|Valore 10 = 48'17"
|Bandiera 10 = GBR
|Atleta 10 = Wendy Sly
|Link atleta 10 =
|Bandiera luogo 10 = USA
|Luogo 10 = Tampa
|Link luogo 10 =
|Giornomese 10 = 9 febbraio
|Anno 10 = 1985
}}

== Note ==
<references/>

== Voci correlate ==
* [[Record europei di atletica leggera]]

{{Migliori prestazioni europee di atletica leggera}}
{{Portale|atletica leggera}}

[[Categoria:Migliori prestazioni europee nell'atletica leggera|15 km]]


text:
# Kim Matula
Kimberly Marie Matula, detta Kim (Fort Worth, 23 agosto 1988), è un'attrice statunitense.

## Biografia
Kimberly è nata a Fort Worth, in Texas. Ha recitato nel 2008 nel film Una reginetta molto speciale nonché in numerose serie televisive come Pink e Explosed.
Dal 2010 al 2014 entra a far parte del cast della soap opera Beautiful dove interpreta Hope Logan. Il suo personaggio diventa uno dei principali della soap insieme a Liam Spencer (Scott Clifton) e Steffy Forrester (Jacqueline MacInnes Wood), con i quali è stata protagonista di un lungo triangolo amoroso.
Con sorpresa di tutti i suoi fan, nel 2014 l'attrice ha deciso di non rinnovare il suo contratto con Beautiful dopo quasi cinque anni di permanenza nel cast. È tornata nel 2015 e 2016 per delle brevi apparizioni.
Nel 2016 entra nel cast della serie Unreal, interpretando la parte di Tiffany.
Nel 2018 entra nel cast della serie LA to Vegas, interpretando la parte di Veronica "Ronnie" Messing.

## Filmografia

### Cinema
- Dawn Patrol, regia di Daniel Petrie Jr. (2014)
- Una famiglia al tappeto (Fighting with My Family), regia di Stephen Merchant (2019)
- Saturday Night, regia di Jason Reitman (2024)

### Televisione
- Una reginetta molto speciale (Queen Sized), regia di Peter Levin – film TV (2008)
- How I Met Your Mother – serie TV, episodio 5x01 (2009)
- Beautiful (The Bold and the Beautiful) – soap opera, 907 episodi (2010-2016)
- The Defenders – serie TV, episodio 1x14 (2011)
- Unreal – serie TV, 10 episodi (2016)
- Rosewood – serie TV, episodio 2x18 (2017)
- Teachers – serie TV, episodi 2x10-2x11 (2017)
- LA to Vegas – serie TV, 15 episodi (2018)
- 9-1-1: Lone Star – serie TV, episodi 2x01-2x02 (2021)
- American Crime Story – serie TV, episodio 3x03 (2021)
- The Sex Lives of College Girls – serie TV, episodi 1x01 e 1x03 (2022)
- The Resident – serie TV, episodio 5x13 (2022)
- True Lies – serie TV, episodio 1x08 (2023)
- NCIS - Unità anticrimine (NCIS) – serie TV, episodio 21x01 (2024)

## Doppiatrici italiane
Nelle versioni in italiano delle opere in cui ha recitato, Kim Matula è stata doppiata da:
- Valentina Favazza in Rosewood, LA to Vegas, Una famiglia al tappeto, True Lies
- Valentina Mari in Beautiful, Unreal, 9-1-1: Lone Star, Saturday Night
- Francesca Manicone in Una reginetta molto speciale
- Selvaggia Quattrini in Il mio fantasma di Natale

wikiname: itwiki

title: Kim Matula

in_language: it

wikitext:
{{F|attori statunitensi|settembre 2015|Non è presente nessuna fonte.}}
{{S|attori statunitensi}}
{{Bio
|Nome = Kimberly Marie
|Soprannome = Kim
|Cognome = Matula
|Sesso = F
|LuogoNascita = Fort Worth
|GiornoMeseNascita = 23 agosto
|AnnoNascita = 1988
|LuogoMorte =
|GiornoMeseMorte =
|AnnoMorte =
|Epoca = 2000
|Attività = attrice
|Nazionalità = statunitense
|Immagine = Kim_Matula_2014.jpg
|Didascalia = Kim Matula nel 2014
}}

== Biografia ==
Kimberly è nata a Fort Worth, in Texas. Ha recitato nel [[2008]] nel film ''[[Una reginetta molto speciale]]'' nonché in numerose serie televisive come ''Pink'' e ''Explosed''.

Dal [[2010]] al [[2014]] entra a far parte del cast della soap opera ''[[Beautiful]]'' dove interpreta [[Hope Logan]]. Il suo personaggio diventa uno dei principali della soap insieme a [[Liam Spencer]] ([[Scott Clifton]]) e [[Steffy Forrester]] ([[Jacqueline MacInnes Wood]]), con i quali è stata protagonista di un lungo triangolo amoroso.

Con sorpresa di tutti i suoi fan, nel [[2014]] l'attrice ha deciso di non rinnovare il suo contratto con ''Beautiful'' dopo quasi cinque anni di permanenza nel cast. È tornata nel [[2015]] e [[2016]] per delle brevi apparizioni.

Nel [[2016]] entra nel cast della serie ''[[Unreal (serie televisiva)|Unreal]]'', interpretando la parte di Tiffany.

Nel [[2018]] entra nel cast della serie ''[[LA to Vegas]]'', interpretando la parte di Veronica "Ronnie" Messing.

==Filmografia==
===Cinema===
*''[[Dawn Patrol (film 2014)|Dawn Patrol]]'', regia di Daniel Petrie Jr. (2014)
*''[[Una famiglia al tappeto]]'' (''Fighting with My Family''), regia di [[Stephen Merchant]] (2019)
*''[[Saturday Night (film 2024)|Saturday Night]]'', regia di [[Jason Reitman]] (2024)
===Televisione===
*''[[Una reginetta molto speciale]]'' (''Queen Sized''), regia di Peter Levin – film TV (2008)
*''[[How I Met Your Mother]]'' – serie TV, episodio 5x01 (2009)
*''[[Beautiful]]'' (''The Bold and the Beautiful'') – soap opera, 907 episodi (2010-2016)
*''[[The Defenders (serie televisiva 2010)|The Defenders]]'' – serie TV, episodio 1x14 (2011)
*''[[Unreal (serie televisiva)|Unreal]]'' – serie TV, 10 episodi (2016)
*''[[Rosewood (serie televisiva)|Rosewood]]'' – serie TV, episodio 2x18 (2017)
*''[[Teachers (serie televisiva 2016)|Teachers]]'' – serie TV, episodi 2x10-2x11 (2017)
*''[[LA to Vegas]]'' – serie TV, 15 episodi (2018)
*''[[9-1-1: Lone Star]]'' – serie TV, episodi 2x01-2x02 (2021)
*''[[American Crime Story]]'' – serie TV, episodio 3x03 (2021)
*''[[The Sex Lives of College Girls]]'' – serie TV, episodi 1x01 e 1x03 (2022)
*''[[The Resident (serie televisiva)|The Resident]]'' – serie TV, episodio 5x13 (2022)
*''[[True Lies (serie televisiva)|True Lies]]'' – serie TV, episodio 1x08 (2023)
*''[[NCIS - Unità anticrimine]]'' (''NCIS'') – serie TV, episodio 21x01 (2024)

== Doppiatrici italiane ==
Nelle versioni in [[Lingua italiana|italiano]] delle opere in cui ha recitato, Kim Matula è stata doppiata da:
* [[Valentina Favazza]] in ''Rosewood'', ''LA to Vegas'', ''Una famiglia al tappeto'', ''True Lies''
* [[Valentina Mari]] in ''Beautiful'', ''Unreal'', ''9-1-1: Lone Star'', ''Saturday Night''
* [[Francesca Manicone]] in ''Una reginetta molto speciale''
* [[Selvaggia Quattrini]] in ''Il mio fantasma di Natale''

== Altri progetti ==
{{interprogetto}}

== Collegamenti esterni ==
* {{Collegamenti esterni}}

{{Controllo di autorità}}
{{Portale|biografie|cinema|televisione}}

[[Categoria:Attori francoamericani]]
[[Categoria:Attori televisivi statunitensi]]
[[Categoria:Germano-statunitensi]]


text:
# Blastomyces dermatitidis
Il Blastomyces dermatitidis Gilchrist & W.R. Stokes, 1898 è un fungo responsabile della blastomicosi, una malattia sistemica.

## Descrizione
Blastomyces dermatitidis è un fungo dimorfico, il che significa che esiste a temperatura ambiente (25 °C) nello stato di muffa e a 37 °C nello stato di lievito. La forma di muffa è filamentosa e in agar Sabouraud si presenta di un colore variabile dal bianco al marroncino mentre al microscopio è ialina. La muffa produce conidi rotondi od ovali dal diametro di 2-10 μm presso le terminazioni delle ramificazioni delle ife settate ma può anche produrre clamidospore più grandi. La forma di lievito è costituita da cellule dal diametro di 8-30 μm, di forma sferica, multinucleate e con parete spessa. Le cellule di lievito che si osservano al microscopio presentano spesso formazione di gemme (blastoconidi) caratteristicamente unite alla cellula madre da un'ampia base di citoplasma.

## Distribuzione
Il fungo si trova principalmente nel Mid-West e del Nord degli Stati Uniti e in Canada. Il serbatoio naturale nell'ambiente di questo organismo non è chiaramente definito, ma sembra essere associato a fiumi e laghi. La blastomicosi è più comunemente diagnosticata negli animali piuttosto che negli esseri umani, in particolare nei cani.

title: Blastomyces dermatitidis

wikitext:
{{Tassobox
|nome = ''Blastomyces dermatitidis''
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|statocons_ref =
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Il '''''Blastomyces dermatitidis''''' <small>Gilchrist & W.R. Stokes, 1898</small> è un [[Fungi|fungo]]<ref>{{indexfungorum|specie|361754}}</ref> responsabile della [[blastomicosi]], una [[malattia]] sistemica.

== Descrizione ==
''Blastomyces dermatitidis'' è un fungo [[Dimorfismo fungino|dimorfico]]<ref>"Principi di Microbiologia Medica" - M. La Placa - XIV edizione - Edises</ref>, il che significa che esiste a temperatura ambiente (25 °C) nello stato di [[muffa]] e a 37 °C nello stato di [[lievito]]. La forma di muffa è filamentosa e in [[Agar agar|agar Sabouraud]] si presenta di un colore variabile dal bianco al marroncino mentre al [[microscopio]] è ialina. La muffa produce conidi rotondi od ovali dal diametro di 2-10 μm presso le terminazioni delle ramificazioni delle [[Ifa|ife]] settate ma può anche produrre [[Spora#Spore riproduttive nei funghi|clamidospore]] più grandi. La forma di lievito è costituita da [[Cellula|cellule]] dal diametro di 8-30 μm, di forma sferica, [[Nucleo cellulare|multinucleate]] e con parete spessa. Le cellule di lievito che si osservano al microscopio presentano spesso formazione di gemme ([[Blastospora|blastoconidi]]) caratteristicamente unite alla cellula madre da un'ampia base di [[citoplasma]].

== Distribuzione ==
Il fungo si trova principalmente nel [[Stati Uniti medio occidentali|Mid-West]] e del Nord degli [[Stati Uniti d'America|Stati Uniti]] e in [[Canada]]. Il serbatoio naturale nell'ambiente di questo organismo non è chiaramente definito, ma sembra essere associato a fiumi e laghi. La blastomicosi è più comunemente diagnosticata negli animali piuttosto che negli esseri umani, in particolare nei [[Canis lupus familiaris|cani]].

== Note ==
<references />

==Bibliografia==
* Klein, B. S., Vergeront, J. M., Weeks, R. J. (1986) "Isolation of Blastomyces dermatitidis in soil associated with a large outbreak of blastomycosis in Wisconsin".  ''N. Engl. J. Med.'' '''314''', 529-534.
* Disalvo, A.F. (1992) "Ecology of Blastomyces dermatitidis" in: ''Blastomycosis'' (Al-Doory, Y. and Disalvo, A. F., eds), 43-73, Plenum Publishing Corp.

==Altri progetti==
{{interprogetto}}

==Collegamenti esterni==
* {{Collegamenti esterni}}
* https://web.archive.org/web/20070817224408/http://www.mycology.adelaide.edu.au/Fungal_Descriptions/Dimorphic_Pathogens/Blastomyces/
* http://pathmicro.med.sc.edu/mycology/mycology-6.htm

{{Controllo di autorità}}
{{portale|biologia|micologia|microbiologia}}

[[Categoria:Ascomycota]]

title: Stato di conservazione

Stato di conservazione: Specie non valutata

title: Classificazione scientifica

Dominio: Eukaryota

Regno: Fungi

Phylum: Ascomycota

Subphylum: Pezizomycotina

Classe: Eurotiomycetes

Sottoclasse: Incertae sedis

Ordine: Onygenales

Famiglia: Ajellomycetaceae

Genere: Blastomyces

Specie: B. dermatitidis

title: Nomenclatura binomiale

Nomenclatura binomiale: Blastomyces dermatitidis · Gilchrist & W.R. Stokes, 1898


text:
# Chiesa di San Martino (Genova, Struppa)
La chiesa di San Martino è un luogo di culto cattolico situato nel quartiere di Struppa, nel comune di Genova, la cui comunità parrocchiale omonima fa parte del Vicariato Medio - Alto Bisagno dell'arcidiocesi di Genova.

## Storia e descrizione
La parrocchiale dell'omonima frazione, come tante chiese genovesi, è citata per la prima volta nel "Registro Arcivescovile delle decime" del 1143, come rettoria soggetta alla pieve di San Siro de Mollicciana. Il primo rettore del quale si abbia notizia fu un certo prete Bernardo, nel 1180. Da un altro documento risulta che fosse parrocchiale nel 1311; tra il XV e il XVII secolo ebbe la giurisdizione anche sulla chiesa di San Cosimo, divenuta definitivamente autonoma nel 1657.
La chiesa, originariamente in stile romanico e completamente riedificata tra il 1659 e il 1680 (della chiesa primitiva resta solo il campanile, restaurato nel 1929), è a navata unica con cinque altari in marmo. Nel 1892 furono affrescate la facciata (ad opera del pittore Giovanni Battista Traverso) e l'interno della chiesa. I registri parrocchiali iniziano dall'anno 1585.
L'interno barocco conserva, tra le varie opere d'arte, un pregevole dipinto di Giovanni Battista Carlone (Il Redentore con sant'Antonio Abate e sant'Apollonia), un organo ed un coro ligneo, entrambi del Settecento. Sopra l'ingresso si trova un rozzo affresco raffigurante San Martino, dipinto nel 1805 da un tale Giancarlo per sdebitarsi per l'ospitalità ricevuta presso la chiesa.
Dell'antico ospitale di via restano alcuni fabbricati nei pressi della chiesa, affacciati sul sagrato, circondato da vecchi cipressi e pavimentato con un artistico risseu.

title: Chiesa di San Martino (Genova, Struppa)

wikitext:
{{Edificio religioso
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La '''chiesa di San Martino''' è un [[chiesa (architettura)|luogo di culto]] [[Chiesa cattolica|cattolico]] situato nel quartiere di [[Struppa]], nel comune di [[Genova]], la cui comunità parrocchiale omonima fa parte del Vicariato Medio - Alto Bisagno dell'[[arcidiocesi di Genova]].

== Storia e descrizione ==
La parrocchiale dell'omonima frazione, come tante chiese genovesi, è citata per la prima volta nel "Registro Arcivescovile delle decime" del 1143, come rettoria soggetta alla [[Chiesa di San Siro di Struppa|pieve di San Siro de Mollicciana]]. Il primo rettore del quale si abbia notizia fu un certo prete Bernardo, nel 1180. Da un altro documento risulta che fosse parrocchiale nel 1311; tra il XV e il XVII secolo ebbe la giurisdizione anche sulla [[Chiesa dei Santi Cosma e Damiano (Genova, Struppa)|chiesa di San Cosimo]], divenuta definitivamente autonoma nel 1657.

La chiesa, originariamente in [[Architettura romanica|stile romanico]] e completamente riedificata tra il 1659 e il 1680 (della chiesa primitiva resta solo il [[campanile]], restaurato nel 1929), è a [[navata]] unica con cinque altari in marmo. Nel 1892 furono affrescate la facciata (ad opera del pittore Giovanni Battista Traverso) e l'interno della chiesa. I registri parrocchiali iniziano dall'anno 1585.

L'interno [[barocco]] conserva, tra le varie opere d'arte, un pregevole dipinto di [[Giovanni Battista Carlone]] (''Il Redentore con sant'Antonio Abate e sant'Apollonia''), un [[Organo (strumento musicale)|organo]] ed un [[coro (architettura)|coro]] ligneo, entrambi del Settecento. Sopra l'ingresso si trova un rozzo [[affresco]] raffigurante ''San Martino'', dipinto nel 1805 da un tale Giancarlo per sdebitarsi per l'ospitalità ricevuta presso la chiesa.

Dell'antico ospitale di via restano alcuni fabbricati nei pressi della chiesa, affacciati sul [[sagrato]], circondato da vecchi cipressi e pavimentato con un artistico ''risseu''.

== Voci correlate ==
* [[Genova]]
* [[Struppa]]
* [[Arcidiocesi di Genova]]

== Altri progetti ==
{{interprogetto|preposizione=sulla}}

== Collegamenti esterni ==
* {{Collegamenti esterni}}

{{portale|architettura|cattolicesimo|Genova}}

[[Categoria:Chiese di Genova|Martino]]
[[Categoria:Chiese dedicate a san Martino di Tours|Genova]]
[[Categoria:Chiese dell'arcidiocesi di Genova|Martino]]
[[Categoria:Struppa]]

title: Chiesa di San Martino

Stato: Italia

Regione: Liguria

Località: San Martino di Struppa (Genova)

Religione: cattolica di rito romano

Titolare: Martino di Tours

Arcidiocesi: Genova

Inizio costruzione: XII secolo


text:
# Yu Shan
Yu Shan (in cinese 玉山, pinyin Yùshān, detta anche Montagna di Giada) con i suoi 3952 m.s.l.m di altezza, è la cima più elevata di Taiwan e quarta vetta al mondo situata su un'isola.

## Ambiente
I versanti settentrionali ospitano foreste miste con un importante endemismo, Picea morrisonicola, e una rara varietà di pino (Pinus armandii var. mastersiana).

## Clima
| Yu Shan (1991-2020) Fonte:       | Mesi         | Mesi         | Mesi         | Mesi         | Mesi        | Mesi        | Mesi        | Mesi        | Mesi        | Mesi        | Mesi         | Mesi         | Stagioni | Stagioni | Stagioni | Stagioni | Anno    |
| Yu Shan (1991-2020) Fonte:       | Gen          | Feb          | Mar          | Apr          | Mag         | Giu         | Lug         | Ago         | Set         | Ott         | Nov          | Dic          | Inv      | Pri      | Est      | Aut      | Anno    |
| -------------------------------- | ------------ | ------------ | ------------ | ------------ | ----------- | ----------- | ----------- | ----------- | ----------- | ----------- | ------------ | ------------ | -------- | -------- | -------- | -------- | ------- |
| T. max. media (°C)               | 4,6          | 4,5          | 6,4          | 8,7          | 11,2        | 12,9        | 14,4        | 14,0        | 14,0        | 13,9        | 10,6         | 6,7          | 5,3      | 8,8      | 13,8     | 12,8     | 10,2    |
| T. media (°C)                    | −0,5         | −0,2         | 1,4          | 3,6          | 6,0         | 7,4         | 8,0         | 7,8         | 7,4         | 6,6         | 4,1          | 1,2          | 0,2      | 3,7      | 7,7      | 6,0      | 4,4     |
| T. min. media (°C)               | −4,0         | −3,4         | −1,7         | 0,6          | 3,0         | 4,5         | 4,6         | 4,6         | 4,1         | 2,8         | 0,7          | −2,1         | −3,2     | 0,6      | 4,6      | 2,5      | 1,1     |
| T. max. assoluta (°C)            | 18,9 (2020)  | 20,5 (2021)  | 20,9 (2021)  | 23,2 (2021)  | 20,5 (2021) | 23,5 (2020) | 23,8 (2020) | 21,7 (2020) | 23,6 (2021) | 23,2 (2020) | 20,2 (2003)  | 16,8 (1988)  | 20,5     | 23,2     | 23,8     | 23,6     | 23,8    |
| T. min. assoluta (°C)            | −18,4 (1970) | −14,8 (1977) | −15,2 (2005) | −10,1 (2015) | −3,9 (1945) | −1,9 (1972) | −3,2 (1944) | −0,4 (1970) | −2,4 (2020) | −5,5 (1955) | −10,6 (1979) | −15,0 (1973) | −18,4    | −15,2    | −3,2     | −10,6    | −18,4   |
| Giorni di calura (Tmax ≥ 30 °C)  | 0,0          | 0,0          | 0,0          | 0,0          | 0,0         | 0,0         | 0,0         | 0,0         | 0,0         | 0,0         | 0,0          | 0,0          | 0,0      | 0,0      | 0,0      | 0,0      | 0,0     |
| Nuvolosità (okta al giorno)      | 3,7          | 4,5          | 5,0          | 6,1          | 5,8         | 6,4         | 6,2         | 5,9         | 5,2         | 4,2         | 3,9          | 3,6          | 3,9      | 5,6      | 6,2      | 4,4      | 5,0     |
| Precipitazioni (mm)              | 83,7         | 67,2         | 94,8         | 201,2        | 423,6       | 459,6       | 434,2       | 516,0       | 297,2       | 145,1       | 98,3         | 81,6         | 232,5    | 719,6    | 1 409,8  | 540,6    | 2 902,5 |
| Giorni di pioggia                | 6,8          | 6,9          | 7,8          | 13,1         | 18,7        | 18,0        | 18,1        | 18,4        | 14,4        | 10,1        | 8,2          | 6,5          | 20,2     | 39,6     | 54,5     | 32,7     | 147,0   |
| Umidità relativa media (%)       | 62,3         | 70,7         | 76,2         | 80,0         | 81,5        | 80,8        | 77,7        | 81,0        | 77,4        | 66,4        | 65,9         | 63,1         | 65,4     | 79,2     | 79,8     | 69,9     | 73,6    |
| Ore di soleggiamento mensili     | 207,0        | 158,7        | 151,0        | 139,4        | 133,8       | 135,9       | 171,3       | 150,8       | 158,5       | 213,6       | 199,7        | 197,1        | 562,8    | 424,2    | 458,0    | 571,8    | 2 016,8 |
| Pressione a 0 metri s.l.m. (hPa) | 641,1        | 641,1        | 641,9        | 642,7        | 642,9       | 643,1       | 643,1       | 642,4       | 643,3       | 644,4       | 644,3        | 642,6        | 641,6    | 642,5    | 642,9    | 644,0    | 642,7   |
| Vento (direzione-m/s)            | 6,5          | 6,5          | 5,7          | 5,1          | 4,8         | 5,2         | 5,0         | 4,8         | 4,6         | 4,3         | 5,1          | 6,0          | 6,3      | 5,2      | 5,0      | 4,7      | 5,3     |

title: Yu Shan

wikitext:
{{S|montagne di Taiwan}}
{{Montagna
|nomemontagna = Yu Shan
|immagine = Mount Yu Shan - Taiwan.jpg
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|sigla_paese = TWN
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}}
'''Yu Shan''' (in [[lingua cinese|cinese]] 玉山, [[pinyin]] ''Yùshān'', detta anche ''Montagna di Giada'') con i suoi 3952 m.s.l.m di altezza, è la cima più elevata di [[Taiwan]] e quarta vetta al mondo situata su un'isola.

==Ambiente==
I versanti settentrionali ospitano foreste miste con un importante endemismo, ''[[Picea morrisonicola]]'', e una rara varietà di pino (''[[Pinus armandii var. mastersiana]]'').<ref name=IUCN>{{IUCN|summ=34383|autore=Zhang, D, Katsuki, T. & Rushforth, K. 2013}}</ref>
<ref name=IUCN1>{{IUCN|summ=2849535|autore=Farjon, A. 2013}}</ref>

== Clima ==
{{ClimaAnnuale
| nome = Yu Shan
([[1991]]-[[2020]])
Fonte:<ref>{{en}}[https://www.cwb.gov.tw/V8/E/C/Statistics/monthlymean.html Central Weather Bureau of Taiwan]</ref><ref>{{zh}}[https://www.cwb.gov.tw/Data/climate/Statistics/pdf/sort_18.pdf 表17：氣象站各月份最高氣溫統計（單位：℃）]</ref><ref>{{zh}}[https://www.cwb.gov.tw/Data/climate/Statistics/pdf/sort_19.pdf 表17：氣象站各月份最高氣溫統計(續)（單位：℃）]</ref><ref>{{zh}}[https://www.cwb.gov.tw/Data/climate/Statistics/pdf/sort_20.pdf 表18：氣象站各月份最低氣溫統計（單位：℃）]</ref><ref>{{zh}}[https://www.cwb.gov.tw/Data/climate/Statistics/pdf/sort_21.pdf 表18：氣象站各月份最低氣溫統計(續)（單位：℃）]</ref>
| tempmax          = 4.6, 4.5, 6.4, 8.7, 11.2, 12.9, 14.4, 14.0, 14.0, 13.9, 10.6, 6.7
| tempmedia        = -0.5, -0.2, 1.4, 3.6, 6.0, 7.4, 8.0, 7.8, 7.4, 6.6, 4.1, 1.2
| tempmin          = -4.0, -3.4, -1.7, 0.6, 3.0, 4.5, 4.6, 4.6, 4.1, 2.8, 0.7, -2.1
| tempassmax       = 18.9, 20.5, 20.9, 23.2, 20.5, 23.5, 23.8, 21.7, 23.6, 23.2, 20.2, 16.8
| annotempassmax   = 2020, 2021, 2021, 2021, 2021, 2020, 2020, 2020, 2021, 2020, 2003, 1988
| tempassmin       = -18.4, -14.8, -15.2, -10.1, -3.9, -1.9, -3.2, -0.4, -2.4, -5.5, -10.6, -15.0
| annotempassmin   = 1970, 1977, 2005, 2015, 1945, 1972, 1944, 1970, 2020, 1955, 1979, 1973
| warm             = 0.0, 0, 0, 0, 0, 0, 0, 0, 0, 0, 0, 0
| giornigelo       =
| giornighiaccio   =
| nubi             = 3.7, 4.5, 5.0, 6.1, 5.8, 6.4, 6.2, 5.9, 5.2, 4.2, 3.9, 3.6
| pioggia          = 83.7, 67.2, 94.8, 201.2, 423.6, 459.6, 434.2, 516.0, 297.2, 145.1, 98.3, 81.6
| giornipioggia    = 6.8, 6.9, 7.8, 13.1, 18.7, 18.0, 18.1, 18.4, 14.4, 10.1, 8.2, 6.5
| neve             =
| giornineve       =
| mantonevoso      =
| giornigrandine   =
| giorninebbia     =
| umidomax         =
| umido            = 62.3, 70.7, 76.2, 80.0, 81.5, 80.8, 77.7, 81.0, 77.4, 66.4, 65.9, 63.1
| umidomin         =
| giornisereno     =
| elio             =
| sole             =
| oresoleggiamento = 207.0, 158.7, 151.0, 139.4, 133.8, 135.9, 171.3, 150.8, 158.5, 213.6, 199.7, 197.1
| pressionereale   =
| pressione        = 641.1, 641.1, 641.9, 642.7, 642.9, 643.1, 643.1, 642.4, 643.3, 644.4, 644.3, 642.6
| tensionevapore   =
| vento            =
| intensità        = 6.5, 6.5, 5.7, 5.1, 4.8, 5.2, 5.0, 4.8, 4.6, 4.3, 5.1, 6.0
}}

== Note ==
<references/>

== Voci correlate ==
* [[Stati per punto più elevato]]

== Altri progetti ==
{{interprogetto}}

== Collegamenti esterni ==
* {{Collegamenti esterni}}

{{Controllo di autorità}}
{{portale|Taiwan|montagna}}

[[Categoria:Montagne di Taiwan|Yu Shan]]
[[Categoria:Montagne di 3000 m]]

title: Yu Shan

Stato: Taiwan

Altri nomi e significati: Montagna di Giada

Autore/i prima ascensione: Karl Theodor Stöpel

title: Mappa di localizzazione

Mappa di localizzazione: Yu Shan


text:
# Sporting Challenger 2011
Lo Sporting Challenger 2011 è stato un torneo professionistico di tennis maschile giocato sulla terra rossa. È stata la 10ª edizione del torneo, che fa parte dell'ATP Challenger Tour nell'ambito dell'ATP Challenger Tour 2011. Si è giocato a Torino in Italia dal 26 giugno al 3 luglio 2011.

## Partecipanti

### Teste di serie
| Nazionalità | Giocatore             | Ranking* | Testa di serie |
| ----------- | --------------------- | -------- | -------------- |
| Spagna      | Daniel Gimeno Traver  | 59       | 1              |
| Argentina   | Carlos Berlocq        | 70       | 2              |
| Italia      | Filippo Volandri      | 81       | 3              |
| Spagna      | Albert Ramos Viñolas  | 87       | 4              |
| Argentina   | Diego Junqueira       | 108      | 5              |
| Italia      | Flavio Cipolla        | 112      | 6              |
| Francia     | Marc Gicquel          | 119      | 7              |
| Spagna      | Rubén Ramírez Hidalgo | 121      | 8              |

- 1 Ranking al 20 giugno 2011.

### Altri partecipanti
Giocatori che hanno ricevuto una wild card:
- Andrea Arnaboldi
- Alessandro Giannessi
- Stefano Travaglia
- Matteo Trevisan

Giocatori che sono passati dalle qualificazioni:
- Alberto Brizzi
- Marco Crugnola
- Stefano Galvani
- Dušan Lajović

## Campioni

### Singolare
Carlos Berlocq ha battuto in finale  Albert Ramos Viñolas con il punteggio di 6–4, 6–3

### Doppio
Martin Fischer /  Philipp Oswald hanno battuto in finale  Uladzimir Ihnacik /  Martin Kližan con il punteggio di 6–3, 6–4

title: Sporting Challenger 2011

wikitext:
{{TennisEventInfo|2011|Sporting Challenger|
| data=26 giugno - 3 luglio
| edizione=10a
| località=[[Torino]], [[Italia]]
| champs={{Bandiera|ARG}} [[Carlos Berlocq]]
| champd={{Bandiera|AUT}} [[Martin Fischer]] / {{Bandiera|AUT}} [[Philipp Oswald]]
}}
Lo '''[[Sporting Challenger]] 2011''' è stato un torneo professionistico di [[tennis]] maschile giocato sulla terra rossa. È stata la 10ª edizione del torneo, che fa parte dell'[[ATP Challenger Tour]] nell'ambito dell'[[ATP Challenger Tour 2011]]. Si è giocato a [[Torino]] in [[Italia]] dal 26 giugno al 3 luglio 2011.

== Partecipanti ==
=== Teste di serie ===
{| class="wikitable" border="1"
|-
! Nazionalità
! Giocatore
! Ranking*
! Testa di serie
|-
|{{ESP}}
|[[Daniel Gimeno Traver]]
|59
|1
|-
|{{ARG}}
|[[Carlos Berlocq]]
|70
|2
|-
|{{ITA}}
|[[Filippo Volandri]]
|81
|3
|-
|{{ESP}}
|[[Albert Ramos Viñolas]]
|87
|4
|-
|{{ARG}}
|[[Diego Junqueira]]
|108
|5
|-
|{{ITA}}
|[[Flavio Cipolla]]
|112
|6
|-
|{{FRA}}
|[[Marc Gicquel]]
|119
|7
|-
|{{ESP}}
|[[Rubén Ramírez Hidalgo]]
|121
|8
|}
* 1 Ranking al 20 giugno 2011.

=== Altri partecipanti ===
Giocatori che hanno ricevuto una [[Wild card (sport)|wild card]]:
* {{Bandiera|ITA}} [[Andrea Arnaboldi]]
* {{Bandiera|ITA}} [[Alessandro Giannessi]]
* {{Bandiera|ITA}} [[Stefano Travaglia]]
* {{Bandiera|ITA}} [[Matteo Trevisan]]

Giocatori che sono passati dalle qualificazioni:
* {{Bandiera|ITA}} Alberto Brizzi
* {{Bandiera|ITA}} [[Marco Crugnola]]
* {{Bandiera|ITA}} [[Stefano Galvani]]
* {{Bandiera|SRB}} [[Dušan Lajović]]

== Campioni ==
=== Singolare ===
{{Main|Sporting Challenger 2011 - Singolare}}
{{Bandiera|ARG}} '''[[Carlos Berlocq]]''' ha battuto in finale {{Bandiera|ESP}} [[Albert Ramos Viñolas]] con il punteggio di 6–4, 6–3

=== Doppio ===
{{Main|Sporting Challenger 2011 - Doppio}}
{{Bandiera|AUT}} '''[[Martin Fischer]]''' / {{Bandiera|AUT}} '''[[Philipp Oswald]]''' hanno battuto in finale {{Bandiera|BLR}} [[Uladzimir Ihnacik]] / {{Bandiera|SVK}} [[Martin Kližan]] con il punteggio di 6–3, 6–4

== Collegamenti esterni ==
*{{cita web|http://www.sporting.to.it/|Sito ufficiale}}

{{Sporting Challenger}}
{{TennisATPChallengerTour2011}}
{{portale|tennis|torino}}

[[Categoria:Sporting Challenger 2011| ]]

title: Sporting Challenger 2011

Sport: Tennis

Data: 26 giugno - 3 luglio

Località: Torino, Italia

title: Campioni

Campioni: Doppio · Martin Fischer / Philipp Oswald


text:
# İzzet Türkyılmaz
İzzet Türkyılmaz (Balıkesir, 20 maggio 1990) è un cestista turco.

## Carriera
È stato selezionato dai Denver Nuggets al secondo giro del Draft NBA 2012 (50ª scelta assoluta).

## Palmarès
- Campionato turco: 1

Fenerbahçe Ülker: 2013-14
- Coppa del Presidente: 1

Fenerbahçe Ülker: 2013

title: İzzet Türkyılmaz

wikitext:
{{S|cestisti turchi}}
{{Sportivo
|Nome = İzzet Türkyılmaz
|Immagine = İzzet Türkyılmaz.JPG
|Didascalia = Türkyılmaz con l'uniforme del [[Fenerbahçe Spor Kulübü (pallacanestro maschile)|Fenerbahçe]]
|Sesso = M
|CodiceNazione = {{TUR}}
|Altezza = 212
|Disciplina = Pallacanestro
|Ruolo = [[Ala grande]]
|Squadra = {{Basket Balikesir BB}}
|TermineCarriera =
|SquadreGiovanili =
|Squadre =
{{Carriera sportivo
 |sport = basket |pos = G
 |2007-2010|Bandirma Kirmizi|
 |2010-2013|Bandirma|66 (215)
 |2013-2014|Fenerbahce Ulker|21 (71)
 |2014|Le Mans|7 (15)
 |2015|Gradanski Sibenik|5 (50)
 |2015-2016|Galatasaray|7 (5)
 |2016|Kolejliler|12 (14)
 |2016-2017|Gradanski Sibenik|21 (126)
 |2017-2018|Konyaspor|34 (403)
 |2018-2019|Sakarya|4 (24)
 |2019-2020|Bursaspor|17 (59)
 |2020-2021|Balikesir BB|35 (303)
 |2022|Samsun|13 (107)
 |2022-2023|Haremspor|21 (228)
 |2023|Esenler Erokspor|10 (31)
 |2024|Yalovaspor|16 (52)
 |2024-|Balikesir BB|
}}
|SquadreNazionali =
{{Carriera sportivo
 |2010|{{NazU|PC|TUR|M|20}}|
 |2011-2013|{{Naz|PC|TUR|M}}|
}}
|Allenatore =
|Vittorie =
{{MedaglieCompetizione|Giochi del Mediterraneo}}
{{MedaglieOro|[[Pallacanestro ai XVII Giochi del Mediterraneo|Mersin 2013]]}}
|Aggiornato = 30 giugno 2024
}}
{{Bio
|Nome = İzzet
|Cognome = Türkyılmaz
|ForzaOrdinamento = Turkyilmaz ,Izzet
|Sesso = M
|LuogoNascita = Balıkesir
|GiornoMeseNascita = 20 maggio
|AnnoNascita = 1990
|LuogoMorte =
|GiornoMeseMorte =
|AnnoMorte =
|Epoca = 2000
|Attività = cestista
|Nazionalità = turco
}}

== Carriera ==
È stato selezionato dai [[Denver Nuggets]] al secondo giro del [[Draft NBA 2012]] (50ª scelta assoluta).

== Palmarès ==
*{{Basketpalm|Campionato turco maschile|1}}
:Fenerbahçe Ülker: [[Türkiye 1. Basketbol Ligi 2013-2014|2013-14]]
*{{Basketpalm|Supercoppa turca maschile|1}}
:Fenerbahçe Ülker: [[Coppa del Presidente 2013 (pallacanestro maschile)|2013]]

== Altri progetti ==
{{interprogetto}}

== Collegamenti esterni ==
*{{Collegamenti esterni}}

{{Turchia maschile Under-20 pallacanestro europeo 2010}}
{{Turchia maschile pallacanestro europeo 2011}}
{{Turchia maschile pallacanestro Giochi del Mediterraneo 2013}}
{{Draft NBA 2012}}
{{Portale|biografie|pallacanestro}}

title: İzzet Türkyılmaz

Nazionalità: Turchia

Peso: 95 kg

title: Pallacanestro

Ruolo: Ala grande

Squadra: Balıkesir B.B.

title: Squadre di club

Bandırma Kırmızı

Bandırma Banvit · 66 (215)

Fenerbahçe · 21 (71)

Le Mans · 7 (15)

Građanski Šibenik · 5 (50)

Galatasaray · 7 (5)

TED Ankara · 12 (14)

Građanski Šibenik · 21 (126)

Selçuklu Univ. · 34 (403)

Sakarya · 4 (24)

Bursaspor · 17 (59)

Balıkesir B.B. · 35 (303)

Samsun · 13 (107)

Haremspor · 21 (228)

Esenler Erokspor · 10 (31)

Yalovaspor · 16 (52)

Balıkesir B.B.

title: Nazionale

Turchia U-20

Turchia

title: Palmarès

Oro: Mersin 2013

Palmarès: Il simbolo → indica un trasferimento in prestito.

Palmarès: Statistiche aggiornate al 30 giugno 2024


text:
# Antonio Genzano
Antonio Genzano (Roma, 22 ottobre 1955) è un ex calciatore italiano, di ruolo mezzala.

## Carriera
In carriera ha collezionato complessivamente 50 presenze in Serie A, tutte con la maglia del Cesena, dal 1981 al 1983, realizzando la rete con cui allo scadere del tempo i romagnoli il 31 gennaio 1982 sconfissero la Roma all'Olimpico.
Ha disputato inoltre cinque campionati di Serie B con le maglie di Sampdoria e Cesena, con all'attivo 94 presenze e 5 reti, mentre dal 1985 al 1987 ha militato in Serie C1 con la Casertana.

title: Antonio Genzano

wikitext:
{{S|calciatori italiani}}
{{Sportivo
|Nome = Antonio Genzano
|Sesso =
|CodiceNazione = {{ITA}}
|Immagine = Antonio Genzano.jpg
|Didascalia = Genzano al Cesena nel 1981
|Disciplina = Calcio
|Ruolo = [[Centrocampista]]
|TermineCarriera = 1989
|SquadreGiovanili = {{Carriera sportivo
 |sport = calcio
 |1973-1975 |San Lazzaro Savena |
}}
|Squadre = {{Carriera sportivo
 |sport = calcio |pos = G
 |1975-1977 |San Lazzaro Savena |13 (1)
 |1977-1979 |Novara |35 (7)
 |1979-1981 |Sampdoria |67 (5)
 |1981-1985 |Cesena |77 (1)
 |1985-1987 |Casertana |52 (9)
 |1987-1988|Fano |20 (0)
 |1988-1989 |Cynthia |20 (0)
}}
}}
{{Bio
|Nome = Antonio
|Cognome = Genzano
|Sesso = M
|LuogoNascita = Roma
|GiornoMeseNascita = 22 ottobre
|AnnoNascita = 1955
|LuogoMorte =
|GiornoMeseMorte =
|AnnoMorte =
|Epoca = 1900
|Attività = ex calciatore
|Nazionalità = italiano
|PostNazionalità = , di ruolo [[mezzala]]
}}

==Carriera==
In carriera ha collezionato complessivamente 50 presenze in [[Serie A]], tutte con la maglia del {{Calcio Cesena|N}}, dal 1981 al 1983, realizzando la rete con cui allo scadere del tempo i [[Romagna|romagnoli]] il 31 gennaio 1982 sconfissero la {{Calcio Roma|N}} all'[[Stadio Olimpico di Roma|Olimpico]].<ref>{{cita web|http://www.rsssf.com/tablesi/ital82.html|Italy Championship 1981/82|lingua=en}}</ref>

Ha disputato inoltre cinque campionati di [[Serie B]] con le maglie di {{Calcio Sampdoria|N}} e Cesena, con all'attivo 94 presenze e 5 reti, mentre dal 1985 al 1987 ha militato in [[Serie C1]] con la {{Calcio Casertana|N}}.<ref>{{cita web|http://www.casertana.net/fotogenzano.html|Antonio Genzano|urlarchivio=https://web.archive.org/web/20090312032058/http://www.casertana.net/fotogenzano.html}}</ref>

==Note==
<references/>

== Bibliografia ==
*''La raccolta completa degli album Panini'', edizione speciale per "La Gazzetta dello Sport", vol. 1982-83, p. 30.
*Piero Sessarego, ''Sampdoria ieri oggi domani'', Nuove Edizioni Periodiche, 1991, p. 432.

==Collegamenti esterni==
* {{Collegamenti esterni}}

{{Portale|biografie|calcio}}

title: Antonio Genzano

Nazionalità: Italia

Peso: 62 kg

title: Calcio

Ruolo: Centrocampista

title: Giovanili

San Lazzaro

title: Squadre di club1

San Lazzaro · 13 (1)

Novara · 35 (7)

Sampdoria · 67 (5)

Cesena · 77 (1)

Casertana · 52 (9)

Fano · 20 (0)

Cynthia · 20 (0)

Squadre di club1: 1 I due numeri indicano le presenze e le reti segnate, per le sole partite di campionato. · Il simbolo → indica un trasferimento in prestito.


text:
# Monumenti di Brindisi
Questa lista è suscettibile di variazioni e potrebbe essere incompleta o non aggiornata.

Questo è un elenco in ordine alfabetico di monumenti presenti a Brindisi o nel suo territorio storico: castelli, palazzi, fontane, chiese, conventi e altri luoghi notevoli.

## A
- Area archeologica di via Casimiro
- Chiesa delle Anime del Purgatorio
- Chiesa di Sant'Anna

## B
- Loggia del Palazzo Balsamo
- Chiesa rupestre di San Biagio
- Chiesa di San Benedetto

## C
- Monumento ai Caduti della Prima guerra mondiale
- Chiesa dei Cappuccini
- Castello di Terra - Svevo-Aragonese
- Castello di Mare - Alfonsino-Aragonese
- Chiesa di Santa Chiara
- Palazzo di Città
- Collegio Navale
- Colonne Romane di Brindisi
- Chiesa del Cristo
- Chiesa del Sacro Cuore

## D
- Fontana dei Delfini
- Palazzo De Marzo

## F
- Fontana delle Ancore
- Fontana dell'Impero
- Fontana De Torres

## G
- Cattedrale di San Giovanni Battista
- Chiesa di San Giovanni al Sepolcro
- Palazzo di Giustizia
- Palazzo Granafei-Nervegna

## L
- Porta Lecce
- Chiesa di Santa Lucia

## M
- Chiesa della Madonna della Scala
- Chiesa di Santa Maria degli Angeli
- Chiesa di Santa Maria del Casale
- Santuario di Santa Maria Madre della Chiesa
- Monumento al Marinaio
- Porta Mesagne e bastione Carlo V
- Palazzo Montenegro
- Monumento ad Aldo Moro
- Mura di Brindisi

## O
- Torre dell'Orologio

## P
- Chiesa di San Paolo Eremita
- Chiesa della Pietà
- Area archeologica di San Pietro degli Schiavoni
- Palazzo delle Poste

## R
- Palazzo Ripa

## S
- Palazzo Scolmafora
- Chiesa delle Scuole Pie
- Seminario Arcivescovile

## T
- Fontana Tancredi
- Portico dei Cavalieri Templari
- Chiesa di Santa Teresa

## V
- Vasche Limarie
- Casa di Virgilio
- Monumento a Virgilio

title: Monumenti di Brindisi

wikitext:
{{Lista in sviluppo}}
{{torna a|Brindisi}}
Questo è un elenco in ordine alfabetico di monumenti presenti a [[Brindisi]] o nel suo territorio storico: castelli, palazzi, fontane, chiese, conventi e altri luoghi notevoli.

{{indice}}
{{Colonne}}

== A ==
*[[Area archeologica di via Casimiro (Brindisi)|Area archeologica di via Casimiro]]
*[[Chiesa delle Anime del Purgatorio (Brindisi)|Chiesa delle Anime del Purgatorio]]
*[[Chiesa di Sant'Anna (Brindisi)|Chiesa di Sant'Anna]]

== B ==
*[[Loggia del Palazzo Balsamo (Brindisi)|Loggia del Palazzo Balsamo]]
*[[Cripta di San Biagio (Brindisi)|Chiesa rupestre di San Biagio]]
*[[Chiesa di San Benedetto (Brindisi)|Chiesa di San Benedetto]]

== C ==
*[[Monumento ai Caduti della Prima guerra mondiale (Brindisi)|Monumento ai Caduti della Prima guerra mondiale]]
*[[Chiesa dei Cappuccini (Brindisi)|Chiesa dei Cappuccini]]
*[[Castello federiciano di Brindisi|Castello di Terra - Svevo-Aragonese]]
*[[Castello Alfonsino di Brindisi|Castello di Mare - Alfonsino-Aragonese]]
*[[Chiesa di Santa Chiara (Brindisi)|Chiesa di Santa Chiara]]
*[[Palazzo di Città (Brindisi)|Palazzo di Città]]
*[[Collegio navale "Niccolò Tommaseo"|Collegio Navale]]
*[[Colonne Romane di Brindisi]]
*[[Chiesa del Cristo (Brindisi)|Chiesa del Cristo]]
*[[Chiesa del Sacro Cuore (Brindisi)|Chiesa del Sacro Cuore]]

== D ==
*[[Fontana dei Delfini (Brindisi)|Fontana dei Delfini]]
*[[Palazzo De Marzo di Brindisi|Palazzo De Marzo]]

== F ==
*[[Fontana delle Ancore]]
*[[Fontana dell'Impero]]
*[[Fontana De Torres]]

{{Colonne spezza}}

== G ==
*[[Cattedrale di San Giovanni Battista (Brindisi)|Cattedrale di San Giovanni Battista]]
*[[Chiesa di San Giovanni al Sepolcro (Brindisi)|Chiesa di San Giovanni al Sepolcro]]
*[[Palazzo di Giustizia di Brindisi|Palazzo di Giustizia]]
*[[Palazzo Granafei-Nervegna di Brindisi|Palazzo Granafei-Nervegna]]

== L ==
*[[Porta Lecce (Brindisi)|Porta Lecce]]
*[[Chiesa di Santa Lucia (Brindisi)|Chiesa di Santa Lucia]]

== M ==
*[[Chiesa della Madonna della Scala (Brindisi)|Chiesa della Madonna della Scala]]
*[[Chiesa di Santa Maria degli Angeli (Brindisi)|Chiesa di Santa Maria degli Angeli]]
*[[Chiesa di Santa Maria del Casale (Brindisi)|Chiesa di Santa Maria del Casale]]
*[[Santuario di Santa Maria Madre della Chiesa (Brindisi)|Santuario di Santa Maria Madre della Chiesa]]
*[[Monumento al Marinaio d'Italia|Monumento al Marinaio]]
*[[Porta Mesagne (Brindisi)|Porta Mesagne e bastione Carlo V]]
*[[Palazzo Montenegro (Brindisi)|Palazzo Montenegro]]
*[[Monumento alla memoria di Aldo Moro|Monumento ad Aldo Moro]]
*[[Mura di Brindisi]]

== O ==
*[[Torre dell'Orologio (Brindisi)|Torre dell'Orologio]]
{{Colonne spezza}}

== P ==
*[[Chiesa di San Paolo Eremita]]
*[[Chiesa della Pietà (Brindisi)|Chiesa della Pietà]]
*[[San Pietro degli Schiavoni|Area archeologica di San Pietro degli Schiavoni]]
*[[Palazzo delle Poste (Brindisi)|Palazzo delle Poste]]

== R ==
*[[Palazzo Ripa di Brindisi|Palazzo Ripa]]

== S ==
*[[Palazzo Scolmafora di Brindisi|Palazzo Scolmafora]]
*[[Chiesa (Brindisi)|Chiesa delle Scuole Pie]]
*[[Seminario Arcivescovile (Brindisi)|Seminario Arcivescovile]]

== T ==
*[[Fontana Tancredi (Brindisi)|Fontana Tancredi]]
*[[Portico dei Cavalieri Templari (Brindisi)|Portico dei Cavalieri Templari]]
*[[Chiesa di Santa Teresa (Brindisi)|Chiesa di Santa Teresa]]

== V ==
*[[Vasche Limarie (Brindisi)|Vasche Limarie]]
*[[Casa di Virgilio]]
*[[Monumento a Virgilio (Brindisi)|Monumento a Virgilio]]

{{Colonne fine}}

==Voci correlate==
*[[Storia di Brindisi]]
*[[Vicende urbanistiche di Brindisi]]
*[[Personalità legate a Brindisi]]

== Altri progetti ==
{{interprogetto}}

== Collegamenti esterni ==
* {{cita web | 1 = http://www.comune.Brindisi.it/video/BrindisiCittaDaAmare/Brindisi_CittaDaAmare.html | 2 = Brindisi città da amare | urlmorto = sì }}

{{Portale|Puglia}}

[[Categoria:Liste di monumenti|Brindisi]]
[[Categoria:Monumenti di Brindisi| ]]


text:
# Università Fan S. Noli di Coriza
L'Università Fan S. Noli di Coriza (in albanese Universiteti "Fan S. Noli", Korçë, in acronimo UK) è un'università statale albanese con sede principale a Coriza e una sede distaccata a Pogradec.

## Storia
L'università fu istituita per decisione del Consiglio dei ministri della Repubblica d'Albania del 7 gennaio 1992 sulle basi dell'Istituto agrario superiore, nato nel 1971. Al momento della fondazione l'università contava tre facoltà: Agraria, Economia e Istruzione.
Nel 1994, sempre su decisione governativa, l'università fu intitolata a Fan Stilian Noli, vescovo e fondatore della Chiesa ortodossa autocefala albanese nonché Primo ministro dell'Albania.

## Facoltà
- Facoltà di Agraria
- Facoltà di Economia
- Facoltà di Scienze della formazione e Filologia
- Facoltà di Scienze naturali e Scienze umane

## Rettori
- Dhimitri Bello (2020-2024)
- Lorenc Ekonomi (dal 2024)

title: Università Fan S. Noli di Coriza

wikitext:
{{S|università}}
{{Università
|nome = Università Fan S. Noli di Coriza
|nome originale = {{sq}} Universiteti "Fan S. Noli", Korçë
|immagine = Universiteti i Korçës.jpg
|nazione = ALB
|città = Coriza
|città2 = [[Pogradec]]
|fondazione = 7 gennaio [[1992]]
|tipo = pubblica
|rettore = Lorenc Ekonomi
}}

L''''Università Fan S. Noli di Coriza''' (in [[Lingua albanese|albanese]] ''Universiteti "Fan S. Noli", Korçë'', in acronimo '''UK''') è un'università statale albanese con sede principale a [[Coriza]] e una sede distaccata a [[Pogradec]].

== Storia ==
L'università fu istituita per decisione del [[Consiglio dei ministri dell'Albania|Consiglio dei ministri della Repubblica d'Albania]] del 7 gennaio 1992 sulle basi dell'Istituto agrario superiore, nato nel 1971. Al momento della fondazione l'università contava tre facoltà: Agraria, Economia e Istruzione.<ref name=":0">{{Cita web|lingua=en|url=https://unkorce.edu.al/historiku-i-universitetit-0/|titolo=The history of "Fan S. Noli" University|accesso=27 aprile 2025|urlarchivio=https://web.archive.org/web/20250514023232/https://unkorce.edu.al/historiku-i-universitetit-0/|dataarchivio=14 maggio 2025|urlmorto=sì}}</ref>

Nel 1994, sempre su decisione governativa, l'università fu intitolata a [[Fan Stilian Noli]], vescovo e fondatore della [[Chiesa ortodossa autocefala albanese]] nonché [[Primo ministro dell'Albania]].<ref name=":0" />

== Facoltà ==
* Facoltà di Agraria
* Facoltà di Economia
* Facoltà di Scienze della formazione e Filologia
* Facoltà di Scienze naturali e Scienze umane

== Rettori ==

* Dhimitri Bello (2020-2024)
* Lorenc Ekonomi (dal 2024)

== Note ==
<references/>

== Collegamenti esterni ==
* {{Collegamenti esterni}}

{{Controllo di autorità}}
{{Portale|università}}
[[Categoria:Università in Albania|Coriza]]
[[Categoria:Coriza (città)]]

title: Ubicazione

Stato: Albania

Città: Coriza

Altre sedi: Pogradec

title: Dati generali

Fondazione: 7 gennaio 1992

Tipo: pubblica

Rettore: Lorenc Ekonomi

title: Mappa di localizzazione

Mappa di localizzazione: Sito web


text:
# 2024 BX1
2024 BX1 era un asteroide o meteoroide delle dimensioni di circa un metro entrato nell'atmosfera terrestre il 21 gennaio 2024 alle 00:33 UTC. Si è disintegrato rendendosi visibile come un bolide su Berlino. È stato scoperto meno di tre ore prima dell'impatto dall'astronomo ungherese Krisztián Sárneczky presso la stazione Piszkéstető dell'Osservatorio Konkoly sui Monti Mátra, in Ungheria.
L'asteroide era stato inizialmente postato sulla pagina NEOCP  con la designazione temporanea Sar2736 ed è stato prontamente osservato da 14 osservatori europei, tra cui diversi italiani (204 - Osservatorio G.V. Schiapparelli, K51 - Osservatorio del Celado, 104 - San Marcello Pistoiese, K63 - Osservatorio G. Pascoli, 203 - GiaGa Observatory, G18 ALMO Observatory di Padulle). Nella circolare di scoperta sono state pubblicate 188 osservazioni.
2024 BX1 è l'ottavo asteroide scoperto prima dell'impatto con la Terra. Gli altri sono stati: 2008 TC3, 2014 AA, 2018 LA, 2019 MO, 2022 EB5, 2022 WJ1 e 2023 CX1. Per Sárneczky è la terza scoperta di un asteroide che ha poi avuto un impatto con la Terra. Prima dell’impatto, 2024 BX1 era un asteroide near-Earth su un’orbita di tipo Apollo che intersecava quella terrestre
Il 25 gennaio 2024 sono stati recuperati dei frammenti di meteorite nella località di Ribbeck, frazione di Nauen  .

title: 2024 BX1

wikitext:
{{Corpo celeste
|tipo = Asteroide
|nome = {{DP|2024 BX|1}}
|scoperta_autore = [[Krisztián Sárneczky]]
|data = 20 gennaio 2024
|categoria = [[Asteroide Apollo|Apollo]], [[Asteroide near-Earth|NEO]]
|designazioni_alternative = Sar2736
|epoca = 13 settembre 2023 (JD 2460200,5)
|semiasse_maggiore = 1,334 UA
|eccentricità = 0,3740
|periodo_orbitale = 1,54 anni (563 giorni)
|inclinazione_orbita_su_eclittica = 7,266°
|nodo_ascendente = 300,141°
|argomento_perielio = 243,604°
|MOID = 0,0000105924 UA <br /> (1585 km)
|diametro_med = ≈{{val|1|u=m}}
|magn_ass = 32,84
|perielio = 0,835 UA
|afelio = 1,833 UA
}}

'''{{DP|2024 BX|1}}''' era un [[asteroide]] o [[meteoroide]] delle dimensioni di circa un metro entrato nell'atmosfera terrestre il 21 gennaio 2024 alle 00:33 [[Tempo coordinato universale|UTC]]. Si è disintegrato rendendosi visibile come un [[bolide]] su [[Berlino]]. È stato scoperto meno di tre ore prima dell'impatto dall'astronomo ungherese [[Krisztián Sárneczky]] presso [[Stazione di Piszkéstető|la stazione Piszkéstető]] [[Osservatorio Konkoly|dell'Osservatorio Konkoly]] sui [[Mátra|Monti Mátra]], in [[Ungheria]].

L'asteroide era stato inizialmente postato sulla pagina NEOCP  con la designazione temporanea '''Sar2736''' ed è stato prontamente osservato da 14 osservatori europei, tra cui diversi italiani ([[Osservatorio astronomico G.V. Schiaparelli|204 - Osservatorio G.V. Schiapparelli]], [[Osservatorio astronomico del Celado|K51 - Osservatorio del Celado]], [[Osservatorio astronomico della Montagna pistoiese|104 - San Marcello Pistoiese]], K63 - Osservatorio G. Pascoli, 203 - GiaGa Observatory, G18 ALMO Observatory di Padulle). Nella circolare di scoperta sono state pubblicate 188 osservazioni<ref>{{Cita web|url=https://minorplanetcenter.net/mpec/K24/K24B76.html|titolo=MPEC 2024-B76 : 2024 BX1}}</ref>.

{{DP|2024 BX|1}} è l'ottavo asteroide scoperto prima dell'impatto con la Terra. Gli altri sono stati: [[2008 TC3]], [[2014 AA]], [[2018 LA]], [[2019 MO]], [[2022 EB5]], [[2022 WJ1]] e [[2023 CX1]]. Per Sárneczky è la terza scoperta di un asteroide che ha poi avuto un impatto con la Terra. Prima dell’impatto, {{DP|2024 BX|1}} era un [[Oggetto near-Earth|asteroide near-Earth]] su un’orbita [[Asteroide Apollo|di tipo Apollo]] che intersecava quella terrestre

Il 25 gennaio 2024 sono stati recuperati dei frammenti di [[meteorite]] nella località di Ribbeck, frazione di [[Nauen]] <ref>{{Cita web|url=https://www.imo.net/2024-bx1-meteortite-recovery-and-january-fireballs/|titolo=2024 BX1 meteorite recovery and January fireballs {{!}} IMO|autore=Karl Antier|data=2024-01-30|accesso=2024-01-31}} </ref> <ref>{{en}} [http://www.cbat.eps.harvard.edu/iau/cbet/005300/CBET005343.txt CBET n. 5343 del 31 gennaio 2024] </ref>.

== Note ==
<references/>

==Altri progetti==
{{interprogetto}}

==Collegamenti esterni==
* {{en}} [http://www.cbat.eps.harvard.edu/iau/cbet/005300/CBET005334.txt CBET n. 5334 del 22 gennaio 2024]

{{Asteroidi ravvicinati}}
{{Asteroide}}
{{Portale|sistema solare}}

[[Categoria:Eventi d'impatto]]
[[Categoria:Corpi celesti scoperti nel 2024]]
[[Categoria:Asteroidi Apollo]]
[[Categoria:Asteroidi con designazione provvisoria]]
[[Categoria:Meteoroidi]]

title: 2024 BX1

Scoperta: 20 gennaio 2024

Scopritore: Krisztián Sárneczky

Classificazione: Apollo, NEO

title: Parametri orbitali

Periodo orbitale: 1,54 anni (563 giorni)

title: Dati fisici

Diametro medio: ≈1 m

title: Dati osservativi


text:
# Erythres
Erythres (in greco Ερυθρές?) è un ex comune della Grecia nella periferia dell'Attica (unità periferica dell'Attica Occidentale) con 3 326 abitanti secondo i dati del censimento 2001.
È stato soppresso a seguito della riforma amministrativa, detta Programma Callicrate, in vigore dal gennaio 2011 ed è ora compreso nel comune di Mandra-Eidyllia.

title: Erythres

wikitext:
{{Divisione amministrativa
|Nome = Erythres
|Nome ufficiale = Ερυθρές
|Panorama =
|Didascalia =
|Bandiera =
|Stemma =
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'''Erythres''' ({{lang-el|Ερυθρές}}) è un ex comune della [[Grecia]] nella [[Attica (periferia)|periferia dell'Attica]] ([[unità periferiche della Grecia|unità periferica]] dell'[[Attica Occidentale]]) con {{formatnum:3326}} abitanti secondo i dati del censimento [[2001]].<ref>{{cita web|url=http://www.ypes.gr/UserFiles/f0ff9297-f516-40ff-a70e-eca84e2ec9b9/D_diairesi.xls|titolo=Censimento 2001|accesso=2 maggio 2011}}</ref>

È stato soppresso a seguito della riforma amministrativa, detta [[Programma Callicrate]], in vigore dal gennaio [[2011]]<ref>{{cita web|url=http://www.ypes.gr/UserFiles/f0ff9297-f516-40ff-a70e-eca84e2ec9b9/N_KALLIKRATIS.pdf|titolo=Programma Callicrate|accesso=2 maggio 2011}}</ref> ed è ora compreso nel comune di [[Mandra-Eidyllia]].

== Note ==
<references/>

== Altri progetti ==
{{interprogetto}}

== Collegamenti esterni ==
* {{Collegamenti esterni}}

{{Attica occidentale}}
{{Portale|Grecia}}

[[Categoria:Comuni dell'Attica soppressi]]

title: Localizzazione

Stato: Grecia

Periferia: Attica

Unità periferica: Attica Occidentale

Comune: Mandra-Eidyllia

title: Territorio

title: Altre informazioni

Targa: Z

title: Cartografia

Cartografia: Erythres


text:
# Boisbreteau
Boisbreteau è un comune francese di 124 abitanti situato nel dipartimento della Charente, nella regione della Nuova Aquitania.

## Società

### Evoluzione demografica
Abitanti censiti

title: Boisbreteau

wikitext:
{{Divisione amministrativa
|Nome = Boisbreteau
|Nome ufficiale =
|Panorama =
|Didascalia =
|Bandiera =
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|Voce stemma =
|Stato = FRA
|Grado amministrativo = 5
|Divisione amm grado 1 = Nuova Aquitania
|Divisione amm grado 2 = Charente
|Divisione amm grado 3 = Cognac
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|Data istituzione =
|Latitudine decimale = 45.316667
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|Superficie = 14.8
|Abitanti = 124
|Note abitanti = [http://www.insee.fr/fr/ppp/bases-de-donnees/recensement/populations-legales/commune.asp?annee=2009&depcom=16048 INSEE popolazione legale totale 2009]
|Aggiornamento abitanti = 2009
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}}

'''Boisbreteau''' è un [[comuni della Francia|comune francese]] di 124 abitanti situato nel dipartimento della [[Charente]], nella regione della [[Nuova Aquitania]].

==Società==
===Evoluzione demografica===
{{Demografia/Boisbreteau}}

== Note ==
<references/>

== Altri progetti ==
{{interprogetto}}

{{Dipartimento Charente}}
{{Controllo di autorità}}
{{Portale|Francia}}

[[Categoria:Comuni della Charente]]

title: Localizzazione

Stato: Francia

Regione: Nuova Aquitania

Dipartimento: Charente

Arrondissement: Cognac

Cantone: Charente-Sud

title: Territorio

title: Altre informazioni

title: Cartografia

Cartografia: Boisbreteau


text:
# Tecnologia del plasma a induzione
Il 1960 è il periodo incipiente della tecnologia termica al plasma, portata avanti dalla necessità dei programmi aerospaziali. Tra i vari metodi di generazione di plasma termico, il plasma a induzione (o plasma accoppiato induttivamente) occupa un ruolo importante.
Lo sforzo iniziale per mantenere il plasma accoppiato induttivamente a un flusso di gas potrebbe retrospettivamente essere attribuito a Babat nel 1947 e a Reed nel 1961. La fase precedente delle indagini si è concentrata sugli studi fondamentali del meccanismo di accoppiamento di energia e le caratteristiche del flusso, della temperatura e dei campi di concentrazione nella scarica del plasma. Nel 1980, con la crescente domanda di materiali ad alte prestazioni e per altre questioni scientifiche, la gente ha dimostrato un elevato interesse nelle applicazioni della tecnologia del plasma a induzione nella produzione su scala industriale e in altri progetti, come ad esempio nel trattamento dei rifiuti. Numerose ricerche e sviluppi sono stati dedicati a colmare il divario tra i congegni (gadget) di laboratorio e l'integrazione nel settore industriale. Dopo decenni di sforzi, la tecnologia del plasma a induzione ha un saldo punto d'appoggio nella moderna industria avanzata.

## La generazione del plasma a induzione
Il riscaldamento ad induzione è una tecnologia molto matura che ha una storia centenaria. Un pezzo metallico conduttivo, all'interno di una bobina ad alta frequenza, sarà “indotto”, e riscaldato al calor rosso. Non vi è alcuna differenza di principio cardinale per il riscaldamento a induzione o per il “plasma accoppiato induttivamente”, solo che il mezzo per indurre, nel secondo caso, è sostituito dal flusso di gas, e la temperatura ottenuta è estremamente elevata, in quanto sopraggiunge il "quarto stato della materia”: il plasma.
Come mostrato nella figura, la torcia al plasma ad accoppiamento induttivo (ICP, inductively coupled plasma) torcia è essenzialmente una bobina di rame con diversi avvolgimenti, attraverso cui l'acqua di raffreddamento agisce con lo scopo di dissipare il calore prodotto durante l'operazione. La bobina avvolge un tubo di confinamento, all'interno del quale il plasma a induzione viene generato. Una estremità del tubo di confinamento è aperto: il plasma è effettivamente mantenuto in un flusso di gas continuo. Durante l'operazione del plasma a induzione, il generatore fornisce una corrente alternata (AC) di radio frequenza (RF) alla bobina della torcia; questa AC induce un campo magnetico alternativo all'interno della bobina, secondo la legge circuitale di Ampère (per una bobina solenoide):
ΦB=(μ0Icn)(πr02) (1)
dove, ΦB è il flusso del campo magnetico, μ0 è la costante di permeabilità (4π x 10−7 Wb/A.m), Ic la corrente della bobina, n è il numero dei suoi avvolgimenti per unità di lunghezza e r0 è raggio medio degli avvolgimenti della bobina.
Secondo la legge di Faraday, una variazione di flusso del campo magnetico induce una tensione, o forza elettromagnetica:
E=-N(ΔΦB/Δt) (2)
dove, N è il numero di avvolgimenti della bobina, e l'elemento nella parentesi è il tasso di mutamento del flusso. Il plasma è conduttivo (nell'ipotesi di un plasma esistente già nel torcia); questa forza elettromagnetica, E, a sua volta guida una corrente di densità j in cicli (loop) chiusi. La situazione è molto simile al riscaldamento di una barra metallica nella bobina di induzione, essendo trasferita l'energia dal generatore al plasma, dissipata attraverso il riscaldamento Joule, j2R , dalla legge di Ohm, dove R è la resistenza del plasma.
Dal momento che il plasma ha una conduttività elettrica relativamente elevata, è difficile per il campo magnetico alternativo penetrare, soprattutto a frequenze molto alte. Questo fenomeno è di solito descritto come “effetto pelle”. Lo scenario intuitivo è che la corrente indotta che circonda ogni linea magnetica contrasta ogni altra, in modo che una corrente indotta di rete viene ad essere concentrata solo nei pressi della periferia di plasma. Ciò significa che la parte più calda del plasma è fuori asse. Pertanto, il plasma a induzione è qualcosa di simile a un “guscio anulare” (annular shell). Osservando sull'asse del plasma, si presenta come un “bagel” luminoso.
In pratica, l'accensione del plasma in condizioni di bassa pressione (<300 torr), è quasi “spontanea”, una volta che la potenza della r.f. imposta nella bobina raggiunge un certo valore di soglia (a seconda della configurazione della torcia, del tasso del flusso di gas, ecc.), lo stato di gas del plasma (di solito argon) transiterà rapidamente dalla scarica-bagliore alla pausa d'arco (arco-break), creando un plasma stabile di induzione. Va da sé che l'adattamento del sistema avrebbe dovuto essere ben sintonizzato in precedenza. Nel caso di ambiente atmosferico, l'ignizione è spesso completata con l'aiuto del cosiddetto TESLA, un dispositivo che produce alta frequenza; le scintille elettriche ad alta tensione, indotte dalla pausa d'arco (arc-break) locale all'interno della torcia attraverso lo stimolo della ionizzazione del gas plasma, stabiliscono infine il plasma stabile.

## Torcia al plasma per induzione
La torcia al plasma ad induzione è il cuore della tecnologia del plasma a induzione. Nonostante l'esistenza di centinaia di progetti diversi, una torcia al plasma ad induzione è composta essenzialmente di tre componenti:
- bobina. La bobina di induzione è costituita da diversi avvolgimenti a spirale, a seconda delle caratteristiche della fonte di energia di r.f. Elettricamente, è costituita da una parte del circuito del serbatoio, dal diametro della bobina, dal numero di spire e altri parametri, progettati in modo tale da essere alla fine in grado di adattare l'impedenza corretta. Il raffreddamento interno (con acqua deionizzata) è indispensabile, dato che la corrente della bobina può essere molto elevata.
- tubo di confinamento. Questo tubo serve a confinare il plasma. Il tubo di quarzo è l'adozione comune. Il tubo potrebbe essere raffreddato ad aria compressa (<10 kW) o ad acqua. Mentre la trasparenza del tubo di quarzo è richiesta in molte applicazioni di laboratorio (quali la diagnostica a spettro), le proprietà meccaniche e termiche relativamente scarse, in modo particolare, il rischio che le altre parti (ad esempio, l'o-ring) possano essere danneggiate sotto l'intensa radiazione del plasma ad alta temperatura, l'uso del tubo di quarzo viene limitato solo per le torce a bassa potenza (<30 kW). Per le applicazioni industriali del plasma ad alta potenza (30 ~ 250 kW) sono utilizzati tubi in materiale ceramico[3]. Il materiale candidato ideale deve possedere una buona conduttività termica e una resistenza eccellente agli shock termici. Per il momento, il primo ad essere stato scelto è il nitruro di silicio (Si3N4). Per le torce di ancora più grande potenza, viene approntata una gabbia della parete metallica (metal wall cage), ma essa viene compromessa dalla perdita dell'efficienza di accoppiamento e dalla tolleranza della chimica dei gas del plasma.
- distributore di gas. Spesso chiamato "capo della torcia" (torch head), questa parte è responsabile dell'introduzione di diversi flussi di gas nella zona di scarica. In generale, ci sono tre linee di gas che passano per la testa della torcia. Secondo la loro distanza dal centro del cerchio, questi tre flussi di gas sono anche arbitrariamente chiamato Q1, Q2, e Q3.

Q1 è il gas di trasporto che di solito è introdotto nella torcia al plasma attraverso un iniettore al centro della testa della torcia. Come indica il nome, la funzione di Q1 è di convogliare il precursore (polveri o liquido) nel plasma. L'argon è di solito il gas di trasporto, però, molti altri gas reattivi (vale a dire, ossigeno, NH3, CH4, ecc.) sono spesso coinvolti nel gas di trasporto, a seconda della necessità di elaborazione.
Q2 è il plasma che forma il gas, comunemente chiamato “gas centrale” (central gas). Oggi, nel progetto della torcia del plasma ad induzione, è quasi non eccezionale che il gas centrale sia introdotto turbinando nella camera della torcia tangenzialmente. Il flusso vorticoso del gas è mantenuto da un tubo interno che circonda il vortice fino al livello della prima spira della bobina a induzione. Tutti questi concetti di ingegneria mirano a creare il modello di flusso appropriato necessario a garantire la stabilità della scarica di gas nella regione centrale della bobina.
Q3 viene comunemente riferito come “gas guaina” (sheath gas) che è introdotto al di fuori del tubo interno menzionato sopra. Il modello di flusso Q3 può essere sia a vortice che di tipo rettilineo. La funzione del gas guaina è duplice e contribuisce a stabilizzare la scarica del plasma e, ancora in modo più importante, protegge il tubo di confinamento come un mezzo di raffreddamento.
- I gas del plasma e il suo rendimento. La potenza minima per sostenere un plasma ad induzione dipende dalla pressione, frequenza e composizione del gas. La regolazione della potenza minima di sostegno è realizzata con alta frequenza RF, bassa pressione, e gas monoatomico, come l'argon. Una volta che il gas biatomico viene introdotto nel plasma, la potenza di sostegno verrebbe drasticamente aumentata, perché l'energia di dissociazione extra si rende necessaria per rompere in primo luogo i legami molecolari gassosi, favorendo così un'ulteriore eccitazione dello stato del plasma. Le ragioni principali che spingono ad usare gas biatomico nella lavorazione del plasma sono:
  1) ottenere un plasma ad elevato contenuto energetico e la buona conduttività termica (vedi tabella sotto), e
  2) conformarsi alla chimica di trasformazione.

| Gas  | Gravità specifica | Energia di dissociazione termica (eV) | Energia di ionizzazione (eV) | Conduttività termica (W/m.K) | Entalpia (MJ/mol) |
| ---- | ----------------- | ------------------------------------- | ---------------------------- | ---------------------------- | ----------------- |
| Ar   | 1,380             | non applicabile                       | 15,76                        | 0,644                        | 0,24              |
| He   | 0,138             | non applicabile                       | 24,28                        | 2,453                        | 0,21              |
| H2   | 0,069             | 4,59                                  | 13,69                        | 3,736                        | 0,91              |
| N2   | 0,967             | 9,76                                  | 14,53                        | 1,675                        | 1,49              |
| O2   | 1,105             | 5,17                                  | 13,62                        | 1,370                        | 0,99              |
| Aria | 1,000             | n.a.                                  | n.a.                         | 1,709                        | 1,39              |

In pratica, la selezione dei gas plasma in un processo di plasma ad induzione è prima determinata dalla chimica di trasformazione, vale a dire, se il processo richiede un ambiente riduttivo o ossidativo o di altro tipo. Successivamente può essere selezionato il secondo gas idoeno e aggiungerlo all'argon, in modo da ottenere un migliore trasferimento del calore tra il plasma e i materiali da trattare. Le miscele Ar-He, Ar-H2, Ar-N2, Ar-O2, aria, ecc. sono comunemente molto usate nel plasma a induzione. Dato che la dissipazione di energia nella scarica si svolge essenzialmente nel guscio anulare esterno del plasma, il secondo gas è di solito introdotto insieme alla linea del gas guaina (sheath gas), piuttosto che dalla linea del gas centrale (central gas).

## Le applicazioni industriali della tecnologia del plasma a induzione
Seguendo l'evoluzione della tecnologia del plasma a induzione in laboratorio, sono stati distinti i principali vantaggi del plasma ad induzione:
- L'assenza di preoccupazioni per l'erosione e la contaminazione elettrodica, dovuta al differente meccanismo di generazione del plasma rispetto ad altri metodi al plasma, per esempio, il plasma ad arco di non trasferimento (non-transfer) a corrente continua (dc).
- La possibilità di alimentare i precursori, ovvero, polveri solide o sospensioni o liquidi. Questa caratteristica supera la difficoltà di esporre i materiali all'alta temperatura del plasma, proveniente dalla viscosità ad alta temperatura del plasma.
- A causa del problema non elettrodico, è possibile una vasta selezione di chimica versatile, vale a dire, la torcia potrebbe funzionare sia in condizioni riduttive, o, ossidative, oltre che corrosive. Con questa capacità, la torcia al plasma ad induzione funziona spesso non solo a una temperatura elevata, con una fonte di calore ad alta entalpia, ma anche nei recipienti per la reazione chimica.
- Tempo di permanenza relativamente lungo del precursore nel pennacchio del plasma (da diversi millisecondi fino a centinaia di millisecondi), rispetto al plasma a DC.
- Volume del plasma relativamente grande.

Queste caratteristiche della tecnologia del plasma a induzione hanno trovato applicazioni di nicchia su scala industriale negli ultimi dieci anni. L'applicazione industriale di successo del processo del plasma a induzione dipende in gran parte da molti sostegni fondamentali dell'ingegneria. Ad esempio, il progetto industriale della torcia al plasma, che consente un alto livello di potenza (da 50 a 600 kW) e la lunga durata (tre turni di 8 ore al giorno) del trattamento al plasma. Un altro esempio è la polvere per gli alimentatori che veicolano grandi quantità di precursore solido (da 1 a 30 kg/h) con prestazioni di erogazione affidabili e precise.
Al giorno d'oggi, siamo stati nella condizione di essere in grado di enumerare molti esempi di applicazioni industriali della tecnologia del plasma a induzione, come la sferoidizzazione della polvere, la sintesi di polveri nanometriche, il plasma ad induzione a spruzzo, il trattamento dei rifiuti, ecc. Tuttavia, il successo più impressionante della tecnologia del plasma a induzione è senza dubbio nei campi della sferoidizzazione e della sintesi dei nano-materiali.

### Sferoidizzazione della polvere[8]
Il requisito della sferoidizzazione (come pure la densificazione) delle polveri proviene da settori industriali molto diversi, dalla metallurgia delle polveri all'impacchettamento (packaging) elettronico. Parlando in generale, la pressante necessità di un processo industriale per le polveri sferiche è derivata dal cercare almeno uno dei seguenti benefici che derivano dal processo di sferoidizzazione:
1. Migliorare il flusso e la capacità.
2. Aumentare la densità di impacchettamento delle polveri.
3. Eliminare le cavità e le fratture interne della polvere.
4. Cambiare la morfologia della superficie delle particelle.
5. Altro motivo singolare è la riflessione ottica, la purezza chimica, ecc.

La sferoidizzazione è un processo di fusione a volo (in-flight). Il precursore della polvere di forma angolare viene introdotto nel plasma ad induzione e fuso immediatamente alle alte temperature del plasma. Le particelle di polvere vengono ad assumere la forma sferica sotto l'azione della tensione superficiale dello stato liquido. Queste goccioline saranno drasticamente raffreddate quando volano fuori dal pennacchio del plasma, a causa del grande gradiente di temperatura che vi viene eccitato. Le sfere condensate sono così raccolte come prodotti di sferoidizzazione.
Una grande varietà di ceramiche, metalli e leghe metalliche sono stati sferoidizzati/densificati con successo utilizzando la sferoidizzazione del plasma a induzione. Di seguito sono riportati alcuni tipici materiali globulari su scala commerciale.
- Ossidi ceramici: SiO2, ZrO2, YSZ, Al2TiO5, vetro
- Non-ossidi: WC, WC-Co, CaF2, TiN
- Metalli: Re, Ta , Mo, W
- Leghe: Cr-Fe-C, Re-Mo, Re-W

### Sintesi dei nano-materiali
È aumentata la richiesta di nanopolveri che promuovono la ricerca e lo sviluppo di varie tecniche utilizzabili per le particelle nanometriche. La sfida per una tecnologia di applicazione industriale è rappresentata dalla produttività, dalla controllabilità della qualità e dall'accessibilità economica. La tecnologia del plasma a induzione realizza l'evaporazione a volo (in-flight) del precursore, anche di quelle materie prime a un più alto punto di ebollizione, operando ad atmosfere diverse, permettendo la sintesi di una grande varietà di nanopolveri e, quindi, diventando una tecnologia molto più affidabile ed efficiente per la sintesi di nanopolveri sia in laboratorio che su scala industriale. Il plasma a induzione utilizzato per la sintesi delle nanopolveri ha molti vantaggi rispetto alle tecniche alternative, come l'elevata purezza, l'alta flessibilità, la facilità di ingrandire (scale-up), la facilità nell'uso e nel controllo del processo.
Nel processo della nano-sintesi, il materiale viene riscaldato fino all'evaporazione nel plasma ad induzione, ed i vapori vengono successivamente sottoposti ad un raffreddamento molto rapido nella zona di raffreddamento/reazione. I gas d'innesco (quench) possono essere inerti come Ar e N2 o reattivi come CH4 e NH3, a seconda del tipo di nanopolveri da sintetizzare. Le polveri nanometriche prodotte sono di solito raccolte da filtri porosi, installati fuori dalla sezione del reattore al plasma. A causa della elevata reattività di polveri metalliche, particolare attenzione deve essere data alla pacificazione della polvere prima che la sua raccolta venga rimossa dalla sezione di filtrazione del processo.
Il sistema di induzione al plasma è stato utilizzato con successo nella sintesi di nanopolveri. La gamma di dimensioni tipiche della nano-particelle prodotte oscilla dai 20 ai 100 nm, a seconda delle condizioni d'innesco (quench) impiegate. La produttività varia da poche centinaia di g/h a 3~4 kg/h, secondo le proprietà fisiche dei materiali diversi. Un tipico sistema di nano-sintesi del plasma di induzione per applicazioni industriali viene mostrato sotto, comprese le foto di alcuni suoi nano-prodotti.

## Galleria d'immagini
- Le polveri di renio intrecciato a scaglie diventano sfere dense separate dopo il processo di sferoidizzazione del plasma a induzione
- La polvere di SiO2 sferoidizzata tramite il plasma a induzione (air plasma), output 15~20 kg/h
- L'installazione del plasma a induzione per la sintesi di nanopolveri
- Alcuni campioni di nanoparticelle preparate tramite il processo del plasma a induzione

## Sommario
La tecnologia del plasma a induzione mira principalmente a quei processi di “alto valore aggiuntivo” (adding-high-value). Oltre alla “sferoidizzazione” e alla “sintesi dei nanomateriali”, il trattamento dei rifiuti ad alto rischio, il deposito di materiali refrattari, la sintesi di materiali nobili, ecc. possono essere i prossimi campi industriali per la tecnologia del plasma a induzione.

title: Tecnologia del plasma a induzione

wikitext:
Il 1960 è il periodo incipiente della tecnologia termica al plasma, portata avanti dalla necessità dei programmi aerospaziali. Tra i vari metodi di generazione di plasma termico, il plasma a induzione (o [[plasma accoppiato induttivamente]]) occupa un ruolo importante.

Lo sforzo iniziale per mantenere il plasma accoppiato induttivamente a un flusso di gas potrebbe retrospettivamente essere attribuito a Babat<ref>G. I. Babat, Inst. Elec. Eng., London, England, 94, 27(1947)</ref> nel 1947 e a Reed<ref>T. B. Reed, J. Appl. Phys., 32, 821(1961)</ref> nel 1961. La fase precedente delle indagini si è concentrata sugli studi fondamentali del meccanismo di accoppiamento di energia e le caratteristiche del flusso, della temperatura e dei campi di concentrazione nella scarica del plasma. Nel 1980, con la crescente domanda di materiali ad alte prestazioni e per altre questioni scientifiche, la gente ha dimostrato un elevato interesse nelle applicazioni della '''tecnologia del plasma a induzione''' nella produzione su scala industriale e in altri progetti, come ad esempio nel trattamento dei rifiuti. Numerose ricerche e sviluppi sono stati dedicati a colmare il divario tra i congegni (''gadget'') di laboratorio e l'integrazione nel settore industriale. Dopo decenni di sforzi, la tecnologia del plasma a induzione ha un saldo punto d'appoggio nella moderna industria avanzata.

== La generazione del plasma a induzione ==
Il riscaldamento ad induzione è una tecnologia molto matura che ha una storia centenaria. Un pezzo metallico conduttivo, all'interno di una bobina ad alta frequenza, sarà “indotto”, e riscaldato al calor rosso. Non vi è alcuna differenza di principio cardinale per il riscaldamento a induzione o per il “[[plasma accoppiato induttivamente]]”, solo che il mezzo per indurre, nel secondo caso, è sostituito dal flusso di gas, e la temperatura ottenuta è estremamente elevata, in quanto sopraggiunge il [[plasma (fisica)|"quarto stato della materia”: il plasma]].

[[File:Induction heating on solid and gas.jpg|thumb|(sinistra) Riscaldamento mediante induzione; (destra) plasma accoppiato induttivamente.]]

Come mostrato nella figura, la [[torcia al plasma]] ad accoppiamento induttivo (ICP, ''inductively coupled plasma'') torcia è essenzialmente una bobina di rame con diversi avvolgimenti, attraverso cui l'acqua di raffreddamento agisce con lo scopo di dissipare il calore prodotto durante l'operazione. La bobina avvolge un tubo di confinamento, all'interno del quale il plasma a induzione viene generato. Una estremità del tubo di confinamento è aperto: il plasma è effettivamente mantenuto in un flusso di gas continuo. Durante l'operazione del plasma a induzione, il generatore fornisce una [[corrente alternata]] (AC) di radio frequenza (RF) alla bobina della torcia; questa AC induce un campo magnetico alternativo all'interno della bobina, secondo la [[legge di Ampère|legge circuitale di Ampère]] (per una [[solenoide|bobina solenoide)]]:

:ΦB=(μ0Icn)(πr02) (1)

dove, ΦB è il flusso del campo magnetico, μ0 è la costante di permeabilità (4π x 10−7 Wb/A.m), Ic la corrente della bobina, n è il numero dei suoi avvolgimenti per unità di lunghezza e r0 è raggio medio degli avvolgimenti della bobina.

Secondo la [[legge di Faraday]], una variazione di flusso del campo magnetico induce una tensione, o [[forza elettromagnetica]]:

: E=-N(ΔΦB/Δt) (2)

dove, N è il numero di avvolgimenti della bobina, e l'elemento nella parentesi è il tasso di mutamento del flusso. Il plasma è conduttivo (nell'ipotesi di un plasma esistente già nel torcia); questa forza elettromagnetica, E, a sua volta guida una corrente di densità j in cicli (''loop'') chiusi. La situazione è molto simile al riscaldamento di una barra metallica nella bobina di induzione, essendo trasferita l'energia dal generatore al plasma, dissipata attraverso il riscaldamento Joule, j2R , dalla [[legge di Ohm]], dove R è la resistenza del plasma.

Dal momento che il plasma ha una [[conduttività elettrica]] relativamente elevata, è difficile per il campo magnetico alternativo penetrare, soprattutto a frequenze molto alte. Questo fenomeno è di solito descritto come “[[effetto pelle]]”. Lo scenario intuitivo è che la corrente indotta che circonda ogni linea magnetica contrasta ogni altra, in modo che una corrente indotta di rete viene ad essere concentrata solo nei pressi della periferia di plasma. Ciò significa che la parte più calda del plasma è fuori asse. Pertanto, il plasma a induzione è qualcosa di simile a un “guscio anulare” (''annular shell''). Osservando sull'asse del plasma, si presenta come un “bagel” luminoso.

[[File:Structure of induction plasma.jpg|thumb|Plasma a induzione, osservato di lato e dall'estremità]]

In pratica, l'accensione del plasma in condizioni di bassa pressione (<300 torr), è quasi “spontanea”, una volta che la potenza della r.f. imposta nella bobina raggiunge un certo valore di soglia (a seconda della configurazione della torcia, del tasso del flusso di gas, ecc.), lo stato di gas del plasma (di solito argon) transiterà rapidamente dalla scarica-bagliore alla pausa d'arco (''arco-break''), creando un plasma stabile di induzione. Va da sé che l'adattamento del sistema avrebbe dovuto essere ben sintonizzato in precedenza. Nel caso di ambiente atmosferico, l'ignizione è spesso completata con l'aiuto del cosiddetto [[Bobina di Tesla|TESLA]], un dispositivo che produce alta frequenza; le scintille elettriche ad alta tensione, indotte dalla pausa d'arco (''arc-break'') locale all'interno della torcia attraverso lo stimolo della ionizzazione del gas plasma, stabiliscono infine il plasma stabile.

== Torcia al plasma per induzione ==
[[File:Tekna PL50 torch.jpg|upright=1.4|thumb|left|Torcia al plasma a induzione per applicazioni industriali]]
La torcia al plasma ad induzione è il cuore della tecnologia del plasma a induzione. Nonostante l'esistenza di centinaia di progetti diversi, una torcia al plasma ad induzione è composta essenzialmente di tre componenti:

*'''bobina'''. La bobina di induzione è costituita da diversi avvolgimenti a spirale, a seconda delle caratteristiche della fonte di energia di r.f. Elettricamente, è costituita da una parte del circuito del serbatoio, dal diametro della bobina, dal numero di spire e altri parametri, progettati in modo tale da essere alla fine in grado di adattare l'impedenza corretta. Il raffreddamento interno (con acqua deionizzata) è indispensabile, dato che la corrente della bobina può essere molto elevata.
*'''tubo di confinamento'''. Questo tubo serve a confinare il plasma. Il tubo di quarzo è l'adozione comune. Il tubo potrebbe essere raffreddato ad aria compressa (<10 kW) o ad acqua. Mentre la trasparenza del tubo di quarzo è richiesta in molte applicazioni di laboratorio (quali la diagnostica a spettro), le proprietà meccaniche e termiche relativamente scarse, in modo particolare, il rischio che le altre parti (ad esempio, l'''o-ring'') possano essere danneggiate sotto l'intensa radiazione del plasma ad alta temperatura, l'uso del tubo di quarzo viene limitato solo per le torce a bassa potenza (<30 kW). Per le applicazioni industriali del plasma ad alta potenza (30 ~ 250 kW) sono utilizzati tubi in materiale ceramico<ref>{{US patent|5200595}}</ref>. Il materiale candidato ideale deve possedere una buona conduttività termica e una resistenza eccellente agli shock termici. Per il momento, il primo ad essere stato scelto è il nitruro di silicio (Si3N4). Per le torce di ancora più grande potenza, viene approntata una gabbia della parete metallica (''metal wall cage''), ma essa viene compromessa dalla perdita dell'efficienza di accoppiamento e dalla tolleranza della chimica dei gas del plasma.
*'''distributore di gas'''. Spesso chiamato "capo della torcia" (''torch head''), questa parte è responsabile dell'introduzione di diversi flussi di gas nella zona di scarica. In generale, ci sono tre linee di gas che passano per la testa della torcia. Secondo la loro distanza dal centro del cerchio, questi tre flussi di gas sono anche arbitrariamente chiamato Q1, Q2, e Q3.

Q1 è il gas di trasporto che di solito è introdotto nella torcia al plasma attraverso un iniettore al centro della testa della torcia. Come indica il nome, la funzione di Q1 è di convogliare il precursore (polveri o liquido) nel plasma. L'argon è di solito il gas di trasporto, però, molti altri gas reattivi (vale a dire, ossigeno, NH3, CH4, ecc.) sono spesso coinvolti nel gas di trasporto, a seconda della necessità di elaborazione.

Q2 è il plasma che forma il gas, comunemente chiamato “gas centrale” (''central gas''). Oggi, nel progetto della torcia del plasma ad induzione, è quasi non eccezionale che il gas centrale sia introdotto turbinando nella camera della torcia tangenzialmente. Il flusso vorticoso del gas è mantenuto da un tubo interno che circonda il vortice fino al livello della prima spira della bobina a induzione. Tutti questi concetti di ingegneria mirano a creare il modello di flusso appropriato necessario a garantire la stabilità della scarica di gas nella regione centrale della bobina.

Q3 viene comunemente riferito come “gas guaina” (''sheath gas'') che è introdotto al di fuori del tubo interno menzionato sopra. Il modello di flusso Q3 può essere sia a vortice che di tipo rettilineo. La funzione del gas guaina è duplice e contribuisce a stabilizzare la scarica del plasma e, ancora in modo più importante, protegge il tubo di confinamento come un mezzo di raffreddamento.

*''I gas del plasma e il suo rendimento''. La potenza minima per sostenere un plasma ad induzione dipende dalla pressione, frequenza e composizione del gas. La regolazione della potenza minima di sostegno è realizzata con alta frequenza RF, bassa pressione, e gas monoatomico, come l'argon. Una volta che il gas biatomico viene introdotto nel plasma, la potenza di sostegno verrebbe drasticamente aumentata, perché l'energia di dissociazione extra si rende necessaria per rompere in primo luogo i legami molecolari gassosi, favorendo così un'ulteriore eccitazione dello stato del plasma. Le ragioni principali che spingono ad usare gas biatomico nella lavorazione del plasma sono:
  1) ottenere un plasma ad elevato contenuto energetico e la buona conduttività termica (vedi tabella sotto), e
  2) conformarsi alla chimica di trasformazione.

{| class="wikitable" border="1"
|-
! Gas
! Gravità specifica<ref>a [[temperatura e pressione standard]]</ref>
! Energia di dissociazione termica (eV)
! Energia di ionizzazione (eV)
! Conduttività termica<ref name=k>a 10.000 K</ref> (W/m.K)
! Entalpia<ref name=k/> (MJ/mol)
|-
| Ar
| 1,380
| non applicabile
| 15,76
| 0,644
| 0,24
|-
| He
| 0,138
| non applicabile
| 24,28
| 2,453
| 0,21
|-
| H2
| 0,069
| 4,59
| 13,69
| 3,736
| 0,91
|-
| N2
| 0,967
| 9,76
| 14,53
| 1,675
| 1,49
|-
| O2
| 1,105
| 5,17
| 13,62
| 1,370
| 0,99
|-
| Aria
| 1,000
| n.a.
| n.a.
| 1,709
| 1,39
|}

In pratica, la selezione dei gas plasma in un processo di plasma ad induzione è prima determinata dalla chimica di trasformazione, vale a dire, se il processo richiede un ambiente riduttivo o ossidativo o di altro tipo. Successivamente può essere selezionato il secondo gas idoeno e aggiungerlo all'argon, in modo da ottenere un migliore trasferimento del calore tra il plasma e i materiali da trattare. Le miscele Ar-He, Ar-H2, Ar-N2, Ar-O2, aria, ecc. sono comunemente molto usate nel plasma a induzione. Dato che la dissipazione di energia nella scarica si svolge essenzialmente nel guscio anulare esterno del plasma, il secondo gas è di solito introdotto insieme alla linea del gas guaina (''sheath gas''), piuttosto che dalla linea del gas centrale (''central gas'').

== Le applicazioni industriali della tecnologia del plasma a induzione ==
Seguendo l'evoluzione della tecnologia del plasma a induzione in laboratorio, sono stati distinti i principali vantaggi del plasma ad induzione:

*L'assenza di preoccupazioni per l'erosione e la contaminazione elettrodica, dovuta al differente meccanismo di generazione del plasma rispetto ad altri metodi al plasma, per esempio, il plasma ad arco di non trasferimento (''non-transfer'') a corrente continua (dc).
*La possibilità di alimentare i precursori, ovvero, polveri solide o sospensioni o liquidi. Questa caratteristica supera la difficoltà di esporre i materiali all'alta temperatura del plasma, proveniente dalla viscosità ad alta temperatura del plasma.
*A causa del problema non elettrodico, è possibile una vasta selezione di chimica versatile, ''vale a dire'', la torcia potrebbe funzionare sia in condizioni riduttive, o, ossidative, oltre che corrosive. Con questa capacità, la torcia al plasma ad induzione funziona spesso non solo a una temperatura elevata, con una fonte di calore ad alta entalpia, ma anche nei recipienti per la reazione chimica.
*Tempo di permanenza relativamente lungo del precursore nel pennacchio del plasma (da diversi millisecondi fino a centinaia di millisecondi), rispetto al plasma a DC.
*Volume del plasma relativamente grande.

Queste caratteristiche della '''tecnologia del plasma a induzione''' hanno trovato applicazioni di nicchia su scala industriale negli ultimi dieci anni. L'applicazione industriale di successo del processo del plasma a induzione dipende in gran parte da molti sostegni fondamentali dell'ingegneria. Ad esempio, il progetto industriale della torcia al plasma, che consente un alto livello di potenza (da 50 a 600 kW) e la lunga durata (tre turni di 8 ore al giorno) del trattamento al plasma. Un altro esempio è la polvere per gli alimentatori che veicolano grandi quantità di precursore solido (da 1 a 30 kg/h) con prestazioni di erogazione affidabili e precise.

Al giorno d'oggi, siamo stati nella condizione di essere in grado di enumerare molti esempi di applicazioni industriali della tecnologia del plasma a induzione, come la sferoidizzazione della polvere, la sintesi di polveri nanometriche, il plasma ad induzione a spruzzo, il trattamento dei rifiuti, ecc.<ref>M.I. Boulos, Radio frequency plasma developments, scale-up and industrial applications, High Temp. Chem. Processes, 1(1992)401-411</ref><ref>M.I. Boulos, The Inductively Coupled Radio Frequency Plasma, High Temp. Material Processes, 1(1997)17-39</ref> Tuttavia, il successo più impressionante della tecnologia del plasma a induzione è senza dubbio nei campi della sferoidizzazione e della sintesi dei [[Nanomateriali|nano-materiali]].

=== Sferoidizzazione della polvere<ref>M.I. Boulos, Plasma power can make better powders, Metalpowder Report, No. 5, (2004)16-21</ref> ===
[[File:Dense section of spherical tungsten carbide.jpg|thumb|La densa microstruttura delle polveri del carburo di tungsteno fuso sferoidizzato]]

Il requisito della sferoidizzazione (come pure la densificazione) delle polveri proviene da settori industriali molto diversi, dalla metallurgia delle polveri all'impacchettamento (''packaging'') elettronico. Parlando in generale, la pressante necessità di un processo industriale per le polveri sferiche è derivata dal cercare almeno uno dei seguenti benefici che derivano dal processo di sferoidizzazione:
#Migliorare il flusso e la capacità.
#Aumentare la densità di ''impacchettamento'' delle polveri.
#Eliminare le cavità e le fratture interne della polvere.
#Cambiare la morfologia della superficie delle particelle.
#Altro motivo singolare è la riflessione ottica, la purezza chimica, ecc.

La sferoidizzazione è un processo di fusione a volo (''in-flight''). Il precursore della polvere di forma angolare viene introdotto nel plasma ad induzione e fuso immediatamente alle alte temperature del plasma. Le particelle di polvere vengono ad assumere la forma sferica sotto l'azione della tensione superficiale dello stato liquido. Queste goccioline saranno drasticamente raffreddate quando volano fuori dal pennacchio del plasma, a causa del grande gradiente di temperatura che vi viene eccitato. Le sfere condensate sono così raccolte come prodotti di sferoidizzazione.

Una grande varietà di ceramiche, metalli e leghe metalliche sono stati sferoidizzati/densificati con successo utilizzando la sferoidizzazione del plasma a induzione. Di seguito sono riportati alcuni tipici materiali globulari su scala commerciale.

*Ossidi ceramici: SiO2, ZrO2, YSZ, Al2TiO5, vetro
*Non-ossidi: WC, WC-Co, CaF2, TiN
*Metalli: Re, Ta , Mo, W
*Leghe: Cr-Fe-C, Re-Mo, Re-W

=== Sintesi dei nano-materiali ===
È aumentata la richiesta di nanopolveri che promuovono la ricerca e lo sviluppo di varie tecniche utilizzabili per le particelle nanometriche. La sfida per una tecnologia di applicazione industriale è rappresentata dalla produttività, dalla controllabilità della qualità e dall'accessibilità economica. La tecnologia del plasma a induzione realizza l'evaporazione a volo (''in-flight'') del precursore, anche di quelle materie prime a un più alto punto di ebollizione, operando ad atmosfere diverse, permettendo la sintesi di una grande varietà di nanopolveri e, quindi, diventando una tecnologia molto più affidabile ed efficiente per la sintesi di nanopolveri sia in laboratorio che su scala industriale. Il plasma a induzione utilizzato per la sintesi delle nanopolveri ha molti vantaggi rispetto alle tecniche alternative, come l'elevata purezza, l'alta flessibilità, la facilità di ingrandire (''scale-up''), la facilità nell'uso e nel controllo del processo.

Nel processo della nano-sintesi, il materiale viene riscaldato fino all'evaporazione nel plasma ad induzione, ed i vapori vengono successivamente sottoposti ad un raffreddamento molto rapido nella zona di raffreddamento/reazione. I gas d'innesco (''quench'') possono essere inerti come Ar e N2 o reattivi come CH4 e NH3, a seconda del tipo di nanopolveri da sintetizzare. Le polveri nanometriche prodotte sono di solito raccolte da filtri porosi, installati fuori dalla sezione del reattore al plasma. A causa della elevata reattività di polveri metalliche, particolare attenzione deve essere data alla pacificazione della polvere prima che la sua raccolta venga rimossa dalla sezione di filtrazione del processo.

Il sistema di induzione al plasma è stato utilizzato con successo nella sintesi di nanopolveri. La gamma di dimensioni tipiche della nano-particelle prodotte oscilla dai 20 ai 100 nm, a seconda delle condizioni d'innesco (''quench'') impiegate. La produttività varia da poche centinaia di g/h a 3~4 kg/h, secondo le proprietà fisiche dei materiali diversi. Un tipico sistema di nano-sintesi del plasma di induzione per applicazioni industriali viene mostrato sotto, comprese le foto di alcuni suoi nano-prodotti.

==Galleria d'immagini==
<gallery>
File:Flaky interlocking rhenium powder.jpg|Le polveri di renio intrecciato a scaglie diventano sfere dense separate dopo il processo di sferoidizzazione del plasma a induzione
File:Spheroidised quartz powders.jpg|La polvere di SiO2 sferoidizzata tramite il plasma a induzione (''air plasma''), output 15~20 kg/h
File:Teknasystems.jpg|L'installazione del plasma a induzione per la sintesi di nanopolveri
File:Various nanoparticles samples.jpg|Alcuni campioni di nanoparticelle preparate tramite il processo del plasma a induzione
</gallery>

== Sommario ==
La '''tecnologia del plasma a induzione''' mira principalmente a quei processi di “alto valore aggiuntivo” (''adding-high-value''). Oltre alla “sferoidizzazione” e alla “sintesi dei nanomateriali”, il [[smaltimento dei rifiuti tramite arco al plasma|trattamento dei rifiuti]] ad alto rischio, il deposito di [[metalli refrattari|materiali refrattari]], la sintesi di [[metalli nobili|materiali nobili]], ecc. possono essere i prossimi campi industriali per la tecnologia del plasma a induzione.

== Note ==
<references/>

== Voci correlate ==
*[[Motore al plasma|Motore a propulsione al plasma]]

== Altri progetti ==
{{interprogetto}}

[[Categoria:Fisica del plasma]]