text:
# Marko Tratar
Marko Tratar (* 20. Mai 1974 in Ljubljana) ist ein slowenischer Schachspieler.

## Leben
Marko Tratar stammt aus einer Schachfamilie. Im Alter von sieben Jahren erlernte er das Schachspielen von einer Tante.

## Erfolge
1989 wurde er im Bachergebirge slowenischer U15-Meister, 1991 in Maribor mit einem halben und 1993 auf der Pokljuka mit 1,5 Punkten Vorsprung slowenischer U20-Meister. 1997 gewann er in Krško punktgleich vor Duško Pavasovič die slowenische Einzelmeisterschaft. Vizemeister wurde er 2002 und 2007, den dritten Platz belegte er 1995, 1999, 2005 und 2008.
Internationaler Meister wurde er 1995. Seit Juli 2006 trägt er als achter Slowene den Titel Internationaler Großmeister. Die Normen hierfür erzielte er beim Internationalen Turnier des LŠK Metalka Trgovina im Januar 2002 in Ljubljana, beim Open im Dezember 2005 in Zadar und beim 9. Internationalen Open im Februar/März 2006 in Campillos. Im Februar 2015 liegt er auf dem siebten Platz der slowenischen Elo-Rangliste.

## Nationalmannschaft
Mit der slowenischen Nationalmannschaft nahm Tratar an den Schacholympiaden 1992, 1998, 2002 (in der dritten Mannschaft), 2006 und 2014 sowie den Mannschaftseuropameisterschaften 2007 und 2013 teil. Er spielte auch bei zwei U26-Mannschaftsweltmeisterschaften (1993 und 1997) sowie zwischen 1997 und 2003 bei fünf Mitropa-Cups, wobei ihm 1997 in Montecatini Terme der Sieg mit der Mannschaft gelang und er zusätzlich eine Goldmedaille für sein Ergebnis von 7,5 aus 9 am vierten Brett erhielt. 1998 in Portorož und 2003 in Pula wurde die slowenische Mannschaft mit ihm am vierten beziehungsweise zweiten Brett Dritte.

## Vereine
In Slowenien spielt er seit 2004 für den ŠK ZM Branik Maribor, davor spielte er beim ŠK Piramida Maribor, mit dem er zweimal am European Club Cup teilnahm, beim Ljubljaner Verein LŠK Metalka Trgovina und zwischenzeitlich bei ŠD Podpeč. In Österreich spielte er bis 1994 für IBS Klagenfurt Ost, 1997 bis 2001 für den SV Raika St. Veit/Glan und seit 2003 für den SK Kleine Zeitung MPÖ Maria Saal, mit dem er seit der Saison 2005/06 in der 1. Bundesliga spielt und 2016 österreichischer Mannschaftsmeister wurde. In Kroatien spielt er für Pula, in der bosnischen Premijer Liga 2009 für den HŠK Napredak Sarajevo. In der luxemburgischen Division nationale spielt er seit der Saison 2014/15 für die Mannschaft von Gambit Bonnevoie, mit der er 2017 und 2020 luxemburgischer Mannschaftsmeister wurde sowie am European Club Cup 2017 teilnahm.

## Partiebeispiel
Beim 90. Internationalen Turnier des LŠK Metalka Trgovina in Ljubljana spielte Marko Tratar am 27. Januar 2002 gegen den mehr als 200 Elo-Punkte stärkeren Großmeister Andrei Charlow. Bei einem frühen Damenverlust Tratars im 23. Zug und trotz Dreibauernrückstand konnte er Charlow nach 127 Zügen besiegen. In diesem Turnier erzielte Tratar seine erste Großmeister-Norm.
|   | a | b | c | d | e | f | g | h |   |
| 8 |   |   |   |   |   |   |   |   | 8 |
| 7 |   |   |   |   |   |   |   |   | 7 |
| 6 |   |   |   |   |   |   |   |   | 6 |
| 5 |   |   |   |   |   |   |   |   | 5 |
| 4 |   |   |   |   |   |   |   |   | 4 |
| 3 |   |   |   |   |   |   |   |   | 3 |
| 2 |   |   |   |   |   |   |   |   | 2 |
| 1 |   |   |   |   |   |   |   |   | 1 |
|   | a | b | c | d | e | f | g | h |   |

|   | a | b | c | d | e | f | g | h |   |
| 8 |   |   |   |   |   |   |   |   | 8 |
| 7 |   |   |   |   |   |   |   |   | 7 |
| 6 |   |   |   |   |   |   |   |   | 6 |
| 5 |   |   |   |   |   |   |   |   | 5 |
| 4 |   |   |   |   |   |   |   |   | 4 |
| 3 |   |   |   |   |   |   |   |   | 3 |
| 2 |   |   |   |   |   |   |   |   | 2 |
| 1 |   |   |   |   |   |   |   |   | 1 |
|   | a | b | c | d | e | f | g | h |   |

1. d2–d4 e7–e6 2. e2–e4 d7–d5 3. Sb1–d2 d5xe4 4. Sd2xe4 Lc8–d7 5. Sg1–f3 Ld7–c6 6. Lf1–d3 Sb8–d7 7. 0–0 Lc6xSe4 8. Ld3xLe4 c7–c6 9. c2–c3 Sg8–f6 10. Le4–c2 Lf8–e7 11. Dd1–d3 Dd8–c7 12. Tf1–e1 Ta8–d8 13. Sf3–g5 Sd7–b6 14. Dd3–h3 Sb6–d5 15. a2–a3 b7–b5 16. a3–a4 a7–a6 17. a4xb5 a6xb5 18. Te1xe6 fxTe6 19. Sg5xe6 Dc7–b8 20. Lc2–g6+ Ke8–d7 21. Se6–c5+ Kd7–c7 22. Sc6–a6+ Kc7–b7 23. Sa6xDb8

title: Marko Tratar

wikitext:
{{Infobox Schachspieler
|Bild = [[Datei:Marko Tratar.jpg|220px]]
|Bildbeschreibung = Marko Tratar (2009)
|Voller Name =
|Land = {{SVN}}
|Geburtsdatum =
|Geburtsort = [[Ljubljana]]
|Sterbedatum =
|Sterbeort =
|FIDE-Titel = [[Internationaler Meister]] (1995)
[[Großmeister (Schach)|Großmeister]] (2006)
|Weltmeister =
|Weltmeisterin =
|Elo-Zahl = 2376 (Juni 2025)
|Beste Elo-Zahl = 2517 (Januar 2013)
|FideID = 14600684
}}
'''Marko Tratar''' (* [[20. Mai]] [[1974]] in [[Ljubljana]]) ist ein [[Slowenien|slowenischer]] [[Schach]]spieler.

== Leben ==

Marko Tratar stammt aus einer Schachfamilie. Im Alter von sieben Jahren erlernte er das Schachspielen von einer Tante.

== Erfolge ==

1989 wurde er im [[Bachergebirge]] slowenischer U15-Meister, 1991 in [[Maribor]] mit einem halben und 1993 auf der [[Pokljuka]] mit 1,5 Punkten Vorsprung slowenischer U20-Meister. 1997 gewann er in [[Krško]] punktgleich vor [[Duško Pavasovič]] die slowenische Einzelmeisterschaft. Vizemeister wurde er 2002 und 2007, den dritten Platz belegte er 1995, 1999, 2005 und 2008.

[[Internationaler Meister]] wurde er 1995. Seit Juli 2006 trägt er als achter Slowene<ref>Interview auf Klasje.net auf klasje.net aus dem Jahre 2005, nicht mehr online (slowenisch).</ref> den Titel [[Großmeister (Schach)|Internationaler Großmeister]]. Die Normen hierfür erzielte er beim Internationalen Turnier des ''LŠK Metalka Trgovina'' im Januar 2002 in Ljubljana, beim Open im Dezember 2005 in [[Zadar]] und beim 9. Internationalen Open im Februar/März 2006 in [[Campillos]].<ref>[http://ratings.fide.com/title_applications.phtml?details=1&id=14600684&title=GM&pb=11 GM-Antrag auf fide.com] (englisch)</ref> Im Februar 2015 liegt er auf dem siebten Platz der slowenischen [[Elo-Zahl|Elo]]-Rangliste.

== Nationalmannschaft ==

Mit der slowenischen Nationalmannschaft nahm Tratar an den [[Schacholympiade]]n [[Schacholympiade 1992|1992]], [[Schacholympiade 1998|1998]], [[Schacholympiade 2002|2002]] (in der dritten Mannschaft), [[Schacholympiade 2006|2006]] und [[Schacholympiade 2014|2014]]<ref>[http://www.olimpbase.org/players/g8iao60d.html Marko Tratars Ergebnisse bei Schacholympiaden] auf olimpbase.org (englisch)</ref> sowie den [[Europäische Mannschaftsmeisterschaft im Schach|Mannschaftseuropameisterschaften]] 2007 und 2013<ref>[http://www.olimpbase.org/playerse/g8iao60d.html Marko Tratars Ergebnisse bei Mannschaftseuropameisterschaften] auf olimpbase.org (englisch)</ref> teil. Er spielte auch bei zwei U26-Mannschaftsweltmeisterschaften (1993 und 1997)<ref>[http://www.olimpbase.org/playersk/g8iao60d.html Marko Tratars Ergebnisse bei U26-Mannschaftsweltmeisterschaften] auf olimpbase.org (englisch)</ref> sowie zwischen 1997 und 2003 bei fünf [[Mitropapokal (Schach)|Mitropa-Cups]], wobei ihm 1997 in [[Montecatini Terme]] der Sieg mit der Mannschaft gelang und er zusätzlich eine Goldmedaille für sein Ergebnis von 7,5 aus 9 am vierten Brett erhielt. 1998 in [[Portorož]] und 2003 in [[Pula]] wurde die slowenische Mannschaft mit ihm am vierten beziehungsweise zweiten Brett Dritte.<ref>[http://www.olimpbase.org/playersmm/g8iao60d.html Marko Tratars Ergebnisse bei Mitropacups] auf olimpbase.org (englisch)</ref>

== Vereine ==

In Slowenien spielt er seit 2004 für den ''ŠK ZM Branik Maribor''<ref>[https://www.sah-zveza.si/igralci/7045/marko-tratar/ ID-Karte beim slowenischen Schachbund] (slowenisch)</ref>, davor spielte er beim ''ŠK Piramida Maribor'', mit dem er zweimal am [[European Club Cup]] teilnahm<ref name="ECC">[http://www.olimpbase.org/playersc/g8iao60d.html Marko Tratars Ergebnisse bei European Club Cups] auf olimpbase.org (englisch)</ref>, beim Ljubljaner Verein ''LŠK Metalka Trgovina'' und zwischenzeitlich bei ''ŠD Podpeč''. In Österreich spielte er bis 1994 für ''IBS Klagenfurt Ost'', 1997 bis 2001 für den ''SV Raika St. Veit/Glan'' und seit 2003 für den ''SK Kleine Zeitung MPÖ Maria Saal'', mit dem er seit der [[Schachbundesliga 2005/06 (Österreich)|Saison 2005/06]] in der [[Schachbundesliga (Österreich)|1. Bundesliga]] spielt und [[Schachbundesliga 2015/16 (Österreich)|2016]] österreichischer Mannschaftsmeister wurde. In Kroatien spielt er für ''Pula'', in der bosnischen Premijer Liga 2009 für den ''HŠK Napredak Sarajevo''<ref>[http://www.olimpbase.org/playersba/g8iao60d.html Marko Tratars Ergebnisse in der bosnischen Premijer Liga] auf olimpbase.org (englisch)</ref>. In der luxemburgischen Division nationale spielt er seit der [[Division nationale (Schach) 2014/15|Saison 2014/15]] für die Mannschaft von ''Gambit Bonnevoie'', mit der er [[Division nationale (Schach) 2016/17|2017]] und [[Division nationale (Schach) 2019/20|2020]] luxemburgischer Mannschaftsmeister wurde sowie am European Club Cup 2017 teilnahm.<ref name="ECC" />

== Partiebeispiel ==

Beim 90. Internationalen Turnier des ''LŠK Metalka Trgovina'' in Ljubljana spielte Marko Tratar am 27. Januar 2002 gegen den mehr als 200 Elo-Punkte stärkeren Großmeister [[Andrei Wassiljewitsch Charlow|Andrei Charlow]]. Bei einem frühen Damenverlust Tratars im 23. Zug und trotz Dreibauernrückstand konnte er Charlow nach 127 Zügen besiegen. In diesem Turnier erzielte Tratar seine erste Großmeister-Norm.

{{Schachbrett
| Ausrichtung=links
| Titel='''Andrei Charlow -'''
'''Marko Tratar'''

| Z8=--/nl/--/rd/--/--/--/rd/
| Z7=--/kd/--/--/bd/--/pd/pd/
| Z6=--/--/pd/--/--/nd/bl/--/
| Z5=--/pd/--/nd/--/--/--/--/
| Z4=--/--/--/pl/--/--/--/--/
| Z3=--/--/pl/--/--/--/--/ql/
| Z2=--/pl/--/--/--/pl/pl/pl/
| Z1=rl/--/bl/--/--/--/kl/--/

| Beschreibung=Stellung nach dem Damenverlust
23. Sa6xDb8
|center=1
}}{{Schachbrett
| Ausrichtung=rechts
| Titel='''Andrei Charlow -'''
'''Marko Tratar'''

| Z8=--/--/--/--/--/--/kl/--/
| Z7=--/--/--/--/--/--/--/--/
| Z6=--/--/--/--/nd/--/kd/--/
| Z5=--/--/--/--/--/--/pd/--/
| Z4=--/--/--/--/nd/rd/--/--/
| Z3=--/--/--/--/--/--/--/--/
| Z2=--/--/--/--/--/--/--/--/
| Z1=ql/--/--/--/--/--/--/--/

| Beschreibung=Endstellung nach 127. … Kf6–g6
|center=1
}}

'''1. d2–d4 e7–e6 2. e2–e4 d7–d5 3. Sb1–d2 d5xe4 4. Sd2xe4 Lc8–d7 5. Sg1–f3 Ld7–c6 6. Lf1–d3 Sb8–d7 7. 0–0 Lc6xSe4 8. Ld3xLe4 c7–c6 9. c2–c3 Sg8–f6 10. Le4–c2 Lf8–e7 11. Dd1–d3 Dd8–c7 12. Tf1–e1 Ta8–d8 13. Sf3–g5 Sd7–b6 14. Dd3–h3 Sb6–d5 15. a2–a3 b7–b5 16. a3–a4 a7–a6 17. a4xb5 a6xb5 18. Te1xe6 fxTe6 19. Sg5xe6 Dc7–b8 20. Lc2–g6+ Ke8–d7 21. Se6–c5+ Kd7–c7 22. Sc6–a6+ Kc7–b7 23. Sa6xDb8'''<ref>[http://www.chessgames.com/perl/chessgame?gid=1247821 Die gesamte Partie zum Nachspielen] (englisch)</ref>
{{Absatz}}

== Weblinks ==

{{Commonscat|3=S}}
* {{Chessgames|19756}}

== Einzelnachweise ==

<references />

{{Navigationsleiste Slowenische Schachgroßmeister}}

{{SORTIERUNG:Tratar, Marko}}
[[Kategorie:Schachspieler (Slowenien)]]
[[Kategorie:Nationaler Einzelmeister (Schach)]]
[[Kategorie:Schachspieler]]
[[Kategorie:Slowene]]
[[Kategorie:Geboren 1974]]
[[Kategorie:Mann]]

{{Personendaten
|NAME=Tratar, Marko
|ALTERNATIVNAMEN=
|KURZBESCHREIBUNG=slowenischer Schachgroßmeister
|GEBURTSDATUM=20. Mai 1974
|GEBURTSORT=[[Ljubljana]]
|STERBEDATUM=
|STERBEORT=
}}

Verband: Slowenien

Geboren: 20. Mai 1974 · Ljubljana

Titel: Internationaler Meister (1995) · Großmeister (2006)


text:
# SS-Obersturmbannführer
Der SS-Obersturmbannführer (kurz: Ostubaf; Ansprache: Obersturmbannführer) war im NS-Staat ein Führerrang der Schutzstaffel (SS) aus der Dienstgradgruppe der Stabsoffiziere, der im militärischen Ranggefüge vergleichbar einem Oberstleutnant wäre.
Der Dienstgrad SS-Obersturmbannführer wurde im Mai 1933 eingeführt.
Bei den Abbildungen werden die Rangabzeichen oder Dienstgradabzeichen gezeigt, die als Schulterstücke und Kragenspiegel, aber auch als Ärmelabzeichen ab 1942 für Tarn- oder Spezialanzüge, getragen wurden. Die Kragenspiegel mit SS-Runen und dem Rangabzeichen wurden an der feldgrauen Uniformjacke der Waffen-SS oder der grauen Feldbluse getragen.

## Rangfolge und Insignien
Dieser SS-Rang war dem SA-Obersturmbannführer und dem Oberstleutnant der damaligen Wehrmacht gleichgestellt. Die Unterlage der Schulterstücke war in der für Offiziere der Waffen-SS festgelegten Waffenfarbe gehalten.
Im Zuge der Dienstgradangleichung wurde der Rang den Oberstleutnanten der Ordnungspolizei, Polizeivizepräsidenten, Polizeidirektoren mit über 15 Dienstjahren und Oberregierungs- und Kriminalräten der Sicherheitspolizei (Gestapo und Kripo) verliehen.
- Rangabzeichen SS-Obersturmbannführer der Waffen-SS
- Schulterstück
(Waffenfarbe Wiesengrün:
SS-Gebirgstruppe)
- Kragenspiegel
- Ärmelabzeichen Tarnanzug

wikiname: dewiki

title: SS-Obersturmbannführer

in_language: de

wikitext:
[[Datei:Bundesarchiv Bild 101III-Zschaeckel-149-16, Werner Ostendorff.jpg|mini|hochkant|[[Werner Ostendorff]] mit Dienstgradabzeichen eines SS-Obersturmbannführers]]
Der '''SS-Obersturmbannführer''' (kurz: '''Ostubaf'''; Ansprache: ''Obersturmbannführer'') war im [[NS-Staat]] ein Führerrang der [[Schutzstaffel]] (SS) aus der [[Organisationsstruktur der SS#Übersicht der Dienstränge|Dienstgradgruppe]] der [[Stabsoffiziere]], der im militärischen Ranggefüge vergleichbar einem [[Oberstleutnant]] wäre.<ref>Gordon Williamson: ''Die SS. Hitlers Instrument der Macht.'' Neuer Kaiser Verlag, Klagenfurt 1994, S. 250 („Dienstränge der SS und ihre Entsprechung in der Wehrmacht“).</ref>

Der Dienstgrad SS-Obersturmbannführer wurde im Mai 1933 eingeführt.

Bei den Abbildungen werden die [[Rangabzeichen]] oder [[Dienstgrad]]abzeichen gezeigt, die als [[Schulterstück (Uniform)|Schulterstücke]] und [[Kragenspiegel]], aber auch als [[Abzeichen|Ärmelabzeichen]] ab 1942 für [[Tarnkleidung|Tarn- oder Spezialanzüge]],<ref>Wörterbuch zur deutschen Militärgeschichte, 1. Auflage (Liz.5, P189/84, LSV:0547, B-Nr. 746 635 0), Militärverlag der DDR (VEB) – Berlin, 1985, S. 145 Dienstgradabzeichen 29/30.</ref> getragen wurden. Die Kragenspiegel mit SS-Runen und dem Rangabzeichen wurden an der feldgrauen Uniformjacke der [[Waffen-SS]] oder der grauen Feldbluse getragen.

== Rangfolge und Insignien ==
Dieser SS-Rang war dem [[Sturmabteilung|SA-Obersturmbannführer]] und dem [[Dienstgrade der Wehrmacht#Offiziere|Oberstleutnant]] der damaligen [[Wehrmacht]] gleichgestellt. Die Unterlage der Schulterstücke war in der für Offiziere der Waffen-SS festgelegten [[Waffenfarben (Waffen-SS)|Waffenfarbe]] gehalten.

Im Zuge der [[Dienstgradangleichung]] wurde der Rang den Oberstleutnanten der [[Ordnungspolizei]], Polizeivizepräsidenten, [[Polizeidirektor]]en mit über 15 Dienstjahren und [[Oberregierungsrat|Oberregierungs-]] und [[Kriminalrat|Kriminalräten]] der [[Sicherheitspolizei (Nationalsozialismus)|Sicherheitspolizei]] ([[Geheime Staatspolizei|Gestapo]] und [[Kriminalpolizei|Kripo]]) verliehen.<ref>{{Literatur |Autor=Hans Buchheim |Titel=Die Aufnahme von Polizeibeamten in die SS und die Angleichung ihrer SS-Dienstgrade an ihrer Beamtenränge (Dienstgradangleichung) in der Zeit des Dritten Reiches. Gutachten vom September 1960 |Hrsg=Institut für Zeitgeschichte |Sammelwerk=Gutachten des Instituts für Zeitgeschichte |Band=2 |Verlag=Deutsche Verlags-Anstalt |Ort=Stuttgart |Datum=1966 |Seiten=172–181}}</ref><ref>{{Literatur |Autor=Dieter Deuster |Titel=Deutsche Polizei-Uniformen: 1936 - 1945 |Verlag=Motorbuch-Verlag |Datum=2009 |ISBN=978-3-613-03105-0 |Seiten=33-35 |Online=https://books.google.de/books?id=ghfBPwAACAAJ&dq=Deuster,+Dieter:+Deutsche+Polizeiuniformen+1936-1945&hl=de&newbks=1&newbks_redir=0&sa=X&redir_esc=y |Abruf=2025-04-12}}</ref>

{{Dienstgrad
|lower=[[SS-Sturmbannführer]]
|group=SS-Obersturmbannführer
(Ostubaf)
|higher=[[SS-Standartenführer]]
}}

<gallery class="center" caption="Rangabzeichen SS-Obersturmbannführer der Waffen-SS">
Shoulder-wss-ill-obersturmbannf.jpg|[[Schulterstück (Uniform)|Schulterstück]]
([[Waffenfarben (Waffen-SS)|Waffenfarbe]] Wiesengrün:
[[Gebirgstruppe (Deutschland)#Gebirgstruppe der Waffen-SS|SS-Gebirgstruppe]])
HH-SS-Obersturmbannfuhrer-Collar.png|[[Kragenspiegel]]
OTL Ostubaf OF4 cam slv 1945.gif|Ärmelabzeichen [[Tarnkleidung|Tarnanzug]]
</gallery>

== Siehe auch ==
* [[Bildtafel der Dienstgrade und Rangabzeichen der Waffen-SS]]
* [[Waffenfarben (Waffen-SS)]]
* [[NS-Ranggefüge]]
* [[Organisationsstruktur der SS#Übersicht der Dienstränge|SS-Dienstränge]]

== Weblink ==
{{Wiktionary}}

== Einzelnachweise ==
<references />

{{SORTIERUNG:Obersturmbannfuhrer}}
[[Kategorie:Dienstgrad (SS)]]
[[Kategorie:Offiziersdienstgrad]]


text:
# Eduard Goecker
Eduard Friedrich Theodor Wilhelm Goecker (* 2. Mai 1848 in Holtrup; † 1. Mai 1931 in Gütersloh) war ein deutscher Pfarrer.

## Leben und Wirken
Eduard Goecker wurde 1848 in Holtrup bei Minden als Sohn des dortigen Pfarrers Eduard Goecker (1808–1874) geboren. Nach erstem Unterricht bei seinem Vater besuchte er das Evangelisch Stiftische Gymnasium Gütersloh, wo er 1867 auch die Reifeprüfung ablegte. Danach studierte er an der Georg-August-Universität in Göttingen Theologie. Dort wurde er 1867 Mitglied der Verbindung und späteren Burschenschaft Holzminda. Für den Deutsch-Französischen Krieg unterbrach er 1870 sein Studium und diente als Kriegsfreiwilliger in Minden beim dortigen Infanterie-Regiment Nr. 15, mit welchem er unter anderem an der Belagerung von Metz beteiligt war. Nach dem Krieg absolvierte er die theologischen Prüfungen an der Universität Münster und wurde in Folge Leiter der Rektoratsschule in Lübbecke. Im Sommer 1874 wurde er zum Pfarrer der evangelisch-lutherischen Gemeinde in Wetter an der Ruhr gewählt, wo er 43 Jahre lang bis zu seiner Emeritierung im Jahr 1917 wirkte. Er gründete zahlreiche Vereine und ließ ein neues Gemeindehaus und eine neue Kirche bauen. Nebenbei war er lange Zeit als Kreisschulinspektor tätig.
Ab 1917 verbrachte er seinen Ruhestand in Bielefeld und später in Gütersloh, wo er 1931 starb.

## Ehrungen
- 1906: Roter Adlerorden IV. Klasse

title: Eduard Goecker

wikitext:
[[Datei:Eduard Goecker 1867.jpg|mini|hochkant|Eduard Goecker als Student in Göttingen im Jahr 1867]]
'''Eduard Friedrich Theodor Wilhelm Goecker''' (* [[2. Mai]] [[1848]] in [[Holtrup]]; † [[1. Mai]] [[1931]] in [[Gütersloh]]) war ein deutscher Pfarrer.

== Leben und Wirken ==
[[Datei:Wetter Lutherkirche IMGP4549 wp.jpg|mini|hochkant|Die unter Eduard Goecker erbaute und 1906 eingeweihte [[Lutherkirche (Wetter)|Lutherkirche in Wetter (Ruhr)]] – Der „Ruhrtaler Dom“]]
Eduard Goecker wurde 1848 in Holtrup bei [[Minden]] als Sohn des dortigen Pfarrers Eduard Goecker (1808–1874) geboren. Nach erstem Unterricht bei seinem Vater besuchte er das [[Evangelisch Stiftisches Gymnasium Gütersloh|Evangelisch Stiftische Gymnasium Gütersloh]], wo er 1867 auch die [[Reifezeugnis|Reifeprüfung]] ablegte.<ref>[[Friedrich Fliedner]]: ''75 Jahre Gütersloher Gymnasium.'' Verlag F. Tigges, Gütersloh 1926. Dritte Seite: ''Festschrift zur Feier des 75jährigen Bestehens des Evangelisch-stift. Gymnasiums zu Gütersloh und der Grundsteinlegung zum Gymnasialneubau am 16., 17. und 18. August 1926.'' S. 55, Nr. 191.</ref> Danach studierte er an der [[Georg-August-Universität]] in [[Göttingen]] Theologie.<ref>[[Wilhelm Ebel (Rechtshistoriker)|Wilhelm Ebel]]: ''Die Matrikel der Georg-August-Universität zu Göttingen 1837–1900.'' Hildesheim 1974. (Nr. 51142, immatrikuliert am 3. Mai 1867)</ref> Dort wurde er 1867 Mitglied der ''Verbindung'' und späteren ''[[Burschenschaft]] [[Holzminda]]''.<ref>Ernst Elsheimer (Hrsg.): ''Verzeichnis der Alten Burschenschafter nach dem Stande vom Wintersemester 1927/28.'' Frankfurt am Main 1928, S. 150.</ref> Für den [[Deutsch-Französischer Krieg|Deutsch-Französischen Krieg]] unterbrach er 1870 sein Studium und diente als [[Kriegsfreiwilliger]] in Minden beim dortigen [[Infanterie-Regiment „Prinz Friedrich der Niederlande“ (2. Westfälisches) Nr. 15|Infanterie-Regiment Nr. 15]], mit welchem er unter anderem an der [[Belagerung von Metz]] beteiligt war. Nach dem Krieg absolvierte er die theologischen Prüfungen an der [[Universität Münster]] und wurde in Folge Leiter der Rektoratsschule in [[Lübbecke]]. Im Sommer 1874 wurde er zum Pfarrer der evangelisch-lutherischen Gemeinde in [[Wetter an der Ruhr]] gewählt, wo er 43 Jahre lang bis zu seiner Emeritierung im Jahr 1917 wirkte. Er gründete zahlreiche Vereine und ließ ein neues Gemeindehaus und eine [[Lutherkirche (Wetter)|neue Kirche]] bauen. Nebenbei war er lange Zeit als Kreisschulinspektor tätig.
Ab 1917 verbrachte er seinen Ruhestand in [[Bielefeld]] und später in Gütersloh, wo er 1931 starb.

== Ehrungen ==
* 1906: [[Roter Adlerorden]] IV. Klasse

== Literatur ==
* Friedrich Wilhelm Bauks: ''Die evangelischen Pfarrer in Westfalen von der Reformationszeit bis 1945.'' 1980, Nr. 2001.
* Dietrich Thier: ''Der Ruhrtaler Dom. Die Lutherkirche in Wetter (Ruhr).'' Wetter (Ruhr) 2006.

== Weblinks ==
* [http://www.luthergemeinde-wetter.de/05_vergangenes_01_pfarrer_template.aspx?pfarrer=1874_1917_Goecker Goeckers Wirken bei der evangelisch-lutherischen Kirchengemeinde Wetter (Ruhr)]

== Einzelnachweise ==
<references />

{{Normdaten|TYP=p|GNDfehlt=ja|GNDCheck=2024-03-16}}

{{SORTIERUNG:Goecker, Eduard}}
[[Kategorie:Lutherischer Geistlicher (19. Jahrhundert)]]
[[Kategorie:Lutherischer Geistlicher (20. Jahrhundert)]]
[[Kategorie:Person im Deutsch-Französischen Krieg]]
[[Kategorie:Träger des Roten Adlerordens 4. Klasse]]
[[Kategorie:Korporierter (Studentenverbindung)]]
[[Kategorie:Burschenschafter (20. Jahrhundert)]]
[[Kategorie:Person (Wetter (Ruhr))]]
[[Kategorie:Deutscher]]
[[Kategorie:Geboren 1848]]
[[Kategorie:Gestorben 1931]]
[[Kategorie:Mann]]

{{Personendaten
|NAME=Goecker, Eduard
|ALTERNATIVNAMEN=Goecker, Eduard Friedrich Theodor Wilhelm (vollständiger Name)
|KURZBESCHREIBUNG=deutscher Pfarrer und Kirchenbauer
|GEBURTSDATUM=2. Mai 1848
|GEBURTSORT=[[Holtrup]]
|STERBEDATUM=1. Mai 1931
|STERBEORT=[[Gütersloh]]
}}


text:
# Olympische Sommerspiele 2024/Teilnehmer (San Marino)
| Gelbes Symbol für Goldmedaillen mit stilisierten Olympischen Ringen | Graues Symbol für Silbermedaillen mit stilisierten Olympischen Ringen | Braundes Symbol für Bronzemedaillen mit stilisierten Olympischen Ringen |
| ------------------------------------------------------------------- | --------------------------------------------------------------------- | ----------------------------------------------------------------------- |
| —                                                                   | —                                                                     | —                                                                       |

San Marino nahm an den Olympischen Spielen 2024 vom 26. Juli bis zum 11. August 2024 in Paris mit 5 Athleten (2 Männer, 3 Frauen) teil. Es war die insgesamt 16. Teilnahme an Olympischen Sommerspielen.

## Teilnehmer nach Sportarten

### Bogenschießen
Für die Teilnahme am Einzelwettbewerb der Frauen erhielt San Marino eine Wildcard.
| Athleten         | Wettbewerb | Qualifikation | Qualifikation | 1. Runde   | 1. Runde | 2. Runde      | 2. Runde      | Achtelfinale  | Achtelfinale  | Viertelfinale | Viertelfinale | Halbfinale    | Halbfinale    | Finale / Platz 3 | Finale / Platz 3 | Rang |
| Athleten         | Wettbewerb | Ringe         | Rang          | Gegner     | Ergebnis | Gegner        | Ergebnis      | Gegner        | Ergebnis      | Gegner        | Ergebnis      | Gegner        | Ergebnis      | Gegner           | Ergebnis         | Rang |
| ---------------- | ---------- | ------------- | ------------- | ---------- | -------- | ------------- | ------------- | ------------- | ------------- | ------------- | ------------- | ------------- | ------------- | ---------------- | ---------------- | ---- |
| Frauen           |            |               |               |            |          |               |               |               |               |               |               |               |               |                  |                  |      |
| Giorgia Cesarini | Einzel     | 625           | 58            | M. Kroppen | 3:7      | ausgeschieden | ausgeschieden | ausgeschieden | ausgeschieden | ausgeschieden | ausgeschieden | ausgeschieden | ausgeschieden | ausgeschieden    | ausgeschieden    | 33   |

### Leichtathletik
Laufen und Gehen
| Athleten              | Wettbewerb | Qualifikationslauf | Qualifikationslauf | Vorlauf    | Vorlauf | Halbfinale    | Halbfinale    | Finale        | Finale        | Rang |
| Athleten              | Wettbewerb | Zeit               | Rang               | Zeit       | Rang    | Zeit          | Rang          | Zeit          | Rang          | Rang |
| --------------------- | ---------- | ------------------ | ------------------ | ---------- | ------- | ------------- | ------------- | ------------- | ------------- | ---- |
| Frauen                |            |                    |                    |            |         |               |               |               |               |      |
| Alessandra Gasparelli | 100 m      | 11,62 s            | 2                  | 11,54 s NR | 7       | ausgeschieden | ausgeschieden | ausgeschieden | ausgeschieden | 52   |

### Ringen
Über die Weltmeisterschaften 2023 erhielt San Marino einen Quotenplatz für den Freistilwettbewerb in der Gewichtsklasse bis 86 kg der Männer.

#### Freier Stil
Legende: G = Gewonnen, V = Verloren, S = Schultersieg
| Athleten    | Wettbewerb       | Achtelfinale | Achtelfinale | Viertelfinale    | Viertelfinale | Halbfinale        | Halbfinale | Hoffnungsrunde Halbfinale | Hoffnungsrunde Halbfinale | Hoffnungsrunde Finale | Hoffnungsrunde Finale | Finale       | Finale   | Rang |
| Athleten    | Wettbewerb       | Gegner       | Ergebnis     | Gegner           | Ergebnis      | Gegner            | Ergebnis   | Gegner                    | Ergebnis                  | Gegner                | Ergebnis              | Gegner       | Ergebnis | Rang |
| ----------- | ---------------- | ------------ | ------------ | ---------------- | ------------- | ----------------- | ---------- | ------------------------- | ------------------------- | --------------------- | --------------------- | ------------ | -------- | ---- |
| Männer      |                  |              |              |                  |               |                   |            |                           |                           |                       |                       |              |          |      |
| Myles Amine | Klasse bis 86 kg | W. Mychajlow | G 7:4        | O. Nurməhəmmədov | G 16:14       | H. Yazdanicharati | V 1:7      | —                         | —                         | —                     | —                     | D. Kurugliev | V 4:5    | 5    |

### Schießen
Im bis zum 9. Juni 2024 laufenden Qualifikationszeitraum konnte ein Quotenplatz erreicht werden.
| Athleten           | Wettbewerb | Qualifikation   | Qualifikation | Finale          | Finale        | Rang |
| Athleten           | Wettbewerb | Ringe/ Scheiben | Rang          | Ringe/ Scheiben | Rang          | Rang |
| ------------------ | ---------- | --------------- | ------------- | --------------- | ------------- | ---- |
| Frauen             |            |                 |               |                 |               |      |
| Alessandra Perilli | Trap       | 116             | 15            | ausgeschieden   | ausgeschieden | 15   |

### Schwimmen
| Athleten      | Wettbewerb     | Vorlauf     | Vorlauf | Halbfinale | Halbfinale | Finale        | Finale        | Rang |
| Athleten      | Wettbewerb     | Zeit        | Rang    | Zeit       | Rang       | Zeit          | Rang          | Rang |
| ------------- | -------------- | ----------- | ------- | ---------- | ---------- | ------------- | ------------- | ---- |
| Männer        |                |             |         |            |            |               |               |      |
| Loris Bianchi | 400 m Freistil | 4:01,13 min | 32      | —          | —          | ausgeschieden | ausgeschieden | 32   |

wikitext:
[[Datei:2024 Summer Olympics text logo.svg|rahmenlos|rand|rechts|hochkant=0.8]]
{{Olympiabilanz|Flag of San Marino.svg|SMR}}
{{Medaillenbilanz|—|—|—}}

'''[[San Marino]]''' nahm an den '''[[Olympische Sommerspiele 2024|Olympischen Spielen 2024]]''' vom 26. Juli bis zum 11. August 2024 in [[Paris]] mit 5 Athleten (2 Männer, 3 Frauen) teil. Es war die insgesamt 16. Teilnahme an Olympischen Sommerspielen.

== Teilnehmer nach Sportarten ==
=== {{SportPicto|Bogenschießen|35px}} [[Olympische Sommerspiele 2024/Bogenschießen|Bogenschießen]] ===
Für die Teilnahme am Einzelwettbewerb der Frauen erhielt San Marino eine Wildcard.<ref>{{Internetquelle |url= https://extranet.worldarchery.sport/documents/index.php/?doc=6404 |titel= Olympic Games-2024 Qualification Places |abruf=2024-06-28}}</ref>
{| class= "wikitable center" style="font-size:95%"
|-
! rowspan="2" | Athleten
! rowspan="2" | Wettbewerb
! colspan="2" | Qualifikation
! colspan="2" | 1. Runde
! colspan="2" | 2. Runde
! colspan="2" | Achtelfinale
! colspan="2" | Viertelfinale
! colspan="2" | Halbfinale
! colspan="2" | Finale / Platz 3
! rowspan="2" | Rang
|-
! Ringe
! Rang
! Gegner
! Ergebnis
! Gegner
! Ergebnis
! Gegner
! Ergebnis
! Gegner
! Ergebnis
! Gegner
! Ergebnis
! Gegner
! Ergebnis
|-
| colspan="17" style="text-align:left;" | '''Frauen'''
|-
| style="text-align:left;" | [[Giorgia Cesarini]]
| style="text-align:left;" | [[Olympische Sommerspiele 2024/Bogenschießen – Einzel (Männer)|Einzel]]
| 625
| 58
| {{DEU|Michelle Kroppen|M. Kroppen}}
| 3:7
| colspan="10" | ausgeschieden
| 33
|}

=== {{SportPicto|Leichtathletik|35px}} [[Olympische Sommerspiele 2024/Leichtathletik|Leichtathletik]] ===
''' Laufen und Gehen '''
{| class="wikitable center" style="font-size:95%; width:60em;"
! rowspan="2"| Athleten
! rowspan="2"| Wettbewerb
! colspan="2"| Qualifikationslauf
! colspan="2"| Vorlauf
! colspan="2"| Halbfinale
! colspan="2"| Finale
! rowspan="2"| Rang
|-
! Zeit
! Rang
! Zeit
! Rang
! Zeit
! Rang
! Zeit
! Rang
|-
| colspan="11" align="left" | '''Frauen'''
|-
| style="text-align:left;" | [[Alessandra Gasparelli]]
| style="text-align:left;" | [[Olympische Sommerspiele 2024/Leichtathletik – 100 m (Frauen)|100 m]]
| 11,62 s
| 2
| 11,54 s '''{{AthAbbr|NR}}'''
| 7
| colspan="4" | ausgeschieden
| 52
|}

=== [[Olympische Sommerspiele 2024/Ringen|Ringen]] ===
Über die [[Ringer-Weltmeisterschaften 2023|Weltmeisterschaften 2023]] erhielt San Marino einen Quotenplatz für den Freistilwettbewerb in der Gewichtsklasse bis 86 kg der Männer.<ref>{{Internetquelle |url=https://uww.org/article/freestyle-2024-paris-olympic-games-qualified-nations |titel=Freestyle: 2024 Paris Olympic Games Qualified Nations |abruf=2024-05-06}}</ref>
==== {{SportPicto|Ringen Freistil|35px}} Freier Stil ====
Legende: G = Gewonnen, V = Verloren, S = [[Schultersieg]]
{| class="wikitable center" style="font-size:95%"
! rowspan="2" | Athleten
! rowspan="2" | Wettbewerb
! colspan="2" | Achtelfinale
! colspan="2" | Viertelfinale
! colspan="2" | Halbfinale
! colspan="2" | Hoffnungsrunde
Halbfinale
! colspan="2" | Hoffnungsrunde
Finale
! colspan="2" | Finale
! rowspan="2" | Rang
|-
! Gegner
! Ergebnis
! Gegner
! Ergebnis
! Gegner
! Ergebnis
! Gegner
! Ergebnis
! Gegner
! Ergebnis
! Gegner
! Ergebnis
|-
| colspan="15" style="text-align:left;" | '''Männer'''
|-
| style="text-align:left;" | [[Myles Amine]]
| style="text-align:left;" | [[Olympische Sommerspiele 2024/Ringen – Freistil Mittelgewicht (Männer)|Klasse bis 86 kg]]
| {{UKR|Wassyl Mychajlow|W. Mychajlow}}
| '''G''' 7:4
| {{AZE|Osman Nurməhəmmədov|O. Nurməhəmmədov}}
| '''G''' 16:14
| {{IRN|Hassan Yazdanicharati|H. Yazdanicharati}}
| '''V''' 1:7
| colspan=4 {{N/A-Feld}}
| {{GRC|Dauren Kurugliev|D. Kurugliev}}
| '''V''' 4:5
| 5
|}

=== {{SportPicto|Schießen|35px}} [[Olympische Sommerspiele 2024/Schießen|Schießen]] ===
Im bis zum 9. Juni 2024 laufenden Qualifikationszeitraum konnte ein Quotenplatz erreicht werden.<ref>{{Internetquelle |url=https://www.issf-sports.org/competitions/ogqualification/quota_places_by_nation_and_number.ashx |titel=Quota Places by Nation and Number including the Host Federations Quotas |abruf=2024-06-12}}</ref>
{| class="wikitable" style="font-size:95%; width:60em; text-align:center;"
|-
! rowspan="2" | Athleten
! rowspan="2" | Wettbewerb
! colspan="2" | Qualifikation
! colspan="2" | Finale
! rowspan="2" | Rang
|-
! Ringe/
Scheiben
! Rang
! Ringe/
Scheiben
! Rang
|-
| colspan="7" style="text-align:left;" | '''Frauen'''
|-
| style="text-align:left;" | [[Alessandra Perilli]]
| style="text-align:left;" | [[Olympische Sommerspiele 2024/Schießen – Trap (Frauen)|Trap]]
| 116
| 15
| colspan="2" | ausgeschieden
| 15
|}

=== {{SportPicto|Schwimmen|35px}} [[Olympische Sommerspiele 2024/Schwimmen|Schwimmen]] ===
{| class="wikitable" style="font-size:95%; width:60em; text-align:center;"
|-
! rowspan="2"| Athleten
! rowspan="2"| Wettbewerb
! colspan="2"| Vorlauf
! colspan="2"| Halbfinale
! colspan="2"| Finale
! rowspan="2"| Rang
|-
! Zeit
! Rang
! Zeit
! Rang
! Zeit
! Rang
|-
| colspan="9" style="text-align:left;" | '''Männer'''
|-
| style="text-align:left;" | [[Loris Bianchi]]
| style="text-align:left;" | [[Olympische Sommerspiele 2024/Schwimmen – 400 m Freistil (Männer)|400 m Freistil]]
| 4:01,13 min
| 32
| colspan="2" {{N/A-Feld}}
| colspan="2" | ausgeschieden
| 32
|}

== Weblinks ==
* [https://www.olympedia.org/countries/SMR/editions/63 San Marino] in der Datenbank von Olympedia.org (englisch)

== Einzelnachweise ==
<references />

{{NaviBlock
|Navigationsleiste Teilnehmer Olympische Sommerspiele 2024
|Navigationsleiste San Marino bei Olympischen Spielen}}

[[Kategorie:Länderkader bei den Olympischen Sommerspielen 2024|San Marino]]
[[Kategorie:Olympische Spiele (San Marino)|Sommerspiele 2024]]


text:
# Santa Teresa (Rio de Janeiro)
Santa Teresa (in älterer Schreibweise auf Portugiesisch auch Santa Tereza) ist ein auf einem Hügel gelegener, zentraler Stadtteil der Zona Central von Rio de Janeiro. Er ist bekannt für seine engen, kurvigen Straßen und insbesondere bei Künstlern und Touristen beliebt.

## Geschichte
Das Stadtviertel entstand um den Santa-Teresa-Konvent (Convento de Santa Teresa) herum, das in den 1750er Jahren auf dem Hügel Morro de Desterro gebaut wurde. Es ist geprägt von idyllischen Gärten und Villen im Kolonialstil. Viele der Herrenhäuser aus dem frühen 20. Jahrhundert sind noch heute erhalten und zeigen, dass das Viertel damals eine bevorzugte Wohngegend der Oberschicht war. Von jeher war Santa Teresa ein Stadtteil, der insbesondere europäische Auswanderer anzog, darunter auch etliche Deutsche. Bis 1960, als Rio noch Hauptstadt Brasiliens war, befanden sich hier auch die ausländischen Botschaften.
Santa Teresa galt bereits eine Weile nicht mehr als gehobene Wohngegend, als es eine Wiederauferstehung als Künstlerviertel erlebte, was diesem den Beinamen O Montmartre carioca einbrachte. Deren Ateliers und Galerien, kleine Museen, zahlreiche Bars und Restaurants, die erhalten gebliebene Architektur sowie die Escadaria Selarón, die Fliesentreppe von Jorge Selarón, ziehen heute viele Touristen an.
Die steigende Kriminalität macht jedoch auch vor dem Stadtteil Santa Teresa nicht halt. Sowohl Plünderungen von Bars und Raubüberfälle auf Touristen als auch Schießereien stehen in dem früher noblen Viertel an der Tagesordnung.
- Bonde (2008)
- Villa in Santa Teresa
- Haus mit Garten in Santa Teresa
- Freitreppe von Jorge Selarón mit Mosaiken

## Straßenbahn
Santa Teresa ist zudem bekannt für seine Straßenbahn, die sogenannte „Bonde“. Sie ist seit 1877 kontinuierlich in Betrieb. Das macht sie zu einer der ältesten Straßenbahnlinien weltweit und zum ältesten elektrifizierten Schienenverkehrsmittel Südamerikas.

title: Santa Teresa (Rio de Janeiro)

wikitext:
{{Belege}}
{{Infobox Ort
|BREITE        = 22/55/03/S
|LÄNGE         = 43/11/17/W
|NAME          = Santa Teresa
|POS-KARTE     = none
|KARTE         = Santa Teresa.svg
|VE2-NAME      = Rio de Janeiro
|VE2-ART       = Stadt
|VE3-NAME      = Zona Sul
|VE3-ART       = Unterpräfektur
|FLÄCHE        = 5,1571
|EINWOHNER     = 40926
|STAND         = 2010<ref>{{Internetquelle |url=http://portalgeo.rio.rj.gov.br/bairroscariocas/index_bairro.htm |titel=Bairros |autor= |hrsg=Prefeitura da Cidade do Rio de Janeiro |datum=2010 |abruf=2014-01-05 |sprache=pt |archiv-url=https://web.archive.org/web/20130902085039/http://portalgeo.rio.rj.gov.br/bairroscariocas/index_bairro.htm |archiv-datum=2013-09-02}}</ref>
|GRÜNDUNG      =
|ISO-CODE      = BR-RJ
|WWW           =
|WWW-SPRACHE   =
|BÜRGERMEISTER =
|BM-TITEL      = Präfekt
|PARTEI        =
|FARBE         = grau
}}

'''Santa Teresa''' (in älterer Schreibweise auf [[Portugiesische Sprache|Portugiesisch]] auch '''Santa Tereza''') ist ein auf einem Hügel gelegener, zentraler Stadtteil der [[Centro e Centro Histórico|Zona Central]] von [[Rio de Janeiro]]. Er ist bekannt für seine engen, kurvigen Straßen und insbesondere bei Künstlern und Touristen beliebt.

== Geschichte ==

Das Stadtviertel entstand um den [[Santa-Teresa-Konvent]] (''Convento de Santa Teresa'') herum, das in den 1750er Jahren auf dem Hügel ''Morro de Desterro'' gebaut wurde. Es ist geprägt von idyllischen Gärten und Villen im Kolonialstil. Viele der Herrenhäuser aus dem frühen 20. Jahrhundert sind noch heute erhalten und zeigen, dass das Viertel damals eine bevorzugte Wohngegend der Oberschicht war. Von jeher war Santa Teresa ein Stadtteil, der insbesondere europäische Auswanderer anzog, darunter auch etliche Deutsche. Bis 1960, als Rio noch Hauptstadt [[Brasilien]]s war, befanden sich hier auch die ausländischen [[Botschaft (Diplomatie)|Botschaften]].

Santa Teresa galt bereits eine Weile nicht mehr als gehobene Wohngegend, als es eine Wiederauferstehung als Künstlerviertel erlebte, was diesem den Beinamen ''O Montmartre carioca'' einbrachte. Deren Ateliers und Galerien, kleine Museen, zahlreiche Bars und Restaurants, die erhalten gebliebene Architektur sowie die ''[[Escadaria Selarón]]'', die Fliesentreppe von Jorge Selarón, ziehen heute viele Touristen an.<ref>{{Internetquelle |url=https://diariodoturismo.com.br/secretario-de-turismo-do-rio-convida-guia-de-turismo-para-coordenador/ |titel=Secretário de Turismo do Rio convida guia de turismo para Coordenador de Operações |werk=Diário do turismo |datum=2021-01-16 |abruf=2021-08-27 |sprache=pt}}</ref>

Die steigende Kriminalität macht jedoch auch vor dem Stadtteil Santa Teresa nicht halt. Sowohl Plünderungen von Bars und Raubüberfälle auf Touristen als auch Schießereien stehen in dem früher noblen Viertel an der Tagesordnung.<ref>{{Literatur |Autor= |Titel=Rotina violenta faz vítimas e prejudica turismo em Santa Teresa |Sammelwerk=CESEC, Centro de estudos de segurança e cidadania |Sprache=pt |Ort=Rio de Janeiro |Datum=2017-03-10 |Seiten= |Online=[https://www.ucamcesec.com.br/participacao/rotina-violenta-faz-vitimas-e-prejudica-turismo-em-santa-teresa/ com.br]}}</ref>

<gallery heights="150" mode="packed">
Bonde.jpg|[[Straßenbahn Santa Teresa|Bonde]] (2008)
20170822 Villa in Santa Teresa (Rio de Janeiro).jpg|Villa in Santa Teresa
20170822 Haus mit Garten in Santa Teresa.jpg|Haus mit Garten in Santa Teresa
Selaron Stairs, Rio de Janeiro, Brasil.jpg|Freitreppe von [[Jorge Selarón]] mit Mosaiken
</gallery>

== Straßenbahn ==
{{Hauptartikel|Straßenbahn Santa Teresa}}
Santa Teresa ist zudem bekannt für seine Straßenbahn, die sogenannte „Bonde“. Sie ist seit 1877 kontinuierlich in Betrieb. Das macht sie zu einer der ältesten Straßenbahnlinien weltweit und zum ältesten elektrifizierten Schienenverkehrsmittel Südamerikas.

== Weblinks ==
{{Commonscat}}

== Einzelnachweise ==
<references />

{{Navigationsleiste Stadtteile von Rio de Janeiro}}

[[Kategorie:Stadtteil von Rio de Janeiro]]
[[Kategorie:Zona Sul (Rio de Janeiro)]]

title: Santa Teresa

title: Basisdaten

Staat: Brasilien

Bundesstaat: Rio de Janeiro

Stadt: Rio de Janeiro

ISO 3166-2: BR-RJ

Unterpräfektur: Zona Sul

Fläche: 5,2 km²


text:
# Stickstoff-Fehlstellen-Zentrum
Das Stickstoff-Fehlstellen-Zentrum ist einer von über 100 bekannten Defekten im Diamantgitter. Bei diesen Defekten handelt es sich um Verunreinigungen des reinen Kohlenstoffgitters des Diamanten. Es ist einer der prominentesten Kandidaten für einen Einsatz als Emitter in einer festkörper-basierten Einzelphotonenquelle bei Raumtemperatur. Mögliche Anwendungen solcher Quellen liegen in der Quantenkryptografie und in Quantencomputer-Systemen. Das Stickstoff-Fehlstellenzentrum wird auch als NV-Zentrum bezeichnet (engl.: nitrogen-vacancy center).

## Struktur des NV-Zentrums
Sowohl der natürliche als auch der synthetische Diamant bestehen ideal nur aus Kohlenstoffatomen (vgl. Diamantstruktur). Jedoch ist real auf atomarer Ebene immer mit Verunreinigungen dieser idealen Struktur zu rechnen. Diamant lässt sich in Klassen geordnet nach dem Grad dieser Verunreinigung klassifizieren. Eine wichtige Klasse ist dabei Diamant des Typs Ib. Hier liegt der Stickstoff nicht in Agglomerationen vor, sondern ist gleichmäßig auf substitutionelle Gitterplätze verteilt. Daher sind auch stickstoffbasierte Defekte vorherrschend und die zurzeit (Stand: Januar 2010) am besten untersuchten Defekte.
Das NV-Zentrum ist unter diesen Defekten eines der viel versprechendsten für Anwendungen als Emitter einzelner Photonen. Es handelt sich bei diesem Zentrum um eine Komplexbildung aus einem einzelnen Stickstoff-Atom in Verbindung mit einer Nächster-Nachbar-Fehlstelle des Kohlenstoffgitters des Diamanten. Anstelle der zwei natürlich vorliegenden benachbarten Kohlenstoff-Atome im Gitter, liegt demnach beim NV-Zentrum an jeweils der Position eines Kohlenstoff-Atoms ein Stickstoff-Atom und an einer weiteren nahen Position gar kein Atom vor. Zusammen bilden diese beiden Positionen im Diamantgitter den Defekt – das NV-Zentrum.

## Ladung des NV-Zentrums
Der Stickstoff des NV-Zentrums ist maßgeblich für die elektronische Struktur des Defektzentrums und dadurch auch für das optische Spektrum bestimmend. Jedoch zeigten spektroskopische Untersuchungen des NV-Zentrums das Vorliegen von zwei verschiedenen NV-Zentren unterschiedlicher Ladungszustände (siehe Abb. rechts). Eine genaue Erklärung der Ladung wird dabei über eine detailliertere Betrachtung der atomaren Bindungszustände im Defektzentrum versucht. Wird der Defekt unter Einbezug des Stickstoffatoms und der Fehlstelle mit einem reinen Diamantgitter verglichen, führt dies zu nicht besetzten Bindungen. Dies sind die drei Bindungen an die umgebenden Kohlenstoffatome und zwei Bindungselektronen beim Stickstoffatom. Es ergibt sich somit eine Summe von 5 Elektronen. Aus Elektronenspinresonanz-Experimenten ist jedoch bekannt, dass das NV-Zentrum eine gerade Anzahl an Elektronen, einen Spin von {\displaystyle S=1}, besitzen muss. Diese Problematik der unterschiedlichen Anzahl der Elektronen ist noch nicht endgültig geklärt. Es wird jedoch als Arbeitsmodell des NV-Zentrums ein Modell mit 6 Elektronen herangezogen, wobei das fehlende Elektron aus dem umgebenden Gitter stammen könnte. Dies hat zur Folge, dass das NV-Zentrum eine negative Ladung annimmt. In einem solchen Fall wird vom {\displaystyle [NV]^{-}}-Zentrum gesprochen und es handelt sich um den am häufigsten vorliegenden Ladungszustand des NV-Zentrums. Der weitere Ladungszustand des NV-Zentrums wird als ungeladenes {\displaystyle [NV]^{0}}-Zentrum bezeichnet. Das Auftreten dieses {\displaystyle [NV]^{0}}-Zentrums kann darauf zurückgeführt werden, dass der angesprochene Elektronendonator, welcher das für das negativ geladene {\displaystyle [NV]^{-}}-Zentrum benötigte Elektron liefert, nicht in der Nähe des Zentrums vorhanden ist. Üblicherweise, aber streng genommen inkorrekt, wird das {\displaystyle [NV]^{-}}-Zentrum gemeinhin als NV-Zentrum bezeichnet, ohne auf die unterschiedlichen Ladungszustände einzugehen.

## Zustandsmodell des NV-Zentrums
Als einfachstes elektronisches Modell kann für das NV-Zentrum ein 3-Niveau-System angeführt werden, also ein System, welches aus drei verschiedenen elektronischen Zuständen besteht. Dabei gibt es einen Grundzustand {\displaystyle ^{3}A} und einen angeregten Zustand {\displaystyle ^{3}E} und einen weiteren energetisch zwischen diesen liegenden Zustand {\displaystyle ^{1}A}. Für das NV-Zentrum kann aus den Strukturbetrachtungen gefolgert werden, dass es sich beim Grundzustand um einen Triplett-Zustand handelt. Durch Messungen der Lebensdauer des Zentrums kann auch der angeregte Zustand als Triplett-Zustand festgelegt werden. Bei dem dritten Zustand wird von einem metastabilen Singulett-Zustand ausgegangen. Aus Untersuchungen des NV-Zentrums im infraroten Spektralbereich kann auf das zusätzliche Vorhandensein dieses Singulettzustandes geschlossen werden und er kann energetisch zwischen dem Grundzustand und dem angeregten Zustand eingegrenzt werden. Genauere Kenntnis von diesem metastabilen Zustand ist zurzeit jedoch nicht vorhanden.

## Optische Eigenschaften und Detektion
Der Nachweis des Vorliegens von NV-Zentren kann mit vergleichsweise einfachen Mitteln bewerkstelligt werden. Für rein spektroskopische Untersuchungen können standardisierte Komponenten der Mikroskopie verwendet werden. Hierbei ist ein Objektiv mit ausreichendem Vergrößerungsfaktor ab 60 und einer hohen numerischen Apertur ab 0,4 das wichtigste Bauelement in einem solchen Experiment. Somit ist über Photolumineszenz-Untersuchungen am NV-Zentrum der einfachste Nachweis gegeben.
In der nebenstehenden Abbildung ist vereinfacht das 3-Niveau-System gezeigt. In dieser Abbildung bezeichnet die Zahl 3 an den Zuständen {\displaystyle ^{3}A} und {\displaystyle ^{3}E} die Zahl der erlaubten Spinzustände {\displaystyle m_{s}}. Die Spinmultiplizität kann hierbei Werte von insgesamt {\displaystyle 2S+1} annehmen. Geht man wie oben beschrieben von {\displaystyle S=1} für das Modell des NV-Zentrums aus, so ergibt sich eine Anzahl von 3 möglichen Spinzuständen. {\displaystyle m_{i}} kann Werte von {\displaystyle [-1,0,+1]} annehmen. Dies führt zu einer Zeeman-Aufspaltung der Emissionslinie, die z. B. über ein ODMR- oder ESR-Verfahren nachgewiesen werden kann. Eine analoge Betrachtung gilt für den Singletzustand {\displaystyle ^{1}A}, wobei dieser bisher nie im Experiment direkt beobachtet worden ist. Die Pfeile verdeutlichen die Anregungs- und Zerfallskanäle an diesem System. Ohne das Vorliegen eines separaten Magnetfeldes wie in ODMR-Untersuchungen ist jedoch nur mit einer Aufspaltung in zwei Zustände zu rechnen. Im einen Fall liegt der Spin der Elektronen parallel mit {\displaystyle m_{i}=-1{,}1} und im anderen Fall antiparallel mit {\displaystyle m_{i}=0} vor. Die Aufspaltung des Grundzustandes in dieser Konfiguration beträgt 2,88 GHz zwischen den beiden Zuständen.
Der Übergang {\displaystyle ^{3}A} zu {\displaystyle ^{3}E} des {\displaystyle [NV]^{-}}-Zentrums kann neben einer resonanten Anregung auch durch Anregung in höhere Niveaus und eine anschließende schnelle Relaxion in das {\displaystyle ^{3}E}-Niveau angeregt werden. Dies kann zum Beispiel durch Beleuchtung mittels verschiedener Lasersysteme erreicht werden. Durch das Zurückfallen des Systems in den Grundzustand wird nach der Anregung ein Photon emittiert. Hierbei ist die energetische Differenz der beiden Energieniveaus von {\displaystyle 1{,}945\,\mathrm {eV} }, respektive der Wellenlänge von {\displaystyle 638\,\mathrm {nm} }, ausschlaggebend für die Frequenz des emittierten Photons. Dies gilt für beliebige Niveaus nach:
{\displaystyle \lambda ={\frac {h\,c}{E_{2}-E_{1}}}},
wobei {\displaystyle h} die Planck-Konstante, {\displaystyle c} die Lichtgeschwindigkeit und {\displaystyle E_{2}-E_{1}} die angesprochene Energiedifferenz ist. Die Emission dieses Übergangs bei 638 nm wird auch als die Null-Phononen-Linie bezeichnet und lässt eine eindeutige optische Charakterisierung des NV-Zentrums zu. Die Null-Phononen-Linie entsteht beim Übergang des NV-Zentrums ohne Wechselwirkung mit den Phononen der umgebenden Diamantmatrix. Da aber die Energie eines Phonons in einer Festkörpermatrix typischerweise zwischen 10 und 1000 cm−1 (1,25 bis 125 meV) liegt, hat die thermische Bewegung bei Raumtemperatur mit {\displaystyle kT=300\;{\text{cm}}^{-1}} (39 meV) genug Energie, um eine Vielzahl von Phononen anzuregen. Hieraus folgt, dass die Phononen an einem elektronischen Übergang beteiligt sein können. Bei Raumtemperatur kann aus diesem Grund die exakte Energie des betrachteten Übergangs nicht vorhergesagt werden und es entsteht eine homogene Verbreiterung der Spektrallinien. Dies kann so weit führen, dass keine getrennte Auflösung der Linie mehr möglich ist. Der Zerfallskanal über den {\displaystyle ^{1}A} Singletzustand ist nicht spinerhaltend und kann zu einer signifikanten Verringerung der Emission aus dem NV-Zentrum führen. Für das {\displaystyle [NV]^{0}}-Zentrum kann eine analoge Betrachtung angeführt werden, die Null-Phononen-Linie liegt bei diesem bei {\displaystyle 575\;{\text{nm}}}. Eine eindeutige Unterscheidung der vorliegenden Ladungszustände ist somit anhand der Detektion der charakteristischen Null-Phononen-Linie möglich.

## Nicht klassisches Verhalten der Emission
Einer der wesentlichen Vorteile des NV-Zentrums ist über die Idealisierung als 2-Niveau-System zu verstehen. Wird das NV-Zentrum optisch angeregt, so kann es ein Photon abgeben. Jedoch ist dies solange nicht mehr möglich, bis eine erneute Anregung stattgefunden hat, da sich das System erst wieder vom Grundzustand zum angeregten Zustand bewegen muss, bevor erneut ein Photon emittiert werden kann. In der Quantenmechanik wird eine Emission dieser Art über Fock-Zustände der Photonen beschrieben. Die Photonenstatistik folgt einer Sub-Poisson-Verteilung. Dies bedeutet, dass jedes einzeln emittierte Photon nur isoliert vorliegen kann. Bei einer thermischen Lichtquelle werden zum Beispiel auch zu einem gleichen Zeitpunkt mehrere Photonen abgegeben. Der Nachweis dieses besonderen Verhaltens des NV-Zentrums gelingt über eine Messung der Korrelationsfunktion nach dem Prinzip eines Hanbury Brown-Twiss-Aufbaus. Hierbei kann in einem interferometrischen Aufbau festgestellt werden, dass bei zwei Detektoren nie auf beiden Detektoren gleichzeitig die Ankunft eines Photons registriert wird.
Durch dieses Verhalten erhalten die einzelnen Photonen des NV-Zentrums in der Quanteninformationsverarbeitung ihren möglichen Nutzwert. Es kann ein quantenmechanischer Zustand je einem Photon zugeschrieben werden.

## Herstellung
Sowohl in natürlich vorkommendem als auch in synthetisch hergestelltem Diamant kommt das NV-Zentrum vor. Weiterhin ist es aber auch möglich gezielt NV-Zentren herzustellen. Eine der einfachsten Methoden in der Diamantsynthese ist das Einbringen des Stickstoffs schon während des CVD-Wachstumsprozesses. Hierbei reichert sich der Stickstoff im Diamanten an und es kommt vereinzelt zur Komplexbildung mit Fehlstellen. Genauer kontrollierbare Verfahren basieren aber auf der Bestrahlung des Diamanten mit Ionen – der Ionenimplantation. Hierbei wird ein möglichst reines Diamantsubstrat mit den gewünschten Ionen beschossen. Die Dosis kann hierbei sehr genau definiert werden und es ist möglich, mit hoher 3D-Ortsauflösung einzelne Defekte zu erzeugen. Da durch den Beschuss Bindungen im Diamanten gebrochen werden, bleiben unbesetzte Gitterplätze zurück. So können die fehlstellen-basierten Defektzentren, wie das NV-Zentrum, generiert werden. Hierbei wird ausgenutzt, dass sich beim Erhitzen des Diamanten über 600 °C nach der Ionenimplantation diese Defektzentren aus Fremdatomen und Fehlstellen zusammenfügen. Zurückzuführen ist dies auf das Wandern der Fehlstellen im Diamant als Folge der Erhitzung. Die Aktivierungsenergie für diese Diffusion wurde für das NV-Zentrum auf 2,4 eV bestimmt. Dieser Prozess kann wie folgt dargestellt werden:
{\displaystyle 2\ N^{0}+V^{0}\rightarrow [NV]^{-}+N^{+}}
Hierdurch verschiebt sich das Fermi-Niveau energetisch nach unten bis zum Energieniveau der {\displaystyle [NV]^{-}}-Zentren, sodass alle Stickstoff-Atome sich entweder in {\displaystyle N^{+}} oder {\displaystyle [NV]^{-}} umgewandelt haben.
Weitere Bestrahlung führt zu Bildung von {\displaystyle NV^{0}}-Zentren:
{\displaystyle 2\ [NV]^{-}+V^{0}\rightarrow [NV]^{0}+[NV_{2}]^{-}} und
{\displaystyle NV^{-}+2\ V^{0}\rightarrow [NV]^{0}+V_{2}^{-}}.
Die Defekte {\displaystyle [NV_{2}]^{-}}- und {\displaystyle V_{2}^{-}} wurden jedoch bisher (Stand: 1996) noch nicht experimentell beobachtet. Der lange nur theoretisch postulierte, positiv geladene [NV]⁺-Zustand konnte 2017 durch anlegen einer Spannung und der dadurch bedingten Änderung des Fermi-Niveaus erzeugt und charakterisiert werden. Mittels Positronenspektroskopie konnten 2024 auch [NV]⁺-Zentren gleichzeitig mit neutralen [NV]⁰ und negativ geladenen [NV]⁻ Zentren im Diamantgitter nachgewiesen werden. Außerdem wurde gezeigt, dass Photonen mit Energien > 1,23 eV eine Ladungsänderung von [NV]⁺-Zentren herbeiführen können, wobei sich der Ladungszustand von positiv nach neutral ändert.
Durch Ionenbestrahlung werden stabile NV-Zentren zum Beispiel durch den Beschuss eines stickstoffarmen Klasse-Ib-Diamanten mit einem Strahl des Durchmessers 0,3 μm aus 2 MeV {\displaystyle N^{+}}-Ionen realisiert. Der Diamant zeigt nach dem Beschuss vorwiegend die Phosphoreszenz des sog. GR1-Defekts. Dies ist die Emission der neutralen Fehlstelle {\displaystyle V^{0}} im Diamanten. Wird die Probe ausgeheizt, geht die GR1-Emission zurück und es zeigt sich die charakteristische Emissionen des NV-Zentrums.

title: Stickstoff-Fehlstellen-Zentrum

wikitext:
Das '''Stickstoff-Fehlstellen-Zentrum''' ist einer von über 100 bekannten [[Gitterdefekt|Defekten]] im [[Diamant]]gitter. Bei diesen Defekten handelt es sich um Verunreinigungen des reinen Kohlenstoffgitters des Diamanten. Es ist einer der prominentesten Kandidaten für einen Einsatz als Emitter in einer [[festkörper]]-basierten [[Einzelphotonenquelle]] bei [[Raumtemperatur]]. Mögliche Anwendungen solcher Quellen liegen in der [[Quantenkryptografie]]<ref>{{cite journal| author=J. Dynes, H. Takesue, Z. Yuan, A. Sharpe, K. Harada, T. Honjo, H. Kamada, O. Tadanaga, Y. Nishida, M. Asobe, A. Shields| title=Efficient entanglement distribution over 200 kilometers| journal=Opics Express| volume=17| year=2009| doi=10.1364/OE.17.011440 |language=en}}</ref> und in [[Quantencomputer]]-Systemen.<ref>{{cite journal| author=A. Nizovtsev, S. Kilin, F. Jelezko, T. Gaebal, I. Popa, A. Gruber, J. Wrachtrup| title=A Quantum Computer Based on NV Centers in Diamond: Optically Detected Nutations of Single Electron and Nuclear Spins| journal=Optics and Spectroscopy| volume=99| year=2005 |doi=10.1134/1.2034610 |language=en}}</ref> Das Stickstoff-Fehlstellenzentrum wird auch als NV-Zentrum bezeichnet (engl.: ''n''itrogen-''v''acancy center).

== Struktur des NV-Zentrums ==
[[Datei:StructureNVcenter.jpg|mini|Strukturskizze eines Stickstoff-(N)-Fehlstellen-(V)-Zentrums. Kohlenstoffatome sind blau dargestellt.]]
Sowohl der natürliche als auch der synthetische Diamant bestehen ideal nur aus Kohlenstoffatomen (vgl. [[Diamantstruktur]]). Jedoch ist real auf atomarer Ebene immer mit Verunreinigungen dieser idealen Struktur zu rechnen. Diamant lässt sich in Klassen geordnet nach dem Grad dieser Verunreinigung klassifizieren.<ref>Element Six: {{Webarchiv | url= http://www.e6.com/en/education/materialsresourcecentre/materialsproperties/classificationofdiamond/ | wayback = 20090331124144 | text = Classification of Diamond}}</ref> Eine wichtige Klasse ist dabei Diamant des Typs Ib. Hier liegt der Stickstoff nicht in Agglomerationen vor, sondern ist gleichmäßig auf substitutionelle Gitterplätze verteilt. Daher sind auch stickstoffbasierte Defekte vorherrschend und die zurzeit (Stand: Januar 2010) am besten untersuchten Defekte.

Das NV-Zentrum ist unter diesen Defekten eines der viel versprechendsten für Anwendungen als Emitter einzelner [[Photon]]en. Es handelt sich bei diesem Zentrum um eine Komplexbildung aus einem einzelnen [[Stickstoff]]-Atom in Verbindung mit einer Nächster-Nachbar-[[Leerstelle|Fehlstelle]] des Kohlenstoffgitters des Diamanten. Anstelle der zwei natürlich vorliegenden benachbarten [[Kohlenstoff]]-[[Atom]]e im Gitter, liegt demnach beim NV-Zentrum an jeweils der Position eines Kohlenstoff-Atoms ein Stickstoff-Atom und an einer weiteren nahen Position gar kein Atom vor. Zusammen bilden diese beiden Positionen im Diamantgitter den Defekt – das NV-Zentrum.

== Ladung des NV-Zentrums ==
[[Datei:SpectrumofNVcenter.jpg|mini|Spektroskopische Untersuchung: Fluoreszenzaufnahme eines NV-Zentrums in Diamant. Zu erkennen sind die beiden Ladungszustände des Zentrums.]]
Der Stickstoff des NV-Zentrums ist maßgeblich für die elektronische Struktur des Defektzentrums und dadurch auch für das optische Spektrum bestimmend. Jedoch zeigten [[Spektroskopie|spektroskopische Untersuchungen]] des NV-Zentrums das Vorliegen von zwei verschiedenen NV-Zentren unterschiedlicher Ladungszustände (siehe Abb. rechts). Eine genaue Erklärung der Ladung wird dabei über eine detailliertere Betrachtung der atomaren Bindungszustände im Defektzentrum versucht. Wird der Defekt unter Einbezug des Stickstoffatoms und der Fehlstelle mit einem reinen Diamantgitter verglichen, führt dies zu nicht besetzten Bindungen. Dies sind die drei Bindungen an die umgebenden Kohlenstoffatome und zwei [[Bindungselektron]]en beim Stickstoffatom. Es ergibt sich somit eine Summe von 5 [[Elektron]]en. Aus [[Elektronenspinresonanz]]-Experimenten ist jedoch bekannt, dass das NV-Zentrum eine gerade Anzahl an Elektronen, einen [[Spin]] von <math>S=1</math>, besitzen muss.<ref>{{cite journal| author=J. Loubser, J. van Wyk| title=Electron spin resonance in the study of diamond| journal=Rep. Prog. Phys.| volume=41| year=1978| doi=10.1088/0034-4885/41/8/002 |language=en}}</ref> Diese Problematik der unterschiedlichen Anzahl der Elektronen ist noch nicht endgültig geklärt. Es wird jedoch als Arbeitsmodell des NV-Zentrums ein Modell mit 6 Elektronen herangezogen, wobei das fehlende Elektron aus dem umgebenden Gitter stammen könnte. Dies hat zur Folge, dass das NV-Zentrum eine negative Ladung annimmt.<ref>{{cite journal| author=Y. Mita| title=Change of absorption spectra in type-ib diamond with heavy neutron irradiation| journal=Phys. Rev. B| volume=53| year=1996| doi=10.1103/PhysRevB.53.11360 |language=en}}</ref><ref>{{cite journal| author=A. Lenef, S. Rand| title=Electronic structure of the NV center in diamond: Theory| journal=Phys. Rev. B| volume=53| year=1996|doi=10.1103/PhysRevB.53.13441 |language=en}}</ref> In einem solchen Fall wird vom <math>[NV]^-</math>-Zentrum gesprochen und es handelt sich um den am häufigsten vorliegenden Ladungszustand des NV-Zentrums. Der weitere Ladungszustand des NV-Zentrums wird als ungeladenes <math>[NV]^0</math>-Zentrum bezeichnet. Das Auftreten dieses <math>[NV]^0</math>-Zentrums kann darauf zurückgeführt werden, dass der angesprochene Elektronendonator, welcher das für das negativ geladene <math>[NV]^-</math>-Zentrum benötigte Elektron liefert, nicht in der Nähe des Zentrums vorhanden ist. Üblicherweise, aber streng genommen inkorrekt, wird das <math>[NV]^-</math>-Zentrum gemeinhin als NV-Zentrum bezeichnet, ohne auf die unterschiedlichen Ladungszustände einzugehen.

== Zustandsmodell des NV-Zentrums ==

Als einfachstes elektronisches Modell kann für das NV-Zentrum ein 3-Niveau-System angeführt werden, also ein System, welches aus drei verschiedenen elektronischen Zuständen besteht. Dabei gibt es einen [[Grundzustand]] <math>^3A</math> und einen [[Angeregter Zustand|angeregten Zustand]] <math>^3E</math> und einen weiteren energetisch zwischen diesen liegenden Zustand <math>^1A</math>.<ref>{{cite journal| author=P. Tamarat, N. Manson, J. Harrison, R. McMurtrie, A. Nizovtsev, C. Santori, R. Beausoleil, P. Neumann, T. Gaebel, F. Jelezko, P. Hemmer, J. Wrachtrup| title=Spin-flip and spin-conserving optical transitions of the nitrogen-vacancy centre in diamond| journal=New Journal of Physics| volume=10| year=2008| doi=10.1088/1367-2630/10/4/045004 |language=en}}</ref> Für das NV-Zentrum kann aus den Strukturbetrachtungen gefolgert werden, dass es sich beim Grundzustand um einen [[Multiplizität|Triplett]]-Zustand handelt. Durch Messungen der [[Lebensdauer (Physik)|Lebensdauer]] des Zentrums kann auch der angeregte Zustand als Triplett-Zustand festgelegt werden.<ref>{{cite journal| author=A. Collins, M. Thomaz, M. Jorge| title=Luminescence decay time of the 1.945ev centre in type ib diamond| journal=Solid State Physics| volume=16| year=1983| doi=10.1088/0022-3719/16/11/020 |language=en}}</ref> Bei dem dritten Zustand wird von einem metastabilen [[Multiplizität|Singulett]]-Zustand ausgegangen. Aus Untersuchungen des NV-Zentrums im infraroten Spektralbereich kann auf das zusätzliche Vorhandensein dieses Singulettzustandes geschlossen werden und er kann energetisch zwischen dem Grundzustand und dem angeregten Zustand eingegrenzt werden.<ref>{{cite journal| author=L. Rogers, S. Armstrong, M. Sellars, N. Manson| title=Infrared emission of the NV-centre in diamond: Zeeman and uniaxial stress studies| journal=New Journal of Physics| volume=10| year=2008| doi=10.1088/1367-2630/10/10/103024 |language=en}}</ref> Genauere Kenntnis von diesem metastabilen Zustand ist zurzeit jedoch nicht vorhanden.

== Optische Eigenschaften und Detektion ==
[[Datei:EnergyNVdetail.jpg|mini|Energiediagramm des 3-Niveau-Systems des NV-Zentrums: <math>^3A</math> bezeichnet den Grundzustand, <math>^3E</math> bezeichnet den angeregten Zustand und <math>^1A</math> den metastabilen Singulettzustand. <math>m_i</math> bezeichnet die Spinunterzustände der unterschiedlichen Tripletniveaus. ZPL ist die Null-Phononen-Linie.]]
Der Nachweis des Vorliegens von NV-Zentren kann mit vergleichsweise einfachen Mitteln bewerkstelligt werden. Für rein [[Spektroskopie|spektroskopische Untersuchungen]] können standardisierte Komponenten der [[Mikroskop]]ie verwendet werden. Hierbei ist ein [[Objektiv (Optik)|Objektiv]] mit ausreichendem [[Vergrößerung (Optik)|Vergrößerungsfaktor]] ab 60 und einer hohen [[Numerische Apertur|numerischen Apertur]] ab 0,4 das wichtigste Bauelement in einem solchen Experiment. Somit ist über [[Photolumineszenz]]-Untersuchungen am NV-Zentrum der einfachste Nachweis gegeben.

In der nebenstehenden Abbildung ist vereinfacht das 3-Niveau-System gezeigt. In dieser Abbildung bezeichnet die Zahl 3 an den Zuständen <math>^3A</math> und <math>^3E</math> die Zahl der erlaubten [[Spin]]zustände <math>m_s</math>. Die Spin[[multiplizität]] kann hierbei Werte von insgesamt <math>2S+1</math> annehmen. Geht man wie oben beschrieben von <math>S=1</math> für das Modell des NV-Zentrums aus, so ergibt sich eine Anzahl von 3 möglichen Spinzuständen. <math>m_i</math> kann Werte von <math>[-1,0,+1]</math> annehmen. Dies führt zu einer [[Zeeman-Effekt|Zeeman-Aufspaltung]] der Emissionslinie, die z. B. über ein [[ODMR-Methode|ODMR]]-<ref>{{cite journal| author=    Gopalakrishnan Balasubramanian, I. Y. Chan, Roman Kolesov, Mohannad Al-Hmoud, Julia Tisler, Chang Shin, Changdong Kim, Aleksander Wojcik, Philip R. Hemmer, [[Anke Krueger]], Tobias Hanke, Alfred Leitenstorfer, Rudolf Bratschitsch, [[Fedor Jelezko]], [[Jörg Wrachtrup]] | title=Nanoscale imaging magnetometry with diamond spins under ambient condition| journal=Nature | volume=455| year=2008| doi=10.1038/nature07278 |language=en}}</ref> oder [[Elektronenspinresonanz|ESR]]-Verfahren nachgewiesen werden kann. Eine analoge Betrachtung gilt für den Singletzustand <math>^1A</math>, wobei dieser bisher nie im Experiment direkt beobachtet worden ist. Die Pfeile verdeutlichen die Anregungs- und Zerfallskanäle an diesem System. Ohne das Vorliegen eines separaten [[Magnetismus|Magnetfeldes]] wie in [[ODMR-Methode|ODMR]]-Untersuchungen ist jedoch nur mit einer Aufspaltung in zwei Zustände zu rechnen. Im einen Fall liegt der Spin der Elektronen parallel mit <math>m_i=-1{,}1</math> und im anderen Fall antiparallel mit <math>m_i=0</math> vor. Die Aufspaltung des Grundzustandes in dieser Konfiguration beträgt 2,88 GHz zwischen den beiden Zuständen.

Der Übergang <math>^3A</math> zu <math>^3E</math> des <math>[NV]^-</math>-Zentrums kann neben einer [[Resonanz (Physik)|resonanten]] Anregung auch durch Anregung in höhere Niveaus und eine anschließende schnelle Relaxion in das <math>^3E</math>-Niveau angeregt werden. Dies kann zum Beispiel durch Beleuchtung mittels verschiedener [[Laser]]systeme erreicht werden. Durch das Zurückfallen des Systems in den Grundzustand wird nach der Anregung ein [[Photon]] emittiert. Hierbei ist die energetische Differenz der beiden Energieniveaus von <math>1{,}945 \, \mathrm{eV}</math>, respektive der Wellenlänge von <math>638 \, \mathrm{nm}</math>, ausschlaggebend für die [[Frequenz]] des emittierten Photons. Dies gilt für beliebige Niveaus nach:

:<math>\lambda=\frac{h \, c}{E_2-E_1}</math>,

wobei <math>h</math> die [[Planck-Konstante]], <math>c</math> die [[Lichtgeschwindigkeit]] und <math>E_2-E_1</math> die angesprochene Energiedifferenz ist. Die Emission dieses Übergangs bei 638 nm wird auch als die [[Null-Phononen-Linie]] bezeichnet und lässt eine eindeutige optische Charakterisierung des NV-Zentrums zu. Die Null-Phononen-Linie entsteht beim Übergang des NV-Zentrums ohne Wechselwirkung mit den [[Phonon]]en der umgebenden Diamantmatrix. Da aber die Energie eines Phonons in einer Festkörpermatrix typischerweise zwischen 10 und 1000 cm<sup>−1</sup> (1,25 bis 125 meV) liegt, hat die thermische Bewegung bei Raumtemperatur mit <math>kT=300 \; \text{cm}^{-1}</math> (39 meV) genug Energie, um eine Vielzahl von Phononen anzuregen. Hieraus folgt, dass die Phononen an einem elektronischen Übergang beteiligt sein können. Bei Raumtemperatur kann aus diesem Grund die exakte Energie des betrachteten Übergangs nicht vorhergesagt werden und es entsteht eine homogene Verbreiterung der Spektrallinien. Dies kann so weit führen, dass keine getrennte Auflösung der Linie mehr möglich ist. Der Zerfallskanal über den <math>^1A</math> Singletzustand ist nicht spinerhaltend und kann zu einer signifikanten Verringerung der Emission aus dem NV-Zentrum führen.<ref>{{cite journal| author=G. Fuchs, V. Dobrovitski, R. Hanson, A. Batra, C. Weis, T. Schenkel, D. Awschalom| title=Excited-State Spectroscopy Using Single Spin Manipulation in Diamond| journal=Phys. Rev. Lett.| volume=101| year=2008| doi=10.1103/PhysRevLett.101.117601 |language=en}}</ref> Für das <math>[NV]^0</math>-Zentrum kann eine analoge Betrachtung angeführt werden, die Null-Phononen-Linie liegt bei diesem bei <math>575 \; \text{nm}</math>. Eine eindeutige Unterscheidung der vorliegenden Ladungszustände ist somit anhand der Detektion der charakteristischen Null-Phononen-Linie möglich.

== Nicht klassisches Verhalten der Emission ==

Einer der wesentlichen Vorteile des NV-Zentrums ist über die Idealisierung als 2-Niveau-System zu verstehen. Wird das NV-Zentrum optisch angeregt, so kann es ein Photon abgeben. Jedoch ist dies solange nicht mehr möglich, bis eine erneute Anregung stattgefunden hat, da sich das System erst wieder vom Grundzustand zum angeregten Zustand bewegen muss, bevor erneut ein Photon emittiert werden kann. In der [[Quantenmechanik]] wird eine Emission dieser Art über [[Fock-Zustand|Fock-Zustände]] der Photonen beschrieben. Die Photonenstatistik folgt einer Sub-Poisson-Verteilung. Dies bedeutet, dass jedes einzeln emittierte Photon nur isoliert vorliegen kann. Bei einer thermischen [[Lichtquelle]] werden zum Beispiel auch zu einem gleichen Zeitpunkt mehrere Photonen abgegeben. Der Nachweis dieses besonderen Verhaltens des NV-Zentrums gelingt über eine Messung der Korrelationsfunktion nach dem Prinzip eines [[Hanbury Brown-Twiss-Experiment|Hanbury Brown-Twiss]]-Aufbaus. Hierbei kann in einem [[Interferometer|interferometrischen]] Aufbau festgestellt werden, dass bei zwei [[Strahlungsdetektor|Detektoren]] nie auf beiden Detektoren gleichzeitig die Ankunft eines Photons registriert wird.

Durch dieses Verhalten erhalten die einzelnen Photonen des NV-Zentrums in der [[Quanteninformatik|Quanteninformationsverarbeitung]] ihren möglichen Nutzwert. Es kann ein quantenmechanischer Zustand je einem Photon zugeschrieben werden.

== Herstellung ==

Sowohl in natürlich vorkommendem als auch in synthetisch hergestelltem Diamant kommt das NV-Zentrum vor. Weiterhin ist es aber auch möglich gezielt NV-Zentren herzustellen. Eine der einfachsten Methoden in der Diamant[[synthese]] ist das Einbringen des Stickstoffs schon während des [[Chemische Gasphasenabscheidung|CVD]]-Wachstumsprozesses. Hierbei reichert sich der Stickstoff im Diamanten an und es kommt vereinzelt zur Komplexbildung mit Fehlstellen. Genauer kontrollierbare Verfahren basieren aber auf der Bestrahlung des Diamanten mit Ionen – der [[Ionenimplantation]]. Hierbei wird ein möglichst reines Diamant[[Substrat (Materialwissenschaft)|substrat]] mit den gewünschten [[Ion]]en beschossen. Die Dosis kann hierbei sehr genau definiert werden und es ist möglich, mit hoher 3D-Ortsauflösung einzelne Defekte zu erzeugen. Da durch den Beschuss Bindungen im Diamanten gebrochen werden, bleiben unbesetzte Gitterplätze zurück. So können die fehlstellen-basierten Defektzentren, wie das NV-Zentrum, generiert werden.<ref>{{cite journal| author=J. Martin, R. Wannemacher, J. Teichert, L. Bischoff, B. Kohler| title=Generation and detection of fluorescent color centers in diamond with submicron resolution| journal=Applied Physics Letters| volume=75| year=1999| doi=10.1063/1.125242 |language=en}}</ref> Hierbei wird ausgenutzt, dass sich beim Erhitzen des Diamanten über 600 °C nach der Ionenimplantation diese Defektzentren aus Fremdatomen und Fehlstellen zusammenfügen. Zurückzuführen ist dies auf das Wandern der Fehlstellen im Diamant als Folge der Erhitzung. Die [[Aktivierungsenergie]] für diese [[Diffusion]] wurde für das NV-Zentrum auf 2,4 eV bestimmt.<ref>{{cite journal| author=F. Jelezko, J. Wrachtrup | title=Single defect centres in diamond: A review| journal=Phys.Stat.Sol.A| volume=203| year=2006| doi=10.1002/pssa.200671403|language=en}}</ref> Dieser Prozess kann wie folgt dargestellt werden:
:<math>2\ N^0+V^0\rightarrow[NV]^-+N^+</math>
Hierdurch verschiebt sich das [[Fermi-Niveau]] energetisch nach unten bis zum Energieniveau der <math>[NV]^-</math>-Zentren, sodass alle Stickstoff-Atome sich entweder in <math>N^+</math> oder <math>[NV]^-</math> umgewandelt haben.

Weitere Bestrahlung führt zu Bildung von <math>NV^0</math>-Zentren:

:<math>2\ [NV]^-+V^0\rightarrow [NV]^0+[NV_2]^-</math> und
:<math>NV^-+2\ V^0\rightarrow[NV]^0+V_2^-</math>.

Die Defekte <math>[NV_2]^-</math>- und <math>V_2^-</math> wurden jedoch bisher (Stand: 1996)<ref>{{cite journal| author=Y. Mita| title=Change of absorption spectra in type-Ib diamond with heavy neutron irradiation| journal=Phys. Rev. B| volume=53| issue=17|pages=11360–11364| year=1996| doi=10.1103/PhysRevB.53.11360|language=en}}</ref> noch nicht experimentell beobachtet. Der lange nur theoretisch postulierte, positiv geladene [NV]⁺-Zustand konnte 2017 durch anlegen einer Spannung und der dadurch bedingten Änderung des Fermi-Niveaus erzeugt und charakterisiert werden.<ref>{{Literatur |Autor=M. Pfender, N. Aslam, P. Simon, D. Antonov, G. Thiering, S. Burk, F. Fávaro de Oliveira,  A. Denisenko, H. Fedder, J. Meijer  ''et al.'' |Titel=Protecting a Diamond Quantum Memory by Charge State Control |Sammelwerk=Nano Letters |Band=17 |Nummer=10 |Seiten=5931–5937 |Datum=2017 |Sprache=en |DOI=10.1021/acs.nanolett.7b01796 |arXiv=1702.01590}}</ref> Mittels Positronenspektroskopie konnten 2024 auch [NV]⁺-Zentren gleichzeitig mit neutralen [NV]⁰ und negativ geladenen [NV]⁻ Zentren im Diamantgitter nachgewiesen werden. Außerdem wurde gezeigt, dass Photonen mit Energien > 1,23 eV eine Ladungsänderung von [NV]⁺-Zentren herbeiführen können, wobei sich der Ladungszustand von positiv nach neutral ändert.<ref>{{cite journal| title = Identification and Reversible Optical Switching of NV⁺ Centers in Diamond | author = M. Dickmann, L. Mathes, R. Helm, V. V. Burwitz, W. Egger, J. Mitteneder, C. Hugenschmidt, P. Sperr, M. Butterling, M. O. Liedke, ''et al.''| journal = Advanced Functional Materials| year = 2024| pages = 2500817 |language=en |doi=10.1002/adfm.202500817}}</ref>

Durch Ionenbestrahlung werden stabile NV-Zentren zum Beispiel durch den Beschuss eines stickstoffarmen Klasse-Ib-Diamanten mit einem Strahl des Durchmessers 0,3 μm aus 2 MeV <math>N^+</math>-Ionen realisiert. Der Diamant zeigt nach dem Beschuss vorwiegend die [[Phosphoreszenz]] des sog. GR1-Defekts. Dies ist die Emission der neutralen Fehlstelle <math>V^0</math> im Diamanten. Wird die Probe ausgeheizt, geht die GR1-Emission zurück und es zeigt sich die charakteristische Emissionen des NV-Zentrums.<ref>{{cite journal| author=J. Meijer, B. Burchard, M. Domhan, C. Wittmann, T. Gaebel, I. Popa, F. Jelezko, J. Wrachtrup| title=Generation of single color centers by focused nitrogen implantation| journal=Applied Physics Letters| volume=87| year=2005| doi=10.1063/1.2103389|language=en}}</ref>

== Siehe auch ==
* [[Einzelphotonenquelle]] – Das NV-Zentrum ist momentan (Stand: 2025) eines der spektroskopisch am besten bekannten und theoretisch am besten modellierten Defektzentren. Aufgrund seiner auch bei Raumtemperatur stabilen und starken Emission ist es daher für die Entwicklung von Einzelphotonquellen auf [[Festkörper]]basis attraktiv.<ref>{{Literatur |Titel=Diamond Integrated Quantum Nanophotonics: Spins, Photons and Phonons |Autor=P. K. Shandilya, S. Flagan, N. C. Carvalho, E. Zohari, V. K. Kavatamane, J. E. Losby, P. E. Barclay |Sammelwerk=J. Lightwave Technol. |Datum=2022 |Band=40 |Seiten=7538 |Sprache=en |DOI=10.1109/JLT.2022.3210466}}</ref><ref>{{Literatur |Titel=Material platforms for spin-based photonic quantum technologies |Autor=Mete Atatüre, Dirk Englund, Nick Vamivakas, Sang-Yun Lee, Joerg Wrachtrup |Sammelwerk=Nature Reviews Materials |Band=3 |Seiten=38–51 |Datum=2018 |Sprache=en |DOI=10.1038/s41578-018-0008-9}}</ref>

* [[Biomarker]] – Auch können NV-Zentren in nanometergroße Diamanten auf einer Skala von einigen 10 [[Meter#nm|Nanometer]] implementiert werden. Hieraus ergeben sich neue Möglichkeiten für die Anwendung in der Medizin. Da Diamant nicht [[Toxizität|toxisch]] für lebendes Gewebe ist, bietet es sich an, Nanodiamanten als Biomarker zu nutzen. Mit geeigneten Transport-Molekülen kann somit die [[Fluoreszenz]] defektreicher Nanodiamanten als Marker bei Untersuchungen an Gewebe genutzt werden.<ref>{{Literatur |Titel=Diamond Quantum Devices in Biology |Autor=Yuzhou Wu, Fedor Jelezko, Martin B. Plenio Tanja Weil |Sammelwerk=Angew. Chem. |Band=55 |Nummer=23 |Seiten=6586-6598 |Datum=2016 |Sprache=en |DOI=10.1002/anie.201506556}}</ref><ref>{{Literatur |Titel=Quantum sensors for biomedical applications |Autor=Nabeel Aslam, Hengyun Zhou, Elana K. Urbach, Matthew J. Turner, Ronald L. Walsworth, Mikhail D. Lukin, Hongkun Park |Sammelwerk=Nature Reviews Physics |Band=5 |Seiten=157–169 |Datum=2023 |Sprache=en |DOI=10.1038/s42254-023-00558-3}}</ref>

* Für einen weiteren etwas detaillierteren Überblick – vor allem zu den Energieniveaus – und für Zugriff auf weitere Literaturangaben wird empfohlen auch die englische Version des Artikels in Augenschein zu nehmen.

== Einzelnachweise ==
<references />

== Literatur ==
Einige Review und Übersichtsartikel zu NV-Zentren im Allgemeinen und im Speziellen zur Spektroskopie der NV-Defekte:

* {{Literatur |Autor=M. W. Doherty, N. B. Manson, P. Delaney, F. Jelezko, J. Wrachtrup, L. C. L. Hollenberg |Titel=The nitrogen-vacancy colour centre in diamond |Sammelwerk=
Phys. Rep. |Datum=2013 |Band=528 |Seiten=1–45 |Sprache=en |DOI=10.1016/j.physrep.2013.02.001 |arXiv=1302.3288}}
* D. D. Awschalom, R. Epstein, R. Hanson: [http://www.wissenschaft-online.de/artikel/912387 Spintronik mit Diamant], In: Spektrum der Wissenschaft, Dezember 2007, S. 112–120
* {{cite journal| author=F. Jelezko, J. Wrachtrup | title=Single defect centres in diamond: A review| journal=Phys. Stat. Sol. A| volume=203| year=2006| doi=10.1002/pssa.200671403 |language=en}}
* {{cite journal| author=F. Jelezko, C. Tietz, A. Gruber, I. Popa, A. Nizovtsev, S. Kilin, J. Wrachtrup| title=Spectroscopy of Single N-V Centers in Diamond| journal=Single Molecules| volume=2| year=2001| doi=10.1002/1438-5171(200112)2:4<255::AID-SIMO255>3.0.CO;2-D |language=en}}
* {{cite journal| author=A. Lenef, S. Brown, D. Redman, S. Rand| title=Electronic structure of the N-V center in diamond: Experiments| journal=Phys. Rev. B| volume=53| year=1996| doi=10.1103/PhysRevB.53.13427 |language=en}}
* {{cite journal| author=A. Lenef, S. Rand| title=Electronic structure of the N-V center in diamond: Theory| journal=Phys.Rev.B| volume=53| year=1996| doi=10.1103/PhysRevB.53.13441 |language=en}}

[[Kategorie:Quantenphysik]]