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# Énergie d'ionisation
Le potentiel d'ionisation ou énergie d'ionisation d'un atome ou d'une molécule est l'énergie qu'il faut fournir à un atome neutre pour arracher un électron (le moins lié) à l'état gazeux et former un ion positif, le gaz étant au repos, c'est-à-dire, à 0 K. Plus généralement, la nième énergie d'ionisation est l'énergie requise pour arracher le nième électron après que les n-1 premiers électrons aient été arrachés. En chimie physique, le concept d'énergie d'ionisation est l'opposé de celui d'affinité électronique, c'est-à-dire l'énergie dégagée lorsqu'un atome neutre capte un électron et forme un anion.
La réaction de première ionisation de l'atome A s'écrit :
{\displaystyle {\text{A}}_{({\text{g}})}{\rightarrow }{\text{A}}_{({\text{g}})}^{+}+e^{-}}

## Généralités
L'énergie d'ionisation s'exprime en électron-volts (eV) ou en kilojoules par mole (kJ/mol). Par exemple, les tableaux suivants indiquent que l'énergie de première ionisation de l'atome de sodium (Na) est de 5,14 eV ou 496 kJ/mol.
L'emploi des eV comme unité provient de la mesure des énergies d'ionisation par la méthode de l'impact électronique. Pour pouvoir arracher un électron d'un atome de sodium, un autre électron incident doit être accéléré à travers une différence de potentiel électrique de 5,14 V et alors une différence d'énergie potentielle électrostatique de 5,14 eV. Le kJ/mol par contre convient pour comparer les énergies d'ionisation avec les enthalpies de réaction, et d'inclure les étapes d'ionisation aux calculs thermochimiques à l'aide de la loi de Hess ou du cycle de Born-Haber.
L'énergie d'ionisation est une grandeur qui est toujours positive, ce qui signifie qu'il faut toujours fournir de l'énergie à un atome pour lui arracher un ou plusieurs électrons. Elle varie en fonction de l'atome ou de la molécule considérée, ainsi que de son état d'ionisation.
On peut ioniser un atome possédant plus d'un électron en plusieurs étapes. Par exemple, un atome de bore possède cinq électrons : deux dans une couche interne (1s2) et trois dans la couche de valence (2s2 et 2p1). La nième énergie d'ionisation est l'énergie nécessaire pour enlever un électron d'un atome qui a déjà perdu (n-1) électrons. L'énergie de première ionisation varie beaucoup selon les atomes. Elle augmente le long d'une ligne de la table périodique des éléments, puis diminue brusquement lorsque l'on passe à une autre ligne.
L'électron arraché que l'on considère dans le concept d'énergie d'ionisation provient de la couche de valence. Mais il peut se faire qu'un électron des couches profondes de l'atome soit arraché sans que les électrons des couches superficielles l'aient été préalablement; dans ce cas les électrons se réorganisent ensuite, donnant lieu à un rayonnement (fluorescence X)

## Valeurs numériques des énergies d'ionisation
D'une manière générale, les énergies d'ionisation décroissent le long d'une colonne du Tableau périodique des éléments et croissent de gauche à droite le long d'une période de la table. L'énergie d'ionisation montre une forte anticorrélation avec le rayon atomique. Le tableau suivant donne les valeurs des premières énergies d'ionisation des éléments en eV, :
| H 13,6  |         |    |         |         |         |         |         |         |         |         |         |          |         |         |         |         |          | He 24,59 |
| Li 5,39 | Be 9,32 |    |         |         |         |         |         |         |         |         |         |          | B 8,3   | C 11,26 | N 14,53 | O 13,62 | F 17,42  | Ne 21,56 |
| Na 5,14 | Mg 7,65 |    |         |         |         |         |         |         |         |         |         |          | Al 5,99 | Si 8,15 | P 10,49 | S 10,36 | Cl 12,97 | Ar 15,76 |
| K 4,34  | Ca 6,11 |    | Sc 6,56 | Ti 6,83 | V 6,75  | Cr 6,77 | Mn 7,43 | Fe 7,9  | Co 7,88 | Ni 7,64 | Cu 7,73 | Zn 9,39  | Ga 6    | Ge 7,9  | As 9,79 | Se 9,75 | Br 11,81 | Kr 14    |
| Rb 4,18 | Sr 5,69 |    | Y 6,22  | Zr 6,63 | Nb 6,76 | Mo 7,09 | Tc 7,28 | Ru 7,36 | Rh 7,46 | Pd 8,34 | Ag 7,58 | Cd 8,99  | In 5,79 | Sn 7,34 | Sb 8,61 | Te 9,01 | I 10,45  | Xe 12,13 |
| Cs 3,89 | Ba 5,21 | *  | Lu 5,43 | Hf 6,83 | Ta 7,55 | W 7,86  | Re 7,83 | Os 8,44 | Ir 8,97 | Pt 8,96 | Au 9,23 | Hg 10,44 | Tl 6,11 | Pb 7,42 | Bi 7,29 | Po 8,41 | At 9,32  | Rn 10,75 |
| Fr 4,07 | Ra 5,28 | ** | Lr 4,9  | Rf 6    | Db      | Sg      | Bh      | Hs      | Mt      | Ds      | Rg      | Cn       | Nh      | Fl      | Mc      | Lv      | Ts       | Og       |
|         |         | ↓  |         |         |         |         |         |         |         |         |         |          |         |         |         |         |          |          |
|         |         | *  | La 5,58 | Ce 5,54 | Pr 5,47 | Nd 5,53 | Pm 5,58 | Sm 5,64 | Eu 5,67 | Gd 6,15 | Tb 5,86 | Dy 5,94  | Ho 6,02 | Er 6,11 | Tm 6,18 | Yb 6,25 |          |          |
|         |         | ** | Ac 5,17 | Th 6,31 | Pa 5,89 | U 6,19  | Np 6,27 | Pu 6,03 | Am 5,97 | Cm 5,99 | Bk 6,2  | Cf 6,28  | Es 6,42 | Fm 6,5  | Md 6,58 | No 6,65 |          |          |

Les énergies d'ionisation successives d'un élément donné augmentent progressivement, comme on peut le voir sur le tableau ci-dessous. L'augmentation est particulièrement forte lorsqu'après l'épuisement complet d'une couche d'orbitale atomique, on passe à une nouvelle couche. Ceci vient du fait que lorsque tous les électrons d'une orbitale ont été extraits, l'énergie d'ionisation suivante consistera à extraire un électron d'une orbitale plus proche du noyau, là où la force électrostatique qui lie l'électron au noyau est plus intense. Au tableau ci-dessous, on donne quelques valeurs pour la troisième ligne de la table périodique.
| Élément | Première | Deuxième | Troisième | Quatrième | Cinquième | Sixième | Septième |
| ------- | -------- | -------- | --------- | --------- | --------- | ------- | -------- |
| Na      | 496      | 4 560    |           |           |           |         |          |
| Mg      | 738      | 1 450    | 7 730     |           |           |         |          |
| Al      | 577      | 1 816    | 2 881     | 11 600    |           |         |          |
| Si      | 786      | 1 577    | 3 228     | 4 354     | 16,100    |         |          |
| P       | 1 060    | 1 890    | 2 905     | 4 950     | 6 270     | 21 200  |          |
| S       | 999.6    | 2 260    | 3 375     | 4 565     | 6 950     | 8 490   | 27 107   |
| Cl      | 1 256    | 2 295    | 3 850     | 5 160     | 6 560     | 9 360   | 11 000   |
| Ar      | 1 520    | 2 665    | 3 945     | 5 770     | 7 230     | 8 780   | 12 000   |

L'énergie d'ionisation est un bon indicateur pour déterminer combien d'électrons possède un élément donné sur sa couche externe. Il convient d'observer à partir de combien d'ionisations successives se produit le saut significatif correspondant au passage de la couche externe à la couche suivante. Par exemple, s'il faut 1 500 kJ/mol pour arracher un électron et 5 000 kJ/mol pour arracher le deuxième, et ensuite 6 000 kJ/mol pour le troisième, cela veut dire que la couche externe possède un électron unique. C'est donc un métal qui cédera facilement un électron. Une fois qu'un octet stable a été constitué, il devient beaucoup plus difficile d'arracher le suivant, mais par contre, une fois que cet électron a été retiré, le suivant sera légèrement plus facile à arracher.

## Calcul théorique pour les atomes monoélectroniques

### Interprétation électrostatique et modèle semi-classique de Bohr
L'énergie d'ionisation d'un atome monoélectronique (H, He+, Li2+, etc.) peut être calculée à partir du potentiel électrique et du modèle de Bohr de l'atome.
On considère un électron, de charge -e et un ion avec une charge +Ne, où N est le nombre d'électrons manquant à l'ion. Selon le modèle de Bohr, si l'électron s'approchait, il pourrait rester lié à l'atome sur une orbite d'un certain rayon a. Le potentiel électrostatique V à la distance a du noyau considéré comme ponctuel s'écrit, avec {\displaystyle k\equiv {\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}} :
{\displaystyle V={\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}{\frac {Ne}{a}}=k{\frac {Ne}{a}}\,\!}
étant entendu que le potentiel, défini à une constante près, est choisi nul pour une distance {\displaystyle a} infinie.
L'énergie électrostatique d'un électron placé à la distance {\displaystyle a} dans le potentiel du noyau ci-dessus est donnée par :
{\displaystyle E=eV=k{\frac {Ne^{2}}{a}}\,\!}
On fait l'hypothèse qu'il s'agit de l'énergie d'ionisation, également appelée potentiel d'ionisation (par abus de langage, puisqu'il s'agit d'une énergie potentielle (en joules) et non du potentiel (en volts) ci-dessus. En fait, ces grandeurs sont proportionnelles, avec un facteur toujours égal à la charge de l'électron, d'où la tolérance à cet abus).
À ce stade de l'approche classique, l'analyse est encore incomplète puisque la distance a reste inconnue. Il convient alors d'associer à chaque électron d'un élément chimique donné une distance caractéristique choisie de telle sorte que l'expression du potentiel d'ionisation soit en accord avec des données expérimentales.
Procédons maintenant au calcul de cette distance caractéristique en utilisant une approche semi-classique basée sur l'hypothèse de Bohr, qui étend le modèle classique en quantifiant la quantité de mouvement (première quantification de Bohr). Cette approche est très bien vérifiée pour l'atome d'hydrogène qui n'a qu'un seul électron, et dont le noyau est réduit à un proton. La norme du moment cinétique orbital pour une orbite circulaire est quantifiée {\displaystyle (n\in \mathbb {N} *)} selon Bohr :
{\displaystyle L=|{\vec {r}}\times {\vec {p}}|=rm_{e}v=n\hbar }
L'énergie totale de l'électron est la somme de ses énergies potentielle U et cinétique T, c'est-à-dire :
{\displaystyle E=T+U={\frac {p^{2}}{2m_{e}}}-{\frac {ke^{2}}{r}}={\frac {m_{e}v^{2}}{2}}-{\frac {ke^{2}}{r}}}
La vitesse peut être éliminée du terme correspondant à l'énergie cinétique en posant que l'attraction coulombienne doit être compensée par la force centrifuge :
{\displaystyle T={\frac {ke^{2}}{2r}}}
Ce qui permet alors d'exprimer l'énergie en fonction de k, e, et r :
{\displaystyle E=-{\frac {ke^{2}}{2r}}}
La quantification de la quantité de mouvement exprimée quelques lignes plus haut selon l'hypothèse de Bohr permet alors d'écrire :
{\displaystyle E=-{\frac {ke^{2}}{2r}}=-T=-{\frac {m_{e}v^{2}}{2}}=-{\frac {1}{2m_{e}}}{\frac {(n\hbar )^{2}}{r^{2}}}}
D'où :
{\displaystyle {\frac {n^{2}\hbar ^{2}}{rm_{e}}}=ke^{2}}
D'où l'on tire la relation entre n et r :
{\displaystyle r(n)={\frac {n^{2}\hbar ^{2}}{km_{e}e^{2}}}=n^{2}a_{0}}
On appelle rayon de Bohr {\displaystyle a_{0}} le rayon de la première orbite, n = 1. Le calcul numérique donne :
{\displaystyle a_{0}={\frac {\hbar ^{2}}{mke^{2}}}=} 0,0528 nm
On peut alors exprimer l'équation de l'énergie en faisant appel au rayon de Bohr :
{\displaystyle E=-{\frac {1}{n^{2}}}{\frac {ke^{2}}{2a_{0}}}=-{\frac {E_{I}}{n^{2}}}}
Où après calculs, on trouve la valeur de l'énergie d'ionisation de l'atome d'hydrogène dans son état fondamental (n = 1).
{\displaystyle E_{I}=13,6} eV.
On peut étendre ce modèle aux ions hydrogénoïdes de numéro atomique Z, atomes ayant perdu (Z-1) électrons et qui ne possèdent, à l'instar de l'hydrogène, qu'un seul électron. Le {\displaystyle e^{2}} des formules ci-dessus était apparu en faisant le produit de la charge du noyau d'hydrogène +e et de la charge de l'électron -e. Maintenant la charge du noyau est +Ze, on remplace donc {\displaystyle e^{2}} par {\displaystyle Ze^{2}} et, pour une raison similaire (voir le calcul de {\displaystyle a} ci-dessous), {\displaystyle a_{0}} par {\displaystyle a_{0}/Z} dans les formules. L'énergie de « dernière ionisation » serait donc :
{\displaystyle E=-{\frac {Z^{2}}{n^{2}}}{\frac {ke^{2}}{2a_{0}}}=-{\frac {Z^{2}E_{I}}{n^{2}}}}
et la distance {\displaystyle a} cherchée au début de cette section :
{\displaystyle r(n)={\frac {n^{2}\hbar ^{2}}{mkZe^{2}}}={\frac {n^{2}a_{0}}{Z}}}
donne, pour n = 1 :
{\displaystyle a={\frac {\hbar ^{2}}{mkZe^{2}}}={\frac {a_{0}}{Z}}}

### L'approche simple deFeynman
L'inconvénient de l'approche semi-classique, qui fait l'hypothèse implicite d'un électron en orbite autour du noyau, avec comme force centripète  la force d'attraction, à l'instar d'un satellite en orbite est qu'il est avéré depuis le début du XXe siècle qu'elle est erronée : un électron en orbite ne manquerait pas de rayonner, et s'effondrerait sur le noyau suivant une trajectoire en spirale. Feynman a montré qu'il n'était pas nécessaire de faire cette hypothèse pour estimer le rayon du noyau d'hydrogène. Il fait tout de même appel à l'hypothèse d'une trajectoire circulaire (d'où l'expression du moment cinétique L = mvr) et à la quantification de ce moment cinétique selon Bohr.
En rappelant que l'énergie totale du système noyau + électron est :
{\displaystyle E={\frac {mv^{2}}{2}}-{\frac {ke^{2}}{r}}}
et en utilisant la quantification de Bohr {\displaystyle mvr=n\hbar }, pour n = 1 :
{\displaystyle {\frac {mv^{2}}{2}}={\frac {(mv)^{2}}{2m}}={\frac {1}{2m}}{\frac {\hbar ^{2}}{r^{2}}}}
on obtient :
{\displaystyle E={\frac {\hbar ^{2}}{2mr^{2}}}-{\frac {ke^{2}}{r}}}
« Nous ne savons pas ce que vaut a0, mais nous savons que l'atome va s'arranger pour faire une sorte de compromis de façon que son énergie soit aussi petite que possible » écrit Feynman dans son célèbre Lectures on Physics.
{\displaystyle {\frac {dE}{dr}}=-{\frac {\hbar ^{2}}{mr^{3}}}+{\frac {ke^{2}}{r^{2}}}}
En écrivant que la valeur de cette dérivée est nulle au point {\displaystyle r=a_{0}}, on obtient la valeur de {\displaystyle a_{0}}
{\displaystyle a_{0}={\frac {\hbar ^{2}}{mke^{2}}}=} 0,0528 nm

## L'énergie d'ionisation en mécanique quantique
Pour les atomes à plus d'un électron et pour les molécules, le modèle de Bohr n'est pas adéquat et la prévision exacte des énergies d'ionisation exige la théorie de la mécanique quantique, mieux décrite par le modèle de Schrödinger. Dans cette théorie, la localisation de l'électron est décrite non pas de façon déterministe, mais comme un « nuage » de localisations dotées d'une certaine probabilité d'être plus ou moins proche du noyau. Cette approche plus rigoureuse est compliquée, mais on peut donner quelques pistes pour l'aborder : Le nuage correspond à une fonction d'onde ou, plus précisément à une combinaison linéaire des déterminants de Slater, c'est-à-dire, selon le principe d'exclusion de Pauli, des produits antisymétriques des orbitales atomiques ou des orbitales moléculaires. Cette combinaison linéaire est un développement en interaction de configurations de la fonction d'onde électronique.
Dans le cas général, pour calculer la nième énergie d'ionisation, il faut soustraire l'énergie d'un système de {\displaystyle Z-n+1} électrons d'un système de {\displaystyle Z-n} électrons. Le calcul de ces énergies n'est pas simple, mais il s'agit d'un problème assez classique en chimie numérique. En première approximation, l'énergie d'ionisation peut être déduite du théorème de Koopmans.

title: Énergie d'ionisation

wikitext:
[[Fichier:First Ionization Energy blocks.svg|thumb|right|600px|Graphique des premières énergies d'ionisation en eV, en fonction du numéro atomique. L'énergie d'ionisation augmente graduellement des métaux alcalins jusqu'aux gaz nobles. Et dans une colonne donnée du tableau périodique, l'énergie d'ionisation diminue du premier rang jusqu'au dernier, à cause de la distance croissante du noyau jusqu'à la couche des électrons de valence.]]

Le '''potentiel d'ionisation''' ou '''énergie d'ionisation''' d'un [[atome]] ou d'une [[molécule]] est l'[[énergie]] qu'il faut fournir à un atome neutre pour arracher un [[électron]] (le moins lié) à l'état gazeux et former un [[ion]] positif, le gaz étant au repos, c'est-à-dire, à 0 K. Plus généralement, la ''nième énergie d'ionisation'' est l'énergie requise pour arracher le nième électron après que les ''n''-1 premiers électrons aient été arrachés. En [[chimie physique]], le concept d'''énergie d'ionisation'' est l'opposé de celui d'[[affinité électronique]], c'est-à-dire l'énergie dégagée lorsqu'un atome neutre capte un électron et forme un [[anion]].

La réaction de première ionisation de l'atome A s'écrit :
:<math>\text{A}_{(\text{g})} {\rightarrow} \text{A}^+_{(\text{g})} + e^-</math>

== Généralités ==
L'énergie d'ionisation s'exprime en [[électron-volt]]s (eV) ou en [[Joule par mole|kilojoules par mole]] (kJ/mol). Par exemple, les tableaux suivants indiquent que l'énergie de première ionisation de l'atome de [[sodium]] (Na) est de {{unité/2|5.14|eV}} ou {{unité|496|kJ/mol}}.

L'emploi des eV comme unité provient de la mesure des énergies d'ionisation par la méthode de l'[[Ionisation#Impact électronique|impact électronique]]. Pour pouvoir arracher un électron d'un atome de sodium, un autre électron incident doit être accéléré à travers une différence de [[potentiel électrique]] de {{unité|5.14|[[Volt|V]]}} et alors une différence d'[[énergie potentielle électrostatique]] de {{unité/2|5.14|eV}}. Le kJ/mol par contre convient pour comparer les énergies d'ionisation avec les [[Enthalpie de réaction|enthalpies de réaction]], et d'inclure les étapes d'ionisation aux calculs [[thermochimie|thermochimiques]] à l'aide de la [[loi de Hess]] ou du [[cycle de Born-Haber]].

L'énergie d'ionisation est une grandeur qui est toujours positive, ce qui signifie qu'il faut toujours fournir de l'énergie à un atome pour lui arracher un ou plusieurs électrons. Elle varie en fonction de l'atome ou de la molécule considérée, ainsi que de son état d'ionisation.

On peut ioniser un atome possédant plus d'un électron en plusieurs étapes. Par exemple, un atome de bore possède cinq électrons : deux dans une couche interne (1s2) et trois dans la couche de valence (2s2 et 2p1). La nième énergie d'ionisation est l'énergie nécessaire pour enlever un électron d'un atome qui a déjà perdu (''n''-1) électrons. L'énergie de première ionisation varie beaucoup selon les atomes. Elle augmente le long d'une ligne de la [[Tableau périodique des éléments|table périodique des éléments]], puis diminue brusquement lorsque l'on passe à une autre ligne.

L'électron arraché que l'on considère dans le concept d'énergie d'ionisation provient de la [[Valence (chimie)|couche de valence]]. Mais il peut se faire qu'un électron des [[couche électronique|couches]] profondes de l'atome soit arraché sans que les électrons des couches superficielles l'aient été préalablement; dans ce cas les électrons se réorganisent ensuite, donnant lieu à un [[rayonnement]] ([[fluorescence]] X)

== Valeurs numériques des énergies d'ionisation ==
{{article détaillé|Liste d'énergies d'ionisation}}

D'une manière générale, les énergies d'ionisation décroissent le long d'une colonne du [[Tableau périodique des éléments]] et croissent de gauche à droite le long d'une période de la table. L'énergie d'ionisation montre une forte [[corrélation|anticorrélation]] avec le [[rayon atomique]]. Le tableau suivant donne les valeurs des premières énergies d'ionisation des éléments en eV<ref name="HbkChmPhys90ed">{{Ouvrage | langue=en | prénom1=David R. | nom1=Lide | titre=CRC Handbook of Chemistry and Physics | lieu=Boca Raton | éditeur=CRC Press Inc | année=2009 | numéro d'édition=90 | pages totales=2804 | format livre=Relié | isbn=978-1-4200-9084-0}}</ref>{{,}}<ref>{{en}} [http://www.nature.com/ncomms/journal/v4/n5/full/ncomms2819.html Measurement of the first ionization potential of astatine by laser ionization spectroscopy] Valeur pour l'astate (At) - S.Rothe {{et al.}}, Nature Commun. 4, 1835 (2013)</ref> :
{{Tableau périodique (valeurs)| max = 25 | min = 3.8 | arrondi = 2
| Ac = 5.17
| Ag = 7.57623
| Al = 5.985768
| Am = 5.9738
| Ar = 15.759610
| As = 9.7886
| At = 9.3175
| Au = 9.22553
| B = 8.29802
| Ba = 5.211664
| Be = 9.32270
| Bh =
| Bi = 7.2855
| Bk = 6.1979
| Br = 11.8138
| C = 11.26030
| Ca = 6.11316
| Cd = 8.99382
| Ce = 5.5387
| Cf = 6.2817
| Cl = 12.96763
| Cm = 5.9914
| Cn =
| Co = 7.88101
| Cr = 6.76651
| Cs = 3.893905
| Cu = 7.72638
| Db =
| Ds =
| Dy = 5.9389
| Er = 6.1077
| Es = 6.42
| Eu = 5.67038
| F = 17.4228
| Fe = 7.9024
| Fm = 6.50
| Fr = 4.072741
| Ga = 5.999301
| Gd = 6.14980
| Ge = 7.89943
| H = 13.598443
| He = 24.587387
| Hf = 6.82507
| Hg = 10.4375
| Ho = 6.0215
| Hs =
| I = 10.45126
| In = 5.78636
| Ir = 8.96702
| K = 4.3406633
| Kr = 13.99961
| La = 5.5769
| Li = 5.391719
| Lr = 4.9
| Lu = 5.42586
| Md = 6.58
| Mg = 7.646235
| Mn = 7.43402
| Mo = 7.09243
| Mt =
| N = 14.5341
| Na = 5.139076
| Nb = 6.75885
| Nd = 5.5250
| Ne = 21.56454
| Ni = 7.6398
| No = 6.65
| Np = 6.2657
| O = 13.61805
| Os = 8.43823
| P = 10.48669
| Pa = 5.89
| Pb = 7.41663
| Pd = 8.3369
| Pm = 5.582
| Po = 8.414
| Pr = 5.473
| Pt = 8.9588
| Pu = 6.0260
| Ra = 5.278423
| Rb = 4.177128
| Re = 7.83352
| Rf = 6.0
| Rg =
| Rh = 7.45890
| Rn = 10.7485
| Ru = 7.36050
| S = 10.36001
| Sb = 8.60839
| Sc = 6.56149
| Se = 9.75239
| Sg =
| Si = 8.15168
| Sm = 5.6437
| Sn = 7.34392
| Sr = 5.69485
| Ta = 7.54957
| Tb = 5.8638
| Tc = 7.28
| Te = 9.0096
| Th = 6.3067
| Ti = 6.82812
| Tl = 6.108194
| Tm = 6.18431
| U = 6.1941
| Uub =
| Uuh =
| Uuo =
| Uup =
| Uuq =
| Uus =
| Uut =
| V = 6.74619
| W = 7.86403
| Xe = 12.12984
| Y = 6.2173
| Yb = 6.25416
| Zn = 9.394199
| Zr = 6.63390
}}

Les énergies d'ionisation successives d'un élément donné augmentent progressivement, comme on peut le voir sur le tableau ci-dessous. L'augmentation est particulièrement forte lorsqu'après l'épuisement complet d'une couche d'[[orbitale atomique]], on passe à une nouvelle couche. Ceci vient du fait que lorsque tous les électrons d'une orbitale ont été extraits, l'énergie d'ionisation suivante consistera à extraire un électron d'une orbitale plus proche du noyau, là où la force électrostatique qui lie l'électron au noyau est plus intense. Au tableau ci-dessous, on donne quelques valeurs pour la troisième ligne de la table périodique.

{| cellpadding="4"
|+'''Énergies d'ionisation successives en [[joule|kJ]]/[[Mole (unité)|mol]]'''
|-
! Élément
! Première
! Deuxième
! Troisième
! Quatrième
! Cinquième
! Sixième
! Septième
|- align="right"
! align="center" | [[Sodium|Na]]
| 496
| 4 560
|- align="right"
! align="center" | [[Magnésium|Mg]]
| 738
| 1 450
| 7 730
|- align="right"
! align="center" | [[Aluminium|Al]]
| 577
| 1 816
| 2 881
| 11 600
|- align="right"
! align="center" | [[Silicium|Si]]
| 786
| 1 577
| 3 228
| 4 354
| 16,100
|- align="right"
! align="center" | [[Phosphore|P]]
| 1 060
| 1 890
| 2 905
| 4 950
| 6 270
| 21 200
|- align="right"
! align="center" | [[Soufre|S]]
| 999.6
| 2 260
| 3 375
| 4 565
| 6 950
| 8 490
| 27 107
|- align="right"
! align="center" | [[Chlore|Cl]]
| 1 256
| 2 295
| 3 850
| 5 160
| 6 560
| 9 360
| 11 000
|- align="right"
! align="center" | [[Argon|Ar]]
| 1 520
| 2 665
| 3 945
| 5 770
| 7 230
| 8 780
| 12 000
|}

L'énergie d'ionisation est un bon indicateur pour déterminer combien d'électrons possède un élément donné sur sa couche externe. Il convient d'observer à partir de combien d'ionisations successives se produit le saut significatif correspondant au passage de la couche externe à la couche suivante. Par exemple, s'il faut {{unité|1500|kJ/mol}} pour arracher un électron et {{unité|5000|kJ/mol}} pour arracher le deuxième, et ensuite {{unité|6000|kJ/mol}} pour le troisième, cela veut dire que la couche externe possède un électron unique. C'est donc un métal qui cédera facilement un électron. Une fois qu'un octet stable a été constitué, il devient ''beaucoup'' plus difficile d'arracher le suivant, mais par contre, une fois que cet électron a été retiré, le suivant sera légèrement plus facile à arracher.

== Calcul théorique pour les atomes monoélectroniques ==
=== Interprétation électrostatique et modèle semi-classique de Bohr ===
L'énergie d'ionisation d'un [[Hydrogénoïde|atome monoélectronique]] (H, He+, Li2+, etc.) peut être calculée à partir du [[potentiel électrique]] et du [[modèle de Bohr]] de l'atome.

On considère un électron, de charge ''-[[Charge élémentaire|e]]'' et un [[ion]] avec une charge ''+Ne'', où ''N'' est le nombre d'électrons manquant à l'ion. Selon le modèle de Bohr, si l'électron s'approchait, il pourrait rester lié à l'atome sur une orbite d'un certain rayon ''a''. Le potentiel électrostatique ''V'' à la distance ''a'' du noyau considéré comme ponctuel s'écrit, avec <math>k\equiv\frac{1}{4\pi\epsilon_0}</math> :
:<math>V = \frac{1}{4\pi\epsilon_0} \frac{Ne}{a}= k\frac{Ne}{a}\,\!</math>

étant entendu que le potentiel, défini à une constante près, est choisi nul pour une distance <math>a</math> infinie.

L'énergie électrostatique d'un électron placé à la distance <math>a</math> dans le potentiel du noyau ci-dessus est donnée par :
:<math>E = eV = k \frac{Ne^2}{a} \,\!</math>

On fait l'hypothèse qu'il s'agit de l'énergie d'ionisation, également appelée potentiel d'ionisation (par abus de langage, puisqu'il s'agit d'une énergie potentielle (en joules) et non du potentiel (en volts) ci-dessus. En fait, ces grandeurs sont proportionnelles, avec un facteur toujours égal à la charge de l'électron, d'où la tolérance à cet abus).

À ce stade de l'approche classique, l'analyse est encore incomplète puisque la distance ''a'' reste inconnue. Il convient alors d'associer à chaque électron d'un [[élément chimique]] donné une distance caractéristique choisie de telle sorte que l'expression du potentiel d'ionisation soit en accord avec des données expérimentales.

Procédons maintenant au calcul de cette distance caractéristique en utilisant une approche semi-classique basée sur l'[[modèle de Bohr|hypothèse de Bohr]], qui étend le modèle classique en quantifiant la [[quantité de mouvement]] (première quantification de Bohr). Cette approche est très bien vérifiée pour l''''[[atome d'hydrogène]]''' qui n'a qu'un seul électron, et dont le noyau est réduit à un proton. La norme du [[moment angulaire|moment cinétique orbital]] pour une orbite circulaire est quantifiée <math>(n\in\mathbb N*)</math> selon Bohr :
:<math> L = |\vec r \times \vec p| = rm_e v = n\hbar</math>

L'énergie totale de l'électron est la somme de ses énergies potentielle ''U'' et cinétique ''T'', c'est-à-dire :
:<math> E = T + U = \frac{p^2}{2m_e} - \frac{ke^2}{r} = \frac{m_e v^2}{2} - \frac{ke^2}{r}</math>

La vitesse peut être éliminée du terme correspondant à l'[[énergie cinétique]] en posant que l'attraction coulombienne doit être compensée par la [[force centrifuge]] :
:<math> T = \frac{ke^2}{2r}</math>

Ce qui permet alors d'exprimer l'énergie en fonction de ''k'', ''e'', et ''r :''
:<math>E = - \frac{ke^2}{2r}</math>

La quantification de la quantité de mouvement exprimée quelques lignes plus haut selon l'hypothèse de Bohr permet alors d'écrire :
:<math>E = - \frac{ke^2}{2r}=-T=-\frac{m_e v^2}{2}=-\frac{1}{2m_e}\frac{(n\hbar)^2}{r^2}</math>

D'où :
:<math>\frac{n^2 \hbar^2}{rm_e} = ke^2</math>

D'où l'on tire la relation entre ''n'' et ''r'' :
:<math>r(n) = \frac{n^2 \hbar^2}{km_e e^2}=n^2 a_0</math>

On appelle rayon de Bohr <math>a_0</math> le rayon de la première orbite, ''n'' = 1. Le calcul numérique donne :
:<math> a_0= \frac{\hbar^2}{mke^2}= </math> 0,0528 nm

On peut alors exprimer l'équation de l'énergie en faisant appel au rayon de Bohr :
:<math> E = - \frac{1}{n^2} \frac{ke^2}{2a_0} = - \frac{E_I}{n^2}</math>

Où après calculs, on trouve la valeur de l'énergie d'ionisation de l'atome d'hydrogène dans son état fondamental (''n'' = 1).
:<math>E_I=13,6</math> eV.

On peut étendre ce modèle aux [[hydrogénoïde|ions hydrogénoïdes]] de [[numéro atomique]] Z, atomes ayant perdu (Z-1) électrons et qui ne possèdent, à l'instar de l'hydrogène, qu'un seul électron. Le <math>e^2</math> des formules ci-dessus était apparu en faisant le produit de la charge du noyau d'hydrogène +e et de la charge de l'électron -e. Maintenant la charge du noyau est +Ze, on remplace donc <math>e^2</math> par <math>Ze^2</math> et, pour une raison similaire (voir le calcul de <math>a</math> ci-dessous), <math>a_0</math> par <math>a_0/Z</math> dans les formules. L'énergie de « dernière ionisation » serait donc :
:<math> E = - \frac{Z^2}{n^2} \frac{ke^2}{2a_0} = - \frac{Z^2 E_I}{n^2}</math>

et la distance <math>a</math> cherchée au début de cette section :
:<math>r(n) = \frac{n^2 \hbar^2}{mkZ e^2}=\frac{n^2 a_0}{Z}</math>

donne, pour ''n'' = 1 :
:<math>a = \frac{\hbar^2}{mk Z e^2}=\frac{a_0}{Z}</math>

=== L'approche simple de [[Richard Feynman|Feynman]] ===

L'inconvénient de l'approche semi-classique, qui fait l'hypothèse implicite d'un électron en orbite autour du noyau, avec comme [[force centripète]]  la force d'attraction, à l'instar d'un satellite en [[orbite]] est qu'il est avéré depuis le début du {{XXe siècle}} qu'elle est erronée : un électron en orbite ne manquerait pas de rayonner, et s'effondrerait sur le noyau suivant une trajectoire en spirale. Feynman a montré qu'il n'était pas nécessaire de faire cette hypothèse pour estimer le rayon du noyau d'hydrogène. Il fait tout de même appel à l'hypothèse d'une trajectoire circulaire (d'où l'expression du moment cinétique L = ''mvr'') et à la quantification de ce moment cinétique selon Bohr.

En rappelant que l'énergie totale du système noyau + électron est :
:<math> E = \frac{mv^2}{2} - \frac{ke^2}{r} </math>

et en utilisant la quantification de Bohr <math>mvr=n\hbar</math>, pour ''n'' = 1 :
:<math>\frac{mv^2}{2} = \frac{(mv)^2}{2m} = \frac{1}{2m}\frac{\hbar^2}{r^2}  </math>

on obtient :
:<math> E = \frac{\hbar^2}{2mr^2} - \frac{ke^2}{r} </math>

{{citation|Nous ne savons pas ce que vaut ''a0'', mais nous savons que l'atome va s'arranger pour faire une sorte de compromis de façon que son énergie soit aussi petite que possible}} écrit Feynman dans son célèbre ''Lectures on Physics''<ref>Richard P. Feynman, ''Le cours de physique de Feynman'' (5 vol.), InterÉditions, réédité par Dunod. Traduction française de ''Lectures on physics'', {{vol.|''Mécanique quantique''}} {{ISBN|2-10-004934-8}}, {{p.|24-25}}.</ref>.
:<math> \frac{dE}{dr} = - \frac{\hbar^2}{mr^3} + \frac{ke^2}{r^2} </math>

En écrivant que la valeur de cette dérivée est nulle au point <math>r=a_0</math>, on obtient la valeur de <math>a_0</math>
:<math> a_0= \frac{\hbar^2}{mke^2}= </math> 0,0528 nm

== L'énergie d'ionisation en mécanique quantique ==
{{...}}

Pour les atomes à plus d'un électron et pour les molécules, le modèle de Bohr n'est pas adéquat et la prévision exacte des énergies d'ionisation exige la théorie de la [[mécanique quantique]], mieux décrite par le [[Atome#Modèle actuel : modèle de Schrödinger|modèle de Schrödinger]]. Dans cette théorie, la localisation de l'électron est décrite non pas de façon déterministe, mais comme un « nuage » de localisations dotées d'une certaine probabilité d'être plus ou moins proche du noyau. Cette approche plus rigoureuse est compliquée, mais on peut donner quelques pistes pour l'aborder : Le nuage correspond à une [[fonction d'onde]] ou, plus précisément à une [[combinaison linéaire]] des [[déterminant de Slater|déterminants de Slater]], c'est-à-dire, selon le [[principe d'exclusion de Pauli]], des produits antisymétriques des [[Orbitale atomique|orbitales atomiques]] ou des [[Orbitale moléculaire|orbitales moléculaires]]. Cette combinaison linéaire est un développement en [[interaction de configuration]]s de la fonction d'onde électronique.

Dans le cas général, pour calculer la ''n''ième énergie d'ionisation, il faut soustraire l'énergie d'un système de <math>Z-n+1</math> électrons d'un système de <math>Z-n</math> électrons. Le calcul de ces énergies n'est pas simple, mais il s'agit d'un problème assez classique en [[chimie numérique]]. En première approximation, l'énergie d'ionisation peut être déduite du [[théorème de Koopmans]].

== Références ==
{{Références}}
{{Traduction/Référence|en|Ionization energy|3=365369812}}

== Articles connexes ==
* [[Ionisation]]
* [[Travail de sortie]]
* [[Ion]]
* [[Affinité électronique]]

{{Portail|physique|chimie|énergie}}

[[Catégorie:Physique atomique]]
[[Catégorie:Mécanique quantique]]
[[Catégorie:Chimie quantique]]
[[Catégorie:Énergie (physique)]]


text:
# Faculté de Philosophie et Lettres de l'université de Liège
La Faculté de philosophie et lettres est l'une des facultés de l'université de Liège située à Liège, Belgique. Elle regroupe les 6 départements de philosophie, de langues et littératures, des sciences historiques, de l'information et de la communication et des arts du spectacle.
L'actuel doyen de la faculté est le Professeur Louis Gerrekens.

## Historique
La Faculté de Philosophie et Lettres fut créée avec l’apparition, en tant que telle, de l’Université de Liège en 1817, en même temps que les Facultés de Droit, de Sciences et de Médecine.

## Bâtiment
Implantée dès le début dans les bâtiments occupés autrefois par les jésuites et transformés peu de temps après en salle académique, c’est en 1892 qu’elle sera abritée, avec la Faculté de Droit, dans les locaux édifiés place de l’Université. Vu le nombre croissant d’étudiants, la Faculté de Philosophie et Lettres occupera ensuite également les nouveaux bâtiments de la place Cockerill, et ce complètement à partir de 1959.
Son décanat se situe au Bâtiment A1 de la Place du 20-Août, à côté du Rectorat de l'université. La Faculté occupe la majorité du campus centre-ville de l'ULiège, et de son historique bâtiment central, ainsi que la Grand-Poste de Liège (Département Médias, Culture et Communication) et le complexe Opéra ULiège.
Elle organise par ailleurs le Musée Wittert ainsi que le Musée de Préhistoire, et ses étudiants organisent le ciné-club Nickelodéon, tous au sein du bâtiment central.

## Organisation

### Départements académiques
- Département de philosophie
  - Collège de doctorat en philosophie
- Département de langues et littératures romanes
- Département de langues modernes : linguistique, littérature et traduction (LLMT)
  - Section langues et lettres modernes
  - Section traduction et interprétation
  - Collège de doctorat langues, lettres et traductologie
- Département des sciences de l'antiquité
- Département des sciences historiques
  - Section Histoire
  - Section Histoire de l'art, Archéologie et Musicologie
  - Collège de doctorat en histoire, art et archéologie
- Département Médias, Culture et Communication (MCC)
  - Section Information et Communication
  - Section Arts du spectacle et études cinématographiques
    - Laboratoire d’Information et de Communication audiovisuelle et multimédia (LICAM)

  - Section de journalisme
  - Section Communication multilingue
  - Section Édition et métiers du livre
  - Section de médiation culturelle et de relation aux public
  - Section didactique
  - Collège de doctorat en arts du spectacle et techniques de diffusion et de communication
  - Collège de doctorat en information et communication

### Centres de recherche et Unités de recherche facultaires
- UR Traverses (unité de recherche facultaire transthématique et transpériode)
- UR Transitions (unité de recherche facultaire en histoire du Moyen-Âge et de la première modernité)
- UR Mondes anciens (unité de recherche en sciences de l'Antiquité)
- UR CEREP (Centre d'enseignement et de recherche en études post‐coloniales)
- UR CIRTI (Centre interdisciplinaire de recherches en traduction et en interprétation)
- UR GEDHSLR (Groupe d’étude du dix-huitième siècle, des Lumières et des révolutions)
- UR Lilith (unité de recherche Liège. Literature. Linguistics)
- URi Art, archéologie et patrimoine (AAP, unité de recherche interfacultaire)
  - Centre européen d'archéométrie (CEA)
  - Tracéolab (centre de recherche facultaire)
- Département de philosophie :
  - Centre de recherches phénoménologiques (CRePh)
  - Matérialités de la politique (MAP)
  - Métaphysique et Théorie de la connaissance (MéThéor)
- Département Département Médias, Culture et Communication :
  - Laboratoire d’études sur les médias et la médiation (LEMME)
  - Centre d’Étude et de Recherches sur le Théâtre dans l’Espace social (CERTES)
  - Contrechamp (Centre de recherche en cinéma)

wikiname: frwiki

in_language: fr

wikitext:
{{Infobox Université
 | nom                    = Faculté de Philosophie et Lettres de l'université de Liège
 | blason                 =
 | légende blason         =
 | taille blason          =
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}}
La '''Faculté de philosophie et lettres est''' l'une des facultés de l'[[université de Liège]] située à [[Liège]], [[Belgique]]. Elle regroupe les 6 départements de philosophie, de langues et littératures, des sciences historiques, de l'information et de la communication et des arts du spectacle.

L'actuel doyen de la faculté est le Professeur Louis Gerrekens<ref>{{lien web |titre=Equipe décanale |url=https://www.facphl.uliege.be/cms/c_3363307/fr/facphl-decanat |site=uliege.be |consulté le=12-11-2023}}.</ref>.

== Historique ==
La Faculté de Philosophie et Lettres fut créée avec l’apparition, en tant que telle, de l’Université de Liège en 1817, en même temps que les Facultés de Droit, de Sciences et de Médecine<ref>{{Lien web |langue=fr |titre=FACPHL - Historique |url=https://www.facphl.uliege.be/cms/c_3363389/fr/facphl-historique |site=www.facphl.uliege.be |consulté le=2022-08-27}}</ref>.

== Bâtiment ==
Implantée dès le début dans les [[Collège en Isle de Liège|bâtiments occupés autrefois par les jésuites]] et transformés peu de temps après en [[Bâtiment central de l'université de Liège#Salle académique|salle académique]], c’est en 1892 qu’elle sera abritée, avec la Faculté de Droit, dans les locaux édifiés [[Place du Vingt-Août|place de l’Université]]. Vu le nombre croissant d’étudiants, la Faculté de Philosophie et Lettres occupera ensuite également les nouveaux bâtiments de la [[place Cockerill]], et ce complètement à partir de 1959.

Son décanat se situe au Bâtiment A1 de la [[Place du Vingt-Août|Place du 20-Août]], à côté du Rectorat de l'université<ref>{{Lien web |langue=fr |titre=A1 - Bâtiment central - 20-Août |url=https://www.campus.uliege.be/cms/c_1770920/fr/a1-batiment-central-20-aout |site=www.campus.uliege.be |consulté le=2022-08-27}}</ref>. La Faculté occupe la majorité du campus centre-ville de l'ULiège, et de son historique [[Bâtiment central de l'université de Liège|bâtiment central]], ainsi que la [[Grand Poste de Liège|Grand-Poste de Liège]] (Département Médias, Culture et Communication) et le [[Galerie Opéra|complexe Opéra ULiège]].

Elle organise par ailleurs le [[Musée Wittert]] ainsi que le [[Musée de Préhistoire de l'université de Liège|Musée de Préhistoire]], et ses étudiants organisent le [[Nickelodéon (ciné-club)|ciné-club Nickelodéon]], tous au sein du [[Bâtiment central de l'université de Liège|bâtiment central]].

== Organisation ==

=== Départements académiques ===

* Département de philosophie
** Collège de doctorat en philosophie
* Département de langues et littératures romanes
* Département de langues modernes : linguistique, littérature et traduction (LLMT)
** Section langues et lettres modernes
** Section traduction et interprétation
** Collège de doctorat langues, lettres et traductologie
* Département des sciences de l'antiquité
* Département des sciences historiques
** Section Histoire
** Section Histoire de l'art, Archéologie et Musicologie
** Collège de doctorat en histoire, art et archéologie
* Département Médias, Culture et Communication (MCC)
** Section Information et Communication
** Section Arts du spectacle et études cinématographiques
*** Laboratoire d’Information et de Communication audiovisuelle et multimédia (LICAM)
** Section de journalisme
** Section Communication multilingue
** Section Édition et métiers du livre
** Section de médiation culturelle et de relation aux public
** Section didactique
** Collège de doctorat en arts du spectacle et techniques de diffusion et de communication
** Collège de doctorat en information et communication

=== Centres de recherche et Unités de recherche facultaires ===

* UR Traverses (unité de recherche facultaire transthématique et transpériode)
* UR Transitions (unité de recherche facultaire en histoire du Moyen-Âge et de la première modernité)
* UR Mondes anciens (unité de recherche en sciences de l'Antiquité)
* UR CEREP (Centre d'enseignement et de recherche en études post‐coloniales)
* UR CIRTI (Centre interdisciplinaire de recherches en traduction et en interprétation)
* UR GEDHSLR (Groupe d’étude du dix-huitième siècle, des Lumières et des révolutions)
* UR Lilith (unité de recherche ''Liège. Literature. Linguistics'')
* URi Art, archéologie et patrimoine (AAP, unité de recherche interfacultaire)
** Centre européen d'archéométrie (CEA)
** Tracéolab (centre de recherche facultaire)
* Département de philosophie :
** Centre de recherches phénoménologiques (CRePh)
** Matérialités de la politique (MAP)
** Métaphysique et Théorie de la connaissance (MéThéor)
* Département Département Médias, Culture et Communication :
** Laboratoire d’études sur les médias et la médiation (LEMME)
** Centre d’Étude et de Recherches sur le Théâtre dans l’Espace social (CERTES)
** Contrechamp (Centre de recherche en cinéma)

== Notes et références ==
{{Références}}

== Voir aussi ==

=== Article connexe ===
* [[Université de Liège]]
* [[Groupe µ]]

=== Lien externe ===
*{{Site officiel|url=https://www.facphl.uliege.be/}}

{{Palette|Université de Liège}}

{{Portail|université|Belgique}}

[[Catégorie:Faculté de l'université de Liège]]

title: Histoire

title: Statut

Type: Faculté de l'ULiège

Forme juridique: Faculté universitaire

Régime linguistique: français

Recteur: Anne-Sophie Nyssen

Membre de: Université de Liège

title: Chiffres-clés

title: Localisation

Pays: Belgique

Campus: Liège centre-ville

Ville: Liège


text:
# Spongillida
Ordre
Les Spongillida sont un ordre d'éponges de la classe des Demospongiae.

## Description
Les espèces de l'ordre des Spongillida sont actuelles ou fossiles et vivent, ou vivaient, en eau douce ou saumâtre.

## Liste des familles
Selon le World Register of Marine Species (13 août 2023) :
- famille des Metschnikowiidae Czerniavsky, 1880
- famille des Spongillidae Gray, 1867

## Systématique
L'ordre des Spongillida a été créé en 2002 par les spongiologues italiens Renata Manconi (d) et Roberto Pronzato (d) initialement au rang de sous-ordre sous le taxon Spongillina qui est considéré comme invalide par le WoRMS.

title: Spongillida

wikitext:
{{Taxobox début | animal | Spongillida |Spongilla lacustris.jpg|''[[Spongilla lacustris]]''.|classification=wrms }}
{{Taxobox | embranchement | Porifera }}
{{Taxobox | classe | Demospongiae }}
{{Taxobox | sous-classe | Heteroscleromorpha }}
{{Taxobox taxon | animal | ordre | Spongillida | {{lien|langue=d|fr=Renata Manconi|trad=Q21394922|texte=Manconi}} & {{lien|langue=d|fr=Roberto Pronzato|trad=Q21390158|texte=Pronzato}}, [[2002 en science|2002]] }}
{{Taxobox fin}}

Les '''Spongillida''' sont un [[Ordre (biologie)|ordre]] d'[[Porifera|éponges]] de la [[Classe (biologie)|classe]] des [[Demospongiae]].

== Description ==
Les [[espèce]]s de l'ordre des Spongillida sont actuelles ou [[fossile]]s et vivent, ou vivaient, en eau douce ou saumâtre{{Bioref|WRMS|13 août 2023|ref}}.

== Liste des familles ==
Selon le {{Bioref|WRMS|13 août 2023}} :
* famille des [[Metschnikowiidae]] Czerniavsky, 1880
* famille des [[Spongillidae]] Gray, 1867

== Systématique ==
L'ordre des Spongillida a été créé en 2002 par les spongiologues italiens {{lien|langue=d|fr=Renata Manconi|trad=Q21394922}} et {{lien|langue=d|fr=Roberto Pronzato|trad=Q21390158}}{{Bioref|WRMS|13 août 2023|ref}} initialement au rang de [[sous-ordre]] sous le [[taxon]] Spongillina qui est considéré comme invalide par le ''[[World Register of Marine Species|WoRMS]]''{{Bioref|WRMS|13 août 2023|ref}}.

== Liens externes ==
{{Autres projets
| commons titre=Catégorie Spongillida
| commons=Category:Spongillida
| species=Spongillida
}}
* {{BioLib | taxon | 20427 | Spongillidae Gray, 1867 | consulté le=13 août 2023 }}
* {{CatalogueofLife | B6LFZ | ''Spongillida'' Manconi & Pronzato, 2002 | consulté le=13 août 2023 }}
* {{EOL | 46477040 | Spongillida Manconi & Pronzato 2002 | consulté le=13 août 2023 }}
* {{GBIF | 8391193 | Spongillida  | consulté le=13 août 2023 }}
* {{INPN | 828852 | Spongillida Manconi & Pronzato, 2002 | consulté le=13 août 2023 }}
* {{IRMNG | 11905206 | Spongillida | consulté le=13 août 2023 }}
* {{NCBI | 1779161 | Spongillida | consulté le=13 août 2023 }}
* {{TPDB | 348667 | Spongillida | consulté le=13 août 2023}}
* {{Taxonomicon | 4213096 | Spongillida Cárdenas, Pérez & Boury-Esnault, 2012 | consulté le=13 août 2023}}
* {{WRMS | 845456 | Spongillida | Manconi & Pronzato, 2002 | consulté le=13 août 2023}}

== Notes et références ==
{{références}}

{{Portail|zoologie|lac}}

[[Catégorie:Spongillida]]
[[Catégorie:Taxon décrit en 2002]]
[[Catégorie:Ordre d'éponges (nom scientifique)]]

title: Classification WoRMS

Règne: Animalia

Embranchement: Porifera

Classe: Demospongiae

Sous-classe: Heteroscleromorpha


text:
# Ibrahim Mohamed Sultan
Ibrahim Mohamed Sultan (né à Tadjourah en 1924 et mort en 1986 à Djibouti ) est un homme politique de la côte française des Somalis, du territoire français des Afars et des Issas, puis de la république de Djibouti. Il est le frère du sultan de Tadjoura Húmmed b. Mahámmad (1928-1962) et l'oncle de son successeur Abdulkâdir «’Abdo» b. Húmmed b. Mahámmad.

## Formation
Comme Mahmoud Harbi, il s'engage dans la marine française durant la Seconde Guerre mondiale,, et est en poste au Liban. Télégraphiste et opérateur radio, il maîtrise donc le français et le morse.

## Carrière politique
Il est élu en 1951 à Tadjourah contre Abdourahman Abdoulkader avec 251 voix. En 1957, il est tête de liste pour l’Union républicaine de Mahmoud Harbi dans la circonscription de Tadjoura / Obock, et élu à l'Assemblée territoriale. Il devient ministre de la Santé de juillet 1957 à octobre 1958. Il est réélu à l'Assemblée territoriale en novembre 1958 avec Ali Aref Bourhan. En mai 1959, il est battu à l'élection sénatoriale remportée par Mohamed Kamil Mohamed. En 1963, sa liste est battue par celle d'Ali Aref Bourhan et n'a aucun élu.
Il devient ministre des Finances le 31 juillet 1976, et le reste après l'indépendance de Djibouti en 1977, dans le gouvernement de Hassan Gouled Aptidon, jusqu'à sa mort le 26 novembre 1986.

## Vie personnelle
Ibrahim Sultan s'est marié deux fois. Il a eu 14 enfants.

title: Ibrahim Mohamed Sultan

wikitext:
{{ébauche|personnalité politique djiboutienne}}
{{infobox biographie2}}
'''Ibrahim Mohamed Sultan''' (né à [[Tadjourah (Djibouti)|Tadjourah]] en [[1924]] et mort en [[1986]] à [[Djibouti]] ) est un homme politique de la [[côte française des Somalis]], du [[territoire français des Afars et des Issas]], puis de la [[Djibouti|république de Djibouti]]. Il est le frère du [[Sultanat de Tadjourah|sultan de Tadjoura]] Húmmed b. Mahámmad (1928-1962) et l'oncle de son successeur Abdulkâdir «’Abdo» b. Húmmed b. Mahámmad.

== Formation ==
Comme [[Mahmoud Harbi]], il s'engage dans la marine française durant la Seconde Guerre mondiale<ref>Dubois (Colette), «Jacques Foccard et Ali Aref, un mariage d’intérêt ?», ''Cahiers du Centre de recherches historiques'', {{n°|30}}, octobre, 2002, {{p.|35-49}} [http://ccrh.revues.org/index472.html voir en ligne].</ref>{{,}}<ref>Mohamed Aden, ''Sombloloho Djibouti - La Chute du président Ali Aref (1975-1976)'', Paris-Montréal, L’Harmattan, 1999, 224 p.</ref>, et est en poste au Liban. Télégraphiste et opérateur radio, il maîtrise donc le français et le morse.

== Carrière politique ==
Il est élu en 1951 à Tadjourah contre Abdourahman Abdoulkader avec 251 voix. En 1957, il est tête de liste pour l’Union républicaine de [[Mahmoud Harbi]] dans la circonscription de Tadjoura / Obock, et élu à l'Assemblée territoriale. Il devient ministre de la Santé de {{date-|juillet 1957}} à {{date-|octobre 1958}}. Il est réélu à l'Assemblée territoriale en {{date-|novembre 1958}} avec Ali Aref Bourhan. En {{date-|mai 1959}}, il est battu à l'élection sénatoriale remportée par [[Mohamed Kamil Mohamed]]. En 1963, sa liste est battue par celle d'[[Ali Aref Bourhan]] et n'a aucun élu.

Il devient ministre des Finances le {{date-|31 juillet 1976}}, et le reste après l'indépendance de Djibouti en [[1977]], dans le gouvernement de [[Hassan Gouled Aptidon]], jusqu'à sa mort le {{date-|26 novembre 1986}}.

== Vie personnelle ==
Ibrahim Sultan s'est marié deux fois. Il a eu 14 enfants.

== Notes et références ==
{{Références}}

=== Bibliographie ===
* Oberlé (Philippe), ''Afars et Somalis - Le dossier Djibouti'', Paris, Présence Africaine, 1971
* Tholomier (Robert) [1977], ''À Djibouti, avec les Afars et les Issas'', Cagnes-sur-mer, auto-édité (sous le pseudonyme de Robert Saint-Véran)

{{Portail|Djibouti}}
{{CLEDETRI:Sultan}}
[[Catégorie:Naissance en 1924]]
[[Catégorie:Décès en novembre 1986]]
[[Catégorie:Ministre djiboutien]]

title: Biographie

Naissance: 1924 · Tadjourah

Décès: 1986 · Djibouti

Nationalité: djiboutienne

Activité: Homme politique


text:
# Patrimoine géologique mondial
Ne doit pas être confondu avec Patrimoine géologique.
Le patrimoine géologique mondial est un label de protection du géotope et de géosites de l'UNESCO créé en 2022 en collaboration avec l'Union internationale des sciences géologiques. Cent premiers sites sont sélectionnés en octobre 2022 pour faire partie de ce réseau d'aires protégées.

title: Patrimoine géologique mondial

wikitext:
{{Ébauche|géologie|conservation de la nature|UNESCO}}
{{Confusion|Patrimoine géologique}}
[[Fichier:Sakoneta, Deba.jpg|vignette|Vue aérienne des [[flysch]]s du [[géoparc de la côte basque]] à [[Deba (Guipuscoa)|Deba]], en [[Espagne]].]]

Le '''patrimoine géologique mondial''' est un label de protection du [[géotope]] et de [[géosite]]s de l'[[Organisation des Nations unies pour l'éducation, la science et la culture|UNESCO]] créé en 2022 en collaboration avec l'[[Union internationale des sciences géologiques]]. Cent premiers sites sont sélectionnés en {{date-|octobre 2022}} pour faire partie de ce réseau d'[[Aire protégée|aires protégées]]<ref name="brgm">{{Lien web |url=https://www.brgm.fr/fr/actualite/actualite/patrimoine-geologique-mondial-100-premiers-sites-selectionnes |titre=Patrimoine géologique mondial : les 100 premiers sites sélectionnés |consulté le=23 novembre 2022}}</ref>.

== Références ==
{{Références}}

== Annexes ==
=== Articles connexes ===
* [[Géoparc]]
* [[Patrimoine mondial]]
* [[Journée internationale de la géodiversité]]

=== Liens externes ===
{{Liens}}
* {{Lien web |langue=en |url=https://www.unesco.org/en/iggp/igcp-projects/731 |titre=IUGS Geological Heritage sites}}

{{Palette|Aire protégée|Organisation des Nations unies pour l'éducation, la science et la culture}}
{{Portail|géologie|conservation de la nature|ONU}}

[[Catégorie:Patrimoine géologique]]
[[Catégorie:Organisation des Nations unies pour l'éducation, la science et la culture]]


text:
# Dongnip Shinmun
Le Dongnip Shinmun (Le Journal de l'indépendance) est un journal d'information politique et économique coréen créé à l'avènement de l'empire coréen, alors que la Corée quitte la suzeraineté chinoise pour tomber sous l'influence du Japon.

## Historique
Le Journal de l'indépendance a été le premier journal coréen écrit avec l'alphabet hangeul mais aussi le premier journal non-gouvernemental. Il a été publié quotidiennement de 1896 à 1899 et comprenait une édition hebdomadaire en anglais, The Independent.
Il a été créé par Seo Jae-pil, un réformiste qui s'était exilé aux États-Unis après le coup de Gapsin. Il a été édité à 2 ou 3 000 exemplaires.

## Livre sur le sujet
- Oh Se-ung, Dr. Philip Jaisohn's Reform Movement, 1896-1898: A Critical Appraisal of the Independence Club, University Press of America, 1995,  (ISBN 0819199141)

title: Dongnip Shinmun

wikitext:
{{Infobox Ouvrage}}
{{Infobox Nom coréen
| francisé= Le Journal de l'indépendance
| image=독립신문 1897.04.07 금요일자.gif
| légende=Édition en coréen (1897)
| révisé= Dongnip sinmun
| McCune= Tongnip sinmun
| Hangul= 독립신문
| Hanja= 獨立新門
}}

Le '''''Dongnip Shinmun''' (Le Journal de l'indépendance)''<ref name=kbs/> est un journal d'information politique et économique coréen créé à l'avènement de l'[[empire coréen]], alors que la Corée quitte la suzeraineté [[dynastie Qing|chinoise]] pour tomber sous l'influence du [[empire du Japon|Japon]]<ref name=han/>.

== Historique ==
[[Fichier:Independent English 1896.pdf|thumb|left|160px|''L'Indépendant'', édition en anglais (1896)]]
''Le Journal de l'indépendance'' a été le premier journal [[coréen]] écrit avec l'alphabet [[hangeul]]<ref name=seg/> mais aussi le premier journal non-gouvernemental. Il a été publié quotidiennement de 1896 à 1899 et comprenait une édition hebdomadaire en anglais, ''The Independent''.
Il a été créé par [[Seo Jae-pil]], un réformiste qui s'était exilé aux États-Unis après le [[coup de Gapsin]]. Il a été édité à 2 ou {{unité|3000 exemplaires}}.

== Livre sur le sujet ==
*Oh Se-ung, Dr. Philip Jaisohn's Reform Movement, 1896-1898: A Critical Appraisal of the Independence Club, University Press of America, 1995, {{ISBN|0819199141}}

== Liens externes ==
*{{ko}} [http://100.naver.com/100.nhn?docid=486067 독립신문] sur Naver
*{{ko}} [http://www.jaisohn.org/ Philip Jaisohn Memorial Foundation]

== Notes et références ==
{{Références|refs=
<ref name=kbs> [http://world.kbs.co.kr/french/program/program_koreanstory_detail.htm?No=32316 « Seo Jae-pil, pionnier de l’indépendance »], KBSworld, le 17 novembre 2011. </ref>
<ref name=han> {{ko}} [http://www.hankyung.com/news/app/newsview.php?aid=2012010638661 <nowiki>[</nowiki>이 아침의 인물<nowiki>]</nowiki> 서재필 "독립의 근본은 각성한 민중"], Hankyung, le 6 janvier 2012.</ref>
<ref name=seg> {{ko}} [http://www.segye.com/Articles/NEWS/SOCIETY/Article.asp?aid=20110407005238&subctg1=&subctg2= 서재필 박사 60주기 추모제, 8일 보성 기념공원서 열려], Segye, le 7 avril 2011.</ref>
}}

{{Traduction/Référence|en|Tongnip Sinmun|541211961}}
{{Portail|Corée|politique}}

[[Catégorie:Titre de presse créé en 1896]]
[[Catégorie:Politique en Corée]]
[[Catégorie:Presse écrite en Corée]]
[[Catégorie:Empire coréen]]

title: Titre original

Titre original: (ko) 독닙신문

Format: Journal

Langues: Coréen, anglais

Fondateur: Philip Jaisohn

Pays: Corée

Hangeul: 독립신문

Hanja: 獨立新門

Romanisation révisée: Dongnip sinmun

McCune-Reischauer: Tongnip sinmun


text:
# Rachodoszcze
Rachodoszcze (prononciation [raxɔˈdɔʂt͡ʂɛ]) est un village de la gmina d'Adamów, du powiat de Zamość, dans la voïvodie de Lublin, situé dans l'est de la Pologne.
Il se situe à environ 11 kilomètres au nord-est de Adamów (siège de la gmina), 10 kilomètres au sud de Zamość (siège du powiat) et 85 kilomètres au sud-est de Lublin (capitale de la voïvodie).

## Administration
De 1975 à 1998, le village est attaché administrativement à l'ancienne voïvodie de Zamość.

Depuis 1999, il fait partie de la nouvelle voïvodie de Lublin.

title: Rachodoszcze

wikitext:
{{ébauche|localité polonaise}}

{{Infobox Ville de Pologne
 | nom                      = Rachodoszcze
 | autres noms              =
 | statut                   =
 | blason                   =
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 | légende                  = Église de Rachodoszcze
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 | titre autorité2          =
 | cp                       = 22-442<ref>http://www.poczta-polska.pl/hermes/uploads/2013/02/spispna.pdf?84cd58 Liste des codes postaux de  la Pologne</ref>
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'''Rachodoszcze''' (prononciation {{MSAPI|raxɔˈdɔʂt͡ʂɛ}}) est un [[village]] de la [[Adamów (gmina, Zamość)|gmina d'Adamów]], du [[powiat de Zamość]], dans la [[voïvodie de Lublin]], situé dans l'est de la [[Pologne]].

Il se situe à environ {{Unité|11|[[kilomètres]]}} au nord-est de [[Adamów (Zamość)|Adamów]] (siège de la [[gmina]]), {{Unité|10|kilomètres}} au sud de [[Zamość]] (siège du [[powiat]]) et {{Unité|85|kilomètres}} au sud-est de [[Lublin]] (capitale de la [[voïvodie]]).

== Histoire ==
{{...}}

== Administration ==
De [[Voïvodies de Pologne#Voïvodies de Pologne de 1975 à 1998|1975 à 1998]], le village est attaché administrativement à l'ancienne [[voïvodie de Zamość]].<br>
Depuis 1999, il fait partie de la nouvelle [[voïvodie de Lublin]].

== Références ==
<references />

{{Palette|Gmina Adamów (Zamość)|Powiat de Zamość}}

{{portail|Pologne}}
{{DEFAULTSORT:Rachodoszcze}}
[[Catégorie:Village dans la voïvodie de Lublin]]
[[Catégorie:Powiat de Zamość]]

title: Administration

Pays: Pologne

Voïvodie: Lublin

Powiat: Zamość

Gmina: Adamów

Immatriculation: LZA

title: Démographie

title: Géographie

Coordonnées: 50° 38′ 00″ nord, 23° 17′ 00″ est

title: Localisation

Localisation: modifier


text:
# Jedlice (Poméranie-Occidentale)
Pour les articles homonymes, voir Jedlice.
Jedlice est une localité polonaise de la gmina mixte de Lipiany située dans le powiat de Pyrzyce en voïvodie de Poméranie-Occidentale. Elle se situe à environ 16 km au sud de Pyrzyce et 53 km au sud-est de la capitale régionale Szczecin.

title: Jedlice (Poméranie-Occidentale)

wikitext:
{{Voir homonymes|Jedlice}}
{{ébauche|localité polonaise}}
{{Infobox Localité
 | nom = Jedlice
 | zoom = 6
}}

'''Jedlice''' est une localité [[Pologne|polonaise]] de la [[Lipiany (gmina)|gmina mixte de Lipiany]] située dans le [[powiat de Pyrzyce]] en [[voïvodie de Poméranie-Occidentale]]<ref>{{Lien web |langue=pl |titre=Wieś Jedlice (zachodniopomorskie) |url=https://www.polskawliczbach.pl/wies_Jedlice_zachodniopomorskie |site=Polska w liczbach |consulté le=2025-06-23}}</ref>. Elle se situe à environ {{unité|16|km}} au sud de [[Pyrzyce]] et {{unité|53|km}} au sud-est de la capitale régionale [[Szczecin]].

== Géographie ==
[[Fichier:Lipiany (gmina) location map.png|thumb|center|upright=1.8|Carte de la gmina de Lipiany.]]

== Notes et références ==
{{Références}}
* {{Bases géographie}}

{{Palette|Gmina Lipiany}}
{{Portail|Pologne}}

[[Catégorie:Village dans la voïvodie de Poméranie-Occidentale]]
[[Catégorie:Powiat de Pyrzyce]]

title: Géographie

Voïvodie: Poméranie-Occidentale

Powiat: Pyrzyce

Gmina urbaine-rurale: Lipiany

title: Démographie

title: Fonctionnement

Statut: Village de Pologne (d)

title: Identifiants

Immatriculation: ZPY


text:
# Gare de Coteau
La gare de Coteau est une gare ferroviaire située aux Coteaux, au Québec. La gare a été construite en 1855 par le Grand Tronc dans le cadre d'un grand projet d'expansion qui reliait Montréal à Toronto. La gare a joué un rôle important pour la réparation du matériel ferroviaire. La gare est maintenant un arrêt pour les trains de Via Rail Canada entre Ottawa, Montréal et Québec.

## Situation ferroviaire
La gare est située au point milliaire 37,8 milles (60,8 km) de la subdivision Kingston du Canadien National, entre les gares de Cornwall et de Dorval. Les trains en direction d'Ottawa empruntent la subdivision Alexandria qui diverge juste à l'ouest de la gare. Les trains en direction de Toronto continuent sur la subdivision Kingston, mais ne s'arrêtent pas à cette gare.
La subdivision Kingston traverse la rivière des Outaouais et les rapides de Sainte-Anne avant d'arriver à l'île de Montréal. La subdivision Kingston est parallèle à la subdivision Winchester du Canadien Pacifique à l'approche de Vaudreuil-Dorion, où circulent les trains Vaudreuil–Hudson d'exo.
La subdivision Valleyfield du CN se dirige vers le sud-est à partir de cette gare, traverse le fleuve Saint-Laurent, passe par Salaberry-de-Valleyfield pour rejoindre la subdivision Montréal de CSX Transportation qui mène à Massena, dans l'État de New York.

## Histoire
Le Grand Tronc a été constitué en 1852, sous le patronage de Francis Hincks, pour construire un chemin de fer entre Toronto et Montréal. La société a fusionné avec cinq autres compagnies ferroviaires de l'est de l'Amérique du Nord. La première section du chemin de fer a été ouverte entre Montréal et Brockville, en Ontario, le 19 novembre 1855, et la ligne principale atteindra Toronto en 1856. Lors de son inauguration, le Grand Tronc a donné à la gare le nom de « Coteau Junction » ou « Jonction ». Coteau Junction fut, pendant longtemps, un centre important pour la réparation de l'équipement ferroviaire.
Du côté d'Ottawa, John Rudolphus Booth était un baron du bois qui, dans la seconde moitié du XIXe siècle, a accumulé des droits de coupe dans le centre et le nord de l'Ontario. Booth était le plus grand détenteur de droits de coupe en Amérique du Nord à l'époque et était également propriétaire de la plus grande exploitation forestière au monde. Il a cherché à transporter du bois en achetant deux compagnies ferroviaires en 1879, la Montreal and City of Ottawa Junction Railway (M&OJ) et la Coteau and Province Line Railway and Bridge Company (C&PL). La M&OJ avait reçu une charte pour construire une ligne sud-est d'Ottawa à Coteau sur la rive nord du Saint-Laurent. La C&PL avait reçu une charte pour construire un pont sur le fleuve Saint-Laurent jusqu'à Valleyfield, puis à travers le sud-ouest du Québec jusqu'à Swanton, au Vermont, sur la rive est du lac Champlain. La troisième société de Booth a construit une ligne ferroviaire d'Ottawa jusqu'aux rives du lac Huron à Depot Harbour, en Ontario, et les trois sociétés ont été fusionnées en une nouvelle société appelée Canada Atlantic Railway.
Entre juillet et septembre 1882, une voie ferrée est posée d'Ottawa à Coteau et les trains commencent à circuler régulièrement. L'approbation de la construction d'un pont sur le fleuve Saint-Laurent est retardée, en partie à cause des pressions exercées par les compagnies ferroviaires concurrentes et en partie à cause de la crainte de l'effet qu'un pont aurait sur le trafic fluvial. Menacé de voir sa charte devenir caduque en 1884, Booth a mis en place un service de traversier au début de 1885 et a complété la ligne jusqu'au Vermont en utilisant les droits de passager sur une petite section de la ligne principale du Grand Tronc à Coteau.
La construction du pont sur le fleuve Saint-Laurent a commencé en 1887. Les travaux ont commencé en mai 1888 et se sont terminés en février 1890. Le pont était composé de trois sections sur 16 piliers. Le tracé comprenait 2 125 pieds (648 m) de voie ferrée située sur des îles du fleuve, donc seulement 3 906 pieds (1 191 m) de pontage ont été construits. La section nord comprenait un pont tournant de 108 m, surélevé de 7,6 m au-dessus de l'eau pour le canal de navigation du fleuve.
Tout au long des années 1890, le gouvernement canadien a encouragé la création d'une deuxième ligne ferroviaire transcontinentale qui pourrait concurrencer le Canadien Pacifique ainsi que les chemins de fer américains. Les politiciens et les bureaucrates fédéraux croyaient que les chemins de fer de Booth pouvaient constituer un lien stratégique dans un tel système. Le Grand Tronc a accepté d'acheter le Canada Atlantic Railway et a pris en charge toutes les opérations le 1er octobre 1905. L'achat réel n'a été ratifié par le Parlement qu'en 1914. Après la Première Guerre mondiale, le Grand Tronc, en faillite, a été repris en 1923 et absorbé par le nouveau Canadien National, propriétaire du gouvernement, qui a également repris les propriétés de l'ancien Canada Atlantic. En 1919, le Canadien National, qui succède à la compagnie du Grand Tronc, a renommé le constituant de la gare « Junction » ou « Jonction » en « Station ».
Comme la demande de services ferroviaires voyageurs diminuait, le CN a commencé à abandonner ces services. En août 1958, le CN a abandonné le service de train Moccasin entre Montréal et Brockville, qui faisait des arrêts locaux dont la gare de Coteau. En 1977, le CN a transformé ses services voyageurs en une société d'État distincte, Via Rail Canada, et l'exploitation le long du corridor ferroviaire a été reprise par Via Rail. En juin 1998, le CN a conclu une entente pour céder la subdivision Alexandria, entre Coteau et Hawthorne, à Via Rail. Le CN a conservé les droits exclusifs d'exploitation des trains de marchandises, moyennant le versement de droits de passage à Via Rail.
En janvier 1998, une grave tempête de verglas a recouvert le Québec et l'est de l'Ontario, et le réseau ferroviaire a été pratiquement paralysé. Une des victimes à long terme de la tempête est le système de contrôle de trafic centralisé de la subdivision Alexandria, dont la remise en état aurait coûté quelque 6 millions de dollars. Ce système, installé en janvier 1960, est converti à la régulation de l'occupation de la voie assisté par ordinateur. Le système existant est conservé entre Coteau et De Beaujeu, à Saint-Polycarpe.

## Service des voyageurs

### Accueil
La gare est un poteau indicateur sans personnel. Le 25 octobre 2013, VIA Rail Canada a annoncé que la gare Coteau n'aura plus de préposés à la billetterie, et que le bâtiment sera complètement fermé. Les passagers doivent désormais acheter leur billet soit en ligne, ou par téléphone. La gare est accessible aux fauteuils roulants et un élévateur pour fauteuils roulants est disponible sur demande. Le service d'enregistrement des bagages n'est pas offert à cette gare.

### Desserte
Trois trains à destination d'Ottawa desservent la gare chaque jour, ainsi que deux à trains à destination de Québec.

### Intermodalité
Le stationnement extérieur est gratuit aux passagers. Depuis décembre 2018, la ligne d'autobus 97 d'exo est remplacée par le service de transport par taxi « Taxibus », qui dessert les municipalités de Coteau-du-Lac, Les Coteaux et Saint-Zotique, exploité par la Société de transport de Salaberry-de-Valleyfield (STSV). Les usagers peuvent réserver leur taxibus en ligne ou par téléphone, minimum une heure à l'avance. La ligne 99 de la STSV ensuite relie Salaberry-de-Valleyfield et la gare Vaudreuil.

title: Gare de Coteau

wikitext:
{{Infobox Gare
 | nom             = Coteau
 | image           = Couteau Station (35533960650).jpg
 | pays            = [[Canada]]
 | titre ville     = Ville
 | ville           = [[Les Coteaux]] ([[Québec]])
 | adresse         = 50, rue Daoust
 | latitude        = 45.274722
 | longitude       = -74.232778
 | propriétaire    = [[Canadien National]]
 | exploitant      = [[Via Rail Canada]]
 | titre services  = Trains interurbains
 | services        = [[Ligne de Québec à Windsor|Ottawa-Montréal-Québec]]
 | lignes          = Subdivision Kingston
 | voies           = 2
 | quais           = 1
 | mise en service = 1855
 | protection      =
 | titre corresp 1 = [[Société de transport de Salaberry-de-Valleyfield]]
 | corresp 1       = Taxibus
}}

La '''gare de Coteau''' est une [[gare ferroviaire]] située aux [[Les Coteaux|Coteaux]], au [[Québec]]. La gare a été construite en 1855 par le [[Grand Tronc]] dans le cadre d'un grand projet d'expansion qui reliait Montréal à Toronto. La gare a joué un rôle important pour la réparation du matériel ferroviaire. La gare est maintenant un arrêt pour les trains de [[Via Rail Canada]] entre [[Ottawa]], [[Montréal]] et [[Québec (ville)|Québec]].

== Situation ferroviaire ==
La gare est située au point milliaire {{Conversion|37.8|mi|km|1}} de la subdivision Kingston du [[Canadien National]], entre les gares de [[Gare de Cornwall|Cornwall]] et de [[Gare de Dorval (Via Rail)|Dorval]]<ref>{{Lien web |titre=CN Kingston Subdivision |url=http://www.cwrailway.ca/cnrha.ca/Timetables%2007/Great%20Lakes%20South/Kingston.pdf |langue=en |date=1 janvier 2005 |consulté le=19 janvier 2023}}</ref>. Les trains en direction d'Ottawa empruntent la subdivision Alexandria qui diverge juste à l'ouest de la gare. Les trains en direction de Toronto continuent sur la subdivision Kingston, mais ne s'arrêtent pas à cette gare.

La subdivision Kingston traverse la [[rivière des Outaouais]] et les [[Canal de Sainte-Anne-de-Bellevue|rapides de Sainte-Anne]] avant d'arriver à l'[[île de Montréal]]. La subdivision Kingston est parallèle à la subdivision Winchester du [[Canadien Pacifique]] à l'approche de [[Vaudreuil-Dorion]], où circulent les trains [[Ligne Exo 1 - Vaudreuil–Hudson|Vaudreuil–Hudson]] d'[[Exo (réseau de transport)|exo]].

La subdivision Valleyfield du CN se dirige vers le sud-est à partir de cette gare, traverse le [[fleuve Saint-Laurent]], passe par [[Salaberry-de-Valleyfield]] pour rejoindre la subdivision Montréal de [[CSX Transportation]] qui mène à [[Massena (New York)|Massena]], dans l'[[État de New York]].

== Histoire ==
Le [[Grand Tronc]] a été constitué en 1852, sous le patronage de [[Francis Hincks]], pour construire un chemin de fer entre Toronto et Montréal. La société a fusionné avec cinq autres compagnies ferroviaires de l'est de l'Amérique du Nord<ref>{{Lien web |titre=Compagnie du Grand Tronc de chemin de fer du Canada |url=https://www.patrimoine-culturel.gouv.qc.ca/rpcq/detail.do?methode=consulter&id=7390&type=pge |site=Répertoire du patrimoine culturel du Québec |consulté le=21 janvier 2023 |auteur=[[Ministère de la Culture et des Communications|Ministère de la Culture et des Communications du Québec]]}}</ref>. La première section du chemin de fer a été ouverte entre Montréal et [[Brockville (Ontario)|Brockville]], en [[Ontario]], le 19 novembre 1855, et la ligne principale atteindra Toronto en 1856<ref>{{Lien web |titre=Le chemin de fer |url=https://histoireperrot.org/saviez-vous/chemins-de-fer/ |site=Société d'histoire et de généalogie de l'île Perrot |consulté le=21 janvier 2023}}</ref>. Lors de son inauguration, le Grand Tronc a donné à la gare le nom de « Coteau Junction » ou « Jonction ». Coteau Junction fut, pendant longtemps, un centre important pour la réparation de l'équipement ferroviaire<ref name="les-coteaux">{{Lien web |titre=Portrait et histoire |url=https://les-coteaux.qc.ca/decouvrir-ma-municipalite/portrait-de-les-coteaux/portrait-histoire/ |site=Ville des Coteaux |consulté le=21 janvier 2023}}</ref>.

Du côté d'Ottawa, [[John Rudolphus Booth]] était un baron du bois qui, dans la seconde moitié du XIXe siècle, a accumulé des droits de coupe dans le [[Centre de l'Ontario|centre]] et le [[nord de l'Ontario]]{{Sfn|Bell|1991|p=5}}. Booth était le plus grand détenteur de droits de coupe en [[Amérique du Nord]] à l'époque et était également propriétaire de la plus grande exploitation forestière au monde{{Sfn|Bell|1991|p=5}}. Il a cherché à transporter du bois en achetant deux compagnies ferroviaires en 1879, la ''Montreal and City of Ottawa Junction Railway'' (M&OJ) et la ''Coteau and Province Line Railway and Bridge Company'' (C&PL). La M&OJ avait reçu une [[charte]] pour construire une ligne sud-est d'Ottawa à Coteau sur la rive nord du Saint-Laurent. La C&PL avait reçu une charte pour construire un pont sur le fleuve Saint-Laurent jusqu'à [[Salaberry-de-Valleyfield|Valleyfield]], puis à travers le sud-ouest du Québec jusqu'à [[Swanton (Vermont)|Swanton]], au [[Vermont]], sur la rive est du [[lac Champlain]]. La troisième société de Booth a construit une ligne ferroviaire d'Ottawa jusqu'aux rives du [[lac Huron]] à [[Depot Harbour]], en Ontario, et les trois sociétés ont été fusionnées en une nouvelle société appelée [[Canada Atlantic Railway]]{{Sfn|Bell|1991|p=8}}.

Entre juillet et septembre 1882, une voie ferrée est posée d'Ottawa à Coteau et les trains commencent à circuler régulièrement{{Sfn|Bell|1991|p=15-16}}. L'approbation de la construction d'un pont sur le fleuve Saint-Laurent est retardée, en partie à cause des pressions exercées par les compagnies ferroviaires concurrentes et en partie à cause de la crainte de l'effet qu'un pont aurait sur le trafic fluvial. Menacé de voir sa charte devenir caduque en 1884, Booth a mis en place un service de traversier au début de 1885 et a complété la ligne jusqu'au Vermont en utilisant les droits de passager sur une petite section de la ligne principale du Grand Tronc à Coteau{{Sfn|Bell|1991|p=20-21}}.

La construction du pont sur le fleuve Saint-Laurent a commencé en 1887. Les travaux ont commencé en mai 1888 et se sont terminés en février 1890{{Sfn|Bell|1991|p=22-36}}. Le pont était composé de trois sections sur 16 piliers. Le tracé comprenait {{Conversion|2125|ft|m|0}} de voie ferrée située sur des îles du fleuve, donc seulement {{Conversion|3906|ft|m|0}} de pontage ont été construits. La section nord comprenait un pont tournant de 108 m, surélevé de 7,6 m au-dessus de l'eau pour le canal de navigation du fleuve{{Sfn|Bell|1991|p=38-42}}.

Tout au long des années 1890, le gouvernement canadien a encouragé la création d'une deuxième ligne ferroviaire transcontinentale qui pourrait concurrencer le [[Canadien Pacifique]] ainsi que les chemins de fer américains. Les politiciens et les bureaucrates fédéraux croyaient que les chemins de fer de Booth pouvaient constituer un lien stratégique dans un tel système. Le Grand Tronc a accepté d'acheter le Canada Atlantic Railway et a pris en charge toutes les opérations le 1er octobre 1905. L'achat réel n'a été ratifié par le Parlement qu'en 1914{{Sfn|Bell|1991|p=143-144}}. Après la [[Première Guerre mondiale]], le Grand Tronc, en faillite, a été repris en 1923 et absorbé par le nouveau Canadien National, propriétaire du gouvernement, qui a également repris les propriétés de l'ancien Canada Atlantic. En 1919, le Canadien National, qui succède à la compagnie du Grand Tronc, a renommé le constituant de la gare « Junction » ou « Jonction » en « Station »<ref name="les-coteaux"/>.

Comme la demande de services ferroviaires voyageurs diminuait, le CN a commencé à abandonner ces services. En août 1958, le CN a abandonné le service de train Moccasin entre Montréal et Brockville, qui faisait des arrêts locaux dont la gare de Coteau<ref name="churcher">{{Lien web |titre=Dates in Ottawa Railway History |url=https://churcher.crcml.org/candate/ottawa.htm |langue=en |site=NYC Ottawa Division |consulté le=21 janvier 2023}}</ref>. En 1977, le CN a transformé ses services voyageurs en une société d'État distincte, Via Rail Canada, et l'exploitation le long du [[Ligne de Québec à Windsor|corridor ferroviaire]] a été reprise par Via Rail. En juin 1998, le CN a conclu une entente pour céder la subdivision Alexandria, entre Coteau et Hawthorne, à Via Rail. Le CN a conservé les droits exclusifs d'exploitation des trains de marchandises, moyennant le versement de droits de passage à Via Rail<ref name="churcher"/>.

En janvier 1998, une grave tempête de verglas a recouvert le Québec et l'[[est de l'Ontario]], et le réseau ferroviaire a été pratiquement paralysé. Une des victimes à long terme de la tempête est le système de [[contrôle de trafic centralisé]] de la subdivision Alexandria, dont la remise en état aurait coûté quelque 6 millions de dollars. Ce système, installé en janvier 1960, est converti à la régulation de l'occupation de la voie assisté par ordinateur. Le système existant est conservé entre Coteau et De Beaujeu, à [[Saint-Polycarpe (Québec)|Saint-Polycarpe]]<ref name="churcher"/>.

== Service des voyageurs ==
=== Accueil ===
La gare est un poteau indicateur sans personnel. Le {{date-|25 octobre 2013}}, VIA Rail Canada a annoncé que la gare Coteau n'aura plus de préposés à la billetterie, et que le bâtiment sera complètement fermé. Les passagers doivent désormais acheter leur billet soit en ligne, ou par téléphone<ref>{{Article|langue=fr-FR|prénom1=VIVA|nom1=média|titre=La gare fermera ses portes {{!}} VIVA média|périodique=VIVA média|date=2013-08-23|lire en ligne=http://www.viva-media.ca/actualite/la-gare-fermera-ses-portes/|consulté le=2018-07-29}}</ref>. La gare est accessible aux fauteuils roulants et un élévateur pour fauteuils roulants est disponible sur demande<ref name="installations">{{Lien web |titre=Gare des Coteaux |url=https://www.viarail.ca/fr/decouvrez-nos-destinations/gares/quebec/coteau |site=Via Rail Canada |consulté le=21 janvier 2023}}</ref>. Le service d'enregistrement des bagages n'est pas offert à cette gare<ref name="installations"/>.

=== Desserte ===
Trois trains à destination d'Ottawa desservent la gare chaque jour, ainsi que deux à trains à destination de Québec<ref>{{Lien web |titre=Horaire des arrivées et départs |url=https://www.viarail.ca/fr/planifier/horaires-train |site=Via Rail Canada |consulté le=21 janvier 2023}}</ref>.

=== Intermodalité ===
Le stationnement extérieur est gratuit aux passagers. Depuis décembre 2018, la ligne d'autobus 97 d'exo est remplacée par le service de transport par taxi « Taxibus », qui dessert les municipalités de [[Coteau-du-Lac]], Les Coteaux et [[Saint-Zotique]], exploité par la [[Société de transport de Salaberry-de-Valleyfield]] (STSV). Les usagers peuvent réserver leur taxibus en ligne ou par téléphone, minimum une heure à l'avance. La ligne 99 de la STSV ensuite relie Salaberry-de-Valleyfield et la [[gare Vaudreuil]]<ref>{{Lien web |titre=Transport collectif |url=https://les-coteaux.qc.ca/citoyens/services-aux-citoyens/transport/ |site=Ville des Coteaux |consulté le=21 janvier 2023}}</ref>.

== Notes et références ==
* {{Ouvrage|titre=A Way to the West|langue=en|auteur1=Allan Bell|lieu=[[Barrie]]|éditeur=édité à titre privé|année=1991|isbn=0-969-49140-9}}
{{Références}}

== Voir aussi ==
=== Articles connexes ===
* [[Transport ferroviaire au Canada]]
* [[Société de transport de Salaberry-de-Valleyfield]]
* [[Via Rail Canada]]
* [[Les Coteaux]]
* [[Canada Atlantic Railway]]

=== Liens externes ===
* [https://www.viarail.ca/fr/decouvrez-nos-destinations/gares/quebec/coteau Gare de Coteau - Via Rail]

{{Desserte gare/début}}
{{Desserte gare
| direction précédente = [[Gare de Fallowfield|Ottawa]]
| gare précédente = [[Gare d'Alexandria|Alexandria]]
| activité = Via Rail
| détail1 = Train Ottawa-Montréal
| gare suivante = [[Gare de Dorval (Via Rail)|Dorval]]
| direction suivante = [[Gare centrale de Montréal|Montréal]]
}}
{{Desserte gare/fin}}

{{Portail|chemin de fer en Amérique du Nord|Montérégie}}

{{CLEDETRI:Les Coteaux, gare de}}
[[Catégorie:Gare en Montérégie]]
[[Catégorie:Transport en Vaudreuil-Soulanges|Gare]]
[[Catégorie:Transport en Montérégie|Gare]]
[[Catégorie:Gare mise en service en 1855]]
[[Catégorie:Gare du Canadien National]]

title: Localisation

Pays: Canada

Ville: Les Coteaux (Québec)

Adresse: 50, rue Daoust

Coordonnées géographiques: 45° 16′ 29″ nord, 74° 13′ 58″ ouest

title: Gestion et exploitation

Propriétaire: Canadien National

Exploitant: Via Rail Canada

Trains interurbains: Ottawa-Montréal-Québec

title: Caractéristiques

Ligne(s): Subdivision Kingston

title: Historique

title: Correspondances

Société de transport de Salaberry-de-Valleyfield: Taxibus

Correspondances: modifier


text:
# Steve O'Rourke
Pour les articles homonymes, voir O'Rourke.
Steve O'Rourke, né le 1er octobre 1940 à Willesden et mort le 30 octobre 2003 à Miami, fut le manager du groupe Pink Floyd de 1968 jusqu'à sa mort en 2003.
L'album solo de David Gilmour, On an Island, lui est dédié.
Steve O'Rourke est aussi un passionné de sport automobile.
Il a ainsi effectué une carrière en sport automobile, marquée notamment par sa participation aux 24 Heures du Mans en 1979 où il se classa 12e. Dans les années 1990, il participa au Championnat BPR, un championnat d'endurance automobile, puis au championnat FIA GT.

title: Steve O'Rourke

wikitext:
{{Ébauche|endurance automobile|Pink Floyd}}
{{Voir homonymes|O'Rourke}}
{{Infobox Biographie2
|image=
|légende=
}}

'''Steve O'Rourke''', né le {{date de naissance|1|octobre|1940}} à [[Willesden]] et mort le {{date de décès|30|octobre|2003}} à [[Miami]], fut le manager du groupe [[Pink Floyd]] de [[1968]] jusqu'à sa mort en [[2003]].

L'album solo de [[David Gilmour]], ''[[On an Island]]'', lui est dédié.

Steve O'Rourke est aussi un passionné de [[sport automobile]].

Il a ainsi effectué une carrière en [[sport automobile]], marquée notamment par sa participation aux [[24 Heures du Mans]] en [[24 Heures du Mans 1979|1979]] où il se classa {{12e}}. Dans les années 1990, il participa au [[Championnat BPR]], un championnat d'endurance automobile, puis au [[championnat FIA GT]].

== Liens externes ==
{{Liens}}
{{Palette Pink Floyd}}

{{Portail|Pink Floyd|rock|rock progressif|Endurance automobile|Royaume-Uni}}

{{DEFAULTSORT:ORourke, Steve}}
[[Catégorie:Pink Floyd]]
[[Catégorie:Pilote automobile britannique]]
[[Catégorie:Pilote des 24 Heures du Mans]]
[[Catégorie:Naissance en octobre 1940]]
[[Catégorie:Naissance à Willesden]]
[[Catégorie:Décès en octobre 2003]]
[[Catégorie:Décès à Miami]]
[[Catégorie:Décès à 63 ans]]

title: Biographie

Naissance: 1er octobre 1940 · Willesden

Décès: 30 octobre 2003 (à 63 ans) · Miami

Nationalité: britannique

Activités: Pilote automobile, agent artistique, manager d'artiste

title: Autres informations

Sport: Course automobile


text:
# (27505) Catieblazek
(27505) Catieblazek est un astéroïde de la ceinture principale de 7,750 km de diamètre découvert en 2000.

## Description
(27505) Catieblazek a été découvert le 7 avril 2000 à la Station Anderson Mesa, un des deux sites d'observation de observatoire Lowell (Arizona (États-Unis), par le programme Lowell Observatory Near-Earth-Object Search (LONEOS).

### Caractéristiques orbitales
L'orbite de cet astéroïde est caractérisée par un demi-grand axe de 2,61 UA, un périhélie de 2,15 UA, une excentricité de 0,18 et une inclinaison de 8,87° par rapport à l'écliptique. Du fait de ces caractéristiques, à savoir un demi-grand axe compris entre 2 et 3,2 UA et un périhélie supérieur à 1,666 UA, il est classé, selon la JPL Small-Body Database, comme objet de la ceinture principale.

### Caractéristiques physiques
(27505) Catieblazek a une magnitude absolue (H) de 14,4 et un albédo estimé à 0,058, ce qui permet de calculer un diamètre de 7,750 km. Ces résultats ont été obtenus grâce aux observations du Wide-Field Infrared Survey Explorer (WISE), un télescope spatial américain mis en orbite en 2009 et observant l'ensemble du ciel dans l'infrarouge, et publiés en 2011 dans un article présentant les premiers résultats concernant les astéroïdes de la ceinture principale.

title: (27505) Catieblazek

wikitext:
{{Infobox Planète mineure
 | nom= {{PM2|27505|Catieblazek}}
 | époque = {{date|23|mars|2018|en astronomie}} ([[Jour julien|JJ]] 2458200,5)
 | époque notes = <ref name="JPL 27505">{{lien web|langue=en|titre={{PM2|27505|2000 GN|141}}|url=http://ssd.jpl.nasa.gov/sbdb.cgi?sstr=27505|format=html|site=le [https://ssd.jpl.nasa.gov site du Jet Propulsion Laboratory] |éditeur= |consulté le=8 août 2018}}</ref>
 | nombre d'observations =  1034
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'''{{PM2|27505|Catieblazek}}''' est un astéroïde de la [[ceinture d'astéroïdes|ceinture principale]] de {{Unité|7.750|km}} de diamètre découvert en 2000.

== Description ==
{{PM2|27505|Catieblazek}} a été découvert le {{date-|7|4|2000}} à la [[Station Anderson Mesa]], un des deux sites d'observation de [[observatoire Lowell]] ([[Arizona]] ([[États-Unis]]), par le programme [[Lowell Observatory Near-Earth-Object Search]] (LONEOS).

=== Caractéristiques orbitales ===
L'orbite de cet astéroïde est caractérisée par un [[grand axe|demi-grand axe]] de {{Unité|2.61|[[Unité astronomique|UA]]}}, un [[périhélie]] de {{Unité|2.15|UA}}, une [[excentricité orbitale|excentricité]] de 0,18 et une [[inclinaison orbitale|inclinaison]] de 8,87° par rapport à l'[[écliptique]]<ref name="JPL 27505"/>. Du fait de ces caractéristiques, à savoir un [[Grand axe|demi-grand axe]] compris entre 2 et {{Unité|3.2|[[Unité astronomique|UA]]}} et un [[périhélie]] supérieur à {{Unité|1,666|[[Unité astronomique|UA]]}}, il est classé, selon la {{langue|en|[[JPL Small-Body Database]]}}, comme objet de la [[ceinture d'astéroïdes|ceinture principale]]<ref name="JPL 27505"/>.

=== Caractéristiques physiques ===
{{PM2|27505|Catieblazek}} a une [[magnitude absolue]] (H) de 14,4 et un [[albédo]] estimé à 0,058, ce qui permet de calculer un diamètre de {{Unité|7.750|km}}. Ces résultats ont été obtenus grâce aux observations du [[Wide-Field Infrared Survey Explorer]] (WISE), un [[télescope spatial]] [[États-Unis|américain]] mis en orbite en 2009 et observant l'ensemble du ciel dans l'[[infrarouge]], et publiés en 2011 dans un article présentant les premiers résultats concernant les astéroïdes de la ceinture principale<ref name="AAS-MB-2011">{{article | langue = en | auteur = Joseph R. Masiero, A. K Mainzer, T. Grav, J.M. Bauer, R.M. Cutri, J. Dailey, P.R.M. Eisenhardt, R.S. McMillan, T.B. Spahr, M.F. Skrutskie, D. Tholen, R.G. Walker, E.L. Wright, E. DeBaun, D. Elsbury, T. Gautier, S. Gomillion, A. Wilkins | titre = Main Belt Asteroids with WISE/NEOWISE. I. Preliminary Albedos and Diameters  | périodique  = The Astrophysical Journal  | volume =741  | numéro = 2 | jour = 17 | date = octobre 2011 | pages  =  | doi  = 10.1088/0004-637X/741/2/68}}</ref>.

== Voir aussi ==
=== Articles connexes ===
* [[Liste des planètes mineures (27001-28000)]]
* [[Ceinture d'astéroïdes]]

== Références ==
{{Références}}

{{Palette Succession/Astéroïdes | avant={{PM1|27504|Denune}} | après={{PM1|27506|Glassmeier}}}}
{{Palette|Petits corps du Système solaire|Système solaire}}
{{Portail|astronomie|planètes mineures et comètes}}

[[Catégorie:Planète mineure découverte en 2000]]
[[Catégorie:Astéroïde de la ceinture principale]]
[[Catégorie:Objet céleste découvert par le programme LONEOS]]
[[Catégorie:Objet céleste découvert à la station Anderson Mesa]]

title: Caractéristiques orbitales · Époque 23 mars 2018 (JJ 2458200,5) · Établi sur 1 034 observ. couvrant 8605 jours (U = 0)

Catégorie: Astéroïde de la ceinture principale

title: Caractéristiques physiques

title: Découverte

Date: le 7 avril 2000

Lieu: Station Anderson Mesa, (Arizona (États-Unis)