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# Chariots of Fire (Titles)
«Chariots of Fire» es un tema instrumental escrito y grabado por Vangelis para la banda sonora de la película de 1981 del mismo nombre. Ha sido versionado por numerosos artistas y utilizado para varios programas de televisión y eventos deportivos.
En el álbum de la banda sonora de la película, la pieza se llama "Titles" debido a su uso en la secuencia de los títulos de apertura de la película, pero se hizo ampliamente conocida como "Chariots of Fire". El nuevo nombre facilitó que tanto los oyentes como los DJs de radio identificaran la canción. Un sencillo en CD de 1989 también dio el nombre de la pieza como "Chariots of Fire".
En Estados Unidos debutó en el puesto 94 en el Billboard Hot 100 en diciembre de 1981 y llegó al número 1 en mayo de 1982. También alcanzó el número 1 en lista Billboard Adult Contemporary en abril de ese año. En Canadá llegó al puesto 4 de la RPM Top Singles y en Reino Unido alcanzó el puesto 12 de la UK Singles Chart.

## Video musical
El video musical de "Chariots of Fire" muestra a Vangelis tocando un piano e instrumentos de percusión en una sala de conciertos, un sintetizador en un estudio de grabación y escenas de la película.

## Posicionamiento en listas
| Listas (1981-1982)                  | Máxima posición |
| ----------------------------------- | --------------- |
| Australia (Kent Music Report)       | 21              |
| Bélgica (Flandes) (Ultratop 50)     | 13              |
| Canadá (RPM Top Singles)            | 4               |
| Estados Unidos (Billboard Hot 100)  | 1               |
| Estados Unidos (Adult Contemporary) | 1               |
| Estados Unidos (Cash Box Top 100)   | 1               |
| Irlanda (IRMA)                      | 15              |
| Nueva Zelanda (Recorded Music NZ)   | 8               |
| Países Bajos (Dutch Top 40)         | 12              |
| Reino Unido (UK Singles Chart)      | 12              |
| Sudáfrica (Springbok Radio)         | 3               |

## Otras versiones
Muchas versiones de "Chariots of Fire" han sido grabadas en todos los estilos por todo tipo de artistas, incluyendo los sonidos orquestales de John Williams and the Boston Pops, las guitarras eléctricas de The Shadows, el piano de Richard Clayderman, la flauta de pan de Zamfir y el jazz de The Bad Plus.
Grabaciones vocales de "Chariots of Fire" han sido realizadas por Melissa Manchester, Jane Olivor, Mireille Mathieu, Demis Roussos y otros, todas con la letra de "Race to the End" proporcionada por Jon Anderson.

## Apariciones en otros medios
A la luz de su uso original, la pieza se utiliza a menudo para obtener un efecto cómico en numerosas secuencias a cámara lenta y/o parodias del género deportivo en varias películas, episodios de televisión y anuncios. Se utilizó cuando el cofundador y presidente de Apple, Steve Jobs, presentó la primera computadora Macintosh el 24 de enero de 1984 en un evento de demostración tecnológica, y en otra conferencia de prensa que celebraba los 100 días del lanzamiento del primer Macintosh.

### Olimpíadas
Debido tanto a su arrolladora melodía como al contenido de la película en la que apareció por primera vez, "Chariots of Fire" se ha asociado ampliamente con los Juegos Olímpicos. La BBC utilizó la pieza como tema musical para su cobertura de los Juegos Olímpicos de Los Ángeles 1984 y también de los Juegos Olímpicos de Seúl 1988. También se utilizó como tema para los Juegos Olímpicos de Sarajevo 1984. Se escuchó antes del inicio de la final de la carrera masculina de 100 metros en los Juegos Olímpicos de Atlanta 1996. Se hizo prominente antes y durante los Juegos Olímpicos de Londres 2012. Los corredores en un evento de prueba en el Parque Olímpico, cuyo recorrido terminó en la gran inauguración del Estadio Olímpico de Londres, fueron recibidos por la pieza mientras terminaban su ruta hacia el nuevo estadio.También se utilizó para fanfarriar a los portadores de la llama olímpica en partes de su ruta a través del Reino Unido. La canción y sus remixes también se utilizaron durante cada ceremonia de entrega de medallas de los juegos.
Fue interpretada por la Orquesta Sinfónica de Londres bajo la dirección de Sir Simon Rattle durante la ceremonia de apertura de los juegos, como parte de un sketch protagonizado por el comediante Rowan Atkinson repitiendo su papel de Mr. Bean, visto tocando una nota repetida en un sintetizador mientras usa un Teléfono móvil, y más tarde un paraguas para tocar la nota mientras intenta agarrar un pañuelo para sonarse la nariz, y luego caer en una ensoñación parodiando la escena inicial de "carrera en la playa" de la propia película Chariots of Fire.

title: Chariots of Fire (Titles)

wikitext:
{{Ficha de sencillo
| nombre = Chariots of Fire (Titles)
| carátula = Chariots of Fire Titles by Vangelis US single mark 72.png
| artista = [[Vangelis]]
| álbum = [[Chariots of Fire (álbum)|Chariots of Fire]]
| lado B = "Eric's Theme"
| publicación = {{Bandera|UK}} abril de 1981
{{Bandera|USA}} diciembre de 1981
| grabación = 1980
| género = [[Pop orquestal]] - [[Música cinematográfica]] - [[Sinfonía]]
| duración = 3:32
| discográfica = [[Polydor Records|Polydor]]
| escritor = [[Vangelis]]
| productor = Vangelis
| cronología = Sencillos de [[Vangelis]]
| sencillo anterior = My Love
| sencillo posterior = Cosmos Theme
| añoA = 1980
| añoAc = 1980
| añoP = 1981
| miscelánea = {{Video musical externo|{{YouTube|8a-HfNE3EIo|«Chariots Of Fire»}}}}
}}

«'''Chariots of Fire'''» es un tema [[Música instrumental|instrumental]] escrito y grabado por [[Vangelis]] para la [[banda sonora]] de la película de 1981 del [[Chariots of Fire|mismo nombre]]. Ha sido versionado por numerosos artistas y utilizado para varios [[Programa de televisión|programas de televisión]] y eventos deportivos.<ref>{{Cita web|url=https://www.allmusic.com/song/chariots-of-fire-mt0002314120|título=Chariots of Fire- Vangelis|fechaacceso=2024-11-19|sitioweb=AllMusic}}</ref>

En el álbum de la banda sonora de la película, la pieza se llama "Titles" debido a su uso en la secuencia de los títulos de apertura de la película, pero se hizo ampliamente conocida como "Chariots of Fire". El nuevo nombre facilitó que tanto los oyentes como los [[Disc-jockey|DJs]] de radio identificaran la canción. Un sencillo en [[Disco compacto|CD]] de 1989 también dio el nombre de la pieza como "Chariots of Fire".<ref>{{Cita web|url=https://www.allmusic.com/album/chariots-of-fire-single--mw0001002180|título=Chariots of Fire CD Sencillo - Vangelis|fechaacceso=2024-11-19|sitioweb=AllMusic}}</ref>

En [[Estados Unidos]] debutó en el puesto 94 en el [[Billboard Hot 100|''Billboard'' Hot 100]] en diciembre de 1981 y llegó al número 1 en mayo de 1982. También alcanzó el número 1 en lista ''[[Billboard]]'' [[Adult Contemporary (lista)|Adult Contemporary]] en abril de ese año. En [[Canadá]] llegó al puesto 4 de la ''[[RPM (revista)|RPM]]'' Top Singles y en [[Reino Unido]] alcanzó el puesto 12 de la [[UK Singles Chart]].

== Video musical ==
El video musical de "Chariots of Fire" muestra a Vangelis tocando un [[piano]] e [[Instrumento de percusión|instrumentos de percusión]] en una [[sala de conciertos]], un [[sintetizador]] en un [[estudio de grabación]] y escenas de la película.<ref>{{Cita web|url=https://www.imdb.com/title/tt16384924/|título=Vangelis: Chariots of Fire Video musical 1981|fechaacceso=2024-11-19|sitioweb=IMDb}}</ref>
== Posicionamiento en listas ==
{| class="wikitable sortable plainrowheaders"
!Listas (1981-1982)
!Máxima
posición
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|{{Bandera3|AUS}} ([[Kent Music Report]])<ref>{{cite book|last=Kent |first=David |author-link=David Kent (historiador)|title=Australian Chart Book 1970–1992|publisher=Australian Chart Book|location = Sydney|year=1993|edition=Illustrated|isbn=0-646-11917-6}}</ref>
|style="text-align:center;"|21
|-
{{single chart|Flanders|13|artist=Vangelis|song=Titles From Chariots Of Fire}}
|-
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|-
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|-
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|-
|{{Bandera3|USA}} (''[[Cash Box]]'' Top 100)<ref>{{Cite web |url=http://tropicalglen.com/Archives/80s_files/19820508.html |title=Cash Box Top 100 Singles, May 8, 1982 |access-date=2019-07-03 |archive-url=https://web.archive.org/web/20150603073540/http://tropicalglen.com/Archives/80s_files/19820508.html |archive-date=2015-06-03 }}</ref>
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|-
{{single chart|Ireland2|15|artist=Vangelis|song=Chariots Of Fire}}
|-
{{single chart|New Zealand|8|artist=Vangelis|song=Titles From Chariots Of Fire}}
|-
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|-
|{{Bandera3|UK}} ([[UK Singles Chart]])<ref>{{Cita web|url=https://www.officialcharts.com/songs/vangelis-chariots-of-fire/|título=Chariots of Fire by Vangelis|fechaacceso=2024-11-18|sitioweb=Official Charts Company}}</ref>
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|-
|{{Bandera3|RSA}} ([[Springbok Radio]])<ref>{{cite web|title=SA Charts 1965–March 1989|url=http://www.rock.co.za/files/springbok_top_20_(V).html|accessdate=5 de septiembre 2018}}</ref>
|align="center"|3
|}

== Otras versiones ==
Muchas [[Versión (música)|versiones]] de "Chariots of Fire" han sido grabadas en todos los estilos por todo tipo de artistas, incluyendo los [[Orquesta|sonidos orquestales]] de [[John Williams (compositor)|John Williams]] and the [[Orquesta Boston Pops|Boston Pops]], las [[Guitarra eléctrica|guitarras eléctricas]] de [[The Shadows]], el piano de [[Richard Clayderman]], la [[Flauta de Pan|flauta de pan]] de [[Gheorghe Zamfir|Zamfir]] y el [[jazz]] de [[The Bad Plus]].

Grabaciones vocales de "Chariots of Fire" han sido realizadas por [[Melissa Manchester]], Jane Olivor, [[Mireille Mathieu]], [[Demis Roussos]] y otros, todas con la letra de "Race to the End" proporcionada por [[Jon Anderson]].<ref>{{cite web|url=http://www.vangelislyrics.com/jane-olivor-in-concert-lyrics.htm|title=Lyrics of Music by Vangelis|accessdate=29 de julio de 2010|date=|publisher=Vangelislyrics.com}}</ref><ref name="covers">{{cite web|url=http://www.elsew.com/data/cover.htm|title=Dennis Lodewijks' Elsewhere|accessdate=29 de julio de 2010|date=12 de abrli de 2007|publisher=Elsew.com}}</ref><ref name="roussos">{{cite web|url=http://elsew.com/data/roussos.htm|title=Dennis Lodewijks' Elsewhere|accessdate=29 de julio de  2010|date=2 de abril de 2005|publisher=Elsew.com}}</ref>

== Apariciones en otros medios ==
A la luz de su uso original, la pieza se utiliza a menudo para obtener un efecto cómico en numerosas secuencias a cámara lenta y/o parodias del género deportivo en varias películas, episodios de televisión y anuncios. Se utilizó cuando el cofundador y presidente de [[Apple]], [[Steve Jobs]], presentó la primera computadora [[Macintosh 128K|Macintosh]] el 24 de enero de 1984 en un evento de demostración tecnológica, y en otra [[Rueda de prensa|conferencia de prensa]] que celebraba los 100 días del lanzamiento del primer Macintosh.<ref>{{Cita web|url=https://www.youtube.com/watch?v=2B-XwPjn9YY|título=The Lost 1984 Video: young Steve Jobs introduces the Macintosh|fechaacceso=2024-11-19|sitioweb=YouTube}}</ref>

=== Olimpíadas ===
Debido tanto a su arrolladora melodía como al contenido de la película en la que apareció por primera vez, "Chariots of Fire" se ha asociado ampliamente con los [[Juegos Olímpicos]]. La [[BBC]] utilizó la pieza como tema musical para su cobertura de los [[Juegos Olímpicos de Los Ángeles 1984]] y también de los [[Juegos Olímpicos de Seúl 1988]]. También se utilizó como tema para los [[Juegos Olímpicos de Sarajevo 1984]].<ref name="albums2">{{cite web|url=http://www.elsew.com/data/introduc.htm|title=Dennis Lodewijks' Elsewhere|accessdate=29 de julio de 2010|date=|publisher=Elsew.com}}</ref> Se escuchó antes del inicio de la final de la carrera masculina de [[100 metros]] en los [[Juegos Olímpicos de Atlanta 1996]]. Se hizo prominente antes y durante los [[Juegos Olímpicos de Londres 2012]]. Los corredores en un evento de prueba en el Parque Olímpico, cuyo recorrido terminó en la gran inauguración del [[Estadio de Londres|Estadio Olímpico de Londres]], fueron recibidos por la pieza mientras terminaban su ruta hacia el nuevo estadio.También se utilizó para [[Fanfarria|fanfarriar]] a los portadores de la [[llama olímpica]] en partes de su ruta a través del Reino Unido. La canción y sus remixes también se utilizaron durante cada ceremonia de entrega de medallas de los juegos.<ref>{{Cita web|url=http://www.northantset.co.uk/news/local/musicians-set-to-fanfare-the-flame-1-3693330|título=Musicians set to fanfare the flame|fecha=3 de abril de 2012|urlarchivo=https://web.archive.org/web/20120528070747/http://www.northantset.co.uk/news/local/musicians-set-to-fanfare-the-flame-1-3693330|fechaarchivo=2012-05-28}}</ref><ref>{{cite web|url=https://ca.sports.yahoo.com/blogs/eh-game/greece-struggling-vangelis-having-good-olympics-thanks-chariots-204424214.html|title=Greece is struggling, but Vangelis is having a good Olympics thanks to "Chariots of Fire"|accessdate=3 de agosto de 2012|last=Bucholtz|first=Andrew|date=2 de agosto de 2012|work=[[Yahoo!|Yahoo! Sports Canada]]}}</ref>

Fue interpretada por la [[Orquesta Sinfónica de Londres]] bajo la dirección de [[Sir]] [[Simon Rattle]] durante la ceremonia de apertura de los juegos, como parte de un [[sketch]] protagonizado por el [[comediante]] [[Rowan Atkinson]] repitiendo su papel de [[Mr. Bean]], visto tocando una nota repetida en un sintetizador mientras usa un [[Teléfono móvil]], y más tarde un paraguas para tocar la nota mientras intenta agarrar un pañuelo para sonarse la nariz, y luego caer en una ensoñación parodiando la escena inicial de "carrera en la playa" de la propia película ''Chariots of Fire''.<ref name="mrbean-oc">{{cite web|url=http://www.ibtimes.com/articles/367792/20120727/mr-bean-rowan-atkinson-olympic-opening-ceremony.htm|title=Mr. Bean's 'Chariots Of Fire' Skit At 2012 London Olympics Opening Ceremony|accessdate=29 de julio de 2012|date=27 de julio de 2012|work=International Business Times}}</ref>

== Referencias==
{{listaref|2}}
{{Control de autoridades}}
[[Categoría:Canciones de 1981]]
[[Categoría:Sencillos de 1981]]
[[Categoría:Sencillos de 1982]]
[[Categoría:Sencillos de Polydor Records]]
[[Categoría:Temas musicales de películas]]
[[Categoría:Sencillos número uno en Billboard Hot 100]]

title: Sencillo de Vangelis · del álbum Chariots of Fire

Lado B: "Eric's Theme"

Publicación: abril de 1981 · diciembre de 1981

Género(s): Pop orquestal - Música cinematográfica - Sinfonía

Discográfica: Polydor

Autor(es): Vangelis

Productor(es): Vangelis

title: Sencillos de Vangelis

«My Love» · (1980): «Chariots of Fire (Titles)» · (1980) · «Cosmos Theme» · (1981)

title: Videoclip

Videoclip: «Chariots Of Fire» en YouTube.


text:
# (256796) Almanzor
Almanzor (asteroide n.º 256796 según el MPC) es un asteroide perteneciente al cinturón de asteroides que orbita entre Marte y Júpiter. Su nombre hace referencia al Pico Almanzor, el más alto (2592 m) de la Sierra de Gredos en Ávila, España.
Fue descubierto el 8 de febrero de 2008 por Juan Lacruz desde el Observatorio de La Cañada, en Ávila, España.

wikiname: eswiki

title: (256796) Almanzor

in_language: es

wikitext:
{{Ficha de cuerpo celeste
|nombre                   =  (256796) Almanzor
|imagen                   =
|leyenda_imagen           =
|descubridor              =  [[Juan Lacruz]]
|fecha_descubrimiento     =  8 de febrero de 2008
|lugar                    =  Observatorio La Cañada
|designaciones            =
|nombre_provisional       =  2008 CN69
|categoría                =  [[Asteroide]] del [[cinturón de asteroides]]
|época                    =  2456200.5 <br/>(30 Sep. 2012)

|excentricidad            =  0,1286782  (e)
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|anterior                 =
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}}
'''Almanzor''' (asteroide n.º 256796 según el [[Minor Planet Center|MPC]]) es un [[asteroide]] perteneciente al [[cinturón de asteroides]] que orbita entre [[Marte (planeta)|Marte]] y [[Júpiter (planeta)|Júpiter]]. Su nombre hace referencia al [[Pico Almanzor]], el más alto (2592 m) de la [[Sierra de Gredos]] en Ávila, España.<ref>[http://ssd.jpl.nasa.gov/sbdb.cgi?sstr=256796 Jet Propulsion Laboratory. Datos orbitales]</ref>

Fue descubierto el 8 de febrero de 2008 por [[Juan Lacruz]] desde el [[Observatorio de La Cañada]], en [[Ávila]], [[España]].

== Véase también ==
* [[Anexo:Asteroides|Lista de asteroides]]
* [[Planeta menor]]
* [[Cuerpo menor del Sistema Solar]]

== Referencias ==
{{listaref}}

== Enlaces externos ==
* [https://web.archive.org/web/20130330211826/http://comets-asteroids.findthedata.org/l/508440/256796-Almanzor-2008-CN69 Comets Asteroids findthedata. Datos orbitales] (en inglés)
* [http://asteroblog.blogspot.com.es/2011/02/2001-feb-mpc-batch-new-names.html LCO Astronomy highlights] (en inglés).

{{ORDENAR:Almanzor}}
{{Control de autoridades}}
[[Categoría:Asteroides del cinturón principal]]
[[Categoría:Objetos astronómicos descubiertos en 2008]]
[[Categoría:Objetos astronómicos descubiertos por Juan Lacruz]]
[[Categoría:Wikiproyecto:Asteroides/Artículos de asteroides]]

title: Descubrimiento

Descubridor: Juan Lacruz

Fecha: 8 de febrero de 2008

Lugar: Observatorio La Cañada

Categoría: Asteroide del cinturón de asteroides

Orbita a: Sol

title: Elementos orbitales

title: Elementos orbitales derivados

title: Características físicas

title: Cuerpo celeste


text:
# Peter Dollond
Peter Dollond (Kensington, 24 de febrero de 1731-2 de julio de 1820) fue un fabricante de instrumentos ópticos británico, hijo de John Dollond. Es conocido por su exitoso negocio de óptica, y por la invención de la lente apocromática.

## Semblanza
Trabajando junto con su padre y posteriormente con su hermano más joven y con su sobrino (George Dollond), diseñó y fabricó numerosos instrumentos ópticos con gran éxito. Es particularmente notable su invención de la lente acromática triple (es decir, de la lente apocromática) en 1763. Todavía ampliamente utilizada, es conocida como triplete Cooke, tras una patente muy posterior de 1893.
Peter Dollond trabajó al principio con su padre en el tejido de la seda, pero la pasión por la óptica que le transmitió su progenitor, le llevó en 1750 a dejar el negocio de la seda para abrir una tienda de instrumentos ópticos en Kennington, Londres. Dos años después se unió al negocio su padre, que también dejó el tejido de la seda.
Los telescopios Dollond, para uso sideral o terrestre, estuvieron entre los más populares tanto en Gran Bretaña como en el extranjero durante un periodo de más de un siglo y medio. El almirante Nelson poseía uno de estos telescopios. Otro instrumento de la firma navegó con el capitán James Cook en 1769 para observar el tránsito de Venus.
El microscopio de cuerpo compuesto de Peter Dollond estaba basado en mejoras del microscopio del tipo Cuff, introducidas por los diseñadores de instrumentos científicos británicos Edward Nairne y Thomas Blunt alrededor de 1780.
Otro diseño destacado de Peter Dollond fue el monocular compuesto Eriometer lanzado alrededor de 1790, que se utilizaba para medir con exactitud el grosor y la longitud de las fibras de lana.
Después de defender legalmente con éxito la patente de la lente acromática, la empresa prosperó, y pudo demandar a sus rivales por violar su patente. La reputación de Dollond, especialmente con su padre siendo miembro de la Royal Society a raíz de su desarrollo y patente de la lente acromática, proporcionó a la compañía el derecho de facto de intervenir el mercado del mejor vidrio flint óptico.  Este privilegio permitió a Dollond mantener la calidad de sus instrumentos ópticos por encima de la competencia durante muchos años.
Dollond & Co se fusionó con Aitchison & Co en 1927 para formar Dollond & Aitchison, una conocida cadena británica de ópticas de alta gama.
Peter Dollond estuvo casado con Ann Phillips. La pareja tuvo dos hijas, Louise y Anne.

## Clientes notables
Entre sus clientes notables, figuraron:
- Leopold Mozart
- Federico II el Grande
- Thomas Jefferson
- Horatio Nelson

title: Peter Dollond

wikitext:
{{Ficha de persona}}

'''Peter Dollond''' ([[Kensington]], 24 de febrero de 1731-2 de julio de 1820) fue un fabricante de [[Instrumento óptico|instrumentos ópticos]] [[Reino Unido|británico]], hijo de [[John Dollond]]. Es conocido por su exitoso negocio de óptica, y por la invención de la [[lente apocromática]].

== Semblanza ==
Trabajando junto con su padre y posteriormente con su hermano más joven y con su sobrino ([[George Dollond]]), diseñó y fabricó numerosos instrumentos ópticos con gran éxito. Es particularmente notable su invención de la [[lente acromática]] triple (es decir, de la [[lente apocromática]]) en 1763. Todavía ampliamente utilizada, es conocida como [[triplete Cooke]], tras una patente muy posterior de 1893.<ref>Ronald Pearsall, ''Collecting and Restoring Scientific Instruments'', David and Charles, London 1974, {{ISBN|0-7153-6354-9}}</ref><ref name="Stargazer">{{cita libro|url=https://books.google.com/books?id=2LZZginzib4C&pg=PA140|título=Stargazer: the life and times of the telescope|nombre=Fred|apellido=Watson|editorial=Allen & Unwin|fecha=2007|páginas=140–55|isbn=978-1-74175-383-7}}</ref>

Peter Dollond trabajó al principio con su padre en el tejido de la seda, pero la pasión por la óptica que le transmitió su progenitor, le llevó en 1750 a dejar el negocio de la seda para abrir una tienda de instrumentos ópticos en [[Kennington]], [[Londres]]. Dos años después se unió al negocio su padre, que también dejó el tejido de la seda.

Los telescopios Dollond, para uso sideral o terrestre, estuvieron entre los más populares tanto en Gran Bretaña como en el extranjero durante un periodo de más de un siglo y medio. El almirante [[Horatio Nelson|Nelson]] poseía uno de estos telescopios. Otro instrumento de la firma navegó con el capitán [[James Cook]] en 1769 para observar el [[tránsito de Venus]].

El [[microscopio]] de cuerpo compuesto de Peter Dollond estaba basado en mejoras del microscopio del tipo Cuff, introducidas por los diseñadores de instrumentos científicos británicos [[Edward Nairne]] y Thomas Blunt alrededor de 1780.

Otro diseño destacado de Peter Dollond fue el monocular compuesto ''Eriometer'' lanzado alrededor de 1790, que se utilizaba para medir con exactitud el grosor y la longitud de las fibras de [[lana]].

Después de defender legalmente con éxito la patente de la lente acromática, la empresa prosperó, y pudo demandar a sus rivales por violar su patente. La reputación de Dollond, especialmente con su padre siendo miembro de la [[Royal Society]] a raíz de su desarrollo y patente de la [[lente acromática]], proporcionó a la compañía el derecho [[de facto]] de intervenir el mercado del mejor [[vidrio flint]] óptico.<ref name="daumas">Daumas, Maurice,  ''Scientific Instruments of the Seventeenth and Eighteenth Centuries and Their Makers'', Portman Books, London 1989  {{ISBN|978-0-7134-0727-3}}</ref>  Este privilegio permitió a Dollond mantener la calidad de sus instrumentos ópticos por encima de la competencia durante muchos años.

''Dollond & Co'' se fusionó con ''Aitchison & Co'' en 1927 para formar ''Dollond & Aitchison'', una conocida cadena británica de ópticas de alta gama.

Peter Dollond estuvo casado con Ann Phillips. La pareja tuvo dos hijas, Louise y Anne.<ref>{{Cita libro|título=The Biographical Encyclopedia of Astronomers|url=http://www.springerreference.com/docs/html/chapterdbid/58374.html|fechaacceso=22 de agosto de 2012|fecha=2009|editorial=[[Springer Publishing]]|isbn=978-0-387-31022-0}}</ref>

== Clientes notables ==
Entre sus clientes notables, figuraron:
* [[Leopold Mozart]]
* [[Federico II el Grande]]
* [[Thomas Jefferson]]
* [[Horatio Nelson]]

== Referencias ==
{{listaref}}

== Enlaces externos ==
* {{commonscat|Peter Dollond}}

{{NF|1731|1821|Dollond, Peter}}
[[Categoría:Astrónomos de Inglaterra del siglo XVIII]]
[[Categoría:Inventores de Inglaterra del siglo XVIII]]
[[Categoría:Fabricantes de instrumentos científicos]]
[[Categoría:Nacidos en Londres]]

title: Información personal

Nacimiento: 24 de febrero de 1731 o 1731 · Londres (Reino de Gran Bretaña)

Fallecimiento: 2 de julio de 1820 · Kennington (Reino Unido)

Nacionalidad: Británica

title: Familia

Padre: John Dollond

title: Información profesional

Ocupación: Astrónomo, fabricante de instrumentos y fabricante de material médico


text:
# Juan Manuel Zapatero Castillo
Juan Manuel Zapatero Castillo (Cervera del Río Alhama, 21 de octubre de 1849-27 de marzo de 1925) fue un activista republicano español.

## Biografía
Sus padres, Baltasar Zapatero y Margarita Castillo, eran gentes acomodadas dedicadas a la agricultura. Se propusieron que Juan Manuel se dedicase al trabajo y administración de su hacienda pero el maestro del pueblo, conocedor de la valía del muchacho, pidió a los padres que le diesen estudios.
Los padres le matricularon en San Román de Cameros, donde por aquellos tiempos, y con la mira puesta en la emigración a América, se educaba en las disciplinas del comercio. Pero Juan Manuel abandonó los estudios en San Román al poco tiempo.
A los catorce años levantó una primera partida revolucionaria contra la monarquía. En 1868, cuando apenas había cumplido diecinueve años de edad, se unió a la partida logroñesa de Alberto Ruiz. En 1870 armó a su costa a catorce hombres, pasó la frontera y se incorporó a la Legión Garibaldina, participando en la guerra franco-prusiana.
De vuelta en España, el día 27 de noviembre de 1872, a cargo de 400 voluntarios, proclamó la República en Cervera del Río Alhama, hecho que le produjo su procesamiento. Un año más tarde fue amnistiado tras la proclamación de la Primera República y nombrado jefe de los republicanos de La Rioja Baja. Tenía entonces 24 años.
Tras la restauración borbónica de 1875 retornó a las conspiraciones. De ideología federalista, se hizo partidario de Manuel Ruiz Zorrilla. Preparó la sublevación en Santo Domingo de la Calzada conocida como la Sargentada de Santo Domingo de la Calzada. El alzamiento fue un fracaso, liquidado con el fusilamiento de cuatro de sus sargentos. Zapatero, tan pronto como previó el fracaso, huyó a Francia. En ausencia, fue condenado a muerte en consejo de guerra, pena luego conmutada.
En Francia volvió a conspirar de nuevo, hasta que fue elegido diputado provincial. De nuevo en España organizó el partido republicano de la provincia de Logroño.
Falleció por una angina de pecho el 27 de marzo de 1925.

title: Juan Manuel Zapatero Castillo

wikitext:
'''Juan Manuel Zapatero Castillo''' ([[Cervera del Río Alhama]], 21 de octubre de 1849-27 de marzo de 1925)<ref>{{Cita web|url=http://www.bermemar.com/REPUBLICA/zapatero.htm|título=J. Manuel Zapatero Castillo (1849-1925)|sitioweb=bermemar.com}}</ref> fue un activista [[Republicanismo en España|republicano]] [[España|español]].[[Archivo:Juan Manuel Zapatero Castillo.jpg|275px|thumb|derecha|Don Juan Manuel Zapatero Castillo.]]
==Biografía==
Sus padres, Baltasar Zapatero y Margarita Castillo, eran gentes acomodadas dedicadas a la agricultura. Se propusieron que Juan Manuel se dedicase al trabajo y administración de su hacienda pero el maestro del pueblo, conocedor de la valía del muchacho, pidió a los padres que le diesen estudios.

Los padres le matricularon en [[San Román de Cameros]], donde por aquellos tiempos, y con la mira puesta en la emigración a América, se educaba en las disciplinas del comercio. Pero Juan Manuel abandonó los estudios en San Román al poco tiempo.

A los catorce años levantó una primera partida revolucionaria contra la [[Monarquía Española|monarquía]]. En 1868, cuando apenas había cumplido diecinueve años de edad, se unió a la partida logroñesa de [[Alberto Ruiz y Royo|Alberto Ruiz]]. En 1870 armó a su costa a catorce hombres, pasó la frontera y se incorporó a la Legión Garibaldina, participando en la [[guerra franco-prusiana]].

De vuelta en España, el día 27 de noviembre de 1872, a cargo de 400 voluntarios, proclamó la República en Cervera del Río Alhama, hecho que le produjo su procesamiento. Un año más tarde fue amnistiado tras la proclamación de la [[Primera República Española|Primera República]] y nombrado jefe de los republicanos de La Rioja Baja. Tenía entonces 24 años.

Tras la [[Restauración borbónica en España|restauración borbónica]] de 1875 retornó a las conspiraciones. De ideología federalista, se hizo partidario de [[Manuel Ruiz Zorrilla]]. Preparó la sublevación en [[Santo Domingo de la Calzada]] conocida como ''la Sargentada de Santo Domingo de la Calzada''. El alzamiento fue un fracaso, liquidado con el fusilamiento de cuatro de sus sargentos. Zapatero, tan pronto como previó el fracaso, huyó a [[Francia]]. En ausencia, fue condenado a muerte en consejo de guerra, pena luego conmutada.

En Francia volvió a conspirar de nuevo, hasta que fue elegido diputado provincial. De nuevo en España organizó el partido republicano de la provincia de Logroño.

Falleció por una angina de pecho el 27 de marzo de 1925.

==Referencias==
{{Listaref}}

==Bibliografía==
* ''La Sublevación Republicana de Santo Domingo de la Calzada de 1883''. ISBN 978-84-937248. Autor: F. Javier Díez Morrás. Editorial: Piedra de Rayo, 2009.
* Diario “El radical", año II, número 25, Zaragoza, 23 de enero de 1933. Instituto Fernando el Católico.
* Revista “Crónica”, año IV, número 159, año 1932.
* ''Historia de un campesino: de Cuba a la Guerra Civil.'' [[Carlos Gil Andrés]], Marcial Pons:Historia''.

{{NF|1849|1925|Zapatero Castillo, Juan Manuel}}
[[Categoría:Republicanos de España]]
[[Categoría:Políticos de La Rioja (España)]]
[[Categoría:Políticos de España del siglo XIX]]
[[Categoría:Políticos de España del siglo XX]]
[[Categoría:Nacidos en Cervera del Río Alhama]]


text:
# Colobothea parcens
Colobothea parcens es una especie de escarabajo longicornio del género Colobothea, categorizada en la tribu Colobotheini, de la subfamilia Lamiinae. Fue descrita por Bates en 1881.

## Descripción
Mide 8,5-14 mm de longitud.

## Distribución
Se distribuye por Belice, Guatemala, Honduras, México y Panamá.

title: Colobothea parcens

wikitext:
{{Ficha de taxón|name=''Colobothea parcens''|image=|image_caption=|regnum=[[Animalia]]|phylum=[[Arthropoda]]|classis=[[Insecta]]|ordo=[[Coleoptera]]|familia=[[Cerambycidae]]|tribus=Colobotheini|genus=[[Colobothea]]|species='''Colobothea parcens'''|species_authority= Bates, 1881}}

'''''Colobothea parcens''''' es una especie de [[Cerambycidae|escarabajo longicornio]] del género ''[[Colobothea]]'', categorizada en la tribu Colobotheini, de la subfamilia [[Lamiinae]].<ref name=TITANGBIFBASEDEDATOS/> Fue descrita por Bates en 1881.<ref name="TITANGBIFBASEDEDATOS">{{Cita web|título= ''Colobothea'' specie |url= http://titan.gbif.fr/sel_genann1.php?numero=1748 |editorial= [[Instituto de Investigación para el Desarrollo]] |fechaacceso= 2024-01-04 |idioma= francés}}</ref><ref>{{Cita web|título= ''Colobothea'' specie |url= https://www.gbif.org/species/1131067 |editorial= [[Global Biodiversity Information Facility]] |fechaacceso= 2024-01-11 |idioma= inglés}}</ref>

== Descripción ==
Mide 8,5-14 [[mm]] de longitud.<ref name=TITANGBIFBASEDEDATOS/>

== Distribución ==
Se distribuye por Belice, Guatemala, Honduras, México y Panamá.<ref>{{Cita web|título= Distribution |url= http://titan.gbif.fr/sel_pays1.php?numpays=1748 |editorial= Instituto de Investigación para el Desarrollo |fechaacceso= 2024-01-04 |idioma= francés}}</ref>

== Referencias ==
{{listaref}}

{{Control de autoridades}}
[[Categoría:Colobothea|parcens]]
[[Categoría:Insectos descritos en 1881]]
[[Categoría:Insectos de América]]
[[Categoría:Fauna de América]]

title: Taxonomía

Reino: Animalia

Filo: Arthropoda

Clase: Insecta

Orden: Coleoptera

Familia: Cerambycidae

Tribu: Colobotheini

Género: Colobothea

Especie: Colobothea parcens · Bates, 1881


text:
# UR-100N
El UR-100N (en ruso: УР-100Н, designación GRAU: 15А30, Designación OTAN: SS-19 Stilleto) es un misil ICBM pesado ruso de cuarta generación, desarrollado en la Unión Soviética, con dos etapas de impulsión, puede lanzar de 1 a 6 ojivas nucleares en un vehículo de transporte MIRV entre 0,5 a 0,75 megatones a unos 10 000 km de distancia. Considerado durante mucho tiempo la "columna vertebral" de las Fuerzas de Cohetes Estratégicos, fue presentado al servicio operativo en 1975 como sucesor del misil ICBM UR-100 y MR UR-100, en plena Guerra Fría después del SS 18 SATAN [R 36M].

## Historia
Durante la Guerra Fría la Unión Soviética y Estados Unidos, continuaron con el desarrollo de nuevos misiles balísticos intercontinentales, más potentes, con mayor precisión y con capacidad de lanzar múltiples ojivas nucleares.
Existieron 3 modelos de este misil en la Unión Soviética, el último de los cuales se desplegó a finales de 1979 en silos subterráneos de lanzamiento y camiones de transporte, su precisión es de 350 metros para cada ojiva nuclear, en diferentes objetivos enemigos a más de 10 000 km de distancia.
El misil ICBM tiene instalado un moderno sistema de control inercial basado en computadoras, los primeros motores de combustible sólido y un vehículo de transporte MIRV. En la ojiva del misil (peso: 4,3 toneladas) esta una etapa especial con un grupo motopropulsor de combustible líquido, que realiza el lanzamiento paulatino de ojivas nucleares desde el espacio, sobre los blancos designados en la misión del misil, a diferente altitud para alcanzar diferentes objetivos enemigos, bases militares, ciudades y escuadras navales.
Los UR-100N están emplazados en Derazhnaya, Kozelsk, Pervomaysk y Tatishchevo. Actualmente existen 170 lanzadores en territorio de Rusia. En diciembre de 1995 se acordó extender su vida operativa entre 10 y 25 años más. El 15 de noviembre de 2006 se realizó con éxito una prueba de lanzamiento de este misil desde la base de Baikonur, y se afirmó que los ICBM de esta clase permanecerán en servicio hasta el año 2030 como mínimo.
Rusia compró cerca de 30 misiles a Ucrania a cambio de 50 millones de dólares en deudas de gas de ese país. Todos los misiles ucranianos fueron desmantelados y transferidos a Rusia tras la fragmentación de la Unión Soviética, y todavía son operativos en Rusia.

title: UR-100N

wikitext:
{{Ficha de arma
|nombre= UR-100N<br/>УР-100Н
|imagen=
|pie=
|nación= {{URSS}}, {{Rusia}}
|spec_tipo= [[ICBM|Misil balístico intercontinental]]
|fecha=1970
|diseñador = {{bandera|URSS}} OKB-52 de V. N. Chelomey
|marca= {{bandera|URSS}} Fábrica de Maquinaria de [[Khrunichev]]
|distribución=1975
|retirado =
|estado = activo
|peso= 103 a 105,6 Tm
|longitud= 21,1 m
|diámetro= 2,5 m
|alcance= Aprox. 10 000 km
|explosivo= Hasta 6 cabezas termonucleares [[MIRV]] de 0,5 a 0,75 [[megatón|Mt]].
|motor= Propulsor de [[combustible sólido]]
|guía= Astroinercial autónoma.
}}
El '''UR-100N''' (en [[Idioma ruso|ruso]]: '''УР-100Н''', [[GRAU|designación GRAU]]: ''15А30'', [[Designación OTAN]]: ''SS-19 Stilleto'') es un misil [[ICBM]] pesado [[Rusia|ruso]] de cuarta generación, desarrollado en la [[Unión Soviética]], con dos etapas de impulsión, puede lanzar de 1 a 6 [[ojiva (arma)|ojivas]] nucleares en un vehículo de transporte [[MIRV]] entre 0,5 a 0,75 [[megatón|megatones]] a unos 10 000 km de distancia.<ref>{{Cita web|url=https://sputniknews.lat/20201230/satanas-estilete-y-rysak-como-nacieron-los-misiles-nucleares-mas-potentes-del-mundo-en-la-urss-1093996553.html|título=Satanás, Estilete y Rysak: cómo nacieron los misiles nucleares más potentes del mundo en la URSS|fechaacceso=2023-11-13|apellido=Mundo|nombre=Sputnik|fecha=20201230T2335+0000|sitioweb=Sputnik Mundo|idioma=es}}</ref> Considerado durante mucho tiempo la "columna vertebral" de las [[Fuerzas Coheteriles Estratégicas de Rusia|Fuerzas de Cohetes Estratégicos]], fue presentado al servicio operativo en 1975 como sucesor del misil [[ICBM]] ''UR-100'' y ''MR UR-100'', en plena [[Guerra Fría]] después del SS 18 SATAN [R 36M].<ref>{{Cita web|url=https://space.skyrocket.de/doc_lau_fam/ur-100n.htm|título=UR-100N Family|fechaacceso=2023-11-13|sitioweb=Gunter's Space Page|idioma=en}}</ref>

== Historia ==

Durante la [[Guerra Fría]] la [[Unión Soviética]] y [[Estados Unidos]], continuaron con el desarrollo de nuevos [[misiles balísticos intercontinentales]], más potentes, con mayor precisión y con capacidad de lanzar múltiples ojivas nucleares.<ref>{{Cita web|url=https://missilethreat.csis.org/missile/ss-19/|título=UR-100 (SS-19)|fechaacceso=2023-11-13|sitioweb=Missile Threat|idioma=en-US}}</ref>

Existieron 3 modelos de este misil en la [[Unión Soviética]], el último de los cuales se desplegó a finales de 1979 en silos subterráneos de lanzamiento y camiones de transporte, su precisión es de 350 metros para cada ojiva nuclear, en diferentes objetivos enemigos a más de 10 000 km de distancia.

El misil ''ICBM'' tiene instalado un moderno sistema de control inercial basado en computadoras, los primeros motores de combustible sólido y un vehículo de transporte ''MIRV''. En la ojiva del misil (peso: 4,3 toneladas) esta una etapa especial con un grupo motopropulsor de combustible líquido, que realiza el lanzamiento paulatino de ojivas nucleares desde el espacio, sobre los blancos designados en la misión del misil, a diferente altitud para alcanzar diferentes objetivos enemigos, bases militares, ciudades y escuadras navales.

Los ''UR-100N'' están emplazados en ''Derazhnaya'', ''Kozelsk'', ''Pervomaysk'' y ''Tatishchevo''. Actualmente existen 170 lanzadores en territorio de [[Rusia]]. En diciembre de 1995 se acordó extender su vida operativa entre 10 y 25 años más. El 15 de noviembre de 2006 se realizó con éxito una prueba de lanzamiento de este misil desde la base de [[Baikonur]], y se afirmó que los ''ICBM'' de esta clase permanecerán en servicio hasta el año 2030 como mínimo.

''Rusia'' compró cerca de 30 misiles a [[Ucrania]] a cambio de 50 millones de dólares en deudas de gas de ese país. Todos los misiles ucranianos fueron desmantelados y transferidos a [[Rusia]] tras la fragmentación de la [[Unión Soviética]], y todavía son operativos en ''Rusia''.<ref>{{Cita web|url=http://npomash.ru/activities/en/rocket2.htm|título=MIC "NPO mashinostroyenia" - Extension of UR-100N UТТKh ICBM service life|fechaacceso=2023-11-13|sitioweb=npomash.ru}}</ref>

== Referencias ==
{{listaref}}

== Enlaces externos ==
* [http://www.fas.org/nuke/guide/russia/icbm/ur-100n.htm SS-19 Stilleto]
* MIC "NPO mashinostroyenia" - Extension of UR-100N UТТKh ICBM service life
* UR-100N Family - Gunter's Space Page (skyrocket.de)

{{Control de autoridades}}
[[Categoría:ICBM]]
[[Categoría:Misiles nucleares de la Unión Soviética]]

title: UR-100N · УР-100Н

Tipo: Misil balístico intercontinental

País de origen: Unión Soviética, Rusia

title: Historia de servicio

Operadores: Tropas de Misiles de Designación Estratégica

title: Historia de producción

Diseñador: OKB-52 de V. N. Chelomey

Fabricante: Fábrica de Maquinaria de Khrunichev

title: Especificaciones

Alcance efectivo: Aprox. 10 000 km

Explosivo: Hasta 6 cabezas termonucleares MIRV de 0,5 a 0,75 Mt.

Motor: Propulsor de combustible sólido


text:
# Chrysis atraclypeata
Chrysis atraclypeata es una especie de avispa del género Chrysis, familia Chrysididae. Fue descrita por Linsenmaier en 1968. Se encuentra en España.

title: Chrysis atraclypeata

wikitext:
{{Ficha de taxón
| regnum = [[Animalia]]
| phylum = [[Arthropoda]]
| classis = [[Insecta]]
| ordo = [[Hymenoptera]]
| subordo = [[Apocrita]]
| superfamilia = [[Chrysidoidea]]
| familia = [[Chrysididae]]
| genus = ''[[Chrysis]]''
| species = '''''C. atraclypeata'''''
| species_authority = Linsenmaier, 1968
| name = Chrysis atraclypeata
| binomial = ''Chrysis atraclypeata''
| species_autority =
}}
'''''Chrysis atraclypeata''''' es una especie de avispa del género ''[[Chrysis]]'', familia [[Chrysididae]].<ref name=":0">{{Cita web|url=https://www.gbif.org/species/8995491|título=Chrysis atraclypeata Linsenmaier, 1968|fechaacceso=2025-08-20|sitioweb=www.gbif.org|idioma=en}}</ref><ref>{{EOL|52270449}}</ref> Fue descrita por Linsenmaier en 1968.<ref name=":0" /> Se encuentra en [[España]].<ref>{{Cita web|url=https://www.eu-nomen.eu/portal/taxon.php?GUID=urn:lsid:faunaeur.org:taxname:78896|título=PESI portal - Chrysis andradei Linsenmaier, 1959|fechaacceso=2025-08-19|sitioweb=www.eu-nomen.eu}}</ref>
== Referencias ==
{{Listaref}}
{{Control de autoridades}}
[[Categoría:Chrysis|atraclypeata]]
[[Categoría:Insectos descritos en 1968]]

title: Taxonomía

Orden: Hymenoptera

Suborden: Apocrita

Superfamilia: Chrysidoidea

Familia: Chrysididae

Género: Chrysis

Especie: C. atraclypeata · Linsenmaier, 1968


text:
# Primera División de Venezuela 1980
La Primera División de Venezuela 1980 fue la 24.ª edición de la Primera División de Venezuela desde su creación en 1957. El torneo fue disputado por 11 equipos. Estudiantes de Mérida se coronó campeón.

## Sistema de competencia
Los 11 equipos se enfrentaron entre sí, dos veces, totalizando 20 partidos cada uno, al final los mejores 6 clasificaron a la fase final donde se volvieron a enfrentar. En la fase final se enfrentaron entre sí, dos veces, totalizando 10 partidos cada uno, al final el primer clasificado se coronó campeón y se clasificó a la Copa Libertadores 1981 mientras que el segundo fue subcampeón también consiguiendo un cupo para la Libertadores 1981.
Todos los equipos participantes eran patrocinados por empresas y compañías ().

## Equipos participantes
| Club                     | Estado           |
| ------------------------ | ---------------- |
| Atlético Falcón          | Falcón           |
| Atlético Zamora          | Barinas          |
| Deportivo Galicia        | Distrito Federal |
| Deportivo Italia         | Distrito Federal |
| Deportivo Lara           | Lara             |
| Deportivo Portugués      | Distrito Federal |
| Deportivo Táchira        | Táchira          |
| Estudiantes de Mérida    | Mérida           |
| Portuguesa F.C.          | Portuguesa       |
| Valencia F.C.            | Carabobo         |
| Universidad de Los Andes | Mérida           |

## Primera fase

### Tabla de posiciones
|     | Equipo                   | PTS | PJ | PG | PE | PP | GF | GC | DG  |
| --- | ------------------------ | --- | -- | -- | -- | -- | -- | -- | --- |
| 1.  | Portuguesa F.C.          | 29  | 20 | 10 | 9  | 1  | 22 | 9  | 13  |
| 2.  | Valencia F.C.            | 25  | 20 | 9  | 7  | 4  | 26 | 12 | 14  |
| 3.  | Atlético Zamora          | 22  | 20 | 7  | 8  | 5  | 24 | 15 | 9   |
| 4.  | Universidad de los Andes | 22  | 20 | 6  | 10 | 4  | 20 | 16 | 4   |
| 5.  | Estudiantes de Mérida    | 22  | 20 | 7  | 8  | 5  | 19 | 18 | 1   |
| 6.  | Deportivo Lara           | 22  | 20 | 6  | 10 | 4  | 16 | 16 | 0   |
| 7.  | Deportivo Táchira        | 21  | 20 | 6  | 9  | 5  | 18 | 15 | 3   |
| 8.  | Deportivo Galicia        | 18  | 20 | 3  | 12 | 5  | 17 | 18 | -1  |
| 9.  | Deportivo Italia         | 17  | 20 | 4  | 9  | 7  | 13 | 18 | -5  |
| 10. | Atlético Falcón          | 13  | 20 | 4  | 5  | 11 | 18 | 27 | -19 |
| 11. | Deportivo Portugués      | 9   | 20 | 1  | 7  | 12 | 8  | 27 | -19 |

|  |

|  | Clasificados a la fase final |

## Fase Final

### Tabla de posiciones
|    | Equipo                    | PTS | PJ | PG | PE | PP | GF | GC | DG |
| -- | ------------------------- | --- | -- | -- | -- | -- | -- | -- | -- |
| 1. | Estudiantes de Mérida (C) | 17  | 10 | 8  | 1  | 1  | 19 | 7  | 12 |
| 2. | Portuguesa F.C.           | 13  | 10 | 3  | 5  | 2  | 9  | 10 | -1 |
| 3. | Valencia F.C.             | 11  | 10 | 3  | 4  | 3  | 9  | 11 | 5  |
| 4. | Universidad de los Andes  | 9   | 10 | 3  | 3  | 4  | 12 | 11 | 1  |
| 5. | Deportivo Lara            | 8   | 10 | 1  | 6  | 3  | 7  | 10 | -3 |
| 6. | Atlético Zamora           | 5   | 10 | 0  | 5  | 5  | 8  | 15 | -7 |

|  | Campeón, clasificado para la Copa Libertadores 1981.    |
|  | Subcampeón, clasificado para la Copa Libertadores 1981. |

title: Primera División de Venezuela 1980

wikitext:
{{Ficha de campeonato
|nombre        = Primera División Venezolana
1980
|tipo          =
|imagen        =
|pixels        =
|imagen_pie    = Logo de la Primera División de Venezuela
|ubicación     = {{VEN}}
|fecha         = 1980
|edición       = 24.ª
|participantes = 11 equipos
|primero       = {{bandera|Mérida}} [[Estudiantes de Mérida]]
|segundo       = {{bandera|Portuguesa}} [[Portuguesa FC|Portuguesa F.C.]]
|tercero       = {{bandera|Carabobo}} [[Valencia FC|Valencia F.C.]]
|est_nombre1   = Goleador
|est1          = {{bandera|BRA}} [[Wilfredo Campos]] (12)
|est_nombre2   =
|est2          =
|partidos      = 140 de 140
|goles         = 266 (1.90 goles por partido)
|Ascendidos    =
|Descendidos   =
|anterior      = [[Primera División de Venezuela 1979|Primera División 1979]]
|actual        = Primera División 1980
|siguiente     = [[Primera División de Venezuela 1981|Primera División 1981]]
}}

La '''[[Primera División de Venezuela]] 1980''' fue la {{ord|24.|ª}} edición de la [[Primera División de Venezuela]] desde su creación en 1957. El torneo fue disputado por 11 equipos. [[Estudiantes de Mérida]] se coronó campeón.<ref>[http://www.forovinotinto.com/historia/torneo.php?id=24 Datos detallados del torneo]</ref>

== Sistema de competencia ==
Los 11 equipos se enfrentaron entre sí, dos veces, totalizando 20 partidos cada uno, al final los mejores 6 clasificaron a la fase final donde se volvieron a enfrentar. En la fase final se enfrentaron entre sí, dos veces, totalizando 10 partidos cada uno, al final el primer clasificado se coronó campeón y se clasificó a la Copa Libertadores 1981 mientras que el segundo fue subcampeón también consiguiendo un cupo para la Libertadores 1981.

Todos los equipos participantes eran patrocinados por empresas y compañías ([https://twitter.com/forovinotinto/status/1347941574211231744/photo/1]).

== Equipos participantes ==
{| class="wikitable"
|-a
! Club
! Estado
|-
|[[Atlético Falcón]]
|{{bandera2|Falcón}}
|-
|[[Atlético Zamora]]
|{{bandera2|Barinas (estado)}}
|-
|[[Galicia de Aragua|Deportivo Galicia]]
|rowspan=2|{{bandera|Caracas}} [[Distrito Federal de Venezuela|Distrito Federal]]
|-
|[[Deportivo Petare Fútbol Club|Deportivo Italia]]
|-
|[[Lara Fútbol Club|Deportivo Lara]]
|{{bandera2|Lara (estado)}}
|-
|[[Club Deportivo Portugués|Deportivo Portugués]]
|{{bandera|Caracas}} [[Distrito Federal de Venezuela|Distrito Federal]]
|-
|[[Deportivo Táchira]]
|{{bandera2|Táchira}}
|-
|[[Estudiantes de Mérida]]
|{{bandera2|Mérida (estado)}}
|-
|[[Portuguesa Fútbol Club|Portuguesa F.C.]]
|{{bandera2|Portuguesa}}
|-
|[[Valencia Fútbol Club|Valencia F.C.]]
|{{bandera2|Carabobo}}
|-
|[[Union Local Andina Fútbol Club|Universidad de Los Andes]]
|{{bandera2|Mérida (estado)}}
|}

== Primera fase ==
=== Tabla de posiciones ===
{| class="sortable" align="center" style="font-size: 90%; border-collapse:collapse" border="0" cellspacing="0" cellpadding="2"
|- align=center style="background:#98A1B2"
! width="10" |
! width="100"|Equipo
! width="10" |PTS
! width="10" |PJ
! width="10" |PG
! width="10" |PE
! width="10" |PP
! width="10" |GF
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|2.||style="text-align:left;"| [[Valencia Fútbol Club|Valencia F.C.]]
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|6.||style="text-align:left;"|[[Lara Fútbol Club|Deportivo Lara]]
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|8.||style="text-align:left;"|[[Galicia de Aragua|Deportivo Galicia]]
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|9.||style="text-align:left;"|[[Deportivo Petare Fútbol Club|Deportivo Italia]]
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|10.||style="text-align:left;"|[[Atlético Falcón]]
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|- align=center style="background:#F5F5F5;"
|11.||style="text-align:left;"|[[Club Deportivo Portugués|Deportivo Portugués]]
||'''9'''||20||1||7||12||8||27||-19
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|}

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|-
| style="background:#B0C4DE;" width="20" |
| bgcolor="#F5F5F5" align="left" | Clasificados a la fase final
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== Fase Final ==
=== Tabla de posiciones ===
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|1.||style="text-align:left;"|{{nowrap|[[Estudiantes de Mérida]] '''(C)'''}}
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|5.||style="text-align:left;"|[[Lara Fútbol Club|Deportivo Lara]]
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| style="background:#FFC700;" width="20" |
| bgcolor="#ffffff" align="left" | Campeón, clasificado para la [[Copa Libertadores 1981]].
|-
| style="background:#CCFFCC;" width="20" |
| bgcolor="#ffffff" align="left" | Subcampeón, clasificado para la [[Copa Libertadores 1981]].
|}

== Véase también ==
* [[Primera División de Venezuela]]
* [[Segunda División de Venezuela]]

== Referencias ==
{{listaref}}

== Enlaces externos ==
* [http://www.rsssf.com/tablesv/venez80.html RSSSF]
* [http://www.forovinotinto.com/historia/torneo.php?id=24 Foro Vinotinto]

{{Control de autoridades}}
[[Categoría:Campeonatos de la Primera División de Venezuela|1980]]
[[Categoría:Fútbol en 1980]]

title: Datos generales

Sede: Venezuela

title: Palmarés

Primero: Estudiantes de Mérida

Segundo: Portuguesa F.C.

Tercero: Valencia F.C.

title: Datos estadísticos

Participantes: 11 equipos

Goles: 266 (1.90 goles por partido)

Goleador: Wilfredo Campos (12)

title: Cronología

Primera División 1979: Primera División 1980 · Primera División 1981


text:
# Henry Rodríguez
Henry Anderson Rodríguez Lorenzo (nacido el 8 de noviembre de 1967 en Santo Domingo) es un ex outfielder e infielder dominicano que jugó en la Liga Mayor de Béisbol con los Expos de Montreal, Cachorros de Chicago, Los Angeles Dodgers, Yankees de Nueva York, y Marlins de la Florida desde 1992 hasta 2002.
Rodríguez fue miembro del equipo All-Star de 1996 de los Expos de Montreal en la Liga Nacional, alcanzando un récord de 36 jonrones ese año.
Rodríguez fue un jugador clave en el equipo de los Cachorros de Chicago de 1998, ganadores del Wild Card ese año, y la adición de su bate en la alineación de los Cachorros ayudó al toletero Sammy  Sosa, quien bateó tercero, una ventaja, ya que Sosa pegó 66 jonrones en 1998.
Después de un jonrón de Rodríguez, era tradicional lanzar barras de Oh Henry! en el campo de juego.

title: Henry Rodríguez

wikitext:
{{Ficha de deportista
|nombre           = Henry Rodríguez
<!-- Sección de datos personales -->
|lugar nacimiento = [[Santo Domingo]], {{DOM}}
|fecha nacimiento = 8 de noviembre de 1967 ({{edad|8|11|1967}})
|nacionalidad     =
<!-- Sección de carrera -->
|deporte          = [[Béisbol]]
|inicio           = 5 de julio de 1992
|retiro           = 7 de mayo de 2002
|equipo_debut     = [[Los Angeles Dodgers]]
|equipo_retiro    = [[Montreal Expos]]
|posición         = [[Jardinero izquierdo]] / [[Primera base]]
|batea            = Izquierda
|lanza            = Izquierda
|otroresultado1   = [[Promedio de bateo]]
|resultado1       = .259
|otroresultado2   = [[Home run]]s
|resultado2       = 160
|otroresultado3   = [[Carreras impulsadas]]
|resultado3       = 523
<!-- Sección de trayectoria -->
|equipos          = <nowiki></nowiki>
*[[Los Angeles Dodgers]] (1992–1995)
*[[Montreal Expos]] (1995–1997)
*[[Chicago Cubs]] (1998–2000)
*[[Florida Marlins]] (2000)
*[[New York Yankees]] (2001)
*[[tigres del licey]]
|premios          = <nowiki></nowiki>
*Seleccionado al [[Juego de Estrellas de las Grandes Ligas de Béisbol|Juego de Estrellas]] de 1996
}}
'''Henry Anderson Rodríguez Lorenzo''' (nacido el 8 de noviembre de 1967 en [[Santo Domingo]]) es un ex [[outfielder]] e [[infielder]] dominicano que jugó en la [[Liga Mayor de Béisbol]] con los [[Expos de Montreal]], [[Cachorros de Chicago]], [[Los Angeles Dodgers]], [[Yankees de Nueva York]], y [[Marlins de la Florida]] desde 1992 hasta 2002.

''Rodríguez'' fue miembro del equipo [[All-Star]] de 1996 de los ''Expos de Montreal'' en la [[Liga Nacional de Béisbol|Liga Nacional]], alcanzando un récord de 36 jonrones ese año.

''Rodríguez'' fue un jugador clave en el equipo de los ''Cachorros de Chicago'' de 1998, ganadores del ''Wild Card'' ese año, y la adición de su bate en la alineación de los ''Cachorros'' ayudó al toletero [[Sammy  Sosa]], quien bateó tercero, una ventaja, ya que ''Sosa'' pegó 66 jonrones en 1998.

Después de un jonrón de ''Rodríguez'', era tradicional lanzar barras de [[Oh Henry!]] en el campo de juego.

== Enlaces externos ==
*[http://www.baseball-reference.com/players/r/rodrihe02.shtml Baseball-Reference]

{{NF|1967||Rodriguez, Henry}}
[[Categoría:Beisbolistas de República Dominicana]]
[[Categoría:Jardineros izquierdos de República Dominicana]]
[[Categoría:Primeras base de República Dominicana]]
[[Categoría:Beisbolistas de Los Angeles Dodgers]]
[[Categoría:Beisbolistas de Montreal Expos]]
[[Categoría:Beisbolistas de los Chicago Cubs]]
[[Categoría:Beisbolistas de Florida Marlins]]
[[Categoría:Beisbolistas de New York Yankees]]
[[Categoría:Beisbolistas de los Tigres del Licey]]
[[Categoría:Beisbolistas de Olmecas de Tabasco]]
[[Categoría:Nacidos en Santo Domingo]]

title: Datos personales

Nacimiento: Santo Domingo, República Dominicana · 8 de noviembre de 1967 (57 años)

Nacionalidad(es): Dominicana

title: Carrera deportiva

Deporte: Béisbol

title: Club profesional

Debut deportivo: 5 de julio de 1992 · (Los Angeles Dodgers)

Posición: Jardinero izquierdo / Primera base

Bateo / Lanz.: Izquierda / Izquierda

Retirada deportiva: 7 de mayo de 2002 · (Montreal Expos)

title: Trayectoria

Trayectoria: - Los Angeles Dodgers (1992–1995) - Montreal Expos (1995–1997) - Chicago Cubs (1998–2000) - Florida Marlins (2000) - New York Yankees (2001) - tigres del licey


text:
# Coche R
Un coche R, también conocido como coche de rescate R o vehículo de excarcelación, es un automóvil que pertenece a la organización y que se utiliza en las competiciones de rally. Van equipados con material médico, extintores, etc, y son tripulados por un médico, un ATS y un piloto experimentado. Están presentes en los tramos durante la competición y su función es, en caso de accidente, acceder al tramo para asistir a los participantes y excarcelarlos en caso de que hayan quedado atrapados dentro del coche.

title: Coche R

wikitext:
[[Archivo:Crash out of WRC Rally Ireland.jpg|thumb|El '''coche R''' solo actúa en caso de accidente grave durante un rally.]]
[[Archivo:Safetycar.jpg|thumb|Un coche R con toda la equipación necesaria para asistir en caso de accidente.]]
Un '''coche R''', también conocido como '''coche de rescate R''' o '''vehículo de excarcelación''', es un automóvil que pertenece a la organización y que se utiliza en las competiciones de [[rally]]. Van equipados con material médico, extintores, etc, y son tripulados por un [[médico]], un [[Enfermería|ATS]] y un [[Piloto de carreras|piloto]] experimentado.<ref>{{Enlace roto|1={{cita web|autor=rfeda.es|título=VEHÍCULOS DE RESCATE RENAULT|url=http://www.rfeda.es/noticias/notvario.asp?id=5551&seccion=&tipo=NOTICIA|fechaacceso=28 de marzo de 2012|fecha=17 de febrero de 2012}} |2=http://www.rfeda.es/noticias/notvario.asp?id=5551&seccion=&tipo=NOTICIA |bot=InternetArchiveBot }}</ref> Están presentes en los tramos durante la competición y su función es, en caso de accidente, acceder al tramo para asistir a los participantes y excarcelarlos en caso de que hayan quedado atrapados dentro del coche.

== Véase también ==
* [[Coche cero]]
* [[Coche de seguridad]]

== Referencias ==
{{listaref}}

== Enlaces externos ==
* [http://www.flickr.com/photos/rfeda/sets/72157629356314869/ Galería de fotos Coches R del Campeonato de España de Rally]

{{Control de autoridades}}
[[Categoría:Rally]]


text:
# Absorción (óptica)
En física, la absorción de la radiación electromagnética es el proceso por el cual dicha radiación es captada por la materia. Cuando la absorción se produce dentro del rango de la luz visible, recibe el nombre de absorción óptica. Esta radiación, al ser absorbida, puede, bien ser reemitida o bien transformarse en otro tipo de energía, como calor o energía eléctrica.
En general, todos los materiales absorben en algún rango de frecuencias. Aquellos que absorben en todo el rango de la luz visible son llamados materiales opacos, mientras que si dejan pasar dicho rango de frecuencias se les llama transparentes. Es precisamente este proceso de absorción y posterior reemisión de la luz visible lo que da color a la materia.

## Información general
Cuando la energía asociada a un fotón es mayor a la brecha de energía del material en el cual esté incidiendo, el fotón será absorbido por el material. Sin embargo, el electrón pasará a un estado de sobreexcitación, por lo que posteriormente el par electrón-hueco, se relajará liberando la energía excedente, en forma de energía térmica.
En cambio, cuando la energía del fotón es igual a la brecha de energía, el par electrón-hueco, absorberá dicho fotón, pero no existirá liberación de energía térmica.
Por último, cuando la brecha de energía es mayor a la energía del fotón, los portadores de carga no absorberán el fotón y pasará a través del material sin interactuar con él.

## Nivel microscópico
A nivel de los fotones (cuantos de luz), la absorción es el fenómeno por el cual la energía de un fotón es tomada por otra partícula, como por ejemplo un átomo cuyos electrones de valencia efectúan una transición entre dos niveles de energía electrónica. El fotón resulta entonces "destruido" en la operación, la energía electromagnética es absorbida y convertida en energía electrónica, (esta absorción completa del fotón solo puede darse si el electrón forma parte de un átomo, un electrón libre nunca puede absorber el fotón, solo dispersarlo).
Esta energía electrónica absorbida por el átomo se puede volver a transformar en diferentes formas de energía:
- Energía electromagnética por emisión de fotones.
- Vibración de la partícula (mayor energía cinética de la partícula) lo que se traduce a nivel macroscópico en un aumento de la temperatura (energía electromagnética que se transforma en energía interna).
- Fonón (agitación en una red cristalina en un cristal).
- Plasmón (oscilación colectiva de electrones en un metal).

Ver espectroscopia y espectro electromagnético.

### Absorción en semiconductores
Para que se produzca el proceso de absorción en un semiconductor debe ocurrir que la energía del fotón (ℏω, siendo ω la frecuencia del fotón) sea comparable al gap de energía Eg del material. En ese caso, la absorción provoca la cesión de un electrón desde la banda de valencia hacia la banda de conducción. La ausencia del electrón en la banda de valencia provoca la creación de un hueco en la misma, el cual puede ser tratado de manera efectiva como una nueva partícula que se asemeja a un electrón con carga positiva denotado por h+. A todo este proceso se le llama transición de interbanda y es de gran importancia, ya que, entre otras cosas, da lugar a electrones que contribuyen a la conductividad σ del material. En concreto, esperamos que la σ(ω) (la parte real) de un material generada por una de estas transiciones exhiba un umbral de energía igual a {\displaystyle E_{g}}.
Estas transiciones pueden ser o bien indirectas o directas, dependiendo de si van acompañadas o no de una transferencia de momento. Las transiciones indirectas suelen ser generadas por la interacción con fonones. El momento que aporta el fotón al sistema es negligible ya que normalmente se trabaja con ω en el rango del espectro visible, que son 3 órdenes de magnitud más pequeñas que el momento típico de un electrón en un cristal.
La variable utilizada a la hora de describir y cuantificar este fenómeno es lo que se conoce como tasa de transferencia W. Se define como la probabilidad por unidad de tiempo de que, en este caso, un electrón de la banda de valancia absorba un fotón y transicione a un estado de la banda de conducción. A diferencia de lo que ocurre en un sistema de dos niveles el electrón puede transicionar a un continuo de estados de la banda de conducción. Si el potencial asociado a la luz que recibe el semiconductor se puede considerar como una pequeña perturbación, entonces la Regla de oro de Fermi es aplicable y W se puede expresar como

{\displaystyle W\propto \sum _{ij}|\langle f|{\textbf {e}}\cdot {\hat {\textbf {p}}}|i\rangle |^{2}\delta (E_{f}-E_{i}-\hbar \omega )}

donde {\displaystyle |f\rangle (|i\rangle )} representa el estado final (inicial) del electrón, e es la polarización de la luz, {\displaystyle {\hat {\textbf {p}}}} es el operador momento lineal en 3 dimensiones y {\displaystyle E_{f}} y {\displaystyle E_{i}} son la energía final e inicial asociada a los estados f e i respectivamente.
La suma sobre ij tiene en cuenta todos los estados iniciales que pueden transitar a los distintos estados finales. No obstante, la presencia de la delta de Kronecker restringe esta suma. En particular, {\displaystyle \delta (E_{f}-E_{i}-\hbar \omega )} está íntimamente relacionada con la densidad de estados conjunta, también conocidas como densidad óptica de estados, que describe el número de estados efectivo de la banda de conducción y valencia que pueden dar lugar a la absorción de un fotón por unidad de volumen y por unidad de energía del fotón.
En la expresión matemática de W se puede obviar los factores de Fermi f(E) si se considera que inicialmente la banda de valencia está completamente llena y la de conducción completamente vacía (se puede suponer que la temperatura es de 0 Kelvin y que la energía de Fermi se encuentra en el máximo de la banda de valencia).
Cabe recalcar que no se ha tenido en cuenta efectos excitónicos. La formación de excitones (pares electrón e- hueco h+ que interaccionan coulombianamente  y que pueden ser tratados en conjunto como una nueva entidad propia, una cuasipartícula) da lugar a picos de absorción para energías inferiores a Eg. No obstante, estos efectos suelen ser despreciables a temperatura ambiente pues, en este régimen, la energía térmica suele ser superior a la energía de cohesión del excitón por lo que la quasipartícula se acaba disociando. No obstante, en materiales de baja dimensionalidad (materiales bidimensionales como monocapas de dicalcogenuros de metales de transición o puntos cuánticos) estos efectos se ven amplificados y la presencia de éstos indica interacción y que los niveles de energía se distribuyen discretamente. Esto es debido, entre otras razones, a que el electrón y el hueco se encuentran más cerca el uno del otro, así como el hecho de que la interacción coulombiana no se ve tan apantallada. Para poner un ejemplo, el confinamiento que genera un punto cuántico sobre los excitones da lugar a que la absorción en estos sistemas pueda ser varios órdenes de magnitud superior que en materiales tridimensionales.
Cabe mencionar también que el proceso de absorción puede tener lugar sobre electrones independientemente del momento que posean. Esto es así siempre y cuando la energía del fotón sea lo suficiente como para excitarlo a un nuevo estado de energía disponible. Esto no ocurre en el caso de la emisión. Esto es debido a la relajación térmica, proceso mucho más rápido que la emisión, en el que los electrones y huecos con mucho momento (en inglés llamados hot carriers) termalizan y se sitúan en el mínimo de la banda de conducción y el máximo de la banda de valencia respectivamente. En consecuencia, la energía de la luz emitida suele estar muy relacionada con Eg y describe un comportamiento en función de ω muy distinto al que presenta α(ω). En otras palabras, la absorción de un fotón incidente con energía ℏω puede dar a la emisión de un fotón con una energía distinta ℏω'.

## Nivel macroscópico
En términos del electromagnetismo clásico, la absorción es el fenómeno por el cual los materiales no transparentes (α ≠ 0) atenúan cualquier onda electromagnética que pasa por ellos, la energía absorbida se convierte en calor (efecto Joule).
El fenómeno de absorción se relaciona con el fenómeno de la dispersión por las relaciones de Kramers-Kronig.

## Aspecto práctico
Para la mayoría de las sustancias, la tasa de absorción varía con la longitud de onda de la luz incidente, lo que lleva a la aparición del color en los pigmentos que absorben ciertas longitudes de onda, pero no para otras. Por ejemplo, con la luz blanca incidente, un objeto que absorbe las longitudes de onda en el azul, verde y amarillo, aparecerá en rojo. Un material negro absorbe todas las longitudes de onda visible (convertidas en calor) mientras que un material blanco las reflejará.
Investigadores del Instituto Politécnico Rensselaer han creado un material basado en nanotubos de carbono que puede absorber el 99,955% de la luz.

title: Absorción (óptica)

wikitext:
[[Archivo: Atmosphärische Absorption fr.svg | thumb | 250px | Espectros de transmisión de la atmósfera. En el visible, las pérdidas se derivan principalmente de la [[dispersión de Rayleigh]], mientras que en el infrarrojo, provienen de la absorción.]]
[[Archivo:Wavelength dependant absorption of water.png|thumb|250px| coeficiente de absorción de agua en cm <sup>-1</sup>.]]
En física, la '''absorción''' de la [[radiación electromagnética]] es el proceso por el cual dicha radiación es captada por la materia. Cuando la absorción se produce dentro del rango de la luz visible, recibe el nombre de absorción óptica. Esta radiación, al ser absorbida, puede, bien ser reemitida o bien transformarse en otro tipo de energía, como calor o energía eléctrica.

En general, todos los materiales absorben en algún [[espectro electromagnético|rango de frecuencias]]. Aquellos que absorben en todo el rango de la luz visible son llamados materiales [[opaco]]s, mientras que si dejan pasar dicho rango de frecuencias se les llama [[transparencia|transparente]]s. Es precisamente este proceso de absorción y posterior reemisión de la luz visible lo que da color a la materia.

== Información general ==
Cuando la energía asociada a un [[fotón]] es mayor a la brecha de energía del material en el cual esté incidiendo, el fotón será absorbido por el material. Sin embargo, el electrón pasará a un estado de sobreexcitación, por lo que posteriormente el par [[electrón]]-[[Hueco de electrón|hueco]], se relajará liberando la energía excedente, en forma de energía térmica.

En cambio, cuando la energía del fotón es igual a la brecha de energía, el par electrón-hueco, absorberá dicho fotón, pero no existirá liberación de energía térmica.

Por último, cuando la brecha de energía es mayor a la energía del fotón, los [[Portador de carga|portadores de carga]] no absorberán el fotón y pasará a través del material sin interactuar con él.

==Nivel microscópico ==

A nivel de los fotones ([[cuanto]]s de luz), la '''absorción''' es el fenómeno por el cual la energía de un fotón es ''tomada'' por otra partícula, como por ejemplo un [[átomo]] cuyos [[electrones de valencia]] efectúan una transición entre dos niveles de energía electrónica. El fotón resulta entonces "''destruido"'' en la operación, la energía electromagnética es absorbida y convertida en energía electrónica, (esta absorción completa del fotón solo puede darse si el electrón forma parte de un átomo, un electrón libre nunca puede absorber el fotón, solo dispersarlo).<ref name=eemLWdF>{{cita web |url=http://forum.lawebdefisica.com/entries/588-Interacci%C3%B3n-fot%C3%B3n-electr%C3%B3n |título= Interacción fotón - electrón |fechaacceso=5 de mayo de 2017 | autor=La web de Física }}</ref>

Esta energía electrónica absorbida por el átomo se puede volver a transformar en diferentes formas de energía:
* Energía electromagnética por emisión de fotones.
* Vibración de la partícula (mayor [[energía cinética]] de la partícula) lo que se traduce a nivel macroscópico en un aumento de la [[temperatura]] (energía electromagnética que se transforma en energía interna).
* [[Fonón]] (agitación en una red cristalina en un [[cristal]]).
* [[Plasmón]] (oscilación colectiva de electrones en un metal).

Ver [[espectroscopia]] y [[espectro electromagnético]].

=== Absorción en semiconductores ===
Para que se produzca el proceso de absorción en un [[semiconductor]] debe ocurrir que la energía del fotón (ℏω, siendo ω la frecuencia del fotón) sea comparable al [[Banda prohibida|gap de energía]] Eg del material. En ese caso, la absorción provoca la cesión de un electrón desde la [[banda de valencia]] hacia la [[banda de conducción]]. La ausencia del electrón en la banda de valencia provoca la creación de un hueco en la misma, el cual puede ser tratado de manera efectiva como una nueva partícula que se asemeja a un electrón con carga positiva denotado por h+. A todo este proceso se le llama transición de interbanda y es de gran importancia, ya que, entre otras cosas, da lugar a electrones que contribuyen a la [[Conductividad eléctrica|conductividad]] σ del material. En concreto, esperamos que la σ(ω) (la parte real) de un material generada por una de estas transiciones exhiba un umbral de energía igual a <math>E_g</math>.<ref>{{Cita libro|título=Optical Properties of Solids over a Wide Frequency Range|url=http://dx.doi.org/10.1007/978-3-662-55922-2_19|editorial=Springer Berlin Heidelberg|fecha=2018|fechaacceso=2022-05-23|isbn=978-3-662-55920-8|páginas=391-410|nombre=Mildred|apellidos=Dresselhaus|nombre2=Gene|apellidos2=Dresselhaus|nombre3=Stephen B.|apellidos3=Cronin|nombre4=Antonio|apellidos4=Gomes Souza Filho}}</ref>

Estas transiciones pueden ser o bien indirectas o directas, dependiendo de si van acompañadas o no de una transferencia de momento. Las transiciones indirectas suelen ser generadas por la interacción con fonones. El momento que aporta el fotón al sistema es negligible ya que normalmente se trabaja con ω en el rango del [[espectro visible]], que son 3 órdenes de magnitud más pequeñas que el momento típico de un electrón en un [[Semiconductor|cristal]].<ref>{{Cita libro|título=Optical Properties of Solids over a Wide Frequency Range|url=http://dx.doi.org/10.1007/978-3-662-55922-2_19|editorial=Springer Berlin Heidelberg|fecha=2018|fechaacceso=2022-05-23|isbn=978-3-662-55920-8|páginas=391–410|nombre=Mildred|apellidos=Dresselhaus|nombre2=Gene|apellidos2=Dresselhaus|nombre3=Stephen B.|apellidos3=Cronin|nombre4=Antonio|apellidos4=Gomes Souza Filho}}</ref>
[[Archivo:Transición de Interbanda2.png|miniaturadeimagen|'''Trasnsición de interbanda.''' a) El fotón incide sobre el semiconductor. El electrón lo absorve, se excita y pasa a la banda de conducción. b) El resultado de este proceso genera la aparición de un hueco en la banda de valencia]]

La variable utilizada a la hora de describir y cuantificar este fenómeno es lo que se conoce como tasa de transferencia W. Se define como la probabilidad por unidad de tiempo de que, en este caso, un electrón de la banda de valancia absorba un fotón y transicione a un estado de la banda de conducción.<ref>{{Obra citada|título=L11.2 Transition rates for stimulated emission and absorption processes|idioma=es-ES|url=https://www.youtube.com/watch?v=sv1hK_dLVzE&list=PLUl4u3cNGP60Zcz8LnCDFI8RPqRhJbb4L|fechaacceso=2022-05-23}}</ref> A diferencia de lo que ocurre en un [https://hmong.es/wiki/Two-state_quantum_system sistema de dos niveles] el electrón puede transicionar a un continuo de estados de la banda de conducción. Si el potencial asociado a la luz que recibe el semiconductor se puede considerar como una pequeña perturbación, entonces la [[Regla de oro de Fermi]] es aplicable y W se puede expresar como

{{ecuación|<math> W \propto \sum _ {ij} | \langle f| \textbf{e } \cdot\hat{\textbf{p}} |i\rangle |^2 \delta (E_f - E_i - \hbar \omega)</math><ref>{{Obra citada|título=L10.3 Integrating over the continuum to find Fermi's Golden Rule|idioma=es-ES|url=https://www.youtube.com/watch?v=FA11OqJYnaE|fechaacceso=2022-05-23}}</ref>||left}}

donde <math>| f\rangle (|i\rangle)</math> representa el estado final (inicial) del electrón, '''e''' es la [[Polarización electromagnética|polarización de la luz]], <math>\hat{\textbf{p}}</math> es el [[Momento lineal|operador momento lineal]] en 3 dimensiones y <math>E_f</math> y <math>E_i</math> son la energía final e inicial asociada a los estados ''f'' e ''i'' respectivamente.

La suma sobre ij tiene en cuenta todos los estados iniciales que pueden transitar a los distintos estados finales. No obstante, la presencia de la [[delta de Kronecker]] restringe esta suma. En particular, <math>\delta (E_f - E_i - \hbar \omega)</math> está íntimamente relacionada con la [[densidad de estados]] conjunta, también conocidas como densidad óptica de estados, que describe el número de estados efectivo de la banda de conducción y valencia que pueden dar lugar a la absorción de un fotón por unidad de volumen y por unidad de energía del fotón.

En la expresión matemática de W se puede obviar los factores de Fermi ''f(E)'' si se considera que inicialmente la banda de valencia está completamente llena y la de conducción completamente vacía (se puede suponer que la temperatura es de 0 Kelvin y que la [[energía de Fermi]] se encuentra en el máximo de la banda de valencia).

Cabe recalcar que no se ha tenido en cuenta efectos excitónicos. La formación de [[Excitón|excitones]] (pares electrón e- hueco h+ que interaccionan [[Ley de Coulomb|coulombianamente]]  y que pueden ser tratados en conjunto como una nueva entidad propia, una [[cuasipartícula]]) da lugar a picos de absorción para energías inferiores a Eg. No obstante, estos efectos suelen ser despreciables a [[temperatura ambiente]] pues, en este régimen, la energía térmica suele ser superior a la energía de cohesión del excitón por lo que la quasipartícula se acaba disociando. No obstante, en materiales de baja dimensionalidad (materiales bidimensionales como [[monocapas de dicalcogenuros de metales de transición]] o [[Punto cuántico|puntos cuánticos]]) estos efectos se ven amplificados y la presencia de éstos indica interacción y que los niveles de energía se distribuyen discretamente. Esto es debido, entre otras razones, a que el electrón y el hueco se encuentran más cerca el uno del otro, así como el hecho de que la interacción coulombiana no se ve tan apantallada.<ref>Colloquium: Excitons in atomically thin transition metal dichalcogenides, Gang Wang, Alexey Chernikov,
Mikhail M. Glazov, Tony F. Heinz, Xavier Marie, Thierry Amand, and Bernhard Urbaszek Rev. Mod. Phys.
90, 021001</ref> Para poner un ejemplo, el confinamiento que genera un punto cuántico sobre los excitones da lugar a que la absorción en estos sistemas pueda ser varios órdenes de magnitud superior que en materiales tridimensionales.

Cabe mencionar también que el proceso de absorción puede tener lugar sobre electrones independientemente del momento que posean. Esto es así siempre y cuando la energía del fotón sea lo suficiente como para excitarlo a un nuevo estado de energía disponible. Esto no ocurre en el caso de la emisión. Esto es debido a la relajación térmica, proceso mucho más rápido que la emisión, en el que los electrones y huecos con mucho momento (en inglés llamados ''hot carriers'') termalizan y se sitúan en el mínimo de la banda de conducción y el máximo de la banda de valencia respectivamente. En consecuencia, la energía de la luz emitida suele estar muy relacionada con Eg y describe un comportamiento en función de ω muy distinto al que presenta α(ω). En otras palabras, la absorción de un fotón incidente con energía ℏω puede dar a la emisión de un fotón con una energía distinta ℏω'.

== Nivel macroscópico ==

En términos del electromagnetismo clásico, la '''absorción''' es el fenómeno por el cual los materiales no transparentes (α ≠ 0) atenúan cualquier onda electromagnética que pasa por ellos, la energía absorbida se convierte en calor ([[efecto Joule]]).

El fenómeno de absorción se relaciona con el fenómeno de la [[dispersión de la luz|dispersión]] por las [[relaciones de Kramers-Kronig]].

== Aspecto práctico ==

Para la mayoría de las sustancias, la tasa de absorción varía con la longitud de onda de la luz incidente, lo que lleva a la aparición del [[color]] en los pigmentos que absorben ciertas longitudes de onda, pero no para otras. Por ejemplo, con la luz blanca incidente, un objeto que absorbe las longitudes de onda en el azul, verde y amarillo, aparecerá en rojo. Un material negro absorbe todas las longitudes de onda visible (convertidas en calor) mientras que un material blanco las reflejará.

Investigadores del [[Instituto Politécnico Rensselaer]] han creado un material basado en [[nanotubos de carbono]] que puede absorber el 99,955% de la luz.<ref>[http://www.futura-sciences.com/fr/sinformer/actualites/news/t/physique-1/d/record-du-monde-un-materiau-absorbe-99955-de-la-lumiere_14370/ Actualité > Record du monde : un matériau absorbe 99,955 % de la lumière]</ref>

== Véase también ==
* [[Ley de Beer-Lambert]]
* [[Emisión espontánea]]
* [[Emisión estimulada]]

== Referencias ==
{{listaref}}

{{Control de autoridades}}
[[Categoría:Color]]
[[Categoría:Fenómenos electromagnéticos]]
[[Categoría:Óptica]]