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# Iraqi block cipher
L'Iraqi block cipher è un algoritmo crittografico il cui codice sorgente in C fu pubblicato anonimamente su un server FTP nel 1999. Nonostante il nome e i commenti inseriti nel codice, il cifrario è da ritenersi una burla sia per la qualità scadente del sorgente sia perché non sembra affatto provenire dall'Iraq: né un commento, né una variabile, né un output dell'algoritmo è scritto in arabo, bensì è tutto riportato in inglese.

## Struttura e vulnerabilità
L'Iraqi block cipher, come si evince dal nome, è un cifrario a blocchi basato su una rete di Feistel non bilanciata che opera su blocchi dati di 256 bit con una chiave di 160 bit.
David A. Wagner ha pubblicato nel 2000 un documento in cui suggeriva la possibile burla dell'Iraqi block cipher e la sua sensibilità ad uno slide attack a causa del suo gestore della chiave immutabile. L'attacco, però, richiederebbe 264 testi in chiaro scelti per poter essere condotto per cui si può considerare un attacco puramente teorico.
Nonostante l'impossibilità di attuare praticamente detto attacco il cifrario non è da ritenersi sicuro a causa della bassa qualità della sua struttura, e pertanto il suo uso deve essere puramente accademico.

title: Iraqi block cipher

wikitext:
{{F|crittografia|agosto 2014}}
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L<nowiki>'</nowiki>'''Iraqi block cipher''' è un [[algoritmo]] [[crittografia|crittografico]] il cui codice sorgente in [[C (linguaggio)|C]] fu pubblicato anonimamente su un [[server]] [[File Transfer Protocol|FTP]] nel [[1999]]. Nonostante il nome e i commenti inseriti nel codice, il cifrario è da ritenersi una [[bufala (burla)|burla]] sia per la qualità scadente del sorgente sia perché non sembra affatto provenire dall'[[Iraq]]: né un commento, né una variabile, né un output dell'algoritmo è scritto in arabo, bensì è tutto riportato in inglese.

==Struttura e vulnerabilità==
L'Iraqi block cipher, come si evince dal nome, è un [[cifrario a blocchi]] basato su una [[Rete_di_Feistel#Cifrario_di_Feistel_non_bilanciato|rete di Feistel non bilanciata]] che opera su [[dimensione blocco|blocchi dati]] di 256 [[bit (informatica)|bit]] con una [[dimensione chiave|chiave di 160 bit]].

[[David A. Wagner]] ha pubblicato nel [[2000]] un documento in cui suggeriva la possibile burla dell'Iraqi block cipher e la sua sensibilità ad uno [[slide attack]] a causa del suo [[gestore della chiave]] immutabile. L'attacco, però, richiederebbe 264 [[attacco con testo in chiaro scelto|testi in chiaro scelti]] per poter essere condotto per cui si può considerare un attacco puramente teorico.

Nonostante l'impossibilità di attuare praticamente detto attacco il cifrario non è da ritenersi sicuro a causa della bassa qualità della sua struttura, e pertanto il suo uso deve essere puramente accademico.

==Voci correlate==
* [[S-1]] - un altro cifrario a blocchi ritenuto una bufala

==Collegamenti esterni==
* [https://web.archive.org/web/20121106121209/http://groups.google.com/group/sci.crypt/msg/fd2f199b8514b8e5?dmode=source Messaggio sul newsgroup sci.crypt di David Wagner circa l'Iraqi block cipher]

{{Cifratura a blocchi}}
{{Portale|crittografia}}
[[Categoria:Cifrari a blocchi]]

title: Generale

title: Dettagli

Dimensione chiave: 160 bit

Dimensione blocco: 256 bit

Struttura: rete di Feistel non bilanciata

title: Migliore crittanalisi

Migliore crittanalisi: Sensibile allo slide attack (sono richiesti 264 testi in chiaro scelti)


text:
# Pepper's Ghost (Buckethead)
Pepper's Ghost è il diciannovesimo album in studio del chitarrista statunitense Buckethead, pubblicato il 1º marzo 2007 dalla Hatboxghost Music.

## Descrizione
Il titolo dell'album (così come la copertina) si ispira alla famosa tecnica illusoria del fantasma di Pepper e, rispetto alle precedenti pubblicazioni, presenta una struttura semplice mantenendo comunque il sound "fresco e pulito" degli album più recenti, come Crime Slunk Scene. Inoltre è presente il brano Imprint, dedicata al regista Takashi Miike, che produsse l'episodio omonimo della serie televisiva Masters of Horror.

## Tracce
1. Pepper's Ghost – 5:00
2. Carpal Tunnel Slug – 3:05
3. Magua's Scalp – 3:56
4. Imprint (Dedicated to Takashi Miike) – 4:00
5. Goblin Shark – 2:20
6. Brewer in the Air – 3:52
7. Exit 209 – 3:55
8. Plankton – 4:14
9. The Hills Have Headcheese – 3:44
10. Bag Some Game – 0:56
11. Towel in the Kitchen – 2:31
12. Callbox – 4:16
13. Embalming Plaza – 3:27

## Formazione
- Buckethead – chitarra
- Dan Monti – basso, missaggio[1]
- Kody Haggerty – batteria

wikiname: itwiki

title: Pepper's Ghost (Buckethead)

in_language: it

wikitext:
{{Album
|titolo = Pepper's Ghost
|artista = Buckethead
|tipo = Studio
|giornomese = 1º marzo
|anno = 2007
|durata = 45:16
|numero di dischi = 1
|numero di tracce = 13
|genere = Heavy metal
|genere2 = Rock sperimentale
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|produttore = [[Dan Monti]]<ref name="Dan Monti"/>
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|precedente = [[In Search of The]]
|anno precedente = 2007
|successivo = [[Acoustic Shards]]
|anno successivo = 2007
}}
'''''Pepper's Ghost''''' è il diciannovesimo [[album in studio]] del [[chitarrista]] [[Stati Uniti d'America|statunitense]] [[Buckethead]], pubblicato il 1º marzo 2007 dalla Hatboxghost Music.

== Descrizione ==
Il titolo dell'album (così come la copertina) si ispira alla famosa tecnica illusoria del fantasma di Pepper e, rispetto alle precedenti pubblicazioni, presenta una struttura semplice mantenendo comunque il sound "fresco e pulito" degli album più recenti, come ''[[Crime Slunk Scene]]''. Inoltre è presente il brano ''Imprint'', dedicata al regista [[Takashi Miike]], che produsse l'episodio omonimo della serie televisiva ''[[Masters of Horror]]''.

== Tracce ==
{{Tracce
|Titolo1 = Pepper's Ghost
|Durata1 = 5:00
|Titolo2 = Carpal Tunnel Slug
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|Durata12 = 4:16
|Titolo13 = Embalming Plaza
|Durata13 = 3:27
}}

== Formazione ==
* [[Buckethead]] – [[Chitarra elettrica|chitarra]]
* [[Dan Monti]] – [[Basso elettrico|basso]], missaggio<ref name="Dan Monti">{{Cita web|lingua = en|url = http://danmonti.com/discography.htm|titolo = Dan Monti: Discography|editore = Dan Monti|accesso = 9 marzo 2012}}</ref>
* Kody Haggerty – [[Batteria (strumento musicale)|batteria]]

== Note ==
<references/>

== Collegamenti esterni ==
* {{Collegamenti esterni}}

{{Buckethead}}
{{Portale|heavy metal|rock}}

title: Pepper's Ghost · album in studio

Artista: Buckethead

Pubblicazione: 1º marzo 2007

Genere: Heavy metal · Rock sperimentale

Etichetta: Hatboxghost Music

Produttore: Dan Monti

Formati: CD, download digitale

title: Buckethead - cronologia

Buckethead - cronologia: Album precedente · In Search of The(2007)Album successivo · Acoustic Shards(2007)


text:
# Piero Maccarinelli
Pierantonio Maccarinelli, detto Piero (Brescia, 22 gennaio 1957), è un regista teatrale e direttore artistico italiano.

## Biografia
Dopo aver avviato gli studi di Architettura presso il Politecnico di Milano, consegue il diploma in regia presso il Piccolo di Milano nel 1979. Nel 1982 avvia la sua carriera di regista.
Diventa in seguito assistente di Maurizio Scaparro per la Biennale di Venezia ed il Teatro alla Scala. Nel 1984 è aiuto regista del film Don Chisciotte diretto da Maurizio Scaparro;
nel 1988 è casting e aiuto regista del film La leggenda del santo bevitore, diretto da Ermanno Olmi. Ha pubblicato con Tullio Kezich il libro" Da Roth  a Olmi" per Nuova immagine cinema
Nel 1994 idea la mostra SOTTO LE STELLE DEL 44 al Palazzo delle  Esposizioni di Roma con Netta Vespignani Enzo Siciliano e Miriam Mafai catalogo Zefiro codice IBSN 88-86532-01-6
Dal 1984 al 2001 è stato nel consiglio di amministrazione nella casa di produzione cinematografica Mikado Film.
Vive e lavora a Roma, dove ha fondato nel 2004 con Carlo Degli Esposti, Carol Levi, Tilde Corsi, Cristina Comencini, Roberto Cicutto, Gian Casoni, Riccardo Tozzi e Guendalina Ponti Artisti Riuniti, associazione culturale di cui è stato direttore artistico,  dal 2014 trasformata in società a responsabilità limitata.
Con Walter Veltroni e Maria Ida Gaeta ha ideato il Festival letterature alla Basilica di Massenzio, di cui è stato  regista dal 2002 al 2008.
Anche docente in varie scuole di recitazione teatrale e cinematografica (Scuola di teatro Alessandra Galante Garrone di Bologna, corsi di recitazione cinematografica per il Comune di Bologna, scuola del Teatro di Roma diretta da Luca Ronconi, scuola del Teatro Stabile del Veneto, Accademia nazionale d'arte drammatica "Silvio D'Amico", Centro sperimentale di cinematografia (CSC).
Nella stagione 2018-2019 ha diretto il workshop, prodotto da Artisti Riuniti, in collaborazione con SIAE "Dalla drammaturgia tradizionale all'algoritmo - Teatro e sistemi complessi" sui rapporti fra drammaturgia-intelligenza artificiale e giochi di ruolo.
Nel 2015 Rai Libri ha pubblicato Adda passà 'a nuttata sui primi 10 anni di attività di Artisti Riuniti.
Ha commissionato numerose opere teatrali fra gli altri a Cristina Comencini, Marco Malvaldi, Daniele Mencarelli, Paolo Malaguti per promuovere rapporti fattivi fra letteratura cinema e teatro che è stata la missione della associazione Artisti Riuniti.
Da settembre 2021 è  stato direttore artistico del Teatro Parioli (il Parioli), riaperto dopo la pandemia di COVID-19 per tre stagioni.
Nel 2023 è stato nominato dal Presidente della Repubblica Sergio Mattarella Commendatore Ordine al merito della Repubblica Italiana.

## Teatro
- Experimentum mundi, musiche di Giorgio Battistelli, Parigi, Festival d'Automne, 13 novembre 1982.
- La casa dei sogni di Italo Moscati, Benevento, 7 settembre 1984.
- L'affittacamere di Joe Orton, Milano, Teatro di Porta Romana, 6 maggio 1985.
- Teppisti! di Giuseppe Manfridi, Roma, Spaziouno, 4 novembre 1985.
- Dormire nel cannone di Alida Maria Sessa, Roma, Teatro Due, 24 aprile 1986.
- La fiaccola sotto il moggio di Gabriele D'Annunzio, riduzione di Annibale Ruccello, Roma, Teatro Quirino, 5 novembre 1986.
- I tre moschettieri. X puntata, di Ghigo De Chiara, Teatro Stabile dell’Aquila, 3 aprile 1987
- Anima bianca di Giuseppe Manfridi, Roma, Teatro della Cometa, 24 febbraio 1987.
- Perché irrompa la luce, con Irene Papas, Mozia, 15 luglio 1988
- Giacomo, il prepotente di Giuseppe Manfridi, Genova, Teatro Duse, 15 febbraio 1989.
- Alla meta di Thomas Bernhard, Asti Teatro, 28 giugno 1989.
- Hanging the President, di Michele Celeste, regia di Piero Maccarinelli e Pamela Villoresi, Asti Teatro, 27 settembre 1990.
- L'ospite desiderato di Rosso di San Secondo, Roma, Sala Umberto, 7 novembre 1990
- Decadenze, di Steven Berkoff, Roma, Sala Umberto, 28 gennaio 1991.
- Cerimonie per un addio, di Giuseppe Manfridi, Roma, Sala Umberto, 24 febbraio 1991.
- I soldi degli altri (Others people money) di Jerry Sterner, Bologna, Teatro Duse, 4 aprile 1991.
- L'ispettore segugio di Tom Stoppard, Viareggio, Noir in festival, 29 giugno 1991.
- Le Palier (Ti amo, Maria!) di Giuseppe Manfridi, Parigi, Petit Montparnasse, 8 maggio 1992.
- Verso la fine dell'estate di Carlo Repetti, Spoleto, 26 giugno 1992.
- Omaggio a Octavio Paz, Roma, Accademia di Spagna, 30 giugno 1992.
- Festa d'estate (Lips Together, Teeth Apart) di Terrence McNally, Milano, Teatro San Babila, 13 aprile 1993.
- Loro di Ugo Chiti, Lei di Giuseppe Manfridi, Roma, Piccolo Eliseo, 5 giugno 1993.
- Il melologo comico, da Stranilandia di Stefano Benni, Roma, Teatro Vascello, 22 luglio 1993.
- I sette peccati capitali: accidia di Enzo Siciliano, Benevento, 18 settembre 1993.
- Indians. La vera storia del Circo di Buffalo Bill di Arthur Kopit, Roma, Palazzo delle Esposizioni, 16 dicembre 1993.
- Dinner Party di Pier Vittorio Tondelli, Reggio Emilia, Teatro Ariosto, 9 aprile 1994.
- Paz Music, testi di Octavio Paz, Lisbona, XVIII Encontros Gulbenkian de Música Contemporânea, 7 maggio 1994.
- Scuola romana di Enzo Siciliano, Roma, Piccolo Eliseo, 1 giugno 1994.
- Line di Israel Horovitz, Parma, Teatro Due, 1 dicembre 1994.
- Vita col padre di Howard Lindsay e Russel Crouse, Roma, Teatro Quirino, 16 novembre 1994.
- L'Esposizione Universale, di Luigi Squarzina, Roma, Palazzo delle Esposizioni, 16 febbraio 1995.
- Preferirei di no di Antonia Brancati, Taormina, Palazzo dei Congressi, 23 luglio 1995.
- Harvey di Mary Chase, Milano, Teatro San Babila, 13 febbraio 199
- La partitella di Giuseppe Manfridi, Roma, Teatro Quirino, 30 aprile 1996.
- Una notte a Sorrento di Ivan Turgenev, Sorrento, estate 1996
- Pallida madre, tenera sorella di Jorge Semprún, Gibellina, 24 settembre 1996.
- Quando il marito va a caccia di Georges Feydeau, Milano, Teatro San Babila, 4 marzo 1997
- Dolores Ibarruri versa lacrime amare di Antonio Tabucchi, Firenze, Teatro La Pergola, 7 marzo 1997
- Il riformatore del mondo di Thomas Bernhard, Milano, Teatro Franco Parenti, 22 ottobre 1997.
- Ahi, corpo crudele! di Giuseppe Manfridi, Orvieto, Roma, Teatro della Cometa, 3 febbraio 1998.
- Operette morali di Giacomo Leopardi, Roma, Teatro dell’Angelo, 30 giugno 1998.
- Differenti opinioni (Amy's view) di David Hare, Pistoia, Teatro Manzoni, 31 ottobre 1998.
- Rosanero di Roberto Cavosi, Rieti, Teatro Vespasiano, 23 gennaio 1999
- Prima della pensione di Thomas Bernhard, Novara, Teatro Coccia, 26 marzo 1999.
- Elegia per una signora, parte prima, di Arthur Miller, Benevento, Teatro Comunale, 4 settembre 1999.
- L'invenzione dell'amore di Tom Stoppard, Palermo, Politeama Garibaldi, 9 ottobre 1999.
- L'amico di tutti di Bernard Slade, Genova, Politeama Genovese, 18 febbraio 2000
- Elettra di Euripide, Teatro Greco di Siracusa, 23 giugno 2000.
- Oreste di Euripide, Teatro Greco di Siracusa, 24 giugno 2000.
- Frammenti di un discorso amoroso di Roland Barthes, Palermo, ex stazione Lolli, 18 novembre 2000.
- Tre variazioni della vita di Yasmina Reza, Fermo, Teatro dell’Aquila, 6 febbraio 2001
- Il fu Mattia Pascal, adattamento di Tullio Kezich, Milano, Teatro Manzoni, 2 ottobre 2001
- Gin Game di Donald L. Coburn, Benevento, Teatro Comunale, 7 settembre 2002.
- Ifigenia in Aulide di Euripide, Vicenza, Teatro Olimpico, 19 settembre 2002.
- Moosbrugger. L’angelo sterminatore di Enrico Groppali, Bologna, Arena del Sole, 14 novembre 2002.
- La coscienza di Zeno, adattamento di Tullio Kezich, Trieste, Politeama Rossetti, 7 gennaio 2003.
- L'altra metà di Rocco Familiari, Teatro Stabile di Catania, aprile 2003
- 4.48 Psychosis di Sarah Kane, Roma, Teatro Palladium, 25 maggio 2004.
- Eneide di Virgilio, lettura integrale in 12 serate Roma, Mercati di Traiano, 5 luglio 2004.
- Eneide. Nostra contemporanea, Roma, Basilica di Masenzio, 18 settembre 2004.
- Le troiane di Euripide, Vicenza, Teatro Olimpico, 7 ottobre 2005.
- Un'ora e mezzo di ritardo, di Gèrald Sibleyras e Jean Dell, Pistoia, Teatro Manzoni, 14 ottobre 2005.
- Il fucile da caccia, da Inoue Yasushi, Roma, Teatro Valle, 6 dicembre 2005.
- Nathan il saggio di Gotthold Ephraim Lessing, Roma, Teatro Palladium, 20 febbraio 2006.
- Cara Cina di Goffredo Parise, Venezia, Ateneo Veneto, 24 febbraio 2006.
- Blackout di Natasha Radojčić-Kane, Roma, Teatro Valle, 8 maggio 2006
- Odissea, tre notti di viaggio con Ulisse, adattamento di Dario Del Corno, Roma, Parco della Musica, 26-28 luglio 2006.
- Medea, di Euripide, Vicenza, Teatro Olimpico, 28 settembre 2006.
- La stanza di sopra di Stefano Ricci e Gianni Forte, Roma, Teatro Valle, 6 novembre 2006.
- Gallina vecchia, di Augusto Novelli, Volterra, Teatro Persio Flacco, 31 marzo 2007.
- Mussolini, l’ultima notte di Gianni Clerici, Roma, Teatro Valle, 2 aprile 2007.
- Iliade. L'aspra contesa, adattamento di Guido Paduano, 12 serate per 12 libri Roma, Foro Traiano, 25 giugno 2007.
- Progetto Iliade e Odissea, Segesta Festival, 12-13 e 14-15 agosto 2007.
- Canto le armi le donne e gli eroi, Roma, Palazzo Braschi, 8 settembre 2007.
- Lunga giornata verso la notte di Eugene O'Neill, Chieti, Teatro Marrucino, 7 ottobre 2007.
- Ritter, Dene, Voss di Thomas Bernhard, Roma, Teatro India, 6 novembre 2007.
- L’arte del dubbio di Gianrico Carofiglio, Roma, Teatro Eliseo, 3 dicembre 2007.
- Il romanzo di Ferrara, di Tullio Kezich, Roma, Teatro Paladium, 10 aprile 2008.
- Gli occhiali d’oro, di Tullio Kezich, Milano, Teatro Franco Parenti, 5 maggio 2008.
- Iliade e Odissea a Segesta - Incipit ed exit, Segesta, 12 agosto 2008.
- Freud, Freud, I love you, scherzo musicale di Luca Mosca, Roma, Teatro Olimpico, 15 gennaio 2009.
- Tu non sei più mio padre. Edda: piccola Antigone fascista, di Pasquale Chessa e Muriel Drazien, Roma, Piccolo Eliseo, 19 gennaio 2009.
- L’ultimo safari, di Mauro Covacich, Roma, Piccolo Eliseo, 26 gennaio 2009.
- Tra le sbarre la luce, Roma, San Michele a Ripa, 7 aprile 2009.
- Leonilde, storia eccezionale di una donna normale di Sergio Claudio Perroni, Roma, Sala della Protomoteca, Campidoglio Roma 4 dicembre 2009.
- L'amore crudele di Silvana Mazzocchi e Patrizia Pistagnesi, Roma, Piccolo Eliseo, 1º febbraio 2010.
- Troilo > Cressida di William Shakespeare, Spoleto, 25 giugno 2010.
- Vincere si deve la sorte, dal libro V dell'Eneide di Virgilio, Gibellina, 24 luglio 2010..
- La banalità dell'amore di Savyon Liebrecht, Roma, Piccolo Eliseo, 4 aprile 2011 poi Teatro Mercadante Napoli 2020.
- La lingua a pezzi di Juan Mayorga, Roma, Teatro India, 26 ottobre 2011.
- Dolores Ibarruri versa lacrime amare di Antonio Tabucchi, Roma, Palazzo Santa Chiara, 25 novembre 2011.
- Colazione da Tiffany, di Truman Capote, Pistoia, Teatro Manzoni, 13 gennaio 2012.
- Il sistema di Ponzi, di David Lescot, Roma, Piccolo Eliseo, 13 febbraio 2012.
- Il gioco dell'amore e del caso di Marivaux trad Manfridi, Firenze, Teatro della Pergola, 24 aprile 2012.
- Io e… Indro Montanelli, da testi di Indro Montanelli, di Galli Della Loggia Spoleto, 6 luglio 2012.
- John Gabriel Borkman di Henrik Ibsen, trad Magris Pistoia, Teatro Manzoni, 10 ottobre 2012.
- Farà giorno di Rosa A. Menduni e Roberto De Giorgi, Novara, Teatro Coccia, 9 novembre 2013. poi 2022 Teatro Franco ParentiMilano poi 2023 TFP milano
- Ti ho sposato per allegria di Natalia Ginzburg, Novara, Teatro Coccia, 14 dicembre 2013
- L'Esposizione Universale, di Luigi Squarzina, Roma, Teatro India, 9 giugno 2015.
- I tre moschettieri. III puntata, di Aldo Trionfo da Dumas, Torino, Teatro Astra, 8 marzo 2016.
- Il padre di Florian Zeller, Massa, Teatro Guglielmi, 20 gennaio 2017.
- Ciao di Walter Veltroni, Firenze, Teatro della Pergola, 24 marzo 2017.
- La domanda della regina di Giuseppe Manfridi e Guido Chiarotti, Trieste, Politeama Rossetti, 25 aprile 2017.
- La menzogna di Florian Zeller, Salerno, Teatro delle Arti, 2 marzo 2019.
- L'infinito tra parentesi di Marco Malvaldi, Cividale del Friuli, Teatro Ristori, 12 luglio 2019.
- Fuoriusciti di Giovanni Grasso, Brescia, Teatro Mina Mezzadri, 14 gennaio 2020.
- La quarta rivoluzione, di Guido Chiarotti e Carlo Longo, Brescia, Teatro Mina Mezzadri, febbraio 2021
- La Mafia di Luigi Sturzo, Teatro della Pergola di Firenze-Accademia Silvio D'Amico, 13 maggio 2021.
- Divina Commedia - La prima giornata, Spoleto, Festival dei Due Mondi, 8 luglio 2021.
- Agnello di Dio, di Daniele Mencarelli, Teatro Sant'Afra di Brescia, 26 aprile 2022.
- L'amore, le armi: Enea, eroe moderno, dall'Eneide di Virgilio, Campania Festival, 12 giugno 2022.
- La zattera di Gericault, di Carlo Longo, Teatro Stabile di Napoli, 27 ottobre 2022.
- Il figlio, di Florian Zeller, Il Parioli di Roma-Teatro della Pergola di Firenze, 19 gennaio 2023.
- Farà giorno di Rosa A. Menduni e Roberto De Giorgi, Teatro Franco Parenti di Milano, 2 maggio 2023.
- Il caso Kaufmann di Giovanni Grasso, CTB Teatro Sociale Brescia, 17 ottobre 2023.
- Gently Down The Stream di Martin Shermann, Teatro Belli di Roma, 1º dicembre 2023.
- La casa nova di Carlo Goldoni, adattamento di Paolo Malaguti, Teatro India di Roma, 14 marzo 2024.

## Televisione
- Gioco perverso, regia di Italo Moscati – film TV (1993) - sceneggiatura
- La partitella, di Giuseppe Manfridi, Rai 2, 10 maggio 1997
- Giacomo il prepotente, di Giuseppe Manfridi, Rai 2, 9 giugno 1998
- Eliseo: un secolo in scena (documentario televisivo, coautore insieme a F. Cappa; regia di G. Ribet)
- John Gabriel Borkman, Rai 5, 31 gennaio 2015
- Farà giorno, di Rosa A. Menduni e Roberto De Giorgi, Rai 5, 25 aprile 2016
- Una serata per Anna Magnani, Rai 1
- il Padre di Florian Zeller RAI5
- La Mafia di Don Sturzo Rai 5 con Marco Odetto

## Radio
- Dinner Party di Pier Vittorio Tondelli, Radio3, 16 dicembre 2001.

## Opere
- Adda passà 'a nuttata ERI edizioni .10 anni di Artisti Riuniti
- La Leggenda del Santo bevitore da Roth a Olmi con Tullio Kezich Camunia edizioni

title: Piero Maccarinelli

wikitext:
{{W|registi|data=luglio 2024}}
{{Bio
|Nome = Pierantonio
|Cognome = Maccarinelli
|Soprannome = Piero
|Sesso = M
|LuogoNascita = Brescia
|GiornoMeseNascita = 22 gennaio
|AnnoNascita = 1957
|LuogoMorte =
|GiornoMeseMorte =
|AnnoMorte =
|Epoca = 1900
|Epoca2 = 2000
|Attività = regista teatrale
|Attività2 = direttore artistico
|Nazionalità = italiano
}}

==Biografia==
Dopo aver avviato gli studi di [[Architettura]] presso il [[Politecnico di Milano]], consegue il diploma in [[regia teatrale|regia]] presso il [[Piccolo Teatro (Milano)|Piccolo]] di [[Milano]] nel [[1979]]<ref name=Dizionario>[http://www.myword.it/spettacolo/dictionary/2028 Voce] {{webarchive|url=https://web.archive.org/web/20121018174531/http://www.myword.it/spettacolo/dictionary/2028 |data=18 ottobre 2012 }} dal Dizionario dello Spettacolo del '900 Baldini & Castoldi.</ref>. Nel [[1982]] avvia la sua carriera di [[regista]]<ref name = Dizionario/>.

Diventa in seguito assistente di [[Maurizio Scaparro]] per la [[Biennale di Venezia]] ed il [[Teatro alla Scala]]<ref name=regista>{{cita web|url=https://www.ilparioli.it/wp-content/uploads/2021/10/CV-PIERO-MACCARINELLI-2020.pdf|titolo=Curriculum}}</ref>. Nel [[1984]] è aiuto regista del film ''[[Don Chisciotte (film 1983)|Don Chisciotte]]'' diretto da Maurizio Scaparro;

nel [[1988]] è casting e aiuto regista del film ''[[La leggenda del santo bevitore (film)|La leggenda del santo bevitore]]'', diretto da [[Ermanno Olmi]]<ref name="regista" />. Ha pubblicato con Tullio Kezich il libro" Da Roth  a Olmi" per Nuova immagine cinema

Nel 1994 idea la mostra SOTTO LE STELLE DEL 44 al Palazzo delle  Esposizioni di Roma con Netta Vespignani Enzo Siciliano e Miriam Mafai catalogo Zefiro codice IBSN 88-86532-01-6

Dal 1984 al 2001 è stato nel consiglio di amministrazione nella casa di produzione cinematografica [[Mikado Film]]<ref name="regista" />.

Vive e lavora a [[Roma]], dove ha fondato nel [[2004]] con [[Carlo Degli Esposti]], [[Carol Levi]], [[Tilde Corsi]], [[Cristina Comencini]], [[Roberto Cicutto]], [[Gian Casoni]], [[Riccardo Tozzi (imprenditore)|Riccardo Tozzi]] e [[Guendalina Ponti]] ''Artisti Riuniti'', associazione culturale di cui è stato [[direttore artistico]]<ref>''[http://ricerca.repubblica.it/repubblica/archivio/repubblica/2011/10/13/artisti-riuniti-cinque-drammaturgie-su-patria-famiglia.html Artisti riuniti Cinque drammaturgie su Patria e Famiglia]'' di Rodolfo Di Giammarco, da Repubblica del 13 ottobre 2011</ref>,  dal 2014 trasformata in società a responsabilità limitata<ref>{{cita web|url=http://www.artistiriuniti.it/la-societa/presentazione/|titolo=Artisti Riuniti}}</ref>.

Con [[Walter Veltroni]] e Maria Ida Gaeta ha ideato il Festival letterature alla [[Basilica di Massenzio]], di cui è stato  regista dal 2002 al 2008<ref name="regista" />.

Anche docente in varie scuole di recitazione teatrale e cinematografica (Scuola di teatro [[Alessandra Galante Garrone]] di Bologna, corsi di recitazione cinematografica per il Comune di Bologna, scuola del Teatro di Roma diretta da [[Luca Ronconi]], scuola del [[Teatro stabile del Veneto Carlo Goldoni|Teatro Stabile del Veneto]], [[Accademia nazionale d'arte drammatica]] "Silvio D'Amico", [[Centro sperimentale di cinematografia]] (CSC)<ref name=regista />.
Nella stagione 2018-2019 ha diretto il workshop, prodotto da Artisti Riuniti, in collaborazione con SIAE "Dalla drammaturgia tradizionale all'algoritmo - Teatro e sistemi complessi" sui rapporti fra drammaturgia-intelligenza artificiale e giochi di ruolo<ref>{{cita web|url=https://www.qacademy.it/it/portfolio?view=article&id=52&catid=2|titolo=Dalla drammaturgia tradizionale all'algoritmo. Teatro e sistemi complessi}}</ref>.

Nel 2015 [[Rai Libri]] ha pubblicato ''Adda passà 'a nuttata'' sui primi 10 anni di attività di Artisti Riuniti<ref>{{cita news|url=https://www.repubblica.it/spettacoli/teatro-danza/2015/01/23/news/artisti_riuniti_adda_pass_a_nuttata-105610703/|titolo=Adda passà a nuttata: così rivivono i dieci anni di Artisti Riuniti|sito=la Repubblica|data=23 gennaio 2015}}</ref>.

Ha commissionato numerose opere teatrali fra gli altri a [[Cristina Comencini]], [[Marco Malvaldi]], [[Daniele Mencarelli]], Paolo Malaguti per promuovere rapporti fattivi fra letteratura cinema e teatro che è stata la missione della associazione Artisti Riuniti.

Da settembre 2021 è  stato direttore artistico del [[Teatro Parioli]] (il Parioli), riaperto dopo la [[Gestione della pandemia di COVID-19 in Italia|pandemia di COVID-19]]<ref>{{cita news|url=https://www.adnkronos.com/dopo-anni-di-chiusura-a-roma-riapre-il-teatro-parioli_1ReXCizbqvzT0gHJfDsdmB?refresh_ce|titolo=Dopo anni di chiusura, a Roma riapre il Teatro Parioli|sito=adnkronos|data=11 ottobre 2021}}</ref> per tre stagioni.
Nel 2023 è stato nominato dal Presidente della Repubblica [[Sergio Mattarella]] Commendatore [[Ordine al merito della Repubblica Italiana]].<ref name=Quirinale>{{cita web|url=https://www.quirinale.it/onorificenze/insigniti/1578242|titolo=Maccarinelli Dott. Pierantonio|data=2 giugno 2023}}</ref>

== Teatro ==
* ''Experimentum mundi'', musiche di [[Giorgio Battistelli]], Parigi, Festival d'Automne, 13 novembre 1982.
* ''La casa dei sogni'' di [[Italo Moscati]], Benevento, 7 settembre 1984.
* ''[[Entertaining Mr Sloane|L'affittacamere]]'' di [[Joe Orton]], Milano, Teatro di Porta Romana, 6 maggio 1985.
* ''Teppisti!'' di [[Giuseppe Manfridi]], Roma, Spaziouno, 4 novembre 1985.
* ''Dormire nel cannone'' di Alida Maria Sessa, Roma, Teatro Due, 24 aprile 1986.
* ''[[La fiaccola sotto il moggio]]'' di [[Gabriele D'Annunzio]], riduzione di [[Annibale Ruccello]], Roma, Teatro Quirino, 5 novembre 1986.
* ''I tre moschettieri''. X puntata, di [[Ghigo De Chiara]], Teatro Stabile dell’Aquila, 3 aprile 1987
* ''Anima bianca'' di Giuseppe Manfridi, Roma, Teatro della Cometa, 24 febbraio 1987.
* ''Perché irrompa la luce'', con [[Irene Papas]], Mozia, 15 luglio 1988
* ''Giacomo, il prepotente'' di Giuseppe Manfridi, Genova, Teatro Duse, 15 febbraio 1989.
* ''Alla meta'' di [[Thomas Bernhard]], Asti Teatro, 28 giugno 1989.
* ''Hanging the President'', di Michele Celeste, regia di Piero Maccarinelli e [[Pamela Villoresi]], Asti Teatro, 27 settembre 1990.
* ''L'ospite desiderato'' di [[Rosso di San Secondo]], Roma, Sala Umberto, 7 novembre 1990
* ''Decadenze'', di [[Steven Berkoff]], Roma, Sala Umberto, 28 gennaio 1991.
* ''Cerimonie per un addio'', di Giuseppe Manfridi, Roma, Sala Umberto, 24 febbraio 1991.
* ''I soldi degli altri'' (''Others people money'') di Jerry Sterner, Bologna, Teatro Duse, 4 aprile 1991.
* ''[[Il vero ispettore Hound|L'ispettore segugio]]'' di [[Tom Stoppard]], Viareggio, Noir in festival, 29 giugno 1991.
* ''Le Palier'' (''Ti amo, Maria!'') di Giuseppe Manfridi, Parigi, Petit Montparnasse, 8 maggio 1992.
* ''Verso la fine dell'estate'' di [[Carlo Repetti]], Spoleto, 26 giugno 1992.
* ''Omaggio a [[Octavio Paz]]'', Roma, Accademia di Spagna, 30 giugno 1992.
* ''Festa d'estate'' (''[[Lips Together, Teeth Apart]]'') di [[Terrence McNally]], Milano, Teatro San Babila, 13 aprile 1993.
* ''Loro'' di [[Ugo Chiti]], ''Lei'' di Giuseppe Manfridi, Roma, Piccolo Eliseo, 5 giugno 1993.
* ''Il melologo comico'', da ''Stranilandia'' di [[Stefano Benni]], Roma, Teatro Vascello, 22 luglio 1993.
* ''I sette peccati capitali: accidia'' di [[Enzo Siciliano]], Benevento, 18 settembre 1993.
* ''Indians. La vera storia del Circo di Buffalo Bill'' di [[Arthur Kopit]], Roma, Palazzo delle Esposizioni, 16 dicembre 1993.
* ''Dinner Party'' di [[Pier Vittorio Tondelli]], Reggio Emilia, Teatro Ariosto, 9 aprile 1994.
* ''Paz Music'', testi di [[Octavio Paz]], Lisbona, XVIII Encontros Gulbenkian de Música Contemporânea, 7 maggio 1994.
* ''Scuola romana'' di [[Enzo Siciliano]], Roma, Piccolo Eliseo, 1 giugno 1994.
* ''Line'' di [[Israel Horovitz]], Parma, Teatro Due, 1 dicembre 1994.
* ''Vita col padre'' di [[Howard Lindsay]] e [[Russel Crouse]], Roma, Teatro Quirino, 16 novembre 1994.
* ''L'Esposizione Universale'', di [[Luigi Squarzina]], Roma, Palazzo delle Esposizioni, 16 febbraio 1995.
* ''Preferirei di no'' di Antonia Brancati, Taormina, Palazzo dei Congressi, 23 luglio 1995.
* ''[[Harvey (opera teatrale)|Harvey]]'' di [[Mary Chase]], Milano, Teatro San Babila, 13 febbraio 199
* ''La partitella'' di Giuseppe Manfridi, Roma, Teatro Quirino, 30 aprile 1996.
* ''Una notte a Sorrento'' di [[Ivan Turgenev]], Sorrento, estate 1996
* ''Pallida madre, tenera sorella'' di [[Jorge Semprún]], Gibellina, 24 settembre 1996.
* ''Quando il marito va a caccia'' di [[Georges Feydeau]], Milano, Teatro San Babila, 4 marzo 1997
* ''Dolores Ibarruri versa lacrime amare'' di [[Antonio Tabucchi]], Firenze, Teatro La Pergola, 7 marzo 1997
* ''Il riformatore del mondo'' di [[Thomas Bernhard]], Milano, Teatro Franco Parenti, 22 ottobre 1997.
* ''Ahi, corpo crudele!'' di Giuseppe Manfridi, Orvieto, Roma, Teatro della Cometa, 3 febbraio 1998.
* ''[[Operette morali]]'' di [[Giacomo Leopardi]], Roma, Teatro dell’Angelo, 30 giugno 1998.
* ''Differenti opinioni'' (''Amy's view'') di [[David Hare]], Pistoia, Teatro Manzoni, 31 ottobre 1998.
* ''Rosanero'' di [[Roberto Cavosi]], Rieti, Teatro Vespasiano, 23 gennaio 1999
* ''Prima della pensione'' di [[Thomas Bernhard]], Novara, Teatro Coccia, 26 marzo 1999.
* ''Elegia per una signora'', parte prima, di [[Arthur Miller]], Benevento, Teatro Comunale, 4 settembre 1999.
* ''[[The Invention of Love|L'invenzione dell'amore]]'' di [[Tom Stoppard]], Palermo, Politeama Garibaldi, 9 ottobre 1999.
* ''L'amico di tutti'' di [[Bernard Slade]], Genova, Politeama Genovese, 18 febbraio 2000
* ''[[Elettra (Euripide)|Elettra]]'' di [[Euripide]], Teatro Greco di Siracusa, 23 giugno 2000.
* ''[[Oreste (Euripide)|Oreste]]'' di [[Euripide]], Teatro Greco di Siracusa, 24 giugno 2000.
* ''[[Frammenti di un discorso amoroso]]'' di [[Roland Barthes]], Palermo, ex stazione Lolli, 18 novembre 2000.
* ''[[Tre variazioni della vita]]'' di [[Yasmina Reza]], Fermo, Teatro dell’Aquila, 6 febbraio 2001
* ''Il fu Mattia Pascal'', adattamento di [[Tullio Kezich]], Milano, Teatro Manzoni, 2 ottobre 2001
* ''[[The Gin Game|Gin Game]]'' di Donald L. Coburn, Benevento, Teatro Comunale, 7 settembre 2002.
* ''[[Ifigenia in Aulide]]'' di [[Euripide]], Vicenza, Teatro Olimpico, 19 settembre 2002.
* ''Moosbrugger. L’angelo sterminatore'' di Enrico Groppali, Bologna, Arena del Sole, 14 novembre 2002.
* ''La coscienza di Zeno'', adattamento di [[Tullio Kezich]], Trieste, Politeama Rossetti, 7 gennaio 2003.
* ''L'altra metà'' di [[Rocco Familiari]], Teatro Stabile di Catania, aprile 2003
* ''[[4.48 Psychosis]]'' di [[Sarah Kane]], Roma, Teatro Palladium, 25 maggio 2004.
* ''[[Eneide]]'' di [[Virgilio]], lettura integrale in 12 serate Roma, Mercati di Traiano, 5 luglio 2004.
* ''[[Eneide]]. Nostra contemporanea'', Roma, Basilica di Masenzio, 18 settembre 2004.
* ''[[Le troiane]]'' di [[Euripide]], Vicenza, Teatro Olimpico, 7 ottobre 2005.
* ''Un'ora e mezzo di ritardo'', di [[Gèrald Sibleyras]] e [[Jean Dell]], Pistoia, Teatro Manzoni, 14 ottobre 2005.
* ''Il fucile da caccia'', da Inoue Yasushi, Roma, Teatro Valle, 6 dicembre 2005.
* ''[[Nathan il saggio]]'' di [[Gotthold Ephraim Lessing]], Roma, Teatro Palladium, 20 febbraio 2006.
* ''Cara Cina'' di [[Goffredo Parise]], Venezia, Ateneo Veneto, 24 febbraio 2006.
* ''Blackout'' di [[Natasha Radojčić-Kane]], Roma, Teatro Valle, 8 maggio 2006
* ''Odissea, tre notti di viaggio con Ulisse'', adattamento di [[Dario Del Corno]], Roma, Parco della Musica, 26-28 luglio 2006.
* ''[[Medea (Euripide)|Medea]]'', di [[Euripide]], Vicenza, Teatro Olimpico, 28 settembre 2006.
* ''La stanza di sopra'' di Stefano Ricci e Gianni Forte, Roma, Teatro Valle, 6 novembre 2006.
* ''[[Gallina vecchia]]'', di [[Augusto Novelli]], Volterra, Teatro Persio Flacco, 31 marzo 2007.
* ''Mussolini, l’ultima notte'' di [[Gianni Clerici]], Roma, Teatro Valle, 2 aprile 2007.
* ''Iliade. L'aspra contesa'', adattamento di [[Guido Paduano]], 12 serate per 12 libri Roma, Foro Traiano, 25 giugno 2007.
* ''Progetto Iliade e Odissea'', Segesta Festival, 12-13 e 14-15 agosto 2007.
* ''Canto le armi le donne e gli eroi'', Roma, Palazzo Braschi, 8 settembre 2007.
* ''Lunga giornata verso la notte'' di [[Eugene O'Neill]], Chieti, Teatro Marrucino, 7 ottobre 2007.
* ''[[Ritter, Dene, Voss]]'' di [[Thomas Bernhard]], Roma, Teatro India, 6 novembre 2007.
* ''L’arte del dubbio'' di [[Gianrico Carofiglio]], Roma, Teatro Eliseo, 3 dicembre 2007.
* ''Il romanzo di Ferrara'', di [[Tullio Kezich]], Roma, Teatro Paladium, 10 aprile 2008.
* ''Gli occhiali d’oro'', di [[Tullio Kezich]], Milano, Teatro Franco Parenti, 5 maggio 2008.
* ''Iliade e Odissea a Segesta - Incipit ed exit'', Segesta, 12 agosto 2008.
* ''Freud, Freud, I love you'', scherzo musicale di [[Luca Mosca]], Roma, Teatro Olimpico, 15 gennaio 2009.
* ''Tu non sei più mio padre. Edda: piccola Antigone fascista'', di [[Pasquale Chessa]] e [[Muriel Drazien]], Roma, Piccolo Eliseo, 19 gennaio 2009.
* ''L’ultimo safari'', di [[Mauro Covacich]], Roma, Piccolo Eliseo, 26 gennaio 2009.
* ''Tra le sbarre la luce'', Roma, San Michele a Ripa, 7 aprile 2009.
* ''Leonilde, storia eccezionale di una donna normale'' di [[Sergio Claudio Perroni]], Roma, Sala della Protomoteca, Campidoglio Roma 4 dicembre 2009.
* ''L'amore crudele'' di Silvana Mazzocchi e Patrizia Pistagnesi, Roma, Piccolo Eliseo, 1º febbraio 2010.
* ''[[Troilo e Cressida|Troilo > Cressida]]'' di [[William Shakespeare]], Spoleto, 25 giugno 2010.
* ''Vincere si deve la sorte'', dal libro V dell<nowiki>'</nowiki>[[Eneide]] di [[Virgilio]], Gibellina, 24 luglio 2010..
* ''La banalità dell'amore'' di [[Savyon Liebrecht]], Roma, Piccolo Eliseo, 4 aprile 2011 poi Teatro Mercadante Napoli 2020.
* ''La lingua a pezzi'' di [[Juan Mayorga]], Roma, Teatro India, 26 ottobre 2011.
* ''Dolores Ibarruri versa lacrime amare'' di [[Antonio Tabucchi]], Roma, Palazzo Santa Chiara, 25 novembre 2011.
* ''[[Colazione da Tiffany (romanzo)|Colazione da Tiffany]]'', di [[Truman Capote]], Pistoia, Teatro Manzoni, 13 gennaio 2012.
* ''Il sistema di Ponzi'', di [[David Lescot]], Roma, Piccolo Eliseo, 13 febbraio 2012.
* ''Il gioco dell'amore e del caso'' di [[Marivaux]] trad Manfridi, Firenze, Teatro della Pergola, 24 aprile 2012.
* ''Io e… Indro Montanelli'', da testi di [[Indro Montanelli]], di Galli Della Loggia Spoleto, 6 luglio 2012.
* ''[[John Gabriel Borkman]]'' di [[Henrik Ibsen]], trad Magris Pistoia, Teatro Manzoni, 10 ottobre 2012.
* ''Farà giorno'' di Rosa A. Menduni e Roberto De Giorgi, Novara, Teatro Coccia, 9 novembre 2013. poi 2022 Teatro Franco ParentiMilano poi 2023 TFP milano
* ''[[Ti ho sposato per allegria]]'' di [[Natalia Ginzburg]], Novara, Teatro Coccia, 14 dicembre 2013
* ''L'Esposizione Universale'', di [[Luigi Squarzina]], Roma, Teatro India, 9 giugno 2015.
* ''I tre moschettieri. III puntata'', di [[Aldo Trionfo]] da Dumas, Torino, Teatro Astra, 8 marzo 2016.
* ''[[Il padre (Zeller)|Il padre]]'' di [[Florian Zeller]], Massa, Teatro Guglielmi, 20 gennaio 2017.
* ''Ciao'' di [[Walter Veltroni]], Firenze, Teatro della Pergola, 24 marzo 2017.
* ''La domanda della regina'' di Giuseppe Manfridi e Guido Chiarotti, Trieste, Politeama Rossetti, 25 aprile 2017.
* ''La menzogna'' di [[Florian Zeller]], Salerno, Teatro delle Arti, 2 marzo 2019.
* ''L'infinito tra parentesi'' di [[Marco Malvaldi]], Cividale del Friuli, Teatro Ristori, 12 luglio 2019.
* ''Fuoriusciti'' di [[Giovanni Grasso (giornalista)|Giovanni Grasso]], Brescia, Teatro Mina Mezzadri, 14 gennaio 2020.
* ''La quarta rivoluzione'', di Guido Chiarotti e Carlo Longo, Brescia, Teatro Mina Mezzadri, febbraio 2021
* ''La Mafia'' di [[Luigi Sturzo]], Teatro della Pergola di Firenze-Accademia Silvio D'Amico, 13 maggio 2021.
* ''Divina Commedia - La prima giornata'', Spoleto, Festival dei Due Mondi, 8 luglio 2021.
* ''Agnello di Dio'', di [[Daniele Mencarelli]], Teatro Sant'Afra di Brescia, 26 aprile 2022.
* ''L'amore, le armi: Enea, eroe moderno'', dall'Eneide di Virgilio, Campania Festival, 12 giugno 2022.
* ''La zattera di Gericault'', di Carlo Longo, Teatro Stabile di Napoli, 27 ottobre 2022.
* ''Il figlio'', di [[Florian Zeller]], Il Parioli di Roma-Teatro della Pergola di Firenze, 19 gennaio 2023.
* ''Farà giorno'' di Rosa A. Menduni e Roberto De Giorgi, Teatro Franco Parenti di Milano, 2 maggio 2023.
* ''Il caso Kaufmann'' di [[Giovanni Grasso (giornalista)|Giovanni Grasso]], CTB Teatro Sociale Brescia, 17 ottobre 2023.
* ''Gently Down The Stream'' di Martin Shermann, Teatro Belli di Roma, 1º dicembre 2023.
* ''[[La casa nova]]'' di Carlo Goldoni, adattamento di Paolo Malaguti, Teatro India di Roma, 14 marzo 2024.

== Televisione ==
*''[[Gioco perverso (film 1993)|Gioco perverso]]'', regia di [[Italo Moscati]] – film TV (1993) - sceneggiatura
*''La partitella'', di Giuseppe Manfridi, [[Rai 2]], 10 maggio 1997
*''Giacomo il prepotente'', di Giuseppe Manfridi, [[Rai 2]], 9 giugno 1998
*''Eliseo: un secolo in scena'' (documentario televisivo, coautore insieme a F. Cappa; regia di G. Ribet)
*''[[John Gabriel Borkman]]'', [[Rai 5]], 31 gennaio 2015
*''Farà giorno'', di Rosa A. Menduni e Roberto De Giorgi, [[Rai 5]], 25 aprile 2016
*''Una serata per Anna Magnani'', [[Rai 1]]
*il Padre di Florian Zeller RAI5
*La Mafia di Don Sturzo Rai 5 con Marco Odetto

== Radio ==
*''Dinner Party'' di [[Pier Vittorio Tondelli]], Radio3, 16 dicembre 2001.

== Opere ==
*''Adda passà 'a nuttata'' ERI edizioni .10 anni di Artisti Riuniti
*''La Leggenda del Santo bevitore da Roth a Olmi'' con Tullio Kezich Camunia edizioni

== Onorificenze ==
{{Onorificenze
|nome_onorificenza = Commendatore Ordine al merito della Repubblica Italiana
|immagine = ITA OMRI 2001 Cav BAR.svg
|collegamento_onorificenza = Ordine al merito della Repubblica Italiana
|motivazione = Di iniziativa del Presidente della Repubblica
|data = [[Roma]], 8 febbraio 2023<ref name=Quirinale />
}}

==Note ==
<references/>

{{Controllo di autorità}}
{{Portale|biografie|teatro}}

[[Categoria:Studenti del Politecnico di Milano]]
[[Categoria:Commendatori OMRI]]


text:
# Onda evanescente
Un'onda evanescente è un particolare tipo di onda elettromagnetica piana non uniforme. Essa è fondamentale nello studio di fenomeni quali
la riflessione totale.

## Definizione
Un'onda può essere classificata come evanescente se il suo vettore di attenuazione {\displaystyle {\vec {a}}} e il suo vettore di fase {\displaystyle {\vec {k}}} sono tra loro perpendicolari. Ciò non è possibile in un mezzo qualunque, ma solamente in quelli nei quali la conducibilità è nulla. Difatti, per definizione, il vettore di propagazione {\displaystyle {\vec {S}}} si può scrivere come
{\displaystyle {\vec {S}}={\vec {a}}+i{\vec {k}}}
ma inoltre vale {\displaystyle {\vec {S}}\cdot {\vec {S}}=-\omega ^{2}\mu \varepsilon _{c}} con {\displaystyle \mu } permeabilità magnetica del mezzo e {\displaystyle \varepsilon _{c}=\varepsilon -{\frac {i\gamma }{\omega }}} permettività dielettrica complessa del mezzo.
Deve quindi valere la coppia di relazioni:
{\displaystyle {\begin{cases}|{\vec {a}}|^{2}-|{\vec {k}}|^{2}=-\omega ^{2}\mu \varepsilon \\2{\vec {a}}\cdot {\vec {k}}=\omega \mu \gamma \end{cases}}}
In un'onda evanescente {\displaystyle {\vec {a}}\cdot {\vec {k}}=0}, ma tale relazione può essere rispettata solo in un mezzo in cui la conducibilità {\displaystyle \gamma } è nulla.

## Onde evanescenti nei conduttori
Per semplicità, consideriamo il caso unidimensionale di un conduttore sottoposto ad un campo elettrico oscillante {\displaystyle \mathbf {E} =\mathbf {E} _{0}e^{-iwt}}. Mettiamoci inoltre nell'approssimazione di campi deboli, così da poter trascurare gli effetti magnetici nel conduttore.

In queste ipotesi, l'equazione del moto per gli elettroni assume la forma:
{\displaystyle m({\ddot {x}}+\gamma {\dot {x}}+w_{0}^{2}x)=-e\mathbf {E} _{0}e^{-iwt}}
ma in un conduttore gli elettroni sono liberi, e quindi il termine armonico si annulla ({\displaystyle w_{0}=0}). Ci si riduce così all'equazione:
{\displaystyle m({\ddot {x}}+\gamma {\dot {x}})=-eE_{0}e^{-iwt}}
che ha come soluzione per la velocità:
{\displaystyle \mathbf {v} (t)=-{\frac {e}{m(-i\omega +\gamma )}}\mathbf {E} }
e ricordando che per definizione vale {\displaystyle \mathbf {J} =-Ne\mathbf {v} } dove con N si indica il numero di elettroni per unità di volume, si ottiene:
{\displaystyle \mathbf {J} ={\frac {Ne^{2}}{m(i\omega +\gamma )}}\mathbf {E} }
e definendo la frequenza di plasma come:
{\displaystyle \omega _{pl}^{2}={\frac {Ne^{2}}{m\varepsilon _{0}}}}
è possibile esprimere la densità di corrente {\displaystyle \mathbf {J} } come:
{\displaystyle \mathbf {J} ={\frac {\omega _{pl}^{2}}{(-i\omega +\gamma )}}\varepsilon _{0}\mathbf {E} }
e ricordando la relazione {\displaystyle \mathbf {J} =\mathbf {\sigma } \mathbf {E} } è possibile introdurre la conducibilità generalizzata:
{\displaystyle \mathbf {\sigma } ={\frac {\omega _{pl}^{2}}{(-i\omega +\gamma )}}\varepsilon _{0}}
che, come è possibile notare, è in generale una quantità complessa.

Nel caso di basse frequenze {\displaystyle \omega <<\gamma } essa è puramente reale, e ci si riconduce al caso ohmico, nella quale la conducibilità non dipende dalla frequenza.
Consideriamo invece alte frequenze {\displaystyle \omega >>\gamma }, per le quali si ha un comportamento:
{\displaystyle \mathbf {\sigma } =i{\frac {\omega _{pl}^{2}}{\omega }}}
e si può quindi notare che la corrente è sfasata di {\displaystyle {\frac {\pi }{2}}} rispetto al campo {\displaystyle \mathbf {E} }.

È giunta l'ora di considerare l'equazione di propagazione del campo elettrico, che come noto è:
{\displaystyle \nabla ^{2}\mathbf {E} -{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}\mathbf {E} }{\partial t^{2}}}={\frac {1}{\varepsilon _{0}c^{2}}}{\frac {\partial \mathbf {J} }{\partial t}}}
avente soluzione del tipo:
{\displaystyle \mathbf {E} =\mathbf {E} _{0}e^{ikx-i\omega t}}
sostituendola, insieme all'espressione ricavata per {\displaystyle \mathbf {J} }, nell'equazione d'onda, si ottiene la relazione di dispersione:
{\displaystyle \omega ^{2}=k^{2}c^{2}+{\frac {i\omega }{i\omega -\gamma }}\omega _{pl}^{2}}
che nel limite di alte frequenze {\displaystyle \omega >>\gamma } porta a:
{\displaystyle \omega ^{2}=k^{2}c^{2}+\omega _{pl}^{2}}
ovvero
{\displaystyle k^{2}={\frac {\omega ^{2}-\omega _{pl}^{2}}{c^{2}}}}
e, nel caso {\displaystyle \omega ^{2}<\omega _{pl}^{2}} il numero d'onda k è puramente immaginario, il campo elettrico nel conduttore è della forma:
{\displaystyle \mathbf {E} =\mathbf {E} _{0}e^{\frac {-x}{l_{p}}}e^{-i\omega t}}
ovvero, il campo elettrico non si propaga all'interno del conduttore, ma penetra solo sino ad una distanza detta lunghezza di pelle inerziale:
{\displaystyle l_{p}={\sqrt {\frac {c^{2}}{\omega _{pl}^{2}-\omega ^{2}}}}}
In virtù di questa caratteristica, questo genere di onde vengono definite evanescenti.

## Onde evanescenti all'interfaccia
Si immagini un'interfaccia piana, posta sul piano {\displaystyle z=0}, tra due materiali con indice di rifrazione {\displaystyle n_{1}} ed {\displaystyle n_{2}} tra loro differenti. Si supponga ora che un'onda elettromagnetica piana e monocromatica si stia propagando nel mezzo con indice di rifrazione {\displaystyle n_{1}} ed incida sull'interfaccia con un angolo {\displaystyle \theta _{i}}, misurato rispetto alla normale. L'angolo {\displaystyle \theta _{t}} con cui l'onda viene trasmessa è dato dalla legge di Snell:
{\displaystyle n_{1}\sin \left(\theta _{i}\right)=n_{2}\sin \left(\theta _{t}\right),} da cui:
{\displaystyle \sin \left(\theta _{t}\right)={\frac {n_{1}}{n_{2}}}\sin \left(\theta _{i}\right).}
Se {\displaystyle n_{1}>n_{2}} allora, oltre un determinato angolo d'incidenza {\displaystyle \theta _{i}>\theta _{c}}, detto angolo critico, non è più possibile trovare un valore reale di {\displaystyle \theta _{t}} che soddisfi la relazione di Snell. La funzione {\displaystyle \sin \left(\theta \right)} assume infatti solo valori nell'intervallo {\displaystyle [-1,1]}.
Si può però trovare una soluzione alla legge di Snell nel campo dei numeri complessi. Per definizione, quando l'angolo d'incidenza corrisponde all'angolo critico, si ha {\displaystyle \theta _{t}={\frac {\pi }{2}}}. Quando l'angolo di incidenza è maggiore dell'angolo critico si può pensare di aggiungere artificialmente una componente immaginaria all'angolo di trasmissione. Scrivendo quindi {\displaystyle \theta _{t}={\frac {\pi }{2}}+i\alpha _{t}}, con {\displaystyle \alpha _{t}} numero reale, la legge di Snell diventa:
{\displaystyle \cos \left(i\alpha _{t}\right)={\frac {n_{1}}{n_{2}}}\sin \left(\theta _{i}\right)} da cui:
{\displaystyle \cosh \left(\alpha _{t}\right)={\frac {n_{1}}{n_{2}}}\sin \left(\theta _{i}\right),}
dove si è utilizzata la relazione {\displaystyle \cos \left(i\alpha \right)=\cosh \left(\alpha \right)} (con {\displaystyle \alpha } numero reale) che lega il coseno di un numero immaginario puro al coseno iperbolico. Il vettore d'onda della radiazione trasmessa {\displaystyle {\textbf {k}}_{t}} si può quindi scrivere (supponendo senza perdita di generalità che il vettore d'onda non abbia componenti nella direzione spaziale {\displaystyle y}, il che equivale ad un fronte d'onda parallelo all'asse {\displaystyle y}):
{\displaystyle {\textbf {k}}_{t}=k\left[\sin \left(\theta _{t}\right),0,\cos \left(\theta _{t}\right)\right]=k\left[\sin \left({\frac {\pi }{2}}+i\alpha _{t}\right),0,\cos \left({\frac {\pi }{2}}+i\alpha _{t}\right)\right]=k\left[\cosh \left(\alpha _{t}\right),0,-i\sinh \left(\alpha _{t}\right)\right],}
dove nuovamente si è fatto uso della relazione tra funzioni trigonometriche circolari ed iperboliche, {\displaystyle \sin \left(i\alpha \right)=i\sinh \left(\alpha \right)}, e dove si è posto {\displaystyle k=\left|{\textbf {k}}_{t}\right|}. L'onda trasmessa si può scrivere, in questo formalismo (escludendo per brevità la parte dipendente dal tempo), come:
{\displaystyle {\textbf {E}}({\textbf {x}})={\textbf {E}}_{0}e^{-i{\textbf {k}}_{t}\cdot {\textbf {x}}},}
dove con il simbolo {\displaystyle {\textbf {x}}=(x,y,z)} si vuole indicare il vettore posizione individuato dalle coordinate {\displaystyle x,y} e {\displaystyle z}.
Sostituendo nella formula del campo elettrico {\displaystyle {\textbf {E}}({\textbf {x}})} la forma precedentemente ricavata per {\displaystyle {\textbf {k}}_{t}} in caso di angoli di incidenza maggiori dell'angolo di contatto, si ottiene:
{\displaystyle {\textbf {E}}({\textbf {x}})={\textbf {E}}_{0}exp\left\{-ik\left[x\cosh \left(\alpha _{t}\right)-iz\sinh \left(\alpha _{t}\right)\right]\right\}={\textbf {E}}_{0}e^{-ikx\cosh \left(\alpha _{t}\right)}e^{-kz\sinh \left(\alpha _{t}\right)}.}
Il campo elettrico, quando l'angolo di incidenza è maggiore dell'angolo critico, non dà luogo ad un'onda all'interno del mezzo 2: l'ampiezza decresce esponenzialmente lungo l'asse {\displaystyle z}. Non vi è trasporto d'energia e la radiazione viene completamente riflessa. La presenza di un'onda evanescente all'interfaccia tra due materiali di diverso indice di rifrazione può essere quindi collegata ad un angolo di trasmissione definito nel campo dei numeri complessi.
Può essere quindi calcolata la lunghezza di penetrazione di un'onda evanescente: la lunghezza di penetrazione {\displaystyle d_{p}} fornisce indicazioni su quanto in profondità il campo elettrico è presente all'interno del materiale in cui incide. Avendo definito l'interfaccia perpedicolarmente all'asse {\displaystyle z}, tale asse coincide con la direzione di penetrazione. Possiamo calcolare il campo elettrico all'interno del mezzo {\displaystyle 2} scegliendo convenientemente un punto adeguato che permetta di semplificare la trattazione: nell'equazione precedente scegliamo appunto {\displaystyle x=0}. Trascuriamo inoltre la polarizzazione ed il modulo di {\displaystyle {\textbf {E}}_{0}} considerando solamente il termine:
{\displaystyle e^{-kz\sinh \left(\alpha _{t}\right)}.}
Si tratta del fattore di attenuazione del campo elettrico che, in funzione della profondità {\displaystyle z} considerata, fornisce informazioni sulla diminuzione della intensità del campo stesso. Mettendo assieme la relazione goniometrica
{\displaystyle \cosh ^{2}\left(\alpha _{t}\right)-\sinh ^{2}\left(\alpha _{t}\right)=1}
e la legge di Snell (che ci permette di scrivere {\displaystyle \cosh \left(\alpha _{t}\right)} in funzione dell'angolo di incidenza e degli indici di rifrazione dei due mezzi) si può riscrivere il fattore di attenuazione nel seguente modo:
{\displaystyle e^{-{\frac {kz}{n_{2}}}{\sqrt {n_{1}^{2}\sin ^{2}\left(\theta _{i}\right)-n_{2}^{2}}}}.}
La condizione sotto la quale si verifica che l'esponente è uguale a {\displaystyle -1} (in cui si definisce {\displaystyle z=d_{p}}) richiede che:
{\displaystyle d_{p}={\frac {\frac {\lambda }{n_{2}}}{2\pi {\sqrt {n_{1}^{2}\sin ^{2}\left(\theta _{i}\right)-n_{2}^{2}}}}},}
con {\displaystyle \lambda ={\frac {2\pi }{k}}}. Ponendo {\displaystyle z=d_{p}} è facile verificare che per tale profondità il campo elettrico è diminuito di un fattore {\displaystyle e^{-1}\simeq 0,37}. Ciò significa che in uno strato profondo {\displaystyle d_{p}} il campo elettrico perde circa il {\displaystyle 63\%} della propria intensità. Il campo elettrico può considerarsi quasi estinto oltre una profondità pari a {\displaystyle 3d_{p}}dove la diminuzione dell'intensità raggiunge (approssimativamente) il {\displaystyle 95\%}.

## Proprietà
Nello studio della riflessione totale tra due mezzi semi-infiniti si può dimostrare che se l'angolo di incidenza dell'onda è maggiore dell'angolo critico, nel mezzo 2 si instaura un'onda piana evanescente con vettore di fase parallelo alla superficie di separazione tra i mezzi e vettore di attenuazione quindi normale alla stessa.
Un'ulteriore proprietà importante di un'onda piana evanescente è che la parte reale del vettore di Poynting è parallela alla direzione di {\displaystyle {\vec {k}}} mentre la sua parte immaginaria è parallela alla direzione di {\displaystyle {\vec {a}}}.

title: Onda evanescente

wikitext:
Un''''onda evanescente''' è un particolare tipo di [[onda elettromagnetica]] piana non uniforme. Essa è fondamentale nello studio di fenomeni quali
la [[riflessione totale]].

== Definizione ==

Un'onda può essere classificata come evanescente se il suo vettore di attenuazione <math>\vec{a}</math> e il suo vettore di fase <math>\vec{k}</math> sono tra loro perpendicolari. Ciò non è possibile in un mezzo qualunque, ma solamente in quelli nei quali la [[Conduttività_elettrica|conducibilità]] è nulla. Difatti, per definizione, il vettore di propagazione <math>\vec{S}</math> si può scrivere come

<math>\vec{S} = \vec{a} + i \vec{k}</math>

ma inoltre vale{{Citazione necessaria|}} <math>\vec{S}\cdot\vec{S} = -\omega^2 \mu \varepsilon_c</math> con <math>\mu</math> [[permeabilità magnetica]] del mezzo e <math>\varepsilon_c = \varepsilon - \frac{i\gamma}{\omega}</math> permettività dielettrica complessa del mezzo.

Deve quindi valere la coppia di relazioni:
<math>
 \begin{cases}
   |\vec{a}|^2 - |\vec{k}|^2 = -\omega^2\mu\varepsilon \\
   2\vec{a}\cdot\vec{k} = \omega\mu\gamma
 \end{cases}
</math>

In un'onda evanescente <math>\vec{a}\cdot\vec{k} = 0</math>, ma tale relazione può essere rispettata solo in un mezzo in cui la conducibilità <math>\gamma</math> è nulla.

== Onde evanescenti nei conduttori ==
Per semplicità, consideriamo il caso unidimensionale di un conduttore sottoposto ad un campo elettrico oscillante <math> \mathbf E = \mathbf E_0 e^{-iwt} </math>. Mettiamoci inoltre nell'approssimazione di ''campi deboli'', così da poter trascurare gli effetti magnetici nel conduttore.

In queste ipotesi, l'equazione del moto per gli elettroni assume la forma:

:<math>
m( \ddot x + \gamma \dot x + w_0^2 x)= -e \mathbf E_0 e^{-iwt}
</math>

ma in un conduttore gli elettroni sono liberi, e quindi il termine armonico si annulla (<math>w_0 = 0</math>). Ci si riduce così all'equazione:

:<math>
m( \ddot x + \gamma \dot x) = -e E_0 e^{-iwt}
</math>

che ha come soluzione per la velocità:

<math>
\mathbf v(t) = - \frac {e}{m (-i \omega + \gamma)} \mathbf E
</math>

e ricordando che per definizione vale <math> \mathbf J = -N e \mathbf v </math> dove con N si indica il numero di elettroni per unità di volume, si ottiene:

<math>
\mathbf J= \frac {N e^2}{m( i \omega + \gamma)} \mathbf E
</math>

e definendo la '''[[frequenza di plasma]]''' come:

<math>
\omega_{pl}^2 = \frac {N e^2}{m \varepsilon_0}
</math>

è possibile esprimere la densità di corrente <math> \mathbf J </math> come:

<math>
\mathbf J = \frac {\omega_{pl}^2}{(-i \omega + \gamma )} \varepsilon_0 \mathbf E
</math>

e ricordando la relazione <math> \mathbf J = \mathbf \sigma \mathbf E </math> è possibile introdurre la '''conducibilità generalizzata''':

<math>
\mathbf \sigma = \frac {\omega_{pl}^2}{(-i \omega + \gamma )} \varepsilon_0
</math>

che, come è possibile notare, è in generale una quantità complessa.

Nel caso di basse frequenze <math> \omega << \gamma </math> essa è puramente reale, e ci si riconduce al caso ohmico, nella quale la conducibilità non dipende dalla frequenza.
Consideriamo invece alte frequenze <math> \omega >> \gamma </math>, per le quali si ha un comportamento:

<math>
\mathbf \sigma = i \frac {\omega_{pl}^2}{\omega}
</math>

e si può quindi notare che la corrente è sfasata di <math> \frac {\pi}{2} </math> rispetto al campo <math> \mathbf E </math>.

È giunta l'ora di considerare l'equazione di propagazione del campo elettrico, che come noto è:

<math>
\nabla^2 \mathbf E - \frac {1}{c^2} \frac {\partial^2 \mathbf E}{\partial t^2} = \frac {1}{\varepsilon_0 c^2} \frac {\partial \mathbf J}{\partial t}
</math>

avente soluzione del tipo:

<math>
\mathbf E = \mathbf E_0 e^{ikx - i \omega t}
</math>

sostituendola, insieme all'espressione ricavata per <math> \mathbf J </math>, nell'equazione d'onda, si ottiene la '''relazione di dispersione''':

<math>
\omega^2 = k^2 c^2 + \frac {i \omega}{i \omega - \gamma} \omega_{pl}^2
</math>

che nel limite di alte frequenze <math> \omega >> \gamma </math> porta a:

<math>
\omega^2 = k^2 c^2 + \omega_{pl}^2
</math>

ovvero

<math>
k^2 = \frac {\omega^2 - \omega_{pl}^2}{c^2}
</math>

e, nel caso <math> \omega^2 < \omega_{pl}^2 </math> il numero d'onda ''k'' è puramente immaginario, il campo elettrico nel conduttore è della forma:

<math>
\mathbf E = \mathbf E_0 e^{\frac {-x}{l_p}} e^{-i \omega t}
</math>

ovvero, il campo elettrico non si propaga all'interno del conduttore, ma penetra solo sino ad una distanza detta '''lunghezza di pelle inerziale''':

<math>
l_p = \sqrt{ \frac {c^2}{\omega_{pl}^2 - \omega^2}}
</math>

In virtù di questa caratteristica, questo genere di onde vengono definite '''evanescenti'''.

== Onde evanescenti all'interfaccia ==
Si immagini un'interfaccia piana, posta sul piano <math>z=0</math>, tra due materiali con indice di rifrazione <math>n_1</math> ed <math>n_2</math> tra loro differenti. Si supponga ora che un'onda elettromagnetica piana e monocromatica si stia propagando nel mezzo con indice di rifrazione <math>n_1</math> ed incida sull'interfaccia con un angolo <math>\theta_i</math>, misurato rispetto alla normale. L'angolo <math>\theta_t</math> con cui l'onda viene trasmessa è dato dalla [[legge di Snell]]:

<math>n_1\sin \left(\theta_i\right)=n_2\sin \left(\theta_t\right),</math> da cui:
<math>\sin\left(\theta_t\right)=\frac{n_1}{n_2}\sin\left(\theta_i\right).</math>

Se <math>n_1 > n_2</math> allora, oltre un determinato angolo d'incidenza <math>\theta_i > \theta_c</math>, detto [[angolo critico]], non è più possibile trovare un valore reale di <math>\theta_t</math> che soddisfi la relazione di Snell. La funzione <math>\sin\left(\theta\right)</math> assume infatti solo valori nell'intervallo <math>[-1,1]</math>.
Si può però trovare una soluzione alla legge di Snell nel campo dei numeri complessi. Per definizione, quando l'angolo d'incidenza corrisponde all'angolo critico, si ha <math>\theta_t=\frac{\pi}{2}</math>. Quando l'angolo di incidenza è maggiore dell'angolo critico si può pensare di aggiungere artificialmente una componente immaginaria all'angolo di trasmissione. Scrivendo quindi <math>\theta_t=\frac{\pi}{2}+i\alpha_t</math>, con <math>\alpha_t</math> numero reale, la legge di Snell diventa:

<math>\cos\left(i\alpha_t\right)=\frac{n_1}{n_2}\sin\left(\theta_i\right)</math> da cui:

<math>\cosh\left(\alpha_t\right)=\frac{n_1}{n_2}\sin\left(\theta_i\right),</math>

dove si è utilizzata la relazione <math>\cos\left( i\alpha\right)=\cosh\left(\alpha\right)</math> (con <math>\alpha</math> numero reale) che lega il coseno di un numero immaginario puro al coseno iperbolico. Il [[vettore d'onda]] della radiazione trasmessa <math>\textbf k_t</math> si può quindi scrivere (supponendo senza perdita di generalità che il vettore d'onda non abbia componenti nella direzione spaziale <math>y</math>, il che equivale ad un fronte d'onda parallelo all'asse <math>y</math>):

<math>\textbf k_t=k\left[\sin\left(\theta_t\right),0,\cos\left(\theta_t\right)\right] = k\left[\sin\left(\frac{\pi}{2}+i\alpha_t\right),0,\cos\left(\frac{\pi}{2}+i\alpha_t\right)\right] = k\left[\cosh\left(\alpha_t\right),0,-i\sinh\left(\alpha_t\right)\right],</math>

dove nuovamente si è fatto uso della relazione tra funzioni trigonometriche circolari ed iperboliche, <math>\sin\left(i\alpha\right)=i\sinh\left(\alpha\right)</math>, e dove si è posto <math>k=\left|\textbf k_t\right|</math>. L'onda trasmessa si può scrivere, in questo formalismo (escludendo per brevità la parte dipendente dal tempo), come:

<math>\textbf E(\textbf x)=\textbf E_0e^{-i\textbf k_t\cdot\textbf x},</math>

dove con il simbolo <math>\textbf x =(x,y,z)</math> si vuole indicare il vettore posizione individuato dalle coordinate <math>x,y</math> e <math>z</math>.

Sostituendo nella formula del campo elettrico <math>\textbf E(\textbf x)</math> la forma precedentemente ricavata per <math>\textbf k_t</math> in caso di angoli di incidenza maggiori dell'angolo di contatto, si ottiene:

<math>\textbf E(\textbf x)=\textbf E_0 exp\left\{    -ik\left[x\cosh\left(\alpha_t\right)-iz\sinh\left(\alpha_t\right)\right]
    \right\} = \textbf E_0 e^{-ikx\cosh\left(\alpha_t\right)}e^{-kz\sinh\left(\alpha_t\right)}.</math>

Il campo elettrico, quando l'angolo di incidenza è maggiore dell'angolo critico, non dà luogo ad un'onda all'interno del mezzo 2: l'ampiezza decresce esponenzialmente lungo l'asse <math>z</math>. Non vi è trasporto d'energia e la radiazione viene completamente riflessa. La presenza di un'onda evanescente all'interfaccia tra due materiali di diverso [[indice di rifrazione]] può essere quindi collegata ad un angolo di trasmissione definito nel campo dei numeri complessi.

Può essere quindi calcolata la lunghezza di penetrazione di un'onda evanescente: la lunghezza di penetrazione <math>d_p</math> fornisce indicazioni su quanto in profondità il campo elettrico è presente all'interno del materiale in cui incide. Avendo definito l'interfaccia perpedicolarmente all'asse <math>z</math>, tale asse coincide con la direzione di penetrazione. Possiamo calcolare il campo elettrico all'interno del mezzo <math>2</math> scegliendo convenientemente un punto adeguato che permetta di semplificare la trattazione: nell'equazione precedente scegliamo appunto <math>x=0</math>. Trascuriamo inoltre la polarizzazione ed il modulo di <math>\textbf E_0</math> considerando solamente il termine:

<math>e^{-kz\sinh\left(\alpha_t\right)}.</math>

Si tratta del fattore di attenuazione del campo elettrico che, in funzione della profondità <math>z</math> considerata, fornisce informazioni sulla diminuzione della intensità del campo stesso. Mettendo assieme la relazione goniometrica

<math>\cosh^2\left(\alpha_t\right)-\sinh^2\left(\alpha_t\right)=1</math>

e la legge di Snell (che ci permette di scrivere <math>\cosh\left(\alpha_t\right)</math> in funzione dell'angolo di incidenza e degli indici di rifrazione dei due mezzi) si può riscrivere il fattore di attenuazione nel seguente modo:

<math>e^{-\frac{kz}{n_2} \sqrt{n_1^2\sin^2\left(\theta_i\right)-n_2^2} }.</math>

La condizione sotto la quale si verifica che l'esponente è uguale a <math>-1</math> (in cui si definisce <math>z=d_p</math>) richiede che:

<math>d_p=\frac{\frac{\lambda}{n_2}}{2\pi\sqrt{n_1^2\sin^2\left(\theta_i\right)-n_2^2} },</math>

con <math>\lambda=\frac{2\pi}{k}</math>. Ponendo <math>z=d_p</math> è facile verificare che per tale profondità il campo elettrico è diminuito di un fattore <math>e^{-1}\simeq 0,37</math>. Ciò significa che in uno strato profondo <math>d_p</math> il campo elettrico perde circa il <math>63\%</math> della propria intensità. Il campo elettrico può considerarsi quasi estinto oltre una profondità pari a <math>3d_p</math>dove la diminuzione dell'intensità raggiunge (approssimativamente) il <math>95\%</math>.

== Proprietà ==

Nello studio della riflessione totale tra due mezzi semi-infiniti si può dimostrare che se l'angolo di incidenza dell'onda è maggiore dell'[[angolo critico]], nel mezzo 2 si instaura un'onda piana evanescente con vettore di fase parallelo alla superficie di separazione tra i mezzi e vettore di attenuazione quindi normale alla stessa.

Un'ulteriore proprietà importante di un'onda piana evanescente è che la [[parte reale]] del [[vettore di Poynting]] è parallela alla direzione di <math>\vec{k}</math> mentre la sua [[parte immaginaria]] è parallela alla direzione di <math>\vec{a}</math>.

== Bibliografia ==

* P. Marino, S. Scotto, ''Appunti di Fisica B II''.http://osiris.df.unipi.it/~macchi/
* Michele Midrio, ''Campi Elettromagnetici'', SGEditoriali, 2006, ISBN 88-86281-82-X

== Voci correlate ==

*[[Onde elettromagnetiche]]
*[[Riflettanza totale attenuata]]
*[[Onda piana]]
*[[Riflessione (fisica)]]
*[[Rifrazione]]
*[[Angolo critico]]
{{Portale|elettromagnetismo}}

[[Categoria:Ottica]]
[[Categoria:Radiazione elettromagnetica]]


text:
# Kaj Andersen
Kaj Andersen (14 giugno 1932 – 19 gennaio 1995) è stato un calciatore danese, di ruolo difensore.

## Carriera

### Nazionale
Esordisce il 15 maggio 1963, giocando da capitano contro l'Ungheria (6-0). Gioca da capitano anche la sua seconda e ultima partita con la Danimarca, il 3 giugno seguente contro la Finlandia (1-1).

title: Kaj Andersen

wikitext:
{{S|calciatori danesi}}
{{Sportivo
|Nome = Kaj Andersen
|Immagine =
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|Sesso = M
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{{Bio
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|GiornoMeseMorte = 19 gennaio
|AnnoMorte = 1995
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|PostNazionalità = , di ruolo [[difensore]]
}}

== Carriera ==
=== Nazionale ===
Esordisce il 15 maggio 1963, giocando da [[capitano (calcio)|capitano]] contro l'[[Nazionale di calcio dell'Ungheria|Ungheria]] (6-0). Gioca da capitano anche la sua seconda e ultima partita con la Danimarca, il 3 giugno seguente contro la [[Nazionale di calcio della Finlandia|Finlandia]] (1-1).

== Collegamenti esterni ==
* {{Collegamenti esterni}}

{{Portale|biografie|calcio}}

[[Categoria:Calciatori della nazionale danese]]

title: Kaj Andersen

Nazionalità: Danimarca

title: Calcio

Ruolo: Difensore

title: Squadre di club1

Odense · ? (?)

title: Nazionale

Danimarca · 2 (0)

Nazionale: 1 I due numeri indicano le presenze e le reti segnate, per le sole partite di campionato. · Il simbolo → indica un trasferimento in prestito.


text:
# Liriope
Nella mitologia greca, Lirìope era il nome di una delle Naiadi (ninfe delle acque dolci) che viveva nella Focide. Un giorno fu imprigionata fra le onde del dio fluviale Cefiso e da lui violentata. Rimasta incinta, diede alla luce un bellissimo bambino che chiamò Narciso.

title: Liriope

wikitext:
Nella [[mitologia greca]], '''Lirìope''' era il nome di una delle [[Naiadi]] ([[Ninfa (mitologia)|ninfe]] delle acque dolci) che viveva nella [[Focide]]. Un giorno fu imprigionata fra le onde del dio fluviale [[Cefiso (mitologia)|Cefiso]] e da lui [[stupro|violentata]]. Rimasta incinta, diede alla luce un bellissimo bambino che chiamò [[Narciso (mitologia)|Narciso]].<ref name=Ovidio>[[Ovidio]], ''[[Metamorfosi (Ovidio)|Metamorfosi]]'', 3. 339 - 509</ref><ref name=Igino>Igino, ''Fabulae'', 271</ref>

== Note ==
<references/>

== Voci correlate ==
* [[Cefiso (mitologia)]]
* [[Narciso (mitologia)]]
* [[Naiadi]]

== Altri progetti ==
{{interprogetto}}

== Collegamenti esterni ==
* {{Collegamenti esterni}}

{{Portale|letteratura|mitologia greca}}

[[Categoria:Naiadi]]
[[Categoria:Personaggi focesi della mitologia greca]]


text:
# IIHF Federation Cup
La IIHF Federation Cup (più nota semplicemente come Federation Cup) è stata la seconda competizione europea per squadre di club di hockey su ghiaccio, accanto alla Coppa dei Campioni, nelle stagioni 1994-95 e 1995-96. Verrà poi sostituita dalla Continental Cup nel 1997.

## Risultati
| Stagione | N. partecipanti | Città ospitante il torneo finale | Vincitore      |
| 1994-95  | 13              | Lubiana                          | Salavat Julaev |
| 1995-96  | 19              | Trenčín                          | Mastini Varese |

## Stagione 1994-95
La prima edizione della Federation Cup vide come protagoniste perlopiù squadre provenienti dall'Europa dell'Est e dai Balcani. Difficoltà politiche si ebbero quando la squadra croata KHL Medveščak Zagabria si qualificò per il girone finale che si tenne a Lubiana, cui, perdipiù, era qualificata anche una squadra jugoslava, l'HK Partizan Belgrado: la Guerra d'indipendenza croata non era all'epoca ancora terminata.

## Stagione 1995-96
Per la stagione 1995-96 furono coinvolte anche squadre dell'Europa occidentale. Il girone finale si svolse a Trenčín, Slovacchia, e se lo aggiudicò la compagine italiana AS Mastini Varese Hockey, non senza sorpresa, vista la provenienza da paesi con una maggiore tradizione (Repubblica Ceca nel girone preliminare, Russia e Slovacchia in quello finale) delle squadre affrontate.

title: IIHF Federation Cup

wikitext:
{{Competizione sportiva
|nome = IIHF Federation Cup
|stagione attuale =
|logo =
|sport = Hockey su ghiaccio
|tipologia = per squadre di club
|confederazione = [[IIHF]]
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|continente = [[Europa]]
|fondazione = [[1994]]
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|cadenza = annuale
|apertura = novembre
|chiusura = dicembre
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|formato =
*Eventuale turno di qualificazione, con gruppi da 4 squadre decisi da semifinali e finali. Le vincenti qualificate ai gruppi preliminari.
*Tre gruppi preliminari da 4 squadre, con semifinali e finale. La squadra vincitrice è qualificata al gruppo finale.
*Gruppo finale da 4 squadre (tre provenienti dai turni preliminari, più la squadra ospitante), con semifinale e finale
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|ultimovincitore = {{Hockey su ghiaccio Varese (1977-2005)}}
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|trofeo =
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La '''IIHF Federation Cup''' (più nota semplicemente come '''Federation Cup''') è stata la seconda competizione europea per squadre di club di hockey su ghiaccio, accanto alla [[Coppa dei Campioni (hockey su ghiaccio)|Coppa dei Campioni]], nelle stagioni 1994-95 e 1995-96. Verrà poi sostituita dalla [[Continental Cup (hockey su ghiaccio)|Continental Cup]] nel [[1997]].

==Risultati==

{| class="wikitable"
|- style="font-weight:bold; background-color:#dddddd;" align="center" |
| Stagione || N. partecipanti|| Città ospitante<br />il torneo finale || '''Vincitore'''
|-
| [[IIHF Federation Cup 1994-1995|1994-95]] || align="center" | 13 || [[File:Flag of Slovenia.svg|border|20px|Slovenia]] [[Lubiana]] || {{Hockey su ghiaccio Ufa}}
|-
| [[IIHF Federation Cup 1995-1996|1995-96]] || align="center" | 19 || [[File:Flag of Slovakia.svg|border|20px|Slovacchia]] [[Trenčín]] || {{Hockey su ghiaccio Varese (1977-2005)}}
|}

== Stagione 1994-95 ==
{{Vedi anche|IIHF Federation Cup 1994-1995}}
La prima edizione della Federation Cup vide come protagoniste perlopiù squadre provenienti dall'[[Europa dell'Est]] e dai [[Penisola balcanica|Balcani]]. Difficoltà politiche si ebbero quando la squadra [[croazia|croata]] [[KHL Medveščak Zagabria]] si qualificò per il girone finale che si tenne a [[Lubiana]], cui, perdipiù, era qualificata anche una squadra [[Jugoslavia|jugoslava]], l'[[HK Partizan Belgrado]]: la [[Guerre jugoslave#Guerra in Croazia .281991-1995.29|Guerra d'indipendenza croata]] non era all'epoca ancora terminata.

== Stagione 1995-96 ==
{{Vedi anche|IIHF Federation Cup 1995-1996}}
Per la stagione 1995-96 furono coinvolte anche squadre dell'[[Europa occidentale]]. Il girone finale si svolse a [[Trenčín]], [[Slovacchia]], e se lo aggiudicò la compagine italiana [[AS Mastini Varese Hockey]], non senza sorpresa, vista la provenienza da paesi con una maggiore tradizione (Repubblica Ceca nel girone preliminare, Russia e Slovacchia in quello finale) delle squadre affrontate.

== Collegamenti esterni ==
* {{cita web|1=http://hockey365.celeonet.fr/hockeyarchives/Federation1995.htm|2=Risultati della stagione 1994-95 su Hockey Archives|lingua=fr|accesso=22 luglio 2008|dataarchivio=4 marzo 2012|urlarchivio=https://web.archive.org/web/20120304173140/http://hockey365.celeonet.fr/hockeyarchives/Federation1995.htm|urlmorto=sì}}
* {{cita web|1=http://hokej.snt.cz/trn/trn1995.html|2=SFRp's hockey archive: risultati 1994-95|lingua=en|accesso=22 luglio 2008|urlarchivio=https://web.archive.org/web/20130929073640/http://hokej.snt.cz/trn/trn1995.html|dataarchivio=29 settembre 2013|urlmorto=sì}}
* {{cita web|1=http://hockey365.celeonet.fr/hockeyarchives/Federation1996.htm|2=Risultati della stagione 1995-96 su Hockey Archives|lingua=fr|accesso=22 luglio 2008|dataarchivio=4 marzo 2012|urlarchivio=https://web.archive.org/web/20120304173147/http://hockey365.celeonet.fr/hockeyarchives/Federation1996.htm|urlmorto=sì}}

{{Coppe europee hockey}}
{{IIHF}}
{{Portale|hockey su ghiaccio}}

[[Categoria:IIHF Federation Cup| ]]

title: IIHF Federation Cup

Sport: - Hockey su ghiaccio

Tipo: per squadre di club

Federazione: IIHF

Continente: Europa

Organizzatore: International Ice Hockey Federation

Cadenza: annuale

Apertura: novembre

Chiusura: dicembre

Partecipanti: min 13 - max 19

Formula: - Eventuale turno di qualificazione, con gruppi da 4 squadre decisi da semifinali e finali. Le vincenti qualificate ai gruppi preliminari. - Tre gruppi preliminari da 4 squadre, con semifinali e finale. La squadra vincitrice è qualificata al gruppo finale. - Gruppo finale da 4 squadre (tre provenienti dai turni preliminari, più la squadra ospitante), con semifinale e finale

title: Storia

Ultimo vincitore: Mastini Varese


text:
# Finale del campionato mondiale femminile di calcio 2015
La finale del campionato mondiale femminile di calcio 2015 si tenne il 5 luglio 2015 al BC Place a Vancouver tra le nazionali femminili di Stati Uniti e Giappone in una riedizione della finale precedente. Fu la finale della settima edizione del campionato mondiale femminile di calcio, e terminò con la vittoria per 5-2 delle statunitensi che così vendicarono la sconfitta ai calci di rigore di quattro anni prima.

## Cammino verso la finale

### Stati Uniti
Le statunitensi furono inserite nel gruppo D, insieme a Svezia, Australia e Nigeria.
L'8 giugno a Winnipeg, le statunitensi esordirono contro l'Australia vincendo 3-1 con doppietta di Rapinoe e rete di Press dopo il momentaneo pareggio di De Vanna. Quattro giorni dopo sempre a Winnipeg gli Stati Uniti furono bloccate sullo 0-0 dalla Svezia, ma all'ultima giornata batterono 1-0 la Nigeria con la rete decisiva di Wambach sul finire del primo tempo. Gli Stati Uniti conclusero il girone al primo posto con 7 punti, seguiti dall'Australia con 4 e dalla Svezia con 3 che passò come migliore terza; eliminata invece la Nigeria.
Il 22 giugno, negli ottavi di finale, le statunitensi affrontarono il Colombia a Edmonton; gli Stati Uniti vinsero 2-0 con le reti di Morgan e di Lloyd su calcio di rigore. Quattro giorni dopo, nei quarti di finale a Ottawa le statunitensi ebbero la meglio per 1-0 sulla Cina; decisiva ai fini del risultato fu la rete di Lloyd. In semifinale a Montréal contro la Germania, le statunitensi vinsero 2-0; decisivi furono il rigore di Lloyd e la rete di O'Hara.

### Giappone
L'altra finalista, ovvero il Giappone, fu inserita nel Gruppo C insieme a Camerun, Svizzera e Ecuador.
La prima avversaria fu la Svizzera, che l'8 giugno a Vancouver venne battuta 1-0 con rete di Miyama su calcio di rigore. Nella seconda giornata le giapponesi batterono 2-1 il Camerun con i gol di Sameshima e di Sugasawa. Alla terza giornata le giapponesi ottennero un'altra vittoria contro l'Ecuador con rete di Ōgimi dopo 5 minuti di gioco. La classifica finale vide il Giappone a chiudere a pieni punti, seguito dal Camerun con 6, Svizzera con 3 e qualificata come migliore terza, e Ecuador con 0 punti ed eliminato.
Agli ottavi di finale, il 23 giugno le giapponesi affrontarono i Paesi Bassi a Vancouver vincendo 2-1 con le reti decisive di Ariyoshi e Sakaguchi.
Nei quarti di finale giocati quattro giorni dopo a Edmonton le giapponesi eliminarono l'Australia con il gol siglato da Iwabuchi a 3 minuti dalla fine.
La semifinale disputata il 1º luglio ancora a Edmonton vide il Giappone battere 2-1 l'Inghilterra; dopo un primo tempo terminato in parità per effetto dei due rigori trasformati rispettivamente da Miyama e Williams, a decidere l'incontro fu un autogol di Bassett nei minuti di recupero.

### Tabella riassuntiva del percorso
Note: In ogni risultato sottostante, il punteggio della finalista è menzionato per primo.
| Pos. | Squadra     | Pt | G | V | N | P | GF | GS | DR |
| ---- | ----------- | -- | - | - | - | - | -- | -- | -- |
| 1.   | Stati Uniti | 7  | 3 | 2 | 1 | 0 | 4  | 1  | +3 |
| 2.   | Australia   | 4  | 3 | 1 | 1 | 1 | 4  | 4  | 0  |
| 3.   | Svezia      | 3  | 3 | 0 | 3 | 0 | 4  | 4  | 0  |
| 4.   | Nigeria     | 1  | 3 | 0 | 1 | 2 | 3  | 6  | -3 |

| Pos. | Squadra  | Pt | G | V | N | P | GF | GS | DR  |
| ---- | -------- | -- | - | - | - | - | -- | -- | --- |
| 1.   | Giappone | 9  | 3 | 3 | 0 | 0 | 4  | 1  | +3  |
| 2.   | Camerun  | 6  | 3 | 2 | 0 | 1 | 9  | 3  | +6  |
| 3.   | Svizzera | 3  | 3 | 1 | 0 | 2 | 11 | 4  | +7  |
| 4.   | Ecuador  | 0  | 3 | 0 | 0 | 3 | 1  | 17 | -16 |

## Descrizione della partita
La partita è stata giocata in condizioni di nebbia a causa del fumo provenienti dei vicini incendi nella regione del Lower Mainland. Gli Stati Uniti partirono forte, segnando quattro gol nei primi 16 minuti. Tre di questi furono segnati dalla centrocampista Lloyd, che così segnò la tripletta più veloce nella storia della Coppa del Mondo. Il primo gol di Lloyd al 3' è stato il più veloce in una finale di Coppa del Mondo femminile, quando ha segnato su un calcio d'angolo di Rapinoe. Fu la prima volta che il Giappone si trovò in svantaggio durante il torneo. Lloyd segnò di nuovo al 5' minuto su punizione battuta da Holiday. La stessa Holiday segnò al 14' dopo che la difenditrice giapponese Iwashimizu non riuscì a respingere un pallone in area di rigore. Il gol di Lloyd al 16' minuto, che la Reuters britannica ha definito "uno dei gol più straordinari mai visti in una Coppa del Mondo femminile", fu segnato dalla linea di metà campo, che sorprese il portiere giapponese Kaihori fuori posizione. Lo straordinario gol fu nominato per il FIFA Puskás Award e ha significato che Lloyd è diventata la prima donna a segnare una tripletta in una finale di Coppa del Mondo e il primo giocatore, maschio o femmina, a farlo da quando Hurst lo fece per l'Inghilterra contro la Germania Ovest nella finale di Wembley nel 1966.
L'attaccante Ōgimi con un tiro di sinistro realizzò il primo gol per il Giappone al 27', superando la difenditrice degli Stati Uniti Johnston. L'allenatore del Giappone Sasaki decise di rispondere in modo tattico effettuando due sostituzioni nel primo tempo, inserendo la centrocampista Sawa al posto di Iwashimizu e sostituendo l'ala Kawasumi per l'attaccante Sugasawa. Al 52' un autogol di testa di Johnston su una punizione battuta da Miyama portò il punteggio sul 4-2, ma due minuti dopo la centrocampista Heath ha segnò il definitivo 5-2 su passaggio di Brian. I sette gol segnati sono stati il numero massimo nella storia della finale della Coppa del Mondo femminile ed eguaglia il record per il maggior numero di gol in qualsiasi finale della Coppa del Mondo, maschile o femminile, con la finale del campionato mondiale di calcio 1958, in cui il Brasile ha sconfitto la Svezia 5–2.

## Tabellino
| Arbitro: | Kateryna Monzul' |

|                                         |           |                               |
| Lloyd 3’, 5’, 16’ Holiday 14’ Heath 54’ | Marcatori | 27’ Ōgimi 52’ (aut.) Johnston |

| Stati Uniti | Giappone |

| Stati Uniti (4-4-2) |    |                    |  |     |
|                     |    |                    |  |     |
| P                   | 1  | Hope Solo          |  |     |
| D                   | 11 | Ali Krieger        |  |     |
| D                   | 19 | Julie Johnston     |  |     |
| D                   | 4  | Becky Sauerbrunn   |  |     |
| D                   | 22 | Meghan Klingenberg |  |     |
| C                   | 12 | Lauren Holiday     |  |     |
| C                   | 14 | Morgan Brian       |  |     |
| C                   | 17 | Tobin Heath        |  | 79’ |
| C                   | 15 | Megan Rapinoe      |  | 61’ |
| A                   | 13 | Alex Morgan        |  | 86’ |
| A                   | 10 | Carli Lloyd        |  |     |
| Sostituzioni:       |    |                    |  |     |
| D                   | 5  | Kelley O'Hara      |  | 61’ |
| A                   | 20 | Abby Wambach       |  | 79’ |
| D                   | 3  | Christie Rampone   |  | 86’ |
| Selezionatore:      |    |                    |  |     |
| Jillian Ellis       |    |                    |  |     |

| Giappone (4-4-2) |    |                  |     |     |
|                  |    |                  |     |     |
| P                | 18 | Ayumi Kaihori    |     |     |
| D                | 19 | Saori Ariyoshi   |     |     |
| D                | 3  | Azusa Iwashimizu |     | 33’ |
| D                | 4  | Saki Kumagai     |     |     |
| D                | 5  | Aya Sameshima    |     |     |
| C                | 6  | Mizuho Sakaguchi |     |     |
| C                | 13 | Rumi Utsugi      |     |     |
| C                | 9  | Nahomi Kawasumi  |     | 39’ |
| C                | 8  | Aya Miyama       |     |     |
| A                | 11 | Shinobu Ōno      |     | 60’ |
| A                | 17 | Yūki Ōgimi       |     |     |
| Sostituzioni:    |    |                  |     |     |
| A                | 10 | Homare Sawa      | 82’ | 33’ |
| A                | 15 | Yuika Sugasawa   |     | 39’ |
| A                | 16 | Mana Iwabuchi    | 85’ | 60’ |
| Selezionatore:   |    |                  |     |     |
| Norio Sasaki     |    |                  |     |     |

| Assistenti arbitrali: Natalyja Račinska (Ucraina) Yolanda Parga (Spagna) Quarto ufficiale: Jenny Palmqvist (Svezia) Quinto ufficiale: Loreto Toloza (Cile) | Regole incontro: - 90 minuti. - 30 minuti di tempi supplementari se necessario. - Tiri di rigore se l'incontro finisce in parità. - Dodici atlete a disposizione come sostituti. - Tre sostituzioni massime durante l'incontro. |

wikitext:
{{F|edizioni di competizioni calcistiche|febbraio 2022}}
{{torna a|Campionato mondiale femminile di calcio 2015}}
{{Incontro sportivo
 | sport = Calcio
 | squadra1 = {{Naz|CA|USA|F}}
 | squadra2 = {{Naz|CA|JPN|F}}
 | punti1 = 5
 | punti2 = 2
}}
La '''finale del campionato mondiale femminile di calcio 2015''' si tenne il {{Data|5|07|2015}} al [[BC Place]] a [[Vancouver]] tra le nazionali femminili di {{NazNB|CA|USA|F}} e {{NazNB|CA|JPN|F}} in una riedizione della [[Finale del campionato mondiale femminile di calcio 2011|finale precedente]]. Fu la finale della settima edizione del [[campionato mondiale femminile di calcio]], e terminò con la vittoria per 5-2 delle statunitensi che così vendicarono la sconfitta ai [[tiri di rigore|calci di rigore]] di [[Campionato mondiale femminile di calcio 2011|quattro anni prima]].

== Cammino verso la finale ==
===Stati Uniti===
Le statunitensi furono inserite nel gruppo D, insieme a {{NazNB|CA|SWE|F}}, {{NazNB|CA|AUS|F}} e {{NazNB|CA|NGA|F}}.

L'8 giugno a [[Winnipeg]], le statunitensi esordirono contro l'Australia vincendo 3-1 con doppietta di [[Megan Rapinoe|Rapinoe]] e rete di [[Christen Press|Press]] dopo il momentaneo pareggio di [[Lisa De Vanna|De Vanna]]. Quattro giorni dopo sempre a Winnipeg gli Stati Uniti furono bloccate sullo 0-0 dalla Svezia, ma all'ultima giornata batterono 1-0 la Nigeria con la rete decisiva di [[Abby Wambach|Wambach]] sul finire del primo tempo. Gli Stati Uniti conclusero il girone al primo posto con 7 punti, seguiti dall'Australia con 4 e dalla Svezia con 3 che passò come migliore terza; eliminata invece la Nigeria.

Il 22 giugno, negli ottavi di finale, le statunitensi affrontarono il {{NazNB|CA|COL|F}} a [[Edmonton]]; gli Stati Uniti vinsero 2-0 con le reti di [[Alex Morgan|Morgan]] e di [[Carli Lloyd (calciatrice)|Lloyd]] su [[calcio di rigore]]. Quattro giorni dopo, nei quarti di finale a [[Ottawa]] le statunitensi ebbero la meglio per 1-0 sulla {{NazNB|CA|CHN|F}}; decisiva ai fini del risultato fu la rete di [[Carli Lloyd (calciatrice)|Lloyd]]. In semifinale a [[Montréal]] contro la {{NazNB|CA|DEU|F}}, le statunitensi vinsero 2-0; decisivi furono il rigore di [[Carli Lloyd (calciatrice)|Lloyd]] e la rete di [[Kelley O'Hara|O'Hara]].

===Giappone===
[[File:FIFA Women's World Cup Canada 2015 - Edmonton (19224574865).jpg|thumb|sinistra|La partita dei quarti di finale del Giappone contro l'[[Nazionale di calcio femminile dell'Australia|Australia]] allo [[Stadio del Commonwealth]]]]

L'altra finalista, ovvero il Giappone, fu inserita nel Gruppo C insieme a {{NazNB|CA|CMR|F}}, {{NazNB|CA|CHE|F}} e {{NazNB|CA|ECU|F}}.

La prima avversaria fu la Svizzera, che l'8 giugno a [[Vancouver]] venne battuta 1-0 con rete di [[Aya Miyama|Miyama]] su calcio di rigore. Nella seconda giornata le giapponesi batterono 2-1 il Camerun con i gol di [[Aya Sameshima|Sameshima]] e di [[Yuika Sugasawa|Sugasawa]]. Alla terza giornata le giapponesi ottennero un'altra vittoria contro l'Ecuador con rete di [[Yūki Ōgimi|Ōgimi]] dopo 5 minuti di gioco. La classifica finale vide il Giappone a chiudere a pieni punti, seguito dal Camerun con 6, Svizzera con 3 e qualificata come migliore terza, e Ecuador con 0 punti ed eliminato.

Agli ottavi di finale, il 23 giugno le giapponesi affrontarono i {{NazNB|CA|NLD|F}} a [[Vancouver]] vincendo 2-1 con le reti decisive di [[Saori Ariyoshi|Ariyoshi]] e [[Mizuho Sakaguchi|Sakaguchi]].
Nei quarti di finale giocati quattro giorni dopo a [[Edmonton]] le giapponesi eliminarono l'{{NazNB|CA|AUS|F}} con il gol siglato da [[Mana Iwabuchi|Iwabuchi]] a 3 minuti dalla fine.
La semifinale disputata il 1º luglio ancora a [[Edmonton]] vide il Giappone battere 2-1 l'{{NazNB|CA|ENG|F}}; dopo un primo tempo terminato in parità per effetto dei due rigori trasformati rispettivamente da [[Aya Miyama|Miyama]] e [[Fara Williams|Williams]], a decidere l'incontro fu un [[autogol]] di [[Laura Bassett|Bassett]] nei minuti di recupero.

=== Tabella riassuntiva del percorso ===
''Note: In ogni risultato sottostante, il punteggio della finalista è menzionato per primo.''

{| class="wikitable" style="text-align:center"
|- style="vertical-align:top; background:#9cf;"
! colspan="2" | {{Naz|CA|USA|F}}
! Turno
! colspan="2" | {{Naz|CA|JPN|F}}
|- style="vertical-align:top; background:#EFC1C4"
| Avversario
| Risultato
| [[Campionato mondiale femminile di calcio 2015#Fase a gironi|Fase a gironi]]
| Avversario
| Risultato
|-
| {{Naz|CA|AUS|F}}
| 3-1
| style="background:#EFC1C4" | Prima giornata
| {{Naz|CA|CHE|F}}
| 1-0
|-
| {{Naz|CA|SWE|F}}
| 0-0
| style="background:#EFC1C4" | Seconda giornata
| {{Naz|CA|CMR|F}}
| 2-1
|-
| {{Naz|CA|NGA|F}}
| 1-0
| style="background:#EFC1C4" | Terza giornata
| {{Naz|CA|ECU|F}}
| 1-0
|-
| colspan="2" | '''1ª classificata del [[Campionato mondiale femminile di calcio 2015#Gruppo D|Gruppo D]]'''
{|Class="wikitable" style="text-align:center; malign:center;"
|-
!width=7|{{Abbr|Pos.|Posizione}}
!width=120|Squadra
!width=20|{{Abbr|Pt|Punti}}
!width=20|{{Abbr|G|Giocate}}
!width=20|{{Abbr|V|Vinte}}
!width=20|{{Abbr|N|Pareggiate}}
!width=20|{{Abbr|P|Perse}}
!width=20|{{Abbr|GF|Gol segnati}}
!width=20|{{Abbr|GS|Gol subiti}}
!width=20|{{Abbr|DR|Differenza reti}}
|- bgcolor=ccffcc
|1.||style="text-align:left;"|'''{{Naz|CA|USA|F}}'''
|'''7'''||3||2||1||0||4||1||+3
|- bgcolor=ccffcc
|2.||style="text-align:left;"|'''{{Naz|CA|AUS|F}}'''
|'''4'''||3||1||1||1||4||4||0
|- bgcolor=ccffcc
|3.||style="text-align:left;"|'''{{Naz|CA|SWE|F}}'''
|'''3'''||3||0||3||0||4||4||0
|-
|4.||style="text-align:left;"|{{Naz|CA|NGA|F}}
|'''1'''||3||0||1||2||3||6||-3
|}

|style="background:#EFC1C4"|Piazzamenti finali
| colspan="2" | '''1ª classificata del [[Campionato mondiale femminile di calcio 2015#Gruppo C|Gruppo C]]'''
{|Class="wikitable" style="text-align:center; malign:center;"
|-
!width=7|{{Abbr|Pos.|Posizione}}
!width=120|Squadra
!width=20|{{Abbr|Pt|Punti}}
!width=20|{{Abbr|G|Giocate}}
!width=20|{{Abbr|V|Vinte}}
!width=20|{{Abbr|N|Pareggiate}}
!width=20|{{Abbr|P|Perse}}
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!width=20|{{Abbr|DR|Differenza reti}}
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|1.||style="text-align:left;"|'''{{Naz|CA|JPN|F}}'''
|'''9'''||3||3||0||0||4||1||+3
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|2.||style="text-align:left;"|'''{{Naz|CA|CMR|F}}'''
|'''6'''||3||2||0||1||9||3||+6
|- bgcolor=ccffcc
|3.||style="text-align:left;"|'''{{Naz|CA|CHE|F}}'''
|'''3'''||3||1||0||2||11||4||+7
|-
|4.||style="text-align:left;"|{{Naz|CA|ECU|F}}
|'''0'''||3||0||0||3||1||17||-16
|}

|- style="vertical-align:top; background:#EFC1C4"
| Avversario
| Risultato
| [[Campionato mondiale femminile di calcio 2015#Fase a eliminazione diretta|Fase a eliminazione diretta]]
| Avversario
| Risultato
|-
| {{Naz|CA|COL|F}}
| 2-0
| style="background:#EFC1C4" | Ottavi di finale
| {{Naz|CA|NLD|F}}
| 2-1
|-
| {{Naz|CA|CHN|F}}
| 1-0
| style="background:#EFC1C4" | Quarti di finale
| {{Naz|CA|AUS|F}}
| 1-0
|-
| {{Naz|CA|DEU|F}}
| 2-0
| style="background:#EFC1C4" | Semifinale
| {{Naz|CA|ENG|F}}
| 2-1
|}

== Descrizione della partita ==
[[File:Carli Lloyd USA vs Japan 2015 WWC Final 2015-07-05 (19325379710) (2).jpg|thumb|[[Carli Lloyd]] nel corso della finale]]

La partita è stata giocata in condizioni di nebbia a causa del fumo provenienti dei vicini incendi nella regione del [[Lower Mainland]]. Gli Stati Uniti partirono forte, segnando quattro gol nei primi 16 minuti. Tre di questi furono segnati dalla centrocampista [[Carli Lloyd (calciatrice)|Lloyd]], che così segnò la tripletta più veloce nella storia della Coppa del Mondo. Il primo gol di Lloyd al 3' è stato il più veloce in una finale di Coppa del Mondo femminile, quando ha segnato su un calcio d'angolo di [[Megan Rapinoe|Rapinoe]]. Fu la prima volta che il Giappone si trovò in svantaggio durante il torneo. Lloyd segnò di nuovo al 5' minuto su punizione battuta da [[Lauren Holiday|Holiday]]. La stessa Holiday segnò al 14' dopo che la difenditrice giapponese [[Azusa Iwashimizu|Iwashimizu]] non riuscì a respingere un pallone in area di rigore. Il gol di Lloyd al 16' minuto, che la [[Reuters]] britannica ha definito "uno dei gol più straordinari mai visti in una Coppa del Mondo femminile", fu segnato dalla linea di metà campo, che sorprese il portiere giapponese [[Ayumi Kaihori|Kaihori]] fuori posizione. Lo straordinario gol fu nominato per il [[FIFA Puskás Award]] e ha significato che Lloyd è diventata la prima donna a segnare una tripletta in una finale di Coppa del Mondo e il primo giocatore, maschio o femmina, a farlo da quando [[Geoff Hurst|Hurst]] lo fece per l'Inghilterra contro la Germania Ovest nella [[Finale del campionato mondiale di calcio 1966|finale]] di Wembley nel [[Campionato mondiale di calcio 1966|1966]].

L'attaccante [[Yūki Ōgimi|Ōgimi]] con un tiro di sinistro realizzò il primo gol per il Giappone al 27', superando la difenditrice degli Stati Uniti [[Julie Johnston|Johnston]]. L'allenatore del Giappone [[Norio Sasaki|Sasaki]] decise di rispondere in modo tattico effettuando due sostituzioni nel primo tempo, inserendo la centrocampista [[Homare Sawa|Sawa]] al posto di [[Azusa Iwashimizu|Iwashimizu]] e sostituendo l'ala [[Nahomi Kawasumi|Kawasumi]] per l'attaccante [[Yuika Sugasawa|Sugasawa]]. Al 52' un autogol di testa di Johnston su una punizione battuta da [[Aya Miyama|Miyama]] portò il punteggio sul 4-2, ma due minuti dopo la centrocampista [[Tobin Heath|Heath]] ha segnò il definitivo 5-2 su passaggio di [[Morgan Brian|Brian]]. I sette gol segnati sono stati il numero massimo nella storia della finale della Coppa del Mondo femminile ed eguaglia il record per il maggior numero di gol in qualsiasi finale della Coppa del Mondo, maschile o femminile, con la [[finale del campionato mondiale di calcio 1958]], in cui il Brasile ha sconfitto la Svezia 5–2.

== Tabellino ==
{{Incontro internazionale
|Codice disciplina = CA
|Giornomese = 5 luglio
|Anno = 2015
|Ora = 16:00 [[Ora legale del Pacifico|PDT]]
|Nazionale 1 = USA
|Nazionale 2 = JPN
|Punteggio 1 = 5
|Punteggio 2 = 2
|Sesso = F
|Referto = https://www.fifa.com/tournaments/womens/womensworldcup/canada2015/match-center/300144437
|Città = Vancouver
|Stadio = [[BC Place]]
|Spettatori = {{formatnum:53341}}
|Arbitro = [[Kateryna Monzul']]
|Nazarbitro = UKR
|Marcatori 1 = [[Carli Lloyd (calciatrice)|Lloyd]] {{goal|3||5||16}}
[[Lauren Holiday|Holiday]] {{goal|14}}
[[Tobin Heath|Heath]] {{goal|54}}
|Marcatori 2 = {{goal|27}} [[Yūki Ōgimi|Ōgimi]]
{{goal|52|aut}} [[Julie Ertz|Johnston]]
}}

{| width=92%
|-
|{{Divisa Calcio
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 |pattern_ra = _usa1415h
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 |title =
Stati Uniti<ref name="usa-jpn_line-ups">{{cita web|url=http://resources.fifa.com/mm/document/tournament/competition/02/66/11/59/eng_52_0705_usa-jpn_tacticalstartlist.pdf|titolo=Tactical Line-up – United States-Japan|data=6 luglio 2015|sito=FIFA.com|editore=Fédération Internationale de Football Association|formato=PDF|accesso=6 luglio 2015|lingua=en|urlarchivio=https://web.archive.org/web/20190608145305/https://resources.fifa.com/mm/document/tournament/competition/02/66/11/59/eng_52_0705_usa-jpn_tacticalstartlist.pdf|urlmorto=sì}}</ref>
}}
|{{Divisa Calcio
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Giappone<ref name="usa-jpn_line-ups" />
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|}

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{| style="font-size: 90%" cellspacing="0" cellpadding="0"
|colspan="4"|'''{{Naz|CA|USA|F}}''' ([[4-4-2]])
|-
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|P || '''1'''|| [[Hope Solo]]
|-
|D || '''11'''|| [[Ali Krieger]]
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|colspan=3|'''Sostituzioni:'''
|-
|D || '''5'''|| [[Kelley O'Hara]]|||| {{sostin|61}}
|-
|A || '''20'''|| [[Abby Wambach]]|||| {{sostin|79}}
|-
|D || '''3'''|| [[Christie Rampone]]|||| {{sostin|86}}
|-
|colspan=3|'''Selezionatore:'''
|-
|colspan=3|{{bandiera|ENG}} [[Jillian Ellis]]
|}
|valign="top"|[[File:USA-JPN (women) 2015-07-05.svg|300px]]
|valign="top" width="50%"|
{| style="font-size:90%" cellspacing="0" cellpadding="0" align="center"
|colspan="4"|'''{{Naz|CA|JPN|F}}''' ([[4-4-2]])
|-
!width=25| !!width=25|
|-
|P || '''18'''|| [[Ayumi Kaihori]]
|-
|D || '''19'''|| [[Saori Ariyoshi]]
|-
|D || '''3'''|| [[Azusa Iwashimizu]]|||| {{sostout|33}}
|-
|D || '''4'''|| [[Saki Kumagai]]
|-
|D || '''5'''|| [[Aya Sameshima]]
|-
|C || '''6'''|| [[Mizuho Sakaguchi]]
|-
|C || '''13'''|| [[Rumi Utsugi]]
|-
|C || '''9'''|| [[Nahomi Kawasumi]]|||| {{sostout|39}}
|-
|C || '''8'''|| [[Aya Miyama]] {{simbolo|Captain sports.svg|15}}
|-
|A || '''11'''|| [[Shinobu Ōno]]|||| {{sostout|60}}
|-
|A || '''17'''|| [[Yūki Ōgimi]]
|-
|colspan=3|'''Sostituzioni:'''
|-
|A || '''10'''|| [[Homare Sawa]]|| {{cartellinogiallo|82}}|| {{sostin|33}}
|-
|A || '''15'''|| [[Yuika Sugasawa]]|||| {{sostin|39}}
|-
|A || '''16'''|| [[Mana Iwabuchi]]|| {{cartellinogiallo|85}}|| {{sostin|60}}
|-
|colspan=3|'''Selezionatore:'''
|-
|colspan=3|{{bandiera|JPN}} [[Norio Sasaki]]
|}
|}

{| style="width:100%;font-size:90%"
|
'''[[Assistente arbitrale|Assistenti arbitrali]]:'''
Natalyja Račinska ([[Federazione calcistica dell'Ucraina|Ucraina]])
Yolanda Parga ([[Federazione calcistica della Spagna|Spagna]])

'''[[Quarto ufficiale]]:'''
Jenny Palmqvist ([[Federazione calcistica della Svezia|Svezia]])

'''[[Quinto ufficiale]]:'''
Loreto Toloza ([[Federazione calcistica del Cile|Cile]])

|style="width:60%; vertical-align:top;"|
'''Regole incontro:'''
* 90 minuti.
* 30 minuti di [[tempi supplementari]] se necessario.
* [[Tiri di rigore]] se l'incontro finisce in parità.
* Dodici atlete a disposizione come sostituti.
* Tre sostituzioni massime durante l'incontro.
|}

== Note ==
<references />

== Voci correlate ==
* [[Campionato mondiale femminile di calcio 2015]]
* [[Nazionale di calcio femminile degli Stati Uniti d'America]]
* [[Nazionale di calcio femminile del Giappone]]

== Altri progetti ==
{{interprogetto}}

{{Campionato mondiale femminile di calcio}}
{{Portale|calcio}}

[[Categoria:Campionato mondiale femminile di calcio 2015]]

title: Informazioni generali

Sport: Calcio

Competizione: Campionato mondiale di calcio femminile 2015

Data: 5 luglio 2015

Città: Vancouver

Impianto: BC Place

title: Dettagli dell'incontro

Stati Uniti: Giappone

Arbitro: Kateryna Monzul' (Ucraina)

title: Successione

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